10437
.pdf
|
|
78 |
Рс |
Vc |
p2 |
— + — = — |
||
pg |
2g |
pg |
u2 |
, |
(rr\ |
+ — + h .. |
(6 6 ) |
|
2g |
|
|
Потеря напора будет определяться как местная потеря на внезапное расшире ние струи по формуле
h = (Vc-V )2 |
|
|
(6 7 ) |
||
j |
|
2g |
|
|
|
Если истечение происходит в атмосферу, то р 2=рат■Тогда (6 6 ) перепишется |
|||||
Рс.+ V = рт |
+ V + (vc |
V2 ) 2 |
(6 8 ) |
||
pg 2gpg |
2 g |
2g |
’ |
|
|
Pam _ Рс = PeaK= _V _VL _ |
V _ V2 T |
(69) |
|||
Pg |
Pg |
2 g 2g |
|
2 g |
' |
На основании уравнения неразрывности (4) выразим скорость в сжатом сече- |
|||||
нии |
|
|
|
|
|
|
Vc = W V2 . |
|
|
(70) |
|
|
|
W |
|
|
|
Используя зависимость (38), можно выражение (6 6 ) переписать |
|||||
|
Vc = - V2 . |
|
|
(71) |
|
|
|
e |
|
|
|
Коэффициент внутреннего сжатия в цилиндрическом насадке равен [6 ] е=0,64. Уравнение (6 6 ) после подстановок и несложных преобразований примет вид
= VL( |
. |
(72) |
Pg g К e |
) |
|
Если давление на свободной поверхности резервуара атмосферное и истечение происходит в атмосферу, скорость истечения из насадка определится по формуле (43) для малых отверстий в тонкой стенке. Подставляя выражение (43) в (72) нахо дим, что значение вакуума зависит от напора
heaK= — |
= Рат Рс = 2 j {— ]H . |
(73) |
|
pg |
pg |
-Мк e |
|
Так как абсолютное давление р с не может быть меньше упругости насыщен ных паров жидкости р уп, предельный напор, при котором может происходить исте
чение жидкости в атмосферу, на основании выражения (73) определится
гг |
_ Рат |
Руп |
e |
. |
(ПЛ\ |
Н пред |
0 |
2 - 1 |
1 _ e |
(74) |
|
|
2pgj |
|
|
||
Таккак для воды [6 ]при температуре |
Т=+20°С упругость насыщенных паров |
||||
Руп=0,238 м вод.ст.=2332,4 Па.Атмосферное давление Рат=760 |
мм рт. ст.=10,33 м |
||||
вод. ст.=101234 Па, то можно подсчитать предельный напор, при котором может ра ботать насадок при истечении жидкости в атмосферу
