2.2 Зависимость групповой скорости от частоты для трех различных значений намагниченности насыщения

Рис. 13 – Зависимость групповой скорости от частоты для трех различных значений намагниченности насыщения (мода n = 0)

Рис. 14 – Зависимость групповой скорости от частоты для трех различных значений намагниченности насыщения (мода n = 1)

Рис. 15 – Зависимость групповой скорости от частоты для трех различных значений намагниченности насыщения (мода n = 2)

Анализируя полученные графики зависимости групповой скорости от частоты для трех различных значений намагниченности насыщения (M₀ = 800 Гс; M₀ = 1200 Гс; M₀ = 2000 Гс), построенные для трех мод (n = 0; n = 1; n = 2), делаем следующие выводы:

1. C увеличением крутизны дисперсионной характеристики происходит увеличение групповой скорости. Как говорилось ранее, при увеличении намагниченности насыщения верхняя граница дисперсионной характеристики смещается в высокочастотную область, то есть поднимается выше. При этом, нижняя граница, то есть , остается неизменной. То есть, мы «растягиваем» дисперсионную характеристику, делая ее круче. Так как групповая скорость вычисляется как:

То при увеличении крутизны дисперсионной характеристики увеличивается и групповая скорость.

2. Как было описано ранее, зависимость групповой скорости от частоты для высших типов мод начинается с нуля. Так как при значении волнового числа k = 0 дисперсионная кривая высших типов мод не имеет крутизны, то есть соответствует прямой, соответственно и групповая скорость равна нулю. При увеличении волнового числа крутизна дисперсионной характеристики возрастает, что также приводит к увеличению групповой скорости. Однако, с дальнейшем увеличением волнового числа групповая скорость снижается за счет снижения крутизны характеристики и ее перехода в насыщение.

3. Спектр св и зависимость групповой скорости от частоты для трех различных значений напряженности внутреннего магнитного поля

Приведем исходные значения, при которых производились расчеты: L = 12 мкм; M = 1200 Гс.

3.1 Спектр св для трех различных значений напряженности внутреннего магнитного поля

Рис. 16 – Спектр СВ для трех различных значений напряженности внутреннего магнитного поля (мода n = 0)

Рис. 17 – Спектр СВ для трех различных значений напряженности внутреннего магнитного поля (мода n = 1)

Рис. 18 – Спектр СВ для трех различных значений напряженности внутреннего магнитного поля (мода n = 2)

Анализируя полученные графики спектра СВ для трех различных значений напряженности внутреннего магнитного поля (H₀ = 1000 Э; H₀ = 1800 Э; H₀ = 2500 Э), построенные для трех мод (n = 0; n = 1; n = 2), делаем следующие выводы:

1. С изменением значения напряженности внутреннего магнитного поля изменяется и частота отсечки дисперсионных кривых. Данный факт напрямую следует из (14):

Отсюда, при k_y = 0:

То есть, каждому значению напряженности внутреннего магнитного поля для каждого типа мод соответствует собственное значение частоты отсечки.

2. С увеличением значение напряженности внутреннего магнитного поля происходит увеличение частоты прецессий магнитных моментов, что в значительной степени влияет на частотную область дисперсионных кривых. То есть, при увеличении значения H₀ магнитные моменты, подобно «волчку», будут прецесcировать с большей частотой, то есть в значительной степени возрастает значение

3. Как пояснялось ранее, дисперсионные характеристики снизу и сверху ограничены частотами , соответственно. Данные частоты зависят от значения напряженности внутреннего магнитного поля следующим образом:

Следовательно, при увеличении напряженности магнитного поля верхняя и нижняя границы дисперсионных характеристик также увеличиваются, то есть переходят в более высокочастотную область.