Добавил:
okley
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз:
Предмет:
Файл:Введение в ядерную физику / Лекции / Введение в ядерную физику_10_2_2023
.pdf
• |
= 2 |
= |
|
b2 |
|
|
-вероятность нахождения в состоянии с энергией Е |
||||||
− |
2+ ΓΤ |
2 |
|||||||||||
|
|
0 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
||
• |
= 1 |
= |
Γ |
|
|
= |
1 |
|
Γ |
||||
|
|
|
|
|
|
||||||||
2 |
|
2 |
|
− 0 2+ ΓΤ2 2 |
|
||||||||
• Число переходов в единицу времени
( ( Γ21 = =
21 |
= |
1 |
|
|
Γ2 |
|
|
|
|
2 − |
2 + |
Γ 2 |
0 |
E |
|||||
|
|
||||||||
|
|
0 |
|
2 |
E0 |
||||
31
Принцип детального равновесия
•Из инвариантности уравнений движения t -t вероятности переходов 1 2 и 2 1 равны w12=w21 для системы с дискретным спектром
• с учетом статистических весов состояния 2 : P12 =g2 w12 - вероятность перехода из 1 во все состояния 2 (например, g2 =2s+1 для спина s)
• P21 =g1 w21
g1P12 =g2P21 -принцип детального равновесия
ПДР позволяет связать сечения прямых и обратных процессов
A+ A* A+
Или, в более общем случае
A+а C* В+b
12~ |
|
Γ2 |
|
|
|
|
− 0 |
2 |
+ |
Γ |
2 |
|
|
|
|
|
||||
|
|
2 |
32 |
|||
|
|
|
|
|
||
Соседние файлы в папке Лекции