Бондарев Б.В. Курс общей физики Кн. 3 Термодинамика. Статистическая физика. Строение вещества
.pdf
Сумма модулей скоростей всех молекул в объеме ду будет равна интегралу по пространству скоростей от этого выражения:
2 щ=<ш /1›/(:,г,а)а%.
і Подстановка этой суммы в формулу (3.12) с учетом (3.2) дает
_ __ и-
1 |
_. _. |
п/и[(1,г,и)ті |
|
3
и.
Анацшгичным образом можно вынести формулу для среднего значения |
|
ё произвольной функднн «р( її) аргумента її: |
|
ф=%/<р(їг)1(г.ї.ща3г. |
(3.13) |
Например, для средних значений Ъ: и І'0-5 вектора скорости и квадрата |
||
его модуля будем иметь формулы |
|
|
'її-ь- іш, я) |
= % /а;(г, г, таза. |
(3.14) |
77:71.- |
»Чидлыза |
(3.15) |
В общем случае вектор й средней скорости молекул не равен пулю
иявляется функцией от времени н радиус-вектора. Это означает, что
в данный момент времени в данном месте пространства вся масса газа перемещается как целое в определенном направлении. Образио выражаясь, дует ветер. При решении некоторых задач удобно считать, что молекулы газа участвуют сразу в двух движениях: хаотическом тепловом
инаправлением, которое характеризуется вектором средней скорости й. Заметим, что интегрирование в формулах (3.13) - (3.15) производится
по пространству лученные после
скоростей при заданных значениях І и Г». Поэтому по- интегрирования выражения в общем случае будут пред-
ставлять собой некоторые функции от времени и координат. |
|
||
Величина |
|
|
|
"срмо 'Е (и) |
= |
у її |
(3-16) |
называется средней квадратнчной скоростью молекулы.
