Бондарев Б.В. Курс общей физики Кн. 3 Термодинамика. Статистическая физика. Строение вещества

воздушный зазор, то в нем можно было бы обнаружить постоянное маг-

нитное поле с индукцнеі В. = р, 1..

1

1*

Увеличивая ток в нервов катушке,

доводим ферромагнетик до насы-

щения, а затем будем уменьшать ток.

Когда ток станет равным нулю.

наменим его направление и снова будем увеличивать его силу. При этом

тивоположное, но направление вектора Т намагничениости вещества не-

которое время изменяться не будет. Только с увеличением силы тока і;

будет уменьшаться его величина

(рис.

13.11).

Намагииченность обра-

щается в нуль при значении Н,-

напряженности обратного магнитного

поля, которое называется козрцнтввнон салон.

При дальнейшем уве-

личении тока растет напряженность поля и вектор Т намагниченности

изменяет направление, т.е. теперь он направлен как вектор напряженно-

сти поля. При больших значениях силы тока намагннченность достигает

насыщения, но уже противоположного направления. Если теперь снова

фик которой представлен на рис.

13.11. Это есть замкнутая кривая,

называемая максимальной вещей гистерсзиса.

Если, изменяя ток не

, можно получить петли гистере-

доводить ферромагнетик до насыщения

энса меньше! амплитуды, которые называются частными циклами. Из

рис. 13.11 видио, что намагниченность ферромагнетика не является од-

новначион функцией напряженности поля

и

при заданном значении Н

определяется нредысториен вещества.

Как видно из рис. 13.11 и 13.14, только в очень сильных магнитных

полях и при низких температурах намагниченность 1 почти достигает

насыщения 1,. В других случаях 1 < 1,.

Это означает, что не все атомы

соблюдают порядок, как показано на рис.

13.12. При любой температуре

в ферромагнетике имеется определенная доля (а именно, І

- а) атомов,

магнитные моменты которых направлены против поля, т.е.

не так, как

у большинства атомов.

Причиной этого является тепловое движение,

нз-за которого в том или ином атоме неспарениын электрон вдруг нару-

шает общин порядок и поворачивается на 180'. При постоянной темпера-

туре, когда ферромагнетик находится в состоянии термодинамического

равновеснс, число таких поворотов, совершаемых за некоторое время, в

среднем равно числу поворотов в обратном направлении, совершаемых

злектронамн за то же время.

Уравнение (13.74) содержит три переменные величины а, Ь и Т. Из

этого уравнения можно найти зависимость

а = а(Н, Т)