Теория обработки металлов давлением

Рис. 2.6

На каждой боковой грани действуют свои напряжения.

На наклонной площадке действует напряжение p. Пусть N –

нормаль к наклонной площадке. Наклон площадки к осям координат полностью определяется ее нормалью, а точнее направляющими косинусами

Пусть площадь abc f . Тогда площади

Obc fax ax ,Oac fay ay ,

Oab faz az .

Полное напряжение p можно разложить на 3 составляющие px , py , pz , действующие параллельно осям координат. Запишем

11

условия равновесия тетраэдра, проецируя все действующие на его гранях силы на оси координат

Уравнения (2.1) могут быть использованы для определения внешних сил p. В этом случае они играют роль уравнений связи

между внешними и внутренними силами и называются условиями

Нормальное напряжение к наклонной площадке определим, проецируя полное напряжение p или его составляющие на нормаль N.

Тогда

Подставляя из уравнения (2.1) значения px , py , pz с учетом парности касательных напряжений, запишем

n xax2 ya2y zaz2 2 xyaxay 2 xzaxaz 2 yzayaz . (2.4)

Касательное напряжение в наклонной площадке найдем по правилу параллелограмма

2.3. Главные напряжения

Величина действующих в наклонной площадке нормальных и касательных напряжений зависит от угла наклона площадки к осям

12

координат. Отложим от начала координат вдоль нормали N некото-

где А – некоторая произвольная постоянная. Тогда координаты конца вектора запишутся (проекции вектора по осям)

Записанное выражение является уравнением поверхности второго порядка, отнесенное к центру, поскольку здесь отсутствуют координаты x, y, z в первой степени.

При изменении положения наклонной площадки будут изменяться как направление, так и координаты x, y, z конца вектора r, од-

нако конец этого вектора будет всегда совпадать с поверхностью, описанной уравнением (2.6).

Отсюда следует, что данная поверхность полностью определяется напряженным состоянием точки и носит название поверхности напряжений Коши.

Из аналитической геометрии известно, что уравнение (2.6) второго порядка может быть преобразовано вращением координатной системы до совпадения осей координат с осями самой поверхности. Тогда пропадут члены, содержащие произведения координат, т. е. обратятся

внули. Следовательно, нулевые значения примут xy , yz , zx. Значит

вточке тела, находящегося в напряженном состоянии, всегда можно выбрать 3 взаимно перпендикулярные площадки, в которых действуют только нормальные напряжения и отсутствуют касательные напряжения. Такие площадки называют главными, действующие в них напряжения – главными нормальными напряжениями, а направления этих напряжений – главными направлениями.

13

Таким образом, напряженное состояние точки вполне определено, если даны направления трех главных осей, обозначенных индексами 1, 2, 3 вместо x, y, z, и заданы величины трех главных нор-

мальных напряжений 1, 2 , 3.

Учитывая сказанное, из выражения (2.1) запишем компоненты напряжений по осям

p1 1a1; p2 2a2 ; p3 3a3. (2.7)

Тогда полное напряжение из уравнения (2.2) будет

p2 12a12 22a22 32a32 ,

нормальное напряжение к наклонной площадке из уравнения (2.3) примет вид

n 1a12 2a22 3a32,

а касательное из уравнения (2.5) запишется как

2 12a12 22a22 32a32 1a12 2a22 3a32 2 .

2.4. Эллипсоид напряжений

Из выражений (2.7) определим направляющие косинусы

Из аналитической геометрии известно, что a12 a22 a32 1 . Тогда можно записать

14

Это уравнение эллипсоида, отнесенное к центру и главным осям, который называют эллипсоидом напряжений (эллипсоидом Ламе). Полуоси его равны соответственно величинам главных напряжений, причем 1 2 3 (рис. 2.7).

Рис. 2.7

Любой отрезок, проведенный от центра до пересечения с поверхностью эллипсоида, представляет собой полное напряжение p

на площадке, перпендикулярной к отрезку, а проекции его на оси координат 1, 2, 3 являются составляющими p1, p2 , p3.

При равенстве двух главных напряжений эллипсоид напряжений обращается в эллипсоид вращения, а при равенстве трех главных напряжений – в шар.

В последнем случае любые три взаимно перпендикулярные оси становятся главными и во всех площадках действуют одинаковые, равные между собой, нормальные напряжения (всесторонне равномерное сжатие или растяжение).

Плоское напряженное состояние с некоторым приближением может быть реализовано при растяжении тонкой пластины по контуру (рис. 2.8). Схемы объемного состояния характерны для большинства процессов ОМД.

Рис. 2.8

15

2.5. Главные касательные напряжения

При нагружении тела внешними силами помимо главных нормальных напряжений появляются и главные касательные напряжения. Для определения их величины и положения площадок, в которых они действуют, используем общеизвестный факт, что связь между главными нормальными и главными касательными напряжениями выражается уравнениями окружности (кругами Мора).

Значения нормальных и касательных напряжений определяются координатами точек, лежащих внутри заштрихованной части. Из рис. 2.9 видно, что имеются три максимальных значения касательных напряжений

Рис. 2.9

Эти напряжения называются главными касательными напряжениями. Наибольшее из них 13 31. Главные касательные напря-

16

жения действуют в площадках, где нормальные напряжения соответственно равны

Каждая площадка, в которой касательные напряжения будут главными, расположена под 45° к двум осям, указанным в индексах этих напряжений, и параллельно третьей.

Из кругов Мора видно, что

1 3 1 2 2 3 .

Разделив обе части этот уравнения на 2, получим

13 12 23

или

3 1 1 2 2 3 0.

Из этого следует, что одно из главных касательных напряжений максимально по своей величине.

2.6. Октаэдрические напряжения

Наряду с площадками, где действуют главные нормальные и главные касательные напряжения, в теории пластичности существенную роль играют октаэдрические площадки, т. е. равно наклоненные к трем главным осям. Они образуют правильный восьмигранник (ок-

n 1a12 2a22 3a32.

17

Тогда уравнения для полного и нормального октаэдрических напряжений имеют следующий вид:

p82 13 12 22 32 ,

8 13 1 2 3 .

Учитывая, что 82 p82 82 можно записать

Скалярная величина i , численно равная октаэдрическому касательному напряжению 8 называется интенсивностью касательных

напряжений.

Ряд авторов согласно Генки интенсивность касательных напряжений выражают как

Выражая через компоненты напряжений, действующих по случайным, не главным ортогональным площадкам, уравнение (2.9) можно записать в виде

18

От интенсивности касательных напряжений следует отличать интенсивность напряжений (нормальных) или обобщенное напряжение.

ображений, чтобы при линейной схеме напряженного состояния2 0, 3 0 , интенсивность напряжений i равнялась нормальному напряжению 1, т. е. i 1. Интенсивность нормаль-

ных напряжений в определенном соотношении отвечает удельной работе упругой деформации изменения формы и определяет переход из упругого состояния в пластическое. Пластическая деформация начнется и будет происходить, если i достигнет предела теку-

чести материала, т. е. i т. Между i и 8 существует связь

8 32 i .

2.7. Тензор напряжений

Напряженное состояние в точке деформируемого тела характеризуется поверхностью напряжений Коши, определяемой в общем случае тремя нормальными и шестью касательными напряжениями (уравнение (2.6)), которые образуют тензор напряжений, в отличие от скаляра, определяемого числом, и вектора, определяемого числом и направлением. Тензор записывается в виде матрицы

x xy xz

T yx y yz .

zx zy z

19

С учетом парности касательных напряжений он примет вид

С тензорами можно производить любые математические действия (сложение, вычитание, умножение, деление и т. д.).

2.8. Инварианты тензора напряжений

Главные напряжения при данном напряженном состоянии имеют единственное значение. Это же состояние может быть описано напряжениями в произвольных осях координат. Для оценки равенства напряженных состояний в точке при различном задании координатных осей пользуются величинами, составленными из компонентов тензора напряжений, которые не изменяют своего значения при повороте координатной системы вокруг точки начала координат. Их называют инвариантами тензора напряжений.

Пусть в какой-то наклонной площадке действует только нормальное напряжение , т. е. эта площадка является главной. Положение

ее по отношению к выбранной системе координат определяется направляющими косинусами ax , ay , az. Поскольку по направлению

совпадает с нормалью к площадке, то его компоненты по координатным осям будут согласно формуле (2.1)

ax xax xyay xzaz

ay yxax yay yzaz .

az zxax zyay zaz

20