15. Синхротронное излучение.
Синхротронным излучением (СИ) называют электромагнитное излучение в диапазоне от радиочастот до мягкого γ-излучения, возникающее при движении электронов в постоянном магнитном поле циклических ускорителей со скоростью близкой к скорости света.
В этих условиях релятивистский электрон, обладая большим центростремительным ускорением, становится источником мощного электромагнитного излучения.
Источниками синхротронного излучения служат электронные синхротроны и накопительные кольца.
16. Излучение Черенкова-Вавилова.
β > 1/n
Излучает среда, а НЕ частица!
|
Это излучение возникает потому, что заряженная частица |
|
1) |
поляризует атомы среды вдоль траектории движения таким |
|
образом, что они становятся электрическими диполями. |
||
|
||
|
1) Если v < c/n, диполи расположены симметрично вдоль |
|
|
трека частицы, так что электромагнитное поле, |
|
|
проинтегрированное по всем диполям, исчезает, и |
|
|
излучения нет. |
|
2) |
2) Если же v > c/n, то эта симметрия нарушается, что |
|
|
||
|
приводит к возникновению отличного от нуля дипольного |
|
|
момента и испусканию когерентного излучения. |
Найдем угол между направлением движения частицы и направлением распространения когерентного излучения:
За время t частица пролетит расстояние L = βct, а фотон L’ = tc/n,
тогда cosθc= |
L' |
= |
c |
= |
1 |
. |
L |
nβc |
|
||||
|
|
|
βn |
|||
С практической точки зрения. В эксперименте мы знаем n, можем померить θ. Это позволяет найти скорость частицы.
17. Переходное излучение.
Переходным излучением (ПИ) называется излучение электромагнитных волн равномерно и прямолинейно движущейся заряженной частицей при пересечении ею границы раздела двух сред с разными показателями преломления.
