Лабораторная работа №12

Изучение свойств поляризованного света

Цель работы: Изучить свойства поляризованного света.

Оборудование:1. РНШ.

2. Скамья ФОС.

3. Набор по поляризации.

4. Экран.

ТЕОРИЯ

Естественный и поляризованный свет. Элементарными излучателями света являются возбуждённые частицы вещества – атомы, молекулы, ускоренно движущиеся электроны и т.д. Макроскопические источники света содержат в себе громадное множество элементарных излучателей, которые в очень большом числе случаев испускают свет независимо друг от друга. При этом фазы электромагнитных волн, излучаемые отдельными электромагнитными излучателями, испытывают быстрые хаотические изменения. Столь же быстро и хаотически меняются направления векторов Е и Н световых волн, испускаемых элементарными излучателями. Вследствие этого и результирующее излучение макроскопических источников света испытывает такого же рода хаотическое изменение фазы волны и направления Е и Н.

Свет, у которого направление векторов напряженности электрического и магнитного полей беспорядочно изменяется в пространстве, как это имеет место у большинства естественных источников света, называют неполяризованным, естественным светом.

Кроме источников, испускаемых неполяризованный свет, существуют источники, дающие поляризованное излучение (свет). Электромагнитные волны такого излучения отличаются тем, что у них направление колебаний электрического и магнитного полей либо сохраняется неизменным, либо испытывает закономерные изменения ориентации (вращается). Такие волны называются поляризованными, в первом случае их называют линейно или плоско поляризованные, во втором – поляризованные по эллипсу или кругу.

Линейно поляризованный свет можно получить, если естественный свет пропустить через поляризатор, которым может быть любой поляризационный прибор (в работе используется поляроид). Поляроид представляет собой искусственную пленку из сернокислого йод-хинина, нанесенного на целлулоид или другой прозрачный материал.

Двойное лучепреломление. Еще в 1670 г. Бартолинус наблюдал, что при прохождении через исландский шпат (CaCО₃) световой луч разбивается на два.

Примечание: теорию двойного лучепреломления см в лаб. раб №12.

Исследование направлений обоих лучей, возникающих внутри кристалла, показало, что для одного из лучей отношение , где  – угол падения, а – угол преломления, остается постоянным при изменении угла падения. Этот луч лежит в одной плоскости с падающим лучом и нормалью к поверхности кристалла в точке падения, т.е. этот луч удовлетворяет обычному закону преломления и потому называется обыкновенным. Напряженность электрического поля в этом случае обозначается Е₀ Колебания этого вектора происходит в плоскости, перпендикулярной оси кристалла.

Второй луч называется необыкновенным, для него отношением не остается постоянным при изменении угла падения. Преломленный луч, как правило, не лежит в одной плоскости с падающим лучом и нормалью к преломляющей поверхности. Напряженность электрического поля в этом случае обозначается Е_е. Колебания этого вектора происходит в направлении оси кристалла. По выходе из кристалла необыкновенный луч снова подчиняется законам геометрической оптики, но сохраняет то направление колебания вектора напряженности, которое было внутри кристалла. Оба луча полностью поляризованы и колебания векторов Е₀ и Е_е в них происходят во взаимно перпендикулярных плоскостях.

Э то утверждение можно проверить на установке изображенной, на рис.1,

Рис.1

где S – источник света, L₁ – конденсор, К – кристалл с круглой диафрагмой, А – анализатор, L₂ – объектив, D – экран наблюдения.

Световой луч от источника S проходит конденсор L₁ , диафрагму и падает нормально на грань ав кристалла К, вырезанного в виде параллелепипеда. На рис.2 показан ход лучей после прохождения через кристалл. Если оптическая ось кристалла не перпендикулярна к грани ав и не параллельна ей, то необыкновенный луч (его интенсивность обозначим I_e) отклонится в кристалле и выйдет из него параллельно обыкновенному лучу (его интенсивность обозначим I₀). С помощью объектива L₂ получается два изображения диафрагмы на экране (два кружка о и е). Размер кружков на экране зависит от диаметра диафрагмы. При вращении кристалла вокруг оси, совпадающей с направлением обыкновенного луча (I₀), кружок о на экране остается неподвижным при центрированной оптической системе, а кружок е перемещается вокруг него по кругу, намеченному пунктирной линией на рис. 2.

Рис.2

Если после объектива поставить анализатор и поворачивать его вокруг горизонтальной оси, совпадающей с направлением распространения света, то можно наблюдать через каждые 90º поочередное исчезновение кружков, что свидетельствует о перпендикулярности Е₀ и Е_е.

Рассмотрим это явление на векторной диаграмме (рис. 3). Пусть световая волна в точке О направлена на нас перпендикулярно плоскости рис. 3. ОО – оптическая ось кристалла, А – ось анализатора. Е – амплитудное значение вектора световой волны падающей на кристалл. Е₀ и Е_е – амплитудные значения обыкновенного и необыкновенного лучей в кристалле.

Рис.3

Анализатор пропустит только те колебания, вектор Е которых параллелен оси анализатора, поэтому после анализатора будут распространяться колебания с амплитудами Е₀^' и Е_е^', где Е₀^' и Е_е^' – составляющие соответствующих лучей, прошедших через анализатор.

При этом будет справедливо соотношение:

Е^"= Е_о^'+Е_е^'.

Если α угол между вектором Е_о и осью анализатора, тогда

Е_о^' =Е_oсosα ; Е_е^' = Е_esinα.

Так как W~Е^"2, а W~I, то I~Е^"2, где W – энергия световой волны, а I – интенсивность света, то

I_o^' = I_oсos²α и I_е^' = I_е sin²α,

где I_o и I_е – соответственно интенсивности света обыкновенного и необыкновенного лучей, падающих на анализатор. I_o^' и I_е^' – интенсивности света обыкновенного и необыкновенного лучей, прошедших через анализатор.

Если α = 0, то I = I₀,т.е. интенсивность обыкновенного луча максимальна, а I_е = 0.

Если α = 90°, то I = I_е, т.е. I_е максимальна, а I₀ = 0.

При α = 45°, I_е = I_о = I/2; так как I = I_о + I_е, то сумма интенсивностей обоих лучей остаётся неизменной.

Если при вращении кристалла выбрать размер диафрагмы таким, чтобы кружки о и е (рис.2) перекрывались, то можно наблюдать, что интенсивность каждого из лучей изменяется, но в той области, где они перекрываются, интенсивность света все время остаётся неизменной.

Интерференция поляризованных световых волн. Два луча при наложении друг на друга могут интерферировать, если:

1) лучи когерентны (получены из одного поляризованного луча),

2) плоскости колебаний вектора Е в обоих лучах совпадают.

Если анизотропное вещество поместить между поляризатором и анализатором и осветить источником белого света, то возникает оптическое явление, называемое хроматической поляризацией.

Это явление можно наблюдать на установке, схема которой изображена на рис. 4.

Рис. 4

Свет от источника S, проходя через конденсор L, падает на поляризатор П. Вышедшие из поляризатора лучи, имеющие уже строго определенное направление колебания вектора Е (свет поляризованный), падают на анизотропное вещество К, обладающее способностью двойного лучепреломления. (Это может быть кристаллическая пластина, образец, который подвергают растяжению или сжатию, любое анизотропное вещество). Внутри вещества К поляризованный луч распадается на два луча: обыкновенный (вектор Е₀) и необыкновенный (вектор Е_е), в которых вектора Е₀ и Е_е колеблются в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Оба луча поступают в анализатор А, который пропускает лишь часть Е₀ и Е_е, т.е. проекции вектора Е₀ и Е_е на пропускное направление анализатора.

Два луча, обыкновенный и необыкновенный, в которых колебания векторов Е₀ и Е_е приведены анализатором к одной плоскости, будут интерферировать между собой.

Для наблюдения интерференции поляризованных лучей плоскости колебаний поляризатора и анализатора обычно ориентируют либо параллельно, либо перпендикулярно друг другу. (См. приложение).