Значение измеренной высоты светила определяется суммой показаний шкал угломерного барабана и шкал осредняющего механизма. Для удобства отсчета высоты величина АЛ, получаемая со шкал осредняющего механизма, всегда положительная. Это достигается увеличением оцифровки шкал осреднителя секстанта на постоянную величину +3° при одновременном уменьшении оцифровки шкал угломерного барабана секстанта также на 3°.

Таков принцип устройства интегрального осреднителя измеряемых высот светил современных авиационных секстантов.

§ 6.4. ПОПРАВКА СЕКСТАНТА И СПОСОБЫ ЕЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ

Довольно существенные погрешности в измерении высоты светила возникают за счет личных ошибок штурмана при изме-

составляющую, поэтому они могут быть выявлены и учтены, тем или иным способом.

Их учет осуществляется введением в измеренную высоту светила так называемой поправки секстанта.

Существует несколько способов определения поправки секстанта: с помощью юстировочного прибора, по измеряемой в мо-

Этот способ применяется на заводе-изготовителе и в ремонтных мастерских. Юстировочный прибор представляет собой устройство для крепления секстанта со шкалой точных значений высот светила. Поправка секстанта с определяется сравнением показаний шкал секстанта с точным значением высоты

где h — точное значение высоты; Лиэм — показание шкал секстанта.

160

при верхней кульминации к северу от зенита (6><р) h = 90° — В —ср

и при нижней кульминации А=<р + 8 - 9 0 ° .

где б — склонение светила.

Определяют промежуток времени, в течение которого можно производить измерение высоты светила вблизи момента кульминации.

Так как вблизи кульминации высота светила изменяется медленно, измерение можно начинать за некоторое время до момента кульминации и продолжать в течение некоторого времени

После разделения переменных проинтегрируем правую часть этого соотношения в пределах от местного часового угла светила в кульминации to до часового угла t на некоторый момент вре« мени после кульминации, а левую — от высоты светила в момент кульминации Л0 до высоты светила h в некоторый момент времени после кульминации:

А = Ао+ЛЛ,

где ДА — приращение высоты светила, соответствующее изменению местного часового угла светила от to до

Учитывая это, левую часть уравнения (6.28) можно представить так:

sin А — sin ho=sin (А0 -f АА) — sin А0 = = sin AQ COS ДА — cos A0 sin ДА — sin A0.

162

Так как углы ДА малы, то cos ДА = 1 и sin ДА = ДА, поэтому sin A — sin//0 = - cos Л0ДА.

Теперь уравнение (6.28) примет вид:

В верхней кульминации t=0 и при верхней кульминации светила к югу от зенита Л0=90°—(ф—6), поэтому

cos у cos Ь

Разлагая в ряд cos* и ограничиваясь двумя первыми членами разложения, получим

*2 =2(tg<?-tg&) ДА,

где / и ДА в угловых минутах.

Осуществляя перевод величины t в минуты времени, оконча* тельно получим

где ф — широта места; б —склонение светила.

Это соотношение позволяет рассчитать промежуток времени после кульминации, в течение которого высота светила уменьшится на величину ДА. В силу симметрии таким же соотношением определяется промежуток времени до кульминации, в течение которого высота светила увеличится на ту же величину ДА.

Задаваясь величиной ДА, при данных <р и б можно рассчитать промежуток времени, в течение которого возможно измерение высоты светила при определении поправки секстанта. Измерения начинают за время t до момента кульминации и через время t после кульминации светила заканчивают.

Как видно из (6.29), для увеличения допустимого времени измерения высоты целесообразно, если конечно это возможно, выбирать светило с меньшим склонением.

В табл. 6.2 приведены значения допустимого времени изме-

С помощью этой таблицы определяется то время, в течение которого возможно измерение высоты светила при определении поправки секстанта рассматриваемым способом.

Далее приступают к измерению высоты светила. Измерения начинают за некоторое время до момента кульминации, определяемое из табл. 6.2, и заканчивают по истечении времени / после кульминации. Каждое из измеренных значений высоты записывают.

Рассчитывают среднее значение измеренной высоты светила

п

вводят поправку за рефракцию (и параллакс, если поправка секстанта определяется по Луне)

и определяют поправку секстанта по формуле

Полученное значение поправки записывают со своим знаком. Этот способ достаточно прост и обеспечивает необходимую

точность, однако он обладает существенным недостатком, особенно ощутимым в светлое время суток; его нельзя применять в любое время.

вается перпендикуляр. В масштабе карты измеряется его длина. Величина перпендикуляра характеризует поправку секстанта. Знак поправки определяют по следующему правилу: если линия положения располагается между наблюдателем и светилом, то поправка отрицательная, а если за наблюдателем, то положительная.

164

Поправка секстанта рассчитывается по формуле

где С{ — длина перпендикуляра для каждого измерения от точки М до JIPB в км со своим знаком;

п — число проложенных JIPB.

Рассчитанная по этой формуле поправка секстанта имеет размерность угловых минут.

Д/

Рис. 6.19. К определению поправки секстанта путем прокладки астрономических линий положения

Этот способ сложнее предыдущего, он обеспечивает и меньшую точность определения поправки секстанта за счет неизбежных погрешностей прокладки линий положения на карте, однако применять его можно практически в любое время суток.

Способ определения поправки секстанта путем совмещения прямого и отраженного изображения светила

Некоторые секстанты, например СМК-ЗМ, позволяют видеть одновременно прямое и отраженное изображение светила и видимого горизонта. Этим обстоятельством можно воспользоваться Для определения поправки секстанта. Для этого вращением угломерного барабана совмещают прямое и отраженное изображения светила (видимого горизонта). Поправка секстанта равна отсчету, снятому со шкал секстанта, взятому с обратным знаком. Этот способ достаточно прост, но применять его можно не для всех типов секстантов.

Возможны и некоторые другие способы определения поправки секстанта. Так, например, можно определить поправку

165