книги / Насосы и вентиляторы.-1
.pdfРио. 16. Влияние на напор насоса: а - ynLi установки лопа
ток ( рал), 6 - диаметра ( |
) и в |
- ширины ( Ьг ) рабочего |
|
колеса на выхода, г - числа оборотов |
(скорости враче ия - |
> |
'JJ
В насосе с лопаточным аппаратом гре'плеская харавмрнстйиа: протекает круче, чем г насосе о беггопаточквм аппаратом.
Г Л 4 3 А Ц
КАЗИТАЩИ В ЛОПАТОЧШ *( НАСОСАХ
I . Сущность явления кавитации
Кавитация представляет собой процесс нарушения сплошного по тока жидкости, происходящий там, гдд местное давление, понижаясь, достигает некоторой критической величины. Процесс сопровождается образованием пузырьков, наполненных парами жидкости, а также га -
закц (воздух/, выделившемся из жидкости. Образованно пузырьков имеет много оощею с ккпенкем жидкости, поэтому данный процесс отождествляю? с кипением, а в качестве критического давления, при котором начинается кавитация, ггринимают давление насыщенных паров жидкости при данной температуре [ 4 ] . В действительности давление, при котором начинается кавитация, существенно зависит от физического состояние жидкости. При большом количестве в жид
кости растворенного воздуха уменьшение давления приводит к выделе нию из нее воздуха и образованию газовых подсетей (кавзрн), в ко торых давление выше, чем явление наскщьньых паров жидкости.
Пои наличии |
в жидкости микроскопических, |
пезкдиыых пуьырь- |
|
ков кавитация мо#ет возникать при давлениях, |
превышающих давле |
||
ние наекмцекного |
пара s Каждый кавитадпон:!ый |
пузырек, (роллируясь |
|
из ядра, растет |
до конечных размеров, эсле |
чего охлопывается. |
При этом внутри пузырька возникают высокие давления и температу ры, а та:уоэ слабое свечение. Схлоттваггие'пуырька происходит в
течение милли- |
и/хи даже микросекунд, а возникающие при этом |
|
ударные волны MOWT привести к высоким |
давлениям (до 4*1С^ L_) |
|
в окружающей пузыри жидкости. Пузырьки |
образуются друг за дру |
|
гом так быстро, |
что кажутся о. дой каверной. Предполагается, что |
мэлкие пузырьки <югут образовываться в мельчайших* трещинах на поверхностное, ограничивающих жидкость. Кавитация обычно начина ется вблизи таких границ. Если в жидкости имею?#! взвешенные твердые частицы, то они также зыполннют роль лоьеохзогтеп, на которых образуются ядра кавитации. Подобную кавитацию, механизм которой обусловлен ростом и схлотшеаг :ем ц/эырькоь, называют га зовой.
В текущей жидкости в точках наибсюсь&ей скорости, где мест ные давления достигают давления упругости пара, возникают пузырь ки, которые сливаются в каверны, образз^я кавитационные полости, которые затем онос-.тсл вниз по течению жидкости, попадают в об ласти с низкими скоростями и высокими давлениями, смыкаются и разрушаются. Область смыкания каверны неустойчива, в результате чего создаются пульсации.
Наиболее легко наблюдать явление кавитации на цримере про текания воды через • текдянную трубу с местным сужением (расхо домер Вентури). Увеличение расхода жидкости приводит к тэыу, что при большой скорости течения давление в сучении падает дэ крити-
Ряс. 17. Стадии развития кавитации в расходомере Вентури: а - начинающаяся; б - ’частично развив
шаяся; 3 - полностью развившаяся
ческой |
величины, и при |
атом начинают образовывайся |
единичные па |
||||
ровые пузырьки "(рис, |
±7). |
|
|
||||
Они образуются вследствие того, что на участке |
наибольшей |
||||||
скорости |
местные |
давления достигают величины |
давления упругос |
||||
ти пара |
( Pm = |
Ps |
)- Однако для образования большого кол^честэ^ |
||||
пузырьков |
этого |
еде недостаточно. Н еобхо^ю |
нагреть жидкость, что |
||||
бы она |
закипела по всему обьему. В чанном случае этого не потре |
||||||
буется, |
поскольку |
сама жидкость несет с собой большой запас теп |
ла, а температура ее значительно превышает температуру, соответст вующую давлению парообразования Р* . На входе в трубку Вентури Статическое давление, было значительно больше, чем давление паро образования. Большему давлению входа Р** соответствует и большая температура входа Тах . Поскольку теплообмен жидкости с внешней средой отсутствует (систему следует считать теплойзолнциокной), то жидкость, попадая в область низких давлений, обладает белы й "температурой, чем это соответствует давлению парообразования, при этом она начнет кипеть (происходит ее разрыв); в нее попадают пузырьки газа, пара, воздуха. Образовавшаяся двухфазная смесь по током переносится в область более высокого давления, в которой паровые пузырьки конденсируются, а газовые ожидаются (смыкаются).
Процесс конденсации парового и сжатия газового пузырьков происхо дит мгновенно. Вследствие быстрого освобождения объема, занимаемо го паром, жидкость устремляется внутрь этого объема с большой ско ростью. Кинетическая энергия соударяющихся частиц в момент смыка ния пузырьков вызывает местные гидравлические удары, сопровождаю щиеся высокими забросами давления и температуры в центры пузырь ков. ( Т =1000...I5ûO°C, Р * (Ï5 ,..2 0 )* I0 Ô Па). Совокупность гидравлических ударов о стенки материала приводит к его разруше нию.
Ударные действия частиц жидкости на ггеталл дополняются хими ческим воздействием киаторода, выделяющегося из жидкости, а так же процессами электролитического характера. При этом происходит ак тивное окисление металлов (коррозия) - металл как бк горит (окис ление есть горение).
Окислительные процессы усиливаются в результате разрушения охисной -пленки металлов (в обычных условиях она замедляет окис ление), поскольку под действием гидроударов имеется прямой дос~* туи кислорода к*металлу, которого в жидкости содержится в не'толь ко рае больше, чем в атмосферном воздухе. ^
В результате кавитации пр юхч^дит разрушение (зрозйя) поверх ности деталей тг^бки Вентури.
Каверны, ксторыо смыкаются и разрушаются вдали от стенок трубки, создают пульсации вызывающие шсокочастотьые и низко частотные колебания жидкости. Конденсация пузырьков лри этом со провождается специфическим шумом, который фиксируется специельнчми акустччесгоми приборами* Ва рис. Т'7 приведены различные, стадии развития кавитации в расхсдсморо Вентури, полученные с помощью высокочастотной киносъемки.
Начинающаяся кавитация проявляется в виде ^установившейся кавитационной зоны, которая периодически возтясает и исчезает. По мере увеличена/, расхода жидкости кавитационная зона становит
ся устойчивой, увеличивается в |
объеме, занимая все сечение |
потока, |
и распространяется вниз по его |
течению. Кавитационная зона, |
обра |
зовавшаяся в самом узком меоте, прёдставляет собой двухфазную сжимаемую смесь лздкости и пара, в которой скорость распростра нения малых возмуи . чий (звука) невелика (практически на порядок меньше, чем в чистой жидкости). Это узе при незначительной объем ной концентрации пузырьков обусловливает возможность появления
критического сечения, в котором происходит процесс запирания, т .е . через данное сечение при исходных параметрах на входе в трубку бу дет наблюдаться уменьшение пропускной способности жидкости (нару шение условий материального баланса). Таким образом, расход жид кости через трубку Вентури уменьшается, затем стабилизируется в прямой зависимости от степени концентрации пузырьков, т .е . скорос
ти распространения малых возмущений. Из |
ранее оказанного |
слэдует: |
|
кавитация |
- это процесс образования паровых и выделения воздушных |
||
и газовых |
пузырьков в зоне минимального |
давления (местное |
давле |
ние равно давлению упругости пара жидкости). ]Одльнейшее их уничто жение в зона повышенных давлений происходит в ограниченной облас ти (зона смыкания пузырьков) под влиянием гидре дин&мичесхсих воз действий (гидроударн, высокие удельные силы давлений и температур).
2. Типы, Форш и стадии развития кавитации
Существуют два типа кавитации: поверхностная и отрывная { 4 ]. Поверхностная кавитация возникает на поверхности (или в непос редственной близости от нее) труб, водомерных.устройств п в меалопаточных каналах рабочих колес гидравлических насосов и турбин. Отрывная кавитация имеет место г потоке за работяга колесаг.д тур бин, гребных винтов и т„и.
Различают начальную, частично-и полностью развившиеся ста дии кавитации. Начальная стадия чавитацич соответствует таким ус ловиям, при которых появляются первые ее признаки, небольшое ко личество кавитационных пузырей, образующих ^установившуюся кави тационную зону, слабое усилеmie .шута. На этой стадии кавитации внешние характеристики гидравлической систем практически не из меняются.. Тек, например, наличие неустанозившойся кавитационной зоны (см. рио. I?) не сказалось на характеристике расходомера. Частично развившаяся кавитация характеризуется , наличием устано вившейся кавитационной зоны определенных размеров, которая стес няет здзбе сечение потока. Происходит местное повышение скорости течения жидкости, появляются ое вторичные движения. Из-за увели чения гидравлических потерь ухудшается характеристика расходоме
ра. Значительно |
усиливается шум. |
|
На р£с. 17, |
б показан режим работы расходомера, соответствую |
|
щий условиям частично развившейся кавитации: как видно, |
устойчи |
|
вая кавитационная зона занимает -значительную часть ш |
то сече- |
ния потока. При зтогл расходная характеристика расходомера изменяется. При полностью развившейся кавитации наступает "срыв" работы
гидравлической системы или, машины. Внешние характеристики ее ста новятся совершенно неприемлемыми. Работа машины не поддается уп равлению. Кавитационная зона занимает все живое сечение потока (рис. 17, в ).
Исследования последних лет кавитационных обтеканий профилей позволили получить представленле об основных формах профильной ка витации 14]. На профиле лопатки возникают пузырьковая, пленочная и сръшная кавитации.
Особую'форму кавитации наблюдал К.К.Шальнев, проводивший огг’~ ты по кавитационному обтеканию круглого цилиндра. Впачале за круг лым цилиндром появляются два '/.аленьких мелькающих кавитационных
облачгл |
(рис. 13,а ) . Затем по |
мере |
увеличения скорости |
потока |
размеры |
облачков увеличиваются |
(рис. |
18, б ,в ,г ,д ,е ) и они |
соеди |
няются в одно облачко (рис. 13,ж). При дальнейшем увеличении скорос ти потока внутри кавитационной зоны начинает обозначаться просвет (рис. 18,з ), который затем увеличивается (рис. 18,и ). На рис. 18, к,л показана отрывная стадия кавитации. Все стадии сопровождают ся различными звуковыми эффектами (треск, щелчки различной силы* гудение и т .д .) .
Рис*. 18. Различ ные стадии кавитации (направление потока показано стрелой )
Другой вид кавитации показан (рис* 19) за диском, расположен ным перпендикулярно к набегающему потоку. Кольцевые тхри возника ют из завихренности, образовавшейся в пограничном слое, накаплива ются на кромка:-: диска и периодически срываются в поток. При увели чении скорости потока они сливаются к образуют каверну, заполнен ную кавитационными пузырьками.
Рис. 19. Кавита ция за диском сто ка: а - образование каверны; б - срыв каверны в поток
а |
б |
Рассмотрим особый вид кавитации, развивающейся в системе сво бодных вихрей за лопастями гребного Бинта (рис. 20). Кавитационные пузырьки, которые образуются у входных кромок лопастей, образуют каверны и выносятся в центры свободных кркцевых вихрей. Эти вихри очонь устойчивы,, пузырьки длительное время существуют в них и по мере развития кавитации делаются толще, сохраняя при этом форму и шаг.
Ка рис. 21 представлена кавитация на входе в ынепоцентсобежный насос от зарождения до псллого ее развития. ^ начальный момент кавитационное облачко занимало небольшую часть ме^юиастного глнала шнека, затем, по мере развития кавитации, оно увеличилось, а впос ледствии распространилось на всю область межлопастнх: каналов и даже во входной трубопровод.
На рис.2 2 . показана кавитация яа лспэтках рабочего колеса центробежного насоса. Срываясь с поверхности лопатки, кавитацион ные пузырьки уносились потоком, образуя видимую кавитационную зо ну, а на некотором расстоянии от лопаток исчезали.
Кавитационные разрушения в гидротурбинах могут быть как эрроэиояного, так и механического происхождения (вследствие пульсации каверны),
Воздействию кавитации з насосах подвергаются детали, работаю щие длительное время на повышен;зле расходах жидкости. Разрушения псявллю*сА обычно при внезапных изменениях т лравления потока,рез ких изменениях площадей каналов и з случаях, когда давление жид-
Рис. 21. Стадии развития кавитации на входе в юнекоцентро-% беяный насос; а - начальная; 6 - частично развившаяся; в - пол ностью разившаяся
кости на входе в насос меньше допустимого. К таким деталям отно сятся лопасти рабочего колеса, особенно входные и выходные кромки <ка открыты* колесах), наружный диск, входные (в местах располо жения закручивающих, ребер) и выходные (в области расположения на чала "языка"") корпуса насоса [ 4 ] .
Рис.22. Кавитация в ра бочем колесе центробежного насоса
На рыс.23, а показано кавитационное разрушение рабочего ко леса открытого-типа. Кавитация и разрушение концов лопаток на вы ходе являются следствием высоких местных скоростей в загоро и от рыва потока здцсости из-за péэкого изменения их направления. Кави тационные разрушения в закрытых центробежных колесах встречаются на напорной стороне лопатки вблизи входной кромки на стыке напор ной стороны входного участкалопатки с ведомым и ведущим дисками, * на самих дисках вблизи напорной стороны лопатки и неп.средственно на лопатках (рис. 23,6). Спиральные корпуса отвода разрушаются к - витациой в области расположения начала "языка" (рис. 23,в)^
Рис. 23. Кавитационные разрушения рабочих колес: а - открыто го типа, б - закрытого (вырез сделан специально),в - корпуса отвода
Кавитационное разрушения наблюдаются в mueirax на напорных сторонах лопаток и на втулке (рис. 24). В осевых насосах со спи ральным отводом кавитационным разрушениям подвергаются стенки спи рального отвода в местах сопряжения их со стенками камеры рабочего колеса, лопатки направляющего ааиарата из-за несоответствиа ^углов потока и лопаток, стенки камер рабочих асолес, а также поверхности
Рис. 24. Шнековые ко леса с кавитационными разрушениями: а - на втулке: 6 - ца напорной стороне лопатки
3. .Кавитация з центробежных насосах
3 центробежных насосах кавитация возникает при небольшом давлении жидкости на входе в корпус подвода. Опыт показывает, что такое давление значительно больше давления парообразования при дан ной температуре жидкости. Это указывает на то, что область мини мального (критического) давленая жидкости находится внутри про течной части насоса. Паде* :е давления жидкости внутри насоса (по сравнению с входным давлением) связано с обтеканием входных кро мок лопате?,. При обтекании профиля лопаток образуется область пониженного давления жидкости, которая пре положительных углах ата ки возникает с нерабочей стороны входной части лопаток. С увеличе нием скорости потока, обтекающего лопатки^. возрастает его разря жение на лопатке и уменьшается давление. Исходя из этого, наибо лее удаленная от оси точка входной кромки лопатки может явиться центром зарождения ^явитзции (точка А, рис. 25). Кроме того, не равномерное поле абсолютных скоростей жидкости при подходе к вход
ным кромкам лопатки рабочего ког оа также |
вызывает дополнительное |
|||
падеже давления. Наименьшее давление жидкости (критическое |
) |
|||
может быть определен как разкооть между |
статическим давлением |
|||
жидкости на входе в корпус подвода ( |
) и дополнительным паде |
|||
нием давления, |
возникающих за счет обтекания профиля лопатки |
|
||
( |
* » max ). |
неравномерности абсолютных скоростей потока |
при |