
- •Исследование спектров импульсно-модулированных сигналов
- •Содержание
- •1 Введение
- •2 Некоторые сведения из теории
- •2.1 Понятие о спектре
- •2.2 Спектр периодической последовательности прямоугольных импульсов
- •2.3 Спектр сигнала при амплитудно-импульсной модуляции первого рода (аим-1)
- •2.4 Спектр сигнала при амплитудно-импульсной модуляция второго рода аим-2
- •2.5 Спектры сигнала при широтно-импульсной модуляции (шим)
- •2.5.1 Спектр сигнала с ошим-1
- •2.5.2 Спектр сигнала с шим-1
- •2.5.3 Спектр сигнала с ошим-2
- •2.5.4 Спектр сигнала с шим-2
- •2.6 Спектр сигнала с время-импульсной модуляцией (вим)
- •2.6.1 Спектр сигнала с вим-1
- •2.6.2 Спектр сигнала с вим-2
- •3 Описание лабораторной установки
- •3.1 Структурная схема
- •3.2 Конструкция лабораторной установки
- •4 Порядок выполнения лабораторной работы
- •5 Контрольные вопросы
- •6 Список литературы
2.5 Спектры сигнала при широтно-импульсной модуляции (шим)
При
ШИМ длительность импульсов изменяется
по закону, отображающему характер
модулирующей функции
.
Различают: одностороннюю модуляцию по длительности (ОШИМ) – модулируется один из фронтов импульса (передний или задний); двустороннюю (ШИМ) - модулируются оба фронта (рис. 2.15); модуляцию первого и второго рода.
При модуляции первого рода момент нарастания (спадания) фронта импульса определяется значением модулирующей функции в этот же момент. Длительность модулированного импульса равна
|
(2.29) |
где
– длительность немодулированного
импульса,
– максимальное изменение (девиация)
длительности при модуляции.
При модуляции второго рода момент нарастания (спадания) напряжения каждого импульса определяется значением модулирующей функции в момент времени, соответствующей тактовой точке, то есть
|
(2.30) |
Вычисление спектров при ШИМ (ОШИМ) достаточно сложно даже для случая синусоидальной модулирующей функции. Разработаны [1] специальные методы расчёта спектров. Здесь приводятся окончательные результаты. Наиболее широкое применение находят сигналы с ОШИМ.
2.5.1 Спектр сигнала с ошим-1
Для синусоидальных импульсов спектр ОШИМ-1 может быть получен в виде
|
(2.31) |
где
– частота модуляции;
m – номер гармоники частоты модуляции;
F – частота повторения;
n – номер гармоники частоты повторения;
– комбинационные
частоты;
– индекс
модуляции;
Jm – функция Бесселя первого рода m-го порядка.
Спектр ОШИМ-1 изображён на рис. 2.16.
Как
следует из (2.31), спектр ОШИМ-1 содержит
теоретически бесконечное количество
комбинационных частот
.
Амплитуды полезной и боковой частот
зависят от индекса модуляции
.
При уменьшении
амплитуды
комбинационных частот уменьшаются, но
при этом снижается и амплитуда полезной
составляющей.
При малых индексах модуляции уровень комбинационных составляющих мал и условия аналогичны случаю АИМ.
Так
как функция Бесселя есть монотонная
функция своего аргумента
,
то с ростом номера гармоники n
увеличиваются амплитуды комбинационных
частот, и при n>2
боковые полосы практически перекрываются.
Это делает невозможным демодуляцию
ОШИМ полосовым фильтром и, как правило,
используют ФНЧ.
Рис. 2.15 – Сигналы с ШИМ и ОШИМ |
Рис. 2.16 – Спектры сигналов с ОШИМ-1,2 и ШИМ-1,2 |
Однако
в отличие от АИМ-1, даже в случае идеального
ФНЧ, искажения всегда имеют место.
Расчеты показывают, что для обеспечения
допустимых искажений при демодуляции
ОШИМ-1 ФНЧ необходимо выбирать коэффициент
следования импульсов
.
2.5.2 Спектр сигнала с шим-1
Выражение для спектра ШИМ-1 при синусоидальной модуляции и прямоугольной форме импульса может быть получено в виде
|
(2.32) |
Спектр ШИМ-1 изображён на рис. 2.16.
Сравнивая выражения (2.31) и (2.32), можно сделать следующие выводы:
амплитуда полезной составляющей (с частотой ) при ШИМ-1 за счет модуляции обоих фронтов импульса в два раза больше, чем при ОШИМ-1 (это справедливо, если максимальный сдвиг каждого фронта при ШИМ равен максимальному сдвигу фронта при ОШИМ);
часть комбинационных частот при четных m, попадающих в полосу ФНЧ, при ШИМ-1 имеет значительно меньшую интенсивность, чем при ОШИМ-1. Следовательно, нелинейные искажения при прочих равных условиях будут меньше.