Бондарев Б.В. Курс общей физики Кн. 3 Термодинамика. Статистическая физика. Строение вещества

Интегрирование этого уравнения приводит к функции

ДЕ) = и °×Р(- ВБ).

(2-34)

.

где и - постоянная интегрирования

Тан как знергня любов системы может быть сколь угодно большой.

: В > 0. Иначе

параметр В в формуле (2.84) должен быть положительным

вероятность ДЕ) может стать больше еднннце при Е --› со.

При помощи функции (2.84) равновесную функцию распределения

(2.77) можно записать так:

и/(х) = и ехр (- в є(х)) .

(2.85)

Такнм образом получили каноническое распределение Гиббса.

Равновесная функция распределения (2.85) содержит в себе два не

завнсящих от Х параметра и и В. Нормировочный нножитель и может

быть найден из условня нормировнн (2.56):

у = ї,

(2.86)

где статистическая сумма

2 = 2 ехр (- В Е(Х)) .

(2.87)

х

и = ехр Ё: ,

(2.89)

которые дают возможность преобразовать выражение (2.85) к виду

их) = ехр Р " їх) .

(2.90)