Эксперимент с первой цепью с источником типа меандр (Дирак):
Построим импульсную характеристику g(t) пассивного четырехполюсника, как реакцию цепи на импульсное ступенчатое воздействие (на функцию Дирака, К = 0.01u%, f = 1 Гц, Umax = 10G В и Umin
= 0 В) к площади этого воздействия при нулевых начальных условиях:
А) Проводим измерения импульсной характеристики g(t) при t = 0 мкс, получаем g(t) = 0:
Б) Проводим измерения импульсной характеристики g(t) при t → ∞, получаем, что она становится приблизительно равна 0. g(t) = 0:
В) Проводим измерения импульсной характеристики g(t) на первом максимуме (t ≈ 0.0825082508 мкс в данном случае), и получаем, что g(t) ≈ 4.3269444:
Г) Проводим измерения импульсной характеристики g(t) на втором максимуме (t ≈ 0.561056106 мкс в данном случае), и получаем, что g(t) ≈2.0991161М :
Определим период колебаний, как разность t для большего и меньшего максимумов:
Tg(t) = t2 – t1 = 0.561056106 мкс – 0.0825082508 мкс = 0.478550898 мкс.
Определим частоту колебаний, как величину, обратную периоду: wg(t) = 1/T = 1/0.478550898 мкс ≈ 2.08964188 рад/мкс.
Определим декремент затухания, как отношение h(t) для большего и меньшего максимумов:
Δg(t) = h(t2)/h(t1) = 4.3269444 / 2.0991161 ≈2.06131733.
Таким образом, можно заметить, что периоды и частоты колебаний переходной h(t) и импульсной g(t) характеристик будут примерно одинаковы:
А) Th(t) ≈0.478550898 мкс ≈ Tg(t) ≈ 0.4775532322 мкс.
Б) wh(t) ≈ 2.08964188 рад/мкс ≈ fg(t) ≈ 2.086561655 рад/мкс.
Предварительный расчет для первой цепи:
Согласно таблице №6.1, варианту №7 соответствует следующая схема ЭЦ:
Заменяем его элементы изображениями на операторной плоскости и получаем следующую схему ЭЦ при нулевых начальных условиях:
Схема второй исследуемой цепи с гармоническим источником:
Согласно таблице №6.2, варианту №7 соответствует следующая схема ЭЦ со следующими параметрами (для гармонического источника):
Эксперимент со второй цепью с гармоническим источником:
Проведем символьный анализ данной схемы, получим следующее выражение для операторно-передаточной функции h(p):
Подаем на вход гармонические колебания с конечной частотой 10КГц и получаем частотные характеристики │H(jw)│активного четырехполюсника:
А) Проводим измерения частотных характеристик │H(jw)│активного четырехполюсника при f = 0 Гц, получаем │H(jw)│= 0,49895168:
Б) Проводим измерения частотных характеристик │H(jw)│активного четырехполюсника при w → ∞, получаем │H(jw)│= 1.29359587м≈ 0:
В) Фиксируем отношение │H(jw)│ (полученного
в пункте А) к √2, получаем │H(jw)│ ≈
0,352812116 (граничная частота полосы
пропускания). В
связи с
неточностью
предлагаемых
графиком
измерений получаем: 0.353576903.
Г) Проводим измерения частотных характеристик │H(jw)│активного четырехполюсника на квазирезонансной частоте (w ≈ 469.508904 MГц), получаем, что │H(jw)│= 0.921515279:
Схема второй исследуемой цепи с источником типа меандр (Хевисайд):
Согласно таблице №6.2, варианту №1 соответствует следующая схема ЭЦ со следующими параметрами (для источника типа меандр и функции Хевисайда):