Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

Лекции, Простокишин В.М. / Электронный формат / ДиИУ_1_Элементы_теории_устойчивости_Л_01

.pdf
Скачиваний:
0
Добавлен:
21.05.2025
Размер:
1.4 Mб
Скачать

Дифференциальные и интегральные уравнения (ДиИУ)

Л.01

Глава 1. Теория устойчивости решений систем ОДУ

1.1. Основные определения

Рассмотрим систему ОДУ вида

 

 

 

 

1

 

= ( ,

, … ,

)

 

 

 

 

 

1

(0) = 10

(1)

 

1

1

 

 

 

 

 

 

 

с начальными условиями вида

(2) {

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

= ( ,

, … ,

)

 

(0) = 0

 

 

 

 

 

{

2

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Коротко будем записывать эту задачу Коши в векторном виде:

 

 

= ( , )

где = ( , … , ) ,

= ( , … , ) ,

= (0, … , 0)

(К1)

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

1

 

0

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

(0) = 0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

( , ) = ( ( ,

, … ,

), ( ,

, … ,

), … , ( ,

, … , )) ([0, +∞) х

– заданная функция

1

1

 

2 1

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

в частности это – непрерывная функция ( , ) [0, +∞) х

 

 

 

 

 

Основное предположение: задача (К1) имеет единственное классическое решение для 0

 

( – область),

(решение задачи Коши (К1) существует, единственно и определено при всех [0, +∞), например, ( , ) непрерывна на

 

и удовлетворяет условию Липшица по

 

) т.е.

 

! набор функций (t), непрерывно дифференцируемых

[0, +∞) х

 

 

при ≥ 0, который при подстановке в (К1) обращает эту задачу в тождественную.

Ранее была доказаны теоремы о существовании и единственности решения и о непрерывной зависимости решения от начальных данных для системы (1). Решение задачи Коши с немного «возмущенными» начальными данными «не сильно» отличалось от решения «невозмущенной» задачи Коши при [0, ]. Нас в данном рассмотрении будет интересовать случай, когда [0, +∞) .

Решение задачи (К1) зависит от и от 0: = ( ; 0).

 

Возьмем вместо 0

другое начальное условие: 0 + ∆0, где 0 – 'мало’, т.е. 0 и 0 + ∆0 – ‘близки’ (что это см. ниже).

Найдем решение системы (1) для этого начального условия: = ( ; 0 + ∆0).

Логически возможны два случая:

 

 

а) при ‘малых’ 0

решение ( ; 0 + ∆0) ‘близко’ к решению

( ; 0) при ≥ 0 ;

б) при ‘малых’

решение ( ;

+ ∆ ) может отличаться от

( ; ) сколь угодно велико (по крайней мере при )

0

0

0

0

Эти случаи качественно можно проиллюстрировать физическим примером.

Движение шарика описывается системой ОДУ.

Иллюстрация рассматриваемых понятий на простом примере задачи Коши для ОДУ:

{

/ =

( ) = 0

 

 

 

(0) = 0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

а.1) параметр < 0

( ;

+ ∆ ) − ( ;

) = (

+ ∆

)

− = ∆ = ∆ −| |

 

 

 

 

 

 

0

 

0

0

 

0

0

 

0

0

 

0

 

 

 

 

, |∆ | <

|( ;

+ ∆

) − ( ; )| < −| |

≥ 0

 

 

 

 

 

 

 

0

0

 

 

0

0

 

 

0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

→0 при → +∞

 

 

 

 

 

 

 

 

 

а.2) параметр = 0

( ; 0

+ ∆0) − ( ; 0) = ∆

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0 , |∆0| <

|( ; 0

+ ∆0) − ( ; 0)| < > 0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

→0 при → +∞

 

 

 

 

 

 

 

 

 

б)

параметр > 0

 

|( ;

+ ∆ )

− ( ;

 

)| = |∆ |

→ +∞ при → +∞ для ∆

≠ 0

 

 

 

 

 

 

0

 

0

0

 

0

 

 

 

 

0

 

 

 

Вслучаях а.1) и а.2) говорят, что решение задачи устойчиво (по отношению к малым возмущениям начальных условий задачи Коши).

Вслучае б) – решение неустойчиво.

Основания теории устойчивости разработаны А.М. Ляпуновым (конец XIX – начало XX века).

Дадим точные определения.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Для оценки ‘малости’ вектора = ( , … , ) будем использовать его норму: ‖ ‖ = √2

+ 2

+ + 2.

1

 

1

2

 

Определение О.1. Решение ( ) = ( ; 0) задачи (К1) называется устойчивым по Ляпунову (или по отношению к

малым изменениям начальных условий), если

 

 

> 0 0( ) > 0 такое, что 0

 

‖∆ 0‖ < 0( ) и > 0

решение ( ; 0 + ∆ 0) лежит в области (0, +∞)х и выполняется неравенство: ‖ ( ; 0 + ∆ 0) − ( ; 0)‖ <

Далее для краткости фразу «решение лежит в области (0, +∞)х » будем опускать, как очевидное требование в контексте.

Определение О.2. Решение ( ) = ( ; 0) задачи (К1) называется асимптотически устойчивым если:

1) оно устойчиво по Ляпунову

2)

> 0 такое, что при

0 ‖∆ 0‖ < 1

lim ‖ ( ; 0 + ∆ 0) − ( ; 0)‖ = 0

 

1

 

→+∞

 

 

 

Определение О.3 ( О1). Решение ( ) = ( ; 0)

> 0 что > 0

0 ‖∆ 0‖ < и

 

 

задачи (К1) называется неустойчивым по Ляпунову

> 0 для которых ‖ ( ; 0 + ∆ 0) − ( ; 0)‖

Геометрическая иллюстрация.

t*

Математически удобно свести исследование решений задачи (К1) на устойчивость по Ляпунову к некоторому стандартному виду. Для этого введем в (К1) новое неизвестное ( ) = ( ) − ( ; 0) и тогда ( ) = ( ) + ( ; 0) . Здесь ( ) – любое решение системы (1), ( ; 0) – решение задачи Коши (К1) с начальным условием (2) 0 для системы ОДУ (1).

Тогда

 

 

 

 

 

 

 

 

= ( , ),

( , 0)

= ( , ( , )),

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

(3)

 

 

=

 

(, 0)

=

(, ) (, (,

)) = (, Х + (,

)) (, (,

)) = (, )

 

 

 

 

{

 

 

 

0

0

0

 

 

 

 

 

 

 

(0) = (0) − 0 = 0

Получили задачу Коши, относительно неизвестной с новой правой частью (, )

(4) Х = ( , ) Х(0) = Х0

Эта задача отличается тем, что она имеет при 0 = О, решение ( ) = О:

если Х0 = О , то (0) = 0 ( ) = (, 0) ( ) = О и

и новым начальным условием:

(К2)

( , ) = О.

Определение О4. Решение системы ОДУ Х

= ( , ) такое, что ( ) = О (правая часть нулевая) и

( , О) =

Х

= О называется «положением равновесия» («точкой покоя») этой системы.

 

 

 

Исследование на устойчивость решения задачи Коши (К1) сводится к исследованию на устойчивость нулевого (тривиального) решения связанной с ней задачи (К2).

Другими словами: исследование решений системы (1) на устойчивость сводится к исследованию точек покоя новой системы (4).

{ 1( ) = − 2 – решение системы.

2( ) =

Сведем систему к новой (с точкой покоя в точке (0, 0) ):

Обоснованием этого служит теорема:

 

Теорема 1. Решение ( ; 0) задачи Коши (К1) устойчиво (асимптотически устойчиво) тогда и только тогда, когда

 

устойчиво (асимптотически устойчиво) тривиальное решение ( ) ≡ О (положение равновесия 0 = О) системы

 

Х̇= ( , ),

(4)

где (, ) = ( , Х + (, 0)) − ( , (, 0))

Доказательство. 1. Общие соображения: связь между решениями задач Коши (К1) и (К2) мы показали ранее – (3), при этом начальное условие для (К2): (0) = (0) 0 . В частности, решению (, 0) задачи Коши (К1) соответствует решение ( ) ≡ О с начальным условием (как мы уже отметили) 0 = О. При этом в силу построения ( , ) очевидно, что( , О) ≡ О , т.е. = О – положение равновесия системы (4).

Итак, решение ( ; 0) задачи Коши (К1) соответствует положение равновесия = О системы (4).

2.Докажем теорему 1 в случае исследования решения на устойчивость по Ляпунову (случай асимптотической устойчивости рассматривается аналогично).

Необходимость. Пусть решение ( ; 0) задачи (К1) устойчиво по Ляпунову. Это означает, что

> 0 ( ) > 0 такое, что 0 ‖∆0‖ < ( ) и > 0 решение (; 0 + ∆0)

области (0, +∞)х и выполняется неравенство: ‖ (; 0 + ∆0) − ( ; 0)‖ < .

При переходе к системе (4) это означает, что при тех же 0 и всех > 0 ‖ (; ∆0) − О‖ <

следовательно, решение ( ) ≡ О задачи (К2) является устойчивым по Ляпунову. Достаточность утверждения теоремы доказывается аналогично. □

лежит в

, а,

Следствие. Исследование на устойчивость произвольного решения системы (1) сводится к исследованию на устойчивость решения ( ) ≡ О системы (4) , для которой = О является точкой покоя.

В дальнейшем будем исследовать только точки покоя систем ОДУ. Для этого есть набор стандартных методов.

Переформулируем основные определения с учетом введенного понятия «точки покоя» («положения равновесия»).

О.1’. Точка покоя систему ОДУ (4) устойчива по Ляпунову, если

> 0

0( ) > 0 такое, что 0 , 0‖ < 0( ) и > 0 ‖ ( ; 0)‖ < .

О.2’. Точка покоя систему ОДУ (3) асимптотически устойчива если она: 1) устойчива по Ляпунову

2)

> 0 такое, что при 0

0‖ < 1

lim ‖ ( ; 0)‖ = 0.

 

1

 

→+∞

 

 

 

Основные простейшие понятия при анализе устойчивости и неустойчивости точек покоя систем ОДУ можно изучить, рассматривая случае n=2 (система из двух ОДУ).

Решение в параметрическом виде

x x(t)

,

y y(t)

,

 

 

«фазовой плоскости» xOy для различных начальных условий.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x f1 (t; x, y)

x x(t)

 

 

 

 

 

 

 

 

y y(t)

y f

2

(t; x, y)

 

 

 

 

t 0

удобно изображать в виде «фазовых портретов» на

О поведении фазовых траекторий можно судить непосредственно из системы ОДУ, но для этого может потребоваться провести некоторые преобразования.

Например, для системы

 

 

 

x y

 

 

 

 

y x

можно провести следующие преобразования:

Т.е. в данном случае «фазовые траектории»

(решения системы в параметрическом виде) – концентрические окружности

! подумайте о направлении стрелок на траекториях на рисунке

Геометрическая интерпретация определений О.1’ и О.2’ .

Устойчивость по Ляпунову

Асимптотическая устойчивость

в терминах

в терминах

в терминах

в терминах

интегральной кривой

фазовой траектории

интегральной кривой

фазовой траектории