= [ = ] = · = µµχ0 = 2µµχ 0 (2)
Итог: = 2µµχ 0 (2)
Стоит отметить, что в зависимости от знака магнитной восприимчивости будет определяться направление действующей на магнетик неоднородной силы.
31. Закон Ома для магнитных цепей (формула Гопкинсона). Поле в зазоре электромагнита.
Закон Ома для магнитных цепей (формула Гопкинсона)
Формула Гопкинсона является аналогом закона Ома для магнитных цепей:
ε = Φ , где = µµ0 – сумма(?) магнитных сопротивлений, Φ – магнитный поток.
Поле в зазоре электромагнита
Согласно граничным условиям 1 = 2 = (равенство нормальных компонент индукции)
Используя закон полного тока (?), получим:
витков=(?)+µ |
|
|
2 |
<< 1 |
|
1 |
|
|
|
µµ0 |
, где |
|
|
– длина зазора, |
|
– длина стороны контура (?), |
|
– количество |
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
32. Электромагнитная индукция. Закон Фарадея. Потокосцепление.
Электромагнитная индукция – это явления возникновения электрического тока в замкнутом
проводящем контуре при изменения магнитного потока, пронизывающего этот контур.
Закон Фарадея
При всяком изменении магнитного потока Φ, пронизывающего контур неподвижного или движущегося проводника, в проводнике возникает индукционный ток, причем электродвижущая сила индукции ε определяется формулой:
ε =− |
Φ |
=− |
|
∫ · |
|
|
|
|
|
Потокосцепление
Если в рамке витков, в каждом из них будет генерироваться ЭДС, следовательно:
ε =− |
Φ |
= |
ψ |
, где ψ = Φ - потокосцепление или полный магнитный поток |