
- •Кинематика гармонических колебаний
- •1. Колебательные процессы
- •2. Уравнение скорости материальной точки,
- •3. Уравнение ускорения материальной точки,
- •16. Энергия гармонических механических колебаний
- •16.1. Кинетическая энергия
- •16.2. Потенциальная энергия
- •16.3. Полная энергия гармонических колебаний
- •12. Пружинный маятник
- •Используя выражения (30) и (33), запишем, что
- •13. Физический маятник
- •14. Математический маятник
- •17. Затухающие гармонические колебания
- •18. Основные параметры затухающих колебаний
- •5. Метод векторных диаграмм
- •1.6. Сложение колебаний одного направления
- •Разность фаз равна четному числу
- •7. Биения
- •8. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •2. Разность фаз складываемых взаимно перпендикулярных колебаний равна нечетному числу /2, т. Е.
- •9. Фигуры Лиссажу
- •10. Представление колебаний в комплексной форме
- •Движение системы вблизи устойчивого
- •15. Приведенная длина физического маятника
- •19. Понятие о связанных гармонических осцилляторах
- •Используя метод характеристического уравнения, решения уравнений (72) и (73) запишем в виде: (74)
15. Приведенная длина физического маятника
Анализ формул периода колебания физического и математического маятников показывает, что можно найти приведенную длину физического маятника (рис. 23), если приравнять их периоды Тфиз = Тматем, т. е.
.
Тогда приведенная длина физического маятника
(52)
Приведенной длиной физического маятника называют длину такого математического маятника, когда периоды их колебаний совпадают.
На рис. 23 расстояние между точками 0 и 0* и есть приведенная длина
физического маятника. Сами точки 0 и 0* взаимозаменяемы, т. е. при замене точки 0 на 0* и обратно период колебаний физического маятника сохраняется неизменным.
19. Понятие о связанных гармонических осцилляторах
Рассмотрим процесс малых колебаний двух пружинных маятников с массами грузов m1 и m2 и с коэффициентами жесткости пружин k1 и k2 соответственно, соединенных последовательно (рис.29).
Рис.
29
(72)
(73)
где
Используя метод характеристического уравнения, решения уравнений (72) и (73) запишем в виде: (74)
где А1 и А2 некоторые постоянные. В результате после подстановки уравнения (74) в (72) и (73), используя только вещественные части этих решений, окончательно получим:
x1 = а1 cos(1t + 01) + a2 cos(2t + 02), (75)
x2 = 1а1 cos(1t + 01) + 2a2 cos(2t + 02), (76)
где а1, а2, 1, 2 – некоторые постоянные;
причем
(77)
Если ввести новые динамические переменные (обобщенные координаты) 1 и 2, т. е. 1 = а1cos (1t + 01), 2 = а2cos (2t + 02), то каждая переменная будет изменяться по гармоническому закону с амплитудами а1 и а2 и начальными фазами 01 и 02, соответственно. Совершаемые новыми динамическими переменными 1 и 2 простейшие гармонические колебания называют нормальными колебаниями системы связанных осцилляторов (нормальными модами).