
- •Сегодня: среда, 27 Ноябрь, 2024
- •Динамика вращательного движения твердого тела
- •Момент инерции
- •Величина, равная произведению массы материальной точки на квадрат расстояния ее до данной оси,
- •Сумма моментов инерции всех материальных точек тела называется
- •Для тел более сложной формы n
- •В качестве примера найдем момент инерции однородного диска относительно оси, перпендикулярной к плоскости
- •Разобьем диск на кольцевые слои толщиной dr. Все точки одного слоя будут находится
- •где b - толщина диска. Поскольку диск однороден, плотность его во всех точках
- •Наконец, введя массу диска m равную произведению плотности на объем диска , получим
- •Значения моментов инерции для некоторых тел (тела - однородные, m — масса тела).
- •Момент инерции диска или цилиндра относительно оси, совпадающей с геометрической осью цилиндра (при
- •Теорема Штейнера:
- •Кинетическая энергия вращающегося твердого тела
- •Кинетическая
- •Линейная скорость материальной точки зависит от расстояния до оси вращения ri :
- •Отсюда
- •В случае плоского движения тела, например, шара, скатывающегося с наклонной плоскости без скольжения,
- •Из опыта известно: ускорение вращательного движения зависит не только от величины силы, действующей
- •Моментом силы относительно некоторой точки “O” называется
- •Уравнениеа е е динамикиа ки вращательногоа ате го движенияе ттвердогое го тетелаа
- •При повороте тела на бесконечно малый угол d
- •Эта работа идет на увеличение кинетической энергии вращающегося тела, т.е. dA dEK
- •Радиус окружности r является плечом силы F, следовательно
- •Учтя, что векторы M и имеют одинаковое направление, придем к соотношению
- •Оно напоминает второй закон Ньютона для поступательного движения. Роль массы играет момент инерции
- •Заметим, что работа при вращении тела согласно dA F r d F r
- •Момент импульса материальной точки вводится аналогично моменту силы. Моментом импульса L
- •Момент импульса твердого тела относительно оси равен сумме моментов импульсов всех его точек:
- •Учитывая, что vi ri
- •Законак ссохранениях а е моментае та импульсау са
- •В замкнутой системе момент внешних сил M 0
- •Поле тяготения
- •К началу XVII столетия большинство ученых окончательно убедилось в справедливости
- •Законы Кеплера
- •Первый закон Кеплера (1609 г.):
- •Второй закон Кеплера (1609 г.):
- •Третий закон Кеплера (1619 г.):
- •Закон всемирного тяготения
- •Гравитационное поле
- •Свойство консервативности гравитационных сил позволяет ввести понятие потенциальной энергии. Для сил всемирного тяготения
- •Работа сил гравитационного поля
- •При перемещении тела на расстояние dR совершается работа
- •Вспомним, что работа, совершаемая консервативными силами, равна изменению потенциальной энергии системы, взятому с
- •Получим
- •Так как первая точка была выбрана произвольно, то потенциальная энергия тела массы m
- •Потенциал поля тяготения, создаваемого телом М, равен
- •Движение в гравитационном поле
- •Диаграмма энергий тела массой m в гравитационном поле, создаваемом сферически симметричным телом массой
- •Космические скорости
- •Второй космической скоростью называется минимальная скорость, которую нужно сообщить космическому кораблю у поверхности
- •Третья космическая скорость – скорость движения, при которой тело может покинуть пределы Солнечной
- •Космические скорости.
- •Эквивалентность масс
- •Вследствие вращения Земли вокруг собственной оси сила тяжести несколько отличается от силы тяготения.
- •a g следовательо,

Сегодня: среда, 27 Ноябрь, 2024 |
Лекция 5 |
Динамика вращательного движения

Динамика вращательного движения твердого тела
Вращательным движением твердого тела будем называть такое движение, при котором все точки тела движутся по окружностям, центры которых лежат на одной и ой же прямой, называемой осью вращения.
Для изучения динамики вращательного движения к известным кинематическим величинам добавляются ещё три величины:
момент инерции (J), момент силы (M) и
момент импульса (L)

Момент инерции
Разобьем тело на такие малые части, что каждую из них можно считать материальной точкой. Пусть mi – масса i – ой
материальной точки, ri – ее
расстояние до некоторой оси O.

Величина, равная произведению массы материальной точки на квадрат расстояния ее до данной оси, называется моментом инерции
материальной точки относительно оси:
Ii miri2

Сумма моментов инерции всех материальных точек тела называется
моментом инерции тела
относительно некоторой оси:
n
I miri2
i 1

Для тел более сложной формы n |
|
суммирование выражения I miri2 |
|
производится методами |
i 1 |
|
интегрального исчисления согласно формуле I r2dm
где интегрирование производится по всему объему тела. Величина r в этом случае есть функция положения точки с координатами x,y,z.

В качестве примера найдем момент инерции однородного диска относительно оси, перпендикулярной к плоскости диска и проходящей через его центр.

Разобьем диск на кольцевые слои толщиной dr. Все точки одного слоя будут находится на одинаковом расстоянии от оси, равном r . Объем такого слоя равен
dV b 2 rdr

где b - толщина диска. Поскольку диск однороден, плотность его во всех точках одинакова и масса
элементарного слоя
dm 2 rb dr
|
2 |
dm |
Теперь по формуле |
I r |
|
|
|
находим момент инерции

R
I r2b2 rdr
0 |
R – радиус диска |
R |
R4 |
|
I 2 b r3dr 2 b |
||
4 |
||
0 |
|