4. Вычислим напряжение на катушке индуктивности с испытуемым сердечником, ее индуктивность и эффективную магнитную проницаемость:

По формулам:

- напряжение на катушке индуктивности с испытуемым сердечником

– индуктивность

- эффективная магнитная проницаемость

Пример вычислений при частоте 50 [Гц]:

560,802996 [мВ]

62509,8881

Аналогично вычисляем и для других значений. Результаты занесем в таблицу.

Табл. 4

f, Гц	UR, мВ	UВХ, мВ	L, Гн	μэф	UL, мВ
50	30	560	0,59533227	62509,8881	560,802996
75	30	790	0,55949711	58747,1964	790,569415
100	30	990	0,52571892	55200,4864	990,454441
150	30	1380	0,48843809	51285,9997	1380,32605
200	30	1600	0,42470309	44593,824	1600,28123
400	30	2230	0,29593973	31073,6714	2230,20178
600	30	2670	0,23621448	24802,5209	2670,16853
800	30	3010	0,19971799	20970,3886	3010,1495

5. Построим частотную зависимость эффективной магнитной проницаемости:

Рис. 4

ВЫВОД

В ходе данной лабораторной работы были получены данные, на основании которых удалось сделать выводы по следующим пунктам:

Зависимость магнитной индукции от напряженности магнитного поля (B_m(H_m) Рис. 1) – кривая намагничивания, является нелинейной. Анализируя данную зависимость удалось выяснить, что на начальном участке происходят процессы обратимого смещения доменных границ, т.к кривая монотонно возрастает. В случае, когда смещение доменных границ несет необратимый характер, кривая имеет наибольшее значение крутизны по графику.

Анализируя Рис. 2 (зависимость магнитной проницаемости от напряженности магнитного поля H) были получены следующие выводы: с увеличением значения напряженности магнитная проницаемость также возрастает, достигая максимума. В нашем случае: = 33157,89474. Возрастание магнитной проницаемости связано с линейной зависимостью смещения доменных границ от напряженности, и также связано с увеличением вклада процессов смещения. Уменьшение при достижении максимума происходит в результате насыщения магнитной индукции.

Анализируя Рис. 3 (частотную зависимость потерь энергии в образце - , можно сделать вывод, что энергии магнитных потерь в единице массы ферромагнитного материала за один цикл перемагничивания линейно возрастают. Рассматривая полученные значения Э_ВТ – потеря энергии на вихревые токи, делаем вывод, что Э_ВТ возрастает с возрастанием частоты.

Также, анализируя график частотной зависимости эффективной магнитной проницаемости (Рис. 4), делаем вывод, что максимальное значени μ_эф = 62509,8881 достигается при частоте 50 Гц, далее значение μ_эф убывает.