Добавил:

okley Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Национальный исследовательский ядерный университет (МИФИ)

Предмет:

Оптика

Файл:

физика билеты 4 семестр матрончик

.pdf

Скачиваний:

Добавлен:

08.02.2025

Размер:

54.41 Mб

Скачать

☆

1 / 21 2 > Следующая >>>

1	Волновое уравнение		для	подольных упругих воли	в тонком
	упругом	стержне
/		to		} (o): boosted.)	at
/		т r r	Р -
//err r- ,i		т r r	Р -	} (X)-locos(w (t-T)-do)
=	%			} (X)-locos(w (t-T)-do)

К-кo-Y"-волновое

WTI FX-Kx

число

т х

м.

six ± A-G и + 97 НИ +, 2.4..

равновесие

-1

> - h

>-I

m 99 =

F+ - E:X(91×+1)-six)-(9 (х)-gex.li)) =

INж

г. \

r r

\" arrN >

}/ -C) c SUK Shell

= 1299

*929 - 1 д 29

Elise

÷ see.ж 2

дth

Х,M,

messe

sell

* = 21

Е- модуль

Юнга

EVE-скорость

распространения

волны в материале

77 EYE -волновое

у р-е

для

воли в тонком

стержне

2 Технос

энергии упругой волной.Вектор

Умова

Юах > 1

dtk-dnl.lt

dangal

4299

WE = dike

dnt

ДА

26)"

2х2

4912

the 212912

из-41.

И XP

¥ 19

Я1671

whom-Wktu- £11971471)

w/Udit

д 3adtidwas-wdt.dtf-jds.at

• а

ЕЙ-вектор Умова

плотности

потока

Iwas-25

→-

энергии

За

dtidw-dl.us;

at "-Ф-f" > т.Гаусса

judv-gf-dl.us

f-diufd.li

Ftd info

Плоские

сферические

упругие

волны (бе

затухания

и с

затуханием)

2йй

-2

→

→ К

Slit/= Gus cut-к

const

Для

фикс. I IF-const-плоская

волна

" (19/= /

02194

х r<

Ot 2

4г l

v9-д.It-Е) + 92It-Е)

Girth д,It-Е) + g.lt + E

-сферическая

волна

Затухание

dI-ZJIM.dk

ое"" AN-Aoc-и

AI CO

+ах

{IN:o)-to

-А"-А

Ild

IN)

slx.tl-9. e" coslwt-kxtdol

slrittsofetcoscwt.hn-2.) -для сферической

геометр. диссипативное

опны

затухание

Волновое

уравнение

для

бука

в газе. Скоость

звука

в газе

< dxtd.es

р-р. + ар

ораро

4- Sdх

ах

д- доход

дав

"aguada

plant

""" " "

dputrprdv-odp-rp.fi

2)масса mrwnst-gl dglltgdu-odge-g.tt

д}

=-°

=p.#

09* -2о 79,. V35

234 goat

Stx

=-#

до

9×2

оент

Доплера

для звуковых

волн

Эа

amungis

→

/Pnp

=Pиt

Гис

rпр-к

+ npt

→ •

→ 'a

• ПР

мир

rue" F

w )

t:O

6- Б

→

ИС

SIFtt-S.ws tutti+ do)

→

I (Tc,H-S.cos(at-e That + do)-Go cos (want +do)

ш Б

→

Цв

Wut EW-

Вв

IIFnp.tl-Sows (wt-GTIT-kptltdoks.ws (wnpt + 2,)

→

comp-w-штыр

зв

ШпрWun- зв + Пр

за-Unp

6 Стоячие			волны	в струне		с двумя		закреплёнными	концами
} lxtl-sosinlwttkxtdl-S.sinut-kx +dead) =
		= 290 sin (wt +2 + #) cos (kx-2) -стоячая волна
В	струне:					Sixth-2. sin farted + Ё) sin Ckx)
		n: 1		е		Sixth-2. sin farted + Ё) sin Ckx)
\|		n-2		е	>X	sinkl-o-skl-T.hr
\|					>X
Scotto			п:3 9110
Scotto								TUN
						пД		TUN
						пД		w,- е
7 Плоская			монохроматическая				электромагнитная		волна.
Её	свойства				→		→	→
dirt-o			(до)		→	-95	→	→
dirt-o			(до)	not E =		А	Д- ЕЕЕ
dir	→				→	дБ	Б	→
dir	B-o			rot H - at			Б	-рулон
E =		ITE		=	C
E =		v29 th		=	C
→ =					ЕТ
→ =		Lil		С	= I
H		Lil			Едь
5,-[ЕЙ)-вектор ПолиТинга
LEW#+ We,- E.EE'2+ Мол 42
920					2
920				TW
* + dir Spo				TW
				FYI Ё- D
Волны в изотропном диэлектрике:
µ-1		[= П: §
→	→		mi			«→
	-					Ё _	Cv
E-Eтах cos/k I-Wtt de)						Ё _	Cv

Бyu.T-Tmaxcoslkf-wt.de)

Rel Emaxeikt.at), Emax = Ema, et de

Ё- RelBmaxeilkt.at/;5max--Bmaxeit"

ДЕ

f-s-iw

* =-in E

ilf-ilkxxtkyytk.tl

iх

ДЕ* -ik Ex

→ 1 →

→

not E

= .L й ]

Еy

ЕZ

Ур-ия

Мандела в

компл. форме:

Liv E =

IE =

→

KE 0

Liv Б- о

IЕВ-о

[Б- о

→

not E

→В

ICKEI-tiwIBIIC.EE]-и В

= *-

→

дБ

rot Ё- ЕЕ.DE-

rot #= -

Мо

it,MEE-#

75--м

ББ):-е

ILK

GEESE

Свойства

эл.-маги. волны!

1) поперечность

→

(т.к. IB-O.IE-0)

Гл7

→

2) ЕЕ,В

образуют

правую

тройку ((k.ES:B

3) E -VB

→

ш-

Е)w B, I

E-WB

)

max

max, E:& В (К)

=: LEVY

= £ = Им W: 221=224-Еon't

4) из EEE'

→

KEELER

5) 5, = [E Во]

LOWE

= -

- Eo NEE= и

мой

6) Для

монохроматической

волны

частотой

→

мы

I<Ksp> 1 = [Eon CE m

Линейная,эллиптическая

круговая

поляризации света

ДЕ

ты -t.GE

УЧЕТ

НЕ,-о, Еую -линейно-поляризованну

→

Л /

→

она

Eу

= Emax ly cos thx-cotta)

→ И

БZ = Bratz cos thx-wth)

на

2)Eу,ЁZ

→на

→ coslkx-wt.ly)

Ey -Emaxy.ly

Ё =

Emax,2- I cos (kx-at the)

dyzconst.dz. const -элептически

поляризованная волна

aldy-dz-tn.in,-0,111121... - линейная поляризация

б) dy-LEI# Emaxy-Emax.at

- волна,поляризованная по

кругу

Ey-Еmax sin cut)

Ez-Eman costwt)

Стоячие

элитоомагнитные

волны

→

металл

На

плоскости

х-0: Ё.+ E,=D

E.ly

→Ё

→

При сложении:

←Z

*VEL

Er to, Emaxeilkx.at)

10)

Ё- (o;-Emaxeilkx.at,10)

В- (0,0, Imax eilkx.at)

BE/0,0, bmaxeilkx-wty

E.EE?BB,-B.

E:IO,2Emaxsinlwt-2) silky), o)

Ё- 100,2 Bravos cut-2) cos/kill

Импульс

электромагнитных

волн.Давление света

Ёр = LET]-гололё

Ephd.tw

PEE

leg.об.= Рф Пф'

Еопр Иполн

Кед.об. = Чтолиа Ё- [

- Is - eggs, Rigor

#= (us-для поглащ. волны

..gscst=

(S)

р: 20)

-для

волны

отраженной

р-2 past = Keg-об.-a Seat 054

"я 1-

_Г

р-accurate

Эффект

Доплера

для

электромагнитных

волн

ЁБ-inv

eb-EEinv

EE.ws (WERE)

(ct.FI-и вектор

(ЧК)-4 вектор

ctY-EF-i.nu

Уй→

kilos0'

Khe

1 0 v

×'

Ky: #sino'

0 °пр.

Ист

К-0

(

Ей 740

Ky-Gino

Kz 2

×: 7050: Los OKEY

Z: 010

1- Е)'

y: Isin a Elina'

at: 4

_ E lose'

"¥ 1050

1-ER-с

НЕ

cos 0 =

I-G/EITHER-I)

%" HEY (•SO-#= E-E-E/HEM

1- IEr

£,sina.sino'=

1- 112

Sino

¥, -

1- 7050

2050

олновое

уравнение с источником

и его

решение в

дипольном

приближении

Е = 1

1--1

ДЕ

din В 2 О

rotHFITH-E.tt

Liv E =

→

not E - -it

→

на

Trott

Мой

912

rotlrotE к 171diveI-D E = -Mott

-Mo it

«Ж

-волновое

др-е

с источником

Д Ё- t

Fat-1Пд +Mo„→

→

{°

Ё- Ewya + E ща.

Eкул -

SIE

кул =-174

I Д

111

Е'

42 ТЕ

→

айза +МБ

E 45 =

{

да

→AZ

get

,Tritt

cat)

EIttHE,

а rI

)

iii.*

* gull

with Vitt,Utica

T-G Х-с.TT'а "а

→

1)волновая зона

(типа): Рб

Ё r

Н+

-I)

→

Ega -

KOEI

W О

- A %

Еиза-с Виза-Моснизл

Пазл

fit-I

скай

Moor

2) ближняя

зона→ ( ssrna):

→

D Ёизл

ФЕ

431

+род

4th

E изл 79 Witt E

~ I

2 l

→

Mog with duel

-juolvitll

{sdu

-изл = - VI

4Th

4th

Ё- Ews O-Isin 0

→

Eun

-Moult/q

4th

sin Glo

3) на

границе

зон

(r-d):

£-

Ё) KID) =

-Moult/q

Sino

4th

Klotz Sino

1) =

quit-Е)

fit- с

4ТЕ. c'

quit-Е)

SING

-alr.Q.tl

TEO Ctr

Hy (r.O.tt

quit-Е)

sin 0

Utter

pltl-ql.lt) -дипольный

момент

р = quit)

Eolp.Q.tl =

PHE)

SING

4TE.CN

H y (p,Ott

А- Е)

sin Q

Utter

Излучение

дипольного

осцилятора.Диаггамма нап завленности

Eolr.Q.tl:

quit-Е)

SING

TEO Ctr

Hy (r.0.tt

quit-Е)

sin 0

(вывод

следующем

балете)

Utter

pltl-ql.lt) -дипольный

момент

р-quit)

Eolp.at)

pit-El

sino

4TE.CN

Hylp.O.tt

5 А-

Е)

Sino

utter

(Б£I

Ё- [E→H) = [о Н- ё.Й]-I

era sine

141116

- диаграмма

направленности

Излучение

ускоренно

движущегося

заряда. Мощность дипольного

излучения

" . HE)

H y (p,Ott

А- Е)

p = сquit)

Eolp.Q.tl =

II.or

SING

4 Псп

sin Q

quit-Е)

sin 0

Eolr.Q.tl:

SING

Hy (r.O.tt

Utter

4TE.CN

Ё- LET)-

era sin-e

→[они ё.ей

1417190

- Т (Ё) 2

sin' 020=1

- МОЩНОСТЬ

pettus":/spat

итд 3

14 ПРЕС'

[

дипольного излучения

Законы

отражения

преломления

П,

AZ	%	k In,			К, = 41 11,
00,		k In,			К, = 41 11,
00,		→	C	→	.„→k→r	C
Ё 7.Inn	k	→		→	.„→k→r	-wt)
	ж	E nag		= Eо	е
				1	→ F-wt)
	и			1	' (ke	,
r	и	Eотр -Ee'
r	•	Eотр -Ee'
З 12		Eпр. = E2 eihГwat)
		женщтур			>	→
		-			>	→
		E nage + "отpt = Empt

t любое ю-ю,-из

К =-с П 2

y	любое	0-ky-k.ge Kay
	любое	NO	1 =	÷ nasim _	h
	любое	En,sin 0 -I nisi	1 =		h

nisinQ-n.sn 0,

Короициенты

отражения

пропускания

плоской

электромагнитной

волны

µ-1

→

п,

→

→4

Из

граничных

условий: Еx + En: Ex, Hy they-Hay

→ ->

→

> >

V <

Па

VI. E-МР H Ну-FE, = П,Ex

Hey ~-M, EIX

П,-Ma

Hay N

Ma Ex

Ех-Ех-

nin, E

-1

"E2Х

I E2= И/+ ПаE

IN TELNET

д.

± _

(hi-hat

-Коэф. отражения

- In,-14212

= Чп, ha

-Коэф. пропускания

(hi-hat

Чп, ha

(n, that

get =L

get = (N,-14212

Chien,/211

7 Понятие

световом

луче. Оптическая

длина. Принцип °еэта

Световой луч(приближение

в геометрической,или лучевой, оптике)-

линия,вдоль которой распространяется видимый свет (и направление

потока энергии(ход

луча) не

зависит

от

поперечных размеров)

Принцип Ферма

Pent

rot(5) -rot (П)-о

→

{ ndr = 0

Ins

fail

→°

→

not-

ndr =

ndrf ndr

АСВ

ACB

ADC

АДС

L:/ ndr

-оптическая

длина

нити

АСВ

ndr-frat= cdt

Свет распространяется вдоль траекторий, оптическая

длина

которой

минимальна

Из

закона

Ферма

следует:

1) ,

102-минимальный

путь при

4--41

4 \y'

Длина любого

из ближайших

путей

(1012)

будет

больше

а,

L-n,S,+ has,-n, fait x't n,

а,-116-xp

в-×

Д.

= M,X

- Лав-Х)

в-X-0

a.tk

A,-5

{

айвы

n,sin 4,-rising-0

Волновое

уравнение в

неоднородной

среде.Уравнение лучей.

dnt

→о

й>

Однородная

среда:

л >

1)(hit)-const)

E-

IOE- -

either-wt)

EIRA:b

012

=L К

kol=

E-kstk.rs

→

47)

ДЕ

lk.AT/-wt)

45 р ~ I

EIF#Eо IF) a'

•E= I

712

ДЕ

ox.az" Ё.

Oxy,z «

Хо

ДЕ* -Elik.llik.lt#°ух eilk.P.at)

→

14714 =

of ink

Ё like)" ((7)"+ l°ay

[

(ПФ/En' ПР-ПБ

Т -у

{In5)=p it)

рф"

-ты

Adi

5 5

Г •

Fein Iet rn-лучевое

уравнение

При п-const

pro d'tТо Еба

3) Неоднородная

среда

-_\

TIT2 niche

TN,

nite:

T, M'

1- и

или -

l9 Оптическая сила

преломления

сферической

поверхности.

2-, в

РВС: PB

SintiPC-2)=

РС-

sing =

, - /

Sind

Р'B

PIC

--- ÷P

_ -

PBC: Sin(I-U)

= sine

sin В

/"/

АЖ

mm.

:* =

Р'B

PIC

р/с "'

PB a S, Р'B I S'

(в

силу

малости углов)

S = STR И a -_

Ф-оптческая

шла

S"-R

от.

20Интереренция двух плоских монохроматических волн.Степень когеренции

	PE2		Й		EEE2
→←	p	Ё	>		It CLEAN-HE"/
→←		J	й
E,		J	й
					CES-CEP + CE						>
									27 + 2CEE
							-			→ →
						Т--I,+ I.tt,			In-KEEP
1)Em		IO		EE			III.+ I	2
						2		2
2)	12# о		Iмин < __Is Iмакс
→	→			→ +
Eia,cos/wit-k,"						4) E2- aioskat-E.tt 2,)
→	→			41	I		→		Г)) 4.2	Ц
a, 1162 , WEW,					t = E Ё.				Г)) 4.2
IHI-KEES				-2,924054, 0547-

=a,a, (((0514,-4,12+(0514+4,17)

→0

4,-4,-(as-wilt-бы)					→ →
4,-4,-(as-wilt-бы)					б-(k,-K.IT-12.-2.)
			te			(DWT
cos (4,-4)): tf cos (out-б)dt'-two sin						(DWT
cos (4,-4)): tf cos (out-б)dt'-two sin						г)cos taut+ 94£-б)
Ax): If)								"I. ж
Ax): If)			(BUT			- -		.. . 0,21
		sin	(BUT			- -	-й	.. . 0,21
	=	sin	2)	- степень когерентности"			-й	П
HEY	=		DWI		воли.	-2й		П
HEY			2 .		воли.

BUT

2й

21 Интерференция		плоских монохроматических воли.Функция видности
PE2	→k	EErE	EKLE.HN/NKETI
p Ёl
	>	→	" > +		>
Ё,-	J й	CES-<Ё) + CE		2CEE
		l	2
		I-I.+ I. + I,		→ →
				In -LIE,

I)Eau IEOE.IE III.+ I2

2)127 O Imus Is IМакс

EFIcoslwit-krtd.IE?--aIcos last-Eared,)

→

→,

Ё. "Ё.Wew,

Г)) 4.2

E-Ett2

IHI-KEEP

= 2a,а, 4054, 0547 - а,a, ((cos14,-4,12+(0514+4,1н

→

→ 0

4- и,:(as-wilt-бы)

б- (ka-k.li-12,-2,)

sin (aw

cos/acute

BUT- -б)

cos (4,-4,)): tf cos (out-б)dt'=L

DWT

Если

Wins.'

w-o 9 I,-aa.esб

-1

ай

, I, NCE?)-

I-IHI + VI.I, 719012)cos faut + But

Imax

2- б)

-функция

видности

1111111"

Imin

Imax-Imin

max + Imin

7--1: I-I IT _2 + r\mалб

соб-1--7-max

cos б:-1 Imin

I,_

71 BUT

2"-

зрит)

I,+ Ia

= )

BUT

Wet

При интерференции

Для

глаза:

2=0,1 с

We 3051

Интерференция

света. Схема Юнга

монохроматическим

точечным

ИСТОЧНИКОМ

- - -

o, W,= CO2-шо

- -й

* -

-Д _1- ?

"£

I-210(it cos б): 410 cos",

21--4

Д- 0,75мм

5м

211_

Elk.-КIF + (2,- 2) = kik-R) -konlra.nl -Код

= -А =

= 0

/ о

A-dsine-de.x-ltgy-l.ee a-d't

Условия

интерференционных

максимумов: 05 б- 1

Imax - 210

б 2йт ,т-0,11,12,--.

7. а 7--2тт

m )

lol

= ×mti-Xm: I = 2

Способы

наблюдения

интерференции

света.Бипризма Френеля

§,

" р

силу

малости углов падения:

4-(п-1)

14,041

Образуются

цилиндрические

волны,исходящие

IIi

- - п

IDX

из мнимых

источников

S, и 52

д -

d-Za sin 4724--2a In-1) 0

вах в- расстояние

от

источника

до

экрана

DX = д- к

а-в

Lain-110"

20=281947284--28(п-1)0-х -ширина зоны

интерференции

N: 27

Чав (n-112 _ 2

на+в)

-максимальное число наблюдаемых полос

Если

на

бипризму

падает

плоская волна (a-o):

= 2@ (п-1) (/+ в)-зам., (не

зависит

от

положения

экрана)

Способы

наблюдения

интерференции

света Бизеркала Френеля

Из опыта

Юнга: DX -

3,-

/II

31:

2+4--13

32: 2+7=13+4

7--24

- -

dt-rttrt-2rrcosayndz2rc.in 4224

да г-й",

-32

←

С а +воду-(кв/мост в

DX-

Хлев,

ч 234

* "в"

doubt

Временная когерентность,длина когерентности(на примере опыта

Юнга

квазимонохромотическим точечным источником)

Eо

E Ith

°costw.tl,tell- , 2

-812

812

stet-EIUE.tn)

-10÷

Not/0151

Го-

o - ×Ё- 0,6106

1 - 107771-степень

монохромотичности

3.10, 22.1015

+ о

Elt):L

/Ewe-intdu

-t.ir

2й

→

£eilwtw.lt

Elt/etat

t e"""-и

§g

le itutwolt + eilw-w.lt)It: E

ilwtw.p

ЕЁ

16-Wo)ИI

→E.to

sin (w-Not.)

= E.to

7(и-Wo

NINO

w-Шо-о

2-й2

We: Wo -

Ей

То

W, = Not Го

Щ-Ш, =

4й

- 10951

Wo U2

Ге, 2й и.

Шо

То

ZI AWO

из 7

/DX./«to

taxol "1

-о

WE (Wo-

860

Not "70

µо"

Iwo- t

-wdw-Iw.tw.

АШ

Шо-aw.

dIw) = Iwo dw 21/+cosб)

Not 94

6+14

• (nwo +sin (¥9)

DUD

Icw)- 2 Iwo

(It cos(¥ а)Idw

= -

1--210/1 t Н

) cos/%D„

DUO

Wo-BY

/С w,-Duo

Опыт

Hura:

D= # IIWKZI.CI- Н аWo #lost'll)

÷Ti -

- _ -

410

- _

~ _-=- .

- -

-Псв

371

sod

Nod

(ног: Дин, что = СТО I СТ

¥1-длина

когерентности

DUO

•По

thor =

Cnor

2й

=~. -время когерентности

_Шо

Скот' D

- условие

интерференции

emtfor-

Хо

По

max То

Namath -число

наблюдаемых

максимумов

Пространственная когерентность, радиус когерентности (на примере

опыта Юнга

монохроматическим протяжённым источником)

Э X

Ids

_ -1'-

- - - й

di=L # (It cos/7619,))

=44

44,41 D: 4.d, Deleted I

→

111

--а -

→ h

_ _ -Д - -

2 1- и,

I(X): 21 (Hosted E + Eddy =

> <

+ Iг

= 2111+7/with

24 hosted)

7/aodh

пространственной

когеренции

act)- степень

I 410

= wud"

Let

- в

когеренции

Suor

9 ног: "

д- радиус

дно> d-условие

интерференции

диет

Интерференция

света

на

тонких

плёнках. Просветление

оптики

Э-

Д-П/АВ + ВС)-ID

. ÷

АД: zbtgo.sn Q

ABEBE-210,

_ yIl,

- - _- v °

3-с_

(= 2co81s 0,-Btg0, sin 0,-zpntnsinasi.no,

nos@

Asin@= sin Q,

ncos Qin-rising in2sin20,

Д- 26

n'-hsin@sin ,

= 23/п2-sin 20

n 0502

IIPT-Iтах

23/n2-sino

- 2

13, 23 =D

Интерференционные

полосы

равного

наклона

1111117

111111 17

e _

Лучи,параллельные плоскости рисунка и падающие

на

пластинку

под

углом

4, после отражения от

¥l

-__-

обеих

поверхностей

соберутся в

т-Р, и

создадут

- -

этой

точке

освещенность,апр, знал. оптической

разности

хода.

Лучи, идущ. в других плоскостях, но

падающие под

углом И,,создадут

на

экране

совокутность

одинаково

овец-точек

по

окр.

с центром в г.О

Каждая

окружность получена лучами с одинаковыми

углами

падения,

поэтому

эти полосы

называют

полосами

равной

толщины

Положения

максимумов

зависит от

Х, поэтому

в белом свете

будем

наблюдать

цветные

полосы

Интерференционные

полосы

равной

толщины

Э'

Э _

=const

n^ ^

- _-

- ,

в- толщина

пластины

в месте падения

4:-

лучей

Для соседних максимумов:

ДТП-t.mx

26na-sino -fitment

218,-flint-sino-tyrtgy.ba-в

DX =

n2-sin' 0

Каждая

такая

полоса

возникает

результате

отражения от

участков клина

одинаковой

толщиной,поэтому

их

называют

полосами

равной

толщины

\ \

Suor > dub

22в/na-sino-1о

30 Кольца

Ньютона

R-b

bizbint-sino

SINO:O

In- 1

D= й

- и4-

ни

- Ь-

12/12-612 + rtzk-2bR.tn'

6"-212

ни

и"

D =

- ÷

2й v2

7- 2й

R - T:(24-1) й

бтах

mind

ruin-nd R l rias (n+

2)XP, n 70,112...

Интерферометр

Майкельсона

1111111111,

Разделительная

пластинка

СОСТОИТ

из двух

1 '

r i

§ _

2 <>

одинаковых

плоскопараллельных стекл. пластинок,

142"

"I"

_а

склеенных

между

друг

другом,причём

одна

поверхностей

покрыта полупрозрачным слоем серебра

из

склеенных

или

алюминия

1,1", 2"-отражаются

от

разделительной

пластины

1",2,2"-проходят

через

разделительную

пластину

Пучки

1'нг'

имеют

одинаковую

интенсивность

при

соблюдении

пространств. и временной

когерентности

дадут

интерференцию

Заменим

его мнимым изобрам.З..Тогда

I'и 2" можно рассматривать

как возникшие за счёт отражения от

прозрачной пластинки,огранич. 3, и 3,

„

з,

5, и За образ. угол 4 полосы

равной

толщины

Пугёк

слегка

расходящийся,5,и32-параллельны полосы

„

За

равного наклона имеющ. вид концентрических

колец

5211,-в) изменение

плеча

на ¥

приводит

смещению

интерф.

картины

на

одну

полосу

32 Многолучевая

интерференция.Интерферометр

Фабри-Перо

| - v

д-28/n'-sin'-0

971

з _

б: 2о

5_o

971

Tо

Eр-ЕоеLwt+ E.geilwt.lt+... =

Е.(["

aim-helm-1)б)int -

9" о,

vFL

= E

I-g"NeINб

MIIS

I-gaeise.int

(I-g"1+49sina.ME

I р

HAT-1+I I

о (I-9212+49'sin I

Sind NS

а) 010,get

Ip: IO

[

I.-Е.Г

sin '£

sin?

=) б-2йт

,т:O,-11,12,...

1.Главный максимумы .

Ip: I. N'

1.N'

2.Главные

минимумы: Ipo

б-2й#

_ ktmN

Zim

б) 00

, 94,Nex

gano

Ipa

-б

11-я

2)2+4д'sin2

Принцип Тюйгенца-Френеля.Интеграл

Кирхгофа и

его

представление

виде

ряда

9 = ÷929

На

экране: 40.

>к

Salt)-GetThreat)

< 9Int)

s114

9р = К141 YA elksS-at')Ism

Spit):/Krystl C'gKY dsn-интеграл

Киргора

ё'и

Ids.

Рад4)Еа

→

jab » ×

Stds

114

asinО

• P

да2 +(а+в)2- 21+81050

dsn

2gdg -Zala+в) sin@do

dsn-2iasinodo-2iad.

Экрана нет: Ep-Aoeilkla-bt.at)

, E#a-faoeicka.at,

kiulalaoeilka.at/eikg

ilklatgl.at)

джадд-2й Диас

р!

= bent

¥ Im

99, 2тав,

ds: та at

Idm

§ 2

Ugh seem) Klee) Kim)

Св-ва Kim): Kole max

, Kimi)-о

# Sigma: Ep: Apeilklatbl.cat)

Ap: 2й/kimiaoe.im#tdm--itтfkim)Aoeimidm-t IkmsA.sn

Ape

eiddadA-kemiiXA.am

Отверстие

98+31

т-1,23....-номер

зоны Френеля;

as-dm

--_

9=3+1

две

Kill> К/2) > K/3)S...

) KII) 11512)... <const

п.,Kim) #leiim-eitlm.ly,

M-1,2,...,N Ар: I

[mixA,eiimdm-IXA.I

M-I

M-1

[Him" Am

1-1)""21Aokimilk

та

Графическое

сложение

амплитуд. Зоны Френеля

Графический способ: Ар:/

elda; dA-Kim)ИAdm

отв.

dm: const

dбйdm-const

А,

-о

"й

Зоны Френеля:

Ap/еда

da-Kim)NAAM

отверстие

9:в#

две 31

т-1,2,3....-номер

зоны Френеля;

as-dm

две

KLINT-(2) 311315...

; Kill,Kia)... <const

=/1

m.,

Kim) #leiim-eitlm.ly,

т-1,2,...,N Ар: I

Kimi"He"""dm-ttt.tt

M-=, I,

= II-imaxaokimieil.INT#A

m=I

Ap--Ai-AatAs-...tAN,Ap

A,> As...> AN

Am-+2 Am"

Ар: #+ 1- и" #

открыты

первые N зон Френеля

Ар: Ant,

закрыты

первые

N зон Френеля

Ар: A.it

открыты все

зоны Френеля

A,-ZAO A,:X#KID I-#

KID =-#

Kiel: # (lease) , eat K-I

Дифракция Френеля

на

круглом

отверстии

рвет,

в>smh

hi:(bent)"-them!-h

R h

y: th

heat_(a-hates ha-I

2а

hath,-fitted)-mt

= тут

m: M It

atb

т2

Плоская волна(a-a): КПБ

m =

-{Am: Am-it Ame,

<Attи" Am

A: A,-A, + A,-... I Am-

41.-

Io-

- -

- - - -

- -

- - -

т-нечётн

т-четн.

т-число

откр. зон Френеля

36Дифракция Френеля на диске.Пятно Пуассона

Закрыть

первые

зон Френеля!

At Ama,-A meat Amt,-... =

Ant' + (Anti-Am#+Aneta Anti

Р'

При шкотором

полон.

Р"

дис

перекроет

часть (melt-об

зоны

откроется т-ая.

Ь ha

Интенсивность

уменьшится.Если

сместиться

дальше диск закроет

часть (mill-ой И откроется

часть (т-1)-ой. Интенсивность

увеличится

Получали чередование светлых и темных кому.

Если диск

закрывает

много зон,то интенсивность

в области

геометр. тени

почти

всюду равна

нулю, а в

центре можно

37 Дифракционная

расходимость

пучка света

def

Elxy.tt

о, вне отверстия

Phx

=kё

(Е(о),в отверстии

77> Z

E-Eой(kz.at)

Elk,ky://Elxy.to/e-ilkxxtkyУ'd dye

Отв.

= E lz-ofdxfdyeilkxx.lyy)

1) kda ky

"2й

Elka Kylo

(осциляция)

2) kid can; Kyd «2й

Elkx.by)#0

→

and

Да

- 2й

«I

→

^ d

2- It

= Ё- ¥

2 = ¥

→

-<- - - -

→

Isd

38 Дифракция Френеля

на

щели.Спираль

Корню

Х Дифракция Френеля

на

крае

полуплоскости

- o,I

Фев, Ард

25. _ X

2Pz

"I"1 О

(l Л s

Укв 2

→41 y

ддTtx4576+2" 2I6

" "-

Eco, с""45+71

Epl-ItЛKIU/ E/agIds:/dx/dy#)eing

ущ„

д--

полупл.

=#/Eldeikbatbfe.it#dx--constfeikIdx

-ik

-d

EPE

-p

• и 12

Epix)-Const)

ах'

= Const (/ cos k

Ix't i/sink2bdx")

221

Их)

V:X

I SIX)

Замена: К251 Gk

Epix)-Const Iseult inlet)

SIN!

cos IAdv; girl/sin#v20'

Свойства

спирали

Карию 4191:

1)V0 9:40

3. .

ПЁ

2) б- Stig: Tillet

2й

-ft;

.at --.l

-in

3)dy.ws#o'dV,dy:sinIrdv (dllkldni.lu:S

адлина кривой

от

одой

4) 7,9 V

: a) tho EVEN

FIRE

б) 4

+ Im

All HIM

2 V21

дуй

5191-71--4191,51-41=-9191

На щели (билет 32)

+ 1111111

v555.

11111111

1141111

На

полуплоскости (билет

33)

r И 1

III.

-I_

←Ц

о -

}

»c v

Дифракция

l раунгофера

на

щели

11 tallit!

-Д2 4-'O- \ -

Ар:/еда

Их): since

б-

2й

= 2й

×since

|N F

11111111111111111111

-0: 4--0 б-о Alot-ДА-да-Alot

since

Alot 4- A/0171 Thine)

Ap:P"ё""

510)

-412

72/thsince

ILO) «Io

р-

-I 10)

° 1

since

35 Дифракционная

решётка

Периодическая структура большого кол-ва элементов.

Распределение интенсивности света от одномерной

дир. решётки:

Nut

Ис >к

"-разность хода

до

дифр.

решётки

2 -.. й

iж

(не

зависит

от и 4)

A-Aldine

б- 757710'dsine)

•

111111111

11111111

+-+ Eye)eilwt-IN-lldelq-eiN

Ep-E.lu/eiwt+E,14llttd

sine NE

,-else""

Ipr Ep.Ep

I.HN E.LU/E,14) Ip-1,14) sin-

Дифракционная

решётка

Периодическая структура большого кол-ва элементов.

Распределение интенсивности света от одномерной

дир. решётки:

N"1

Яc

"-разность хода до дифр. решётки

-.. й

iж

(не

зависит

от

и 4)

A-Aldine

б- 757710'dsine)

•

111111111

11111111

+-+ Eye)eilwt-IN-lldelq-eiN

Ep-E.lu/eiwt+E,14llttd

sine NE

,-else""

Ipr Ep.Ep

I.HN E.LU/E,14) Ip-1,14) sin-

42 Положение и угловая ширина главных

дифракционных

максимумов

дифракционной

решётки

Ip-1,14)

SIN NE

sin-

1)Максимумы Ip(4)(sin?-o): Imax: N'I,lent, GIM, Motta

бы: him

, a' tdsinem.mx

2)Минимумы Ip/4)(sin#-o,sing to): бы 21 , Ktm N

'+doing-#

Примеры дир. решеток:

•

целевая

lД,

Itu

I,141=110174"hsin"), bedsince

_1 - - -

tht hit

dine

максимумы: d.sinuт-mhm-o.tl,... Imax, mma,-[¥]

минимумы: hsinem-khk-0.tl,...

#ill

Ed since'

d.lsinetsineml.mx

#httit

• профилированная:

При

правильном подборе 2 побочные

_ -

- _

максимумы будут соответствовать

минимумам

дифр-Фраундюрера

d-к Imo>71

Угловая ширина главного дар.максимума:

Щ - -

kim N-1

,KimNtl

(mN-I)-#(MN-I): 41

бы бы-бы 2"

быббии

б-

liedsince), об-(fallen

* = Ideas emblem

Blm' dNcos Um

~ N

43 Дисперсия и разрешающая

способность дифракционной решётки

Угловая

дисперсия: sina.inta

I,D: Д

ах=D calm

Разрешающая способность: R-&

×,

27,

По

критерию Релся:

две спектральные линии

разрешаются,если гл. макс. для одной длины

волны, соответствует

ближайший минимум для

другой.

б-X,-1,, sinmate,-sinning 71-#Kg

г-д mtlmN.tl#

mIX2-Xiehta# R:#mN

фракция

рентгеновских лучей.Формула Брэгга-Вульфа

Пространственная

дифр. решётка -кристал. решётка тв.тела с

расстоянием

между

соседними

атомами (частицами)

201

Did (cost-6520)

гл.макс: duos 2-cosdoktmt.m-o.tl#2

мин.'d (cost-cost)-Ilm + #H, N: 1,2,...,N-1

Прямоуг. решётка с периодом

вдоль ох,04 и 07,параллельными

трём

рёбрам

решётки:

Условия

Лауэ:

d, lwsd-cosdokt.mil

"""" " ""-углы между осями

d,кар-юspot#mad

d,lost-cost.)#my

""""" """Z" напр.распр.дефраг.

падающего пучков

т,,тат,-целые

числа, опр.

порядок

максимумов.

6052210543 + со 547=1

При выполнении всех

условий (для

опр. ) каждой

соотв. свой шанс.

2) 2d

-отсутствуют все макс.,кроме нулевого, и излучение с такими

не

испытывает

рассеяния

Дирр. ренты. излучения в кристале можно рассматривать, как

результат зеркального

отран

от сист. параллели.кристал. плоскостей,

*. Плоскостей,в которых лежат

узлы

кристал. решётки

д- межплоскостное

расстояние

2- угол

скольжения

- "-иC

Д: АВ +BE 2dsind 2dsindetmX.my4... -формула Брэгга-Вульфа

Дифракция

peut. лучей

используется

для изучения структуры

кристалов (метод Лауэ и метод Дебая-Шерора)

Метод Лауэ: Пучек рент. лучей

напр. на

неподвижный

кристалл.

Для каждой сист. слоёв,достаточно густо

усеянных атомами,

находится

длина

волны

для которой

выполи. ул.Лауэ.На

фотопленке

за

кристалом увидим

совокупность черных

пятен

(лауэграмма

кристалла)

Метод Дебля-Шерора

→

В капсуле измельченное

в-во.

1 . ?

)

Найдутся

частицы,удовл. ул.

дебаеграмма

Лауэ. В результате для

каждой

сист. атомных слоёв и

каждого

получится конус направлений

45 Частично

поляризованный

свет.Степень

поляризации

→

I-

Ey-Egm cos lot-Kx +get))

Ё(tix)

ЕZ

Ez-Erm cos cut-text dat))

→\

-у

1.Естественный

свет:

Egm-Em, dy't) adit)-случайные ф-уии

I,-Elm , I-I,

I#= It Ty-LIE 219

2.Полностью поляризованный

свет: Egm #Eam, dyad,-const It)

D -Z--,

Элиптическая

поляризация

}

/1 -_П- -

Частные

случаи:

1) линейно-помер.

свет (dz-dy-o.IT)

2) свет

поляризованный

по

кругу (Eym-Ezm.dz-dye!)

Поляризатор:

- ось поляризатора

PEY

РЕ у

лин.

ест

→

поляриз.

Iу

ест,

LE77

Ez =D

tilt.

E y: Е.cost Igloos2-закон Молюса

3.Частично

поляризованный

свет (ест. + лин. поляриз. свет)

I - Int Iест

PEY

l .

←

5- I

Дест

I-ест

ЕЁ °

несовершенный

поляризатор

Lytle = I

Анализатор:
	y		Ey		4- 0:)	max: Iп+ 2ест
PEY			Ey	,4	4- 0:)	max: Iп+ 2ест
	> l	.	←$,	,4		-ест
			70		4:# Imine t2
Z			Ez
несов.поляриз. соверш.поляриз.								-max-I-min
р. Ё-			-степень	поляризации;		Р- 12	=	-max-I-min
						Int Iec	=	Imax + Imin

Поляризация

при отражении

преломлении

света.

W.to/

→

"Bit

QQ,

, n,sin 0, in, sin Q

Ё:

"E01/Ж(и

он

•

Mindy Г

→

-I

→

/ В"

П,

E• = E•

+ Е011

В011→

Пч

ка

EШ

70: Ex,Ey,Вк, Ву

непр-ны:

„

/→

BI"

2--0: 1)

y: -Ен-Ен-Ен

:-Воюю + В,1050--Вам-02

EmIV.Bm, V,:&n,,Ц:&

Ees@+ д EuOSO-п=

050

C Ел

2n,Eq USO-In,OSO thaws 9) Eat

05 _2 =

1- 14n, sinв

205001

nie

901 hi

-Sino

cos0-

-Sino

Ен-

п12

E01

E21- Eа= cos At M I-SIn 20

2) y: -Bo"-Bin =-Ball

П,Е011 + M,E14 = A2 E211

1. 050

: Eon OSO-Ey, OSO - Er, OSO,

I. и,

2n,WSO Eon = In,юson,юSOLE,и

E211 =

In,050Eо

2490011

Mawson,V1-(2) sino

20501

2 + SINO

412

"050 _

ni-sino

Eug

- E

011

_ Miz

_ nut 211

17190 +

-SТО

Пч

47 Угол

Брюстера

E 21_

205001

nie Д

„ O „

„ „ 1"

901

hi-sino

2490011

4 „ 4

„

" „

E211 = nicosAt

hitsinto

_ nicos0- ni-sino

cos0- ni-sit

Eug

(док-во см.выше)

EIFcos At

M I-SIn 20

171901 hi-sino

Для

границы

воздух-стекло: 42--2--1,5

E14

Ein/O:Обр.) =D

[211

0,8

[011

l -

40 "60 80

100

0,4

-21

- 0,2

Eо

угол Бр

юстера (Окр)

100 -

-0,4

-016

-0,8

ЛИНЕЙНО

-10

nicos 0 Бр -

n;-SINOp

- Б1 поляриз.

пДЮРБЕ ПБ-1+051 др

(n 4

линейн

12 -1) 652051, - ni-1

поляриз.

- Б1

2 +1 =

+ tgosp-stggp.n

= 2

линейно

1112

Пер

1221,5

0 Бр580

поляриз.

COS ОБР =3, sino,

sin О Бр: ¥

Opto#

усл.

прилома

11 Двойное

лучепреломление в одноосных

иристаллах

необыкновен.

полицияЛн.

Изотропное

в-в: Б.Е.ЕЕ

мен.

К_

обыкновенное

полиция Анизотропное в-в:D:-Е. Ei

. .

jEj

→кристалл

LIt 9.7

→

Д- Е.Ex Ex,Ду-Е.EyEy,DEE.EE

> Д

1)Ex-Ey -E z Б 11E

2)Ex#Ey#Ez

→ →

3) E-Ey-Et, Ez-Е": BE

welknut)4=1,9--0,→=0

)

к¥

→В

→

[у

"В

0,15 -

О, ПБ

- 2

l E]

:[Про

Т: Ё- ЕЁ

-вектор

волновой

нормали

→

7 → L

--м

It→ -и C N,EINE,СП,БК-м.v5,ПВО,МБ Ю

→ →

- правая

→

-лучевой вектор.

N,B Д

тройка,"Sp-[E I МоI

= Isp/

→

Ellard, IN = 052 )

И-лучевая скорость.

|й .

r→

CNET.VE GENEST NISEI-ELENI -

на

В 5

Ё s

→

-О

= -

→ →

пов-ть пост. Фазы

E = VCS→,→В] #

E = - 49,13

→ →

[N,BJ-LS,LN,B))-Б (5.Б)-В 15.М =-м.v5,Б) ВУноИ5,Б)

Ё-

→,

)

11 =-

* (5156)-5

Мои45,15

Eoc'

515 Б)-Д- Е.

E= О

→и

ось

кристалла

510,sin 0,cos 0} SE =DУsin Q + Dz юSO

→

Д- ЕЕ, Ex Ру-ЕЕЕу DEEEEZ

[о

: - GEE +

Е. "

И Ex:O 12-Е 1/E:O

-µ Ej о

y: sinQIsinOEOEEytosOGE.EE)-E.EEу-16"

2- 2050

/Ey + E" SINGS OE270

Z: cos O (sinOE.EEу + •SEE,Ez)-Е.ЕЕ, + GEE:O

Etsin OSO Ey +(Ё - E, SINGLEZ = О

1. Ex# и = £ Ey-Его -обыкновенный луч

ПЕ

-показатель

преломления

обыки. луча

2. Ex-о Ey#O,E 70

1050

E" SINGSО

:O»

Etsi now

Ensinto

El= 4"(9050 + E, sin4) 410)-

EMOTE,sin'-

Fatso, Пе-П-показ, преломл. необыки. луча

лучевая

диаграмма:

ось кристалла

Z E

→

Ну

r -_ -

По

- .

420540 + 'И'sinto

=: \

-с У

[ .

he -по

Ёe

квару:

Пе>По

шпат: Necho

Ход

лучей

одноосном

кристалле

пов. пост. Разы

since

= поconst

•

nk.

ВАКУУМ/

4п

-4

„

> Z

sine

feel

анизотр.

о_

кристалл

кристалла

sing

„

Пес по

§e

Ё".NЙе"

P.S.: Советую посмотреть

лекцию

послушать объяснения

411

)

Bk, группа "Обособленное

„

И/

подразделение Большого

с"

→

heino #

SoNo

прибора", юная: 6:20

-О Прохождение

плоскополяризованного

света

через

У#А E y

пластину

Ey-East Ig-I0522-закон Молюса

¥at

iЕЁ

EEE WSU-Еel

→

Е.= Esine-Е!

Ср,

bЁ

9=21

Did the-hot

б- 31

fine-not

4 и .

кристаллическую

ШЁо

1) Пластинка,толщиной в

длину

волны

б = 2й

M]A'=)

.._M'/12,

мм. поляризация

EKE

2) Пластинка в

половину

длины

волны

б--й

лии. поляризация с

поворотом или на 24,или на П-24

3) Пластинка в

четверть

длины

волны

бед круговая

поляризация

4) Все

остальные

случаи элиптическая

поляризация

1 / 21 2 > Следующая >>>

Соседние файлы в предмете Оптика

#
08.02.2025370.89 Кб1доп к лекциям.pdf
#
29.05.2025368.26 Кб1Ответы на курс физика в опытах 4 итоговый тест.pdf
#
29.05.20251.53 Mб0Ответы на курс Физика в опытах часть 4.pdf
#
08.02.202535.13 Mб0Расписанные билеты Ольчака по физике 4 сем.pdf
#
08.02.202568.48 Mб0Расписанные блеты по ффизике Ольчака имени насти Николаевой.docx
#
08.02.202554.41 Mб0физика билеты 4 семестр матрончик.pdf