5. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции (Закон полного тока)
Циркуляция вектора магнитной индукции равна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром, умноженной на 0 (в вакууме)
I |
(l) |
|
I |
|
dl |
(l) 
B
B
Циркуляция вектора магнитной индукции равна нулю, если контур не охватывает ток.
|
1 |
I |
(l) |
|
2
B
B
I2 |
I3 I4 |
I1 1A |
|
I1 |
|
I2 |
2A |
|
|
||
|
|
I3 |
3A |
|
|
I4 |
4A |
0 ( 0 2 3 4) 3 0
6. Магнитное поле прямого бесконечного проводника с током
I 
(l)– окружность
вравноотстоящих от оси симметрии
R 
( l )
r 
B
точках величина магнитной индукции одинакова
Вне проводника по |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 I |
|
|
|
теореме о циркуляции |
|
B |
|
|
|
вектора магнитной |
|
2 r |
|
|
|
индукции: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I 
R 
( l )
r 
B
Внутри полого проводника по теореме
о циркуляции вектора 
B 0
магнитной индукции:
I 
R 
( l )
r 
B
Внутри сплошного проводника по теореме о циркуляции вектора магнитной индукции:
0 |
I |
r |
2 |
|
B |
0 I |
r |
|
R2 |
|
|
|
|
||||
|
|
2 R2 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
7. Магнитное поле бесконечно длинного соленоида
I
Длина соленоида
Соленоид представляет собой тонкий провод, навитый плотно виток к витку на цилиндрический каркас.
N – число витков n – плотность намотки
n N L [м 1 ]
A |
Рассмотрим м.поле в одной из точек в сечении АА, |
перпендикулярном оси соленоида, от 2-х одинаковых , |
|
|
симметрично расположенных относительно АА, |
|
элементов с током: |
Idl1 Idl2
dl1 |
r1 |
dl2 |
dB1 |
dB2 |
dB2 |
|
|||
|
r2 |
|
|
|
dB |
|
|
|
dB1 |
A |
dB dB |
dB |
|
1 |
2 |
Для любой пары элементов с током |
dB |
B |
и |
|
должны быть направлены параллельно оси соленоида
Рассмотрим м.поле вне соленоида в одной из точек на расстоянии r>>D от 2-х одинаковых, симметрично расположенных относительно оси соленоида, элементов с током:
Idl1
D |
Idl2
|
|
|
Idl1 Idl2 |
|
|
|
|
dB1 dB2 |
|
r1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
dB 0 |
|
|
dB2 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
Для любой пары |
|
|
dB1 |
|
элементов с током |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|