Таким образом, если на границе раздела двух диэлектриков сторонних зарядов нет, то τ и

изменяются непрерывно. Составляющие же и τ претерпевают скачок. Получается

преломление линий и .

Условие на границе проводник–диэлектрик. Если среда 1 – проводник, а 2 – диэлектрик, то:

= σ.

В состоянии равновесия = 0 внутри проводника, значит = 0 и = 0 , следовательно:

1 = 0; 1 = 0 1 = σ

Где – перпендикулярная направлению или , а τ – параллельная направлению или

13. Энергия электростатического поля. Энергия заряженного шара. Объемная плотность энергии в диэлектрике. Энергия взаимодействия системы зарядов

Энергия электростатического поля

Объемная плотность энергии диэлектрика

Если выделить малый объем, ограниченный плоскими эквипотенциальными поверхностями на малом расстоянии друг от друга, получим:

= 2 – объемная плотность энергии диэлектрика

Энергия заряженного шара

2

= 8πεε0 , где – радиус шара (возможно должен быть в квадрате)

Энергия взаимодействия системы зарядов

●​ Уединенный проводник​

2

= 2 = 2φ