Гальваномагниторекомбинационные преобразователи

Рис. 2-43

Гальваномагниторекомбинационные преобразователи (ГМРП) основаны на из­менении средней концентрации носителей заряда под действием магнитного поля, проявляющемся в проводниках, которые имеют поверхности с разной скоростью рекомбинации носителей зарядов. ГМРП обычно представляет собой тонкую полу­проводниковую пластинку (рис. 2-43), у которой одна из боковых поверхностей (1) грубо обработана (пескоструйка, гру­бая шлифовка), а другая (2) – отполи­рована. Вследствие этого у поверхности 1 скорость рекомбинации носителей заря­дов на 2–3 порядка больше, чем у по­верхности 2.

Если ГМРП находится в магнитном по­ле так, что вектор магнитной индукции направлен перпендикулярно вектору плотности тока через ГМРП и параллельно плоскостям рекомбинации, то под действием силы Лоренца произойдет смещение носителей зарядов к одной из боковых поверхностей. Если направление магнитного поля таково, что заряды перемещаются к поверхности 1, то общая концентрация носителей зарядов уменьшается и возрастает сопротивление ГМРП. При обратном направлении вектора магнитной индукции изменяется направление силы Лоренца, что приведет к перемещению зарядов к поверхности 2, у которой малая скорость рекомбинации, и к общему увеличению концентрации зарядов, т.е. к уменьшению сопротивления ГМРП [1].

Таким образом, в отличие от магниторезисторов, у которых изменение сопротивления не зависит от полярности магнитной индукции, у ГМРП изменение сопро­тивления зависит от направления вектора магнитной индукции. При неизменном на­правлении магнитной индукции изменения знака приращения сопротивления можно достигнуть изменением направления тока через ГМРП. Следовательно, в магнитном поле ГМРП имеет свойства, аналогичные свойст­вам диода.

ГМРП обычно включается последовательно с сопротивлением нагрузки в цепь. При питании ГМРП переменным током и воздействии постоянного магнитного поля происходит модуляция сопротивления ГМРП R_r, обусловливающая переход цепи в режим квадратичного детектирования. Это приводит к появлению на зажимах ГМРП постоянной составляющей, пропорциональной значению магнитной индукции.

При питании ГМРП постоянным током и воздействии переменного магнитного поля на зажимах ГМРП возникает переменная составляющая падения напряжения.

Однако порог чувствительности ГМРП из-за сильной зависимости сопротивле­ния ГМРП от температуры, влияния шумов и выпрямляющего действия контак­тов такого же порядка, как у преобразователей Холла. Частотный диапазон указан­ных типов ГМРП составляет 0–10¹⁴ Гц. В переменных магнитных полях достигнут порог чувствительности ГМРП 5∙10^-7 Тл. ГМРП применяются для измерений маг­нитной индукции переменных и постоянных магнитных полей, бесконтактного из­мерения токов, малых перемещений и других величин.

2.7. Электрохимические преобразователи

Общие теоретические основы электрохимических преобразователей.

Электрохимические резистивные преобразователи. Гальванические,

кулонометрические и полярографические преобразователи.

Ионисторы, электрокинематические преобразователи

В общем случае электрохимический преобразователь состоит из заполненной электролитом ячейки и электродной системы из двух или нескольких электродов, включаемых в измерительную цепь.

Как элемент электрической цепи электролитическая ячейка может характеризоваться развиваемой ею ЭДС, падением напряжения от проходящего тока, электрическим зарядом, сопротивлением, емкостью и индуктивностью. Выделяя зависимость между одним из этих электрических параметров и измеряемой величиной и подавляя действие других факторов, можно создать электрохимические преобразователи для измерения состава и концентрации веществ, количества электричества, времени, давления, перемещения, скорости, ускорения и ряда других физических величин.

Электрические параметры ячейки зависят от природы и состава электролита и электродов, химических превращений в ячейке, температуры, скорости перемещения раствора и других величин. Связи между этими величинами и электрическими параметрами электрохимических преобразователей определяются законами электрохимии [1].

Диссоциация. При растворении солей, кислот и оснований в воде и ряде других растворителей (спирт, этиленгликоль, диметилформамид и др.) происходит диссоциация–расщепление молекул на положительные ионы (катионы) и отрицательные ионы (анионы). Такие электропроводящие растворы называются электролитами, или проводниками второго рода. К электролитам относятся также многие твердые вещества и расплавленные соли. Разработаны твердые электролиты (иодид серебра – рубидий, бета-глиноземы и др.), обладающие большой проводимостью при температурах от –55 до +75 °С.

Перемещение ионов может происходить за счет диффузии, обусловленной различной концентрацией ионов в отдельных частях электро­лита, конвекции – переноса ионов вместе с потоком движущейся жидкости и миграции (электропроводности) – движения заряженных частиц под действием электрического поля.

Миграционный ток подчиняется закону Ома:

J =Е,

где J – плот­ность тока; Е – напряженность электрического поля;  – электри­ческая проводимость.

Зависимость проводимости электролитов от концентрации. Проводимость чистой, тщательно дистиллированной воды близка к нулю и возрастает по мере повышения кон­центрации растворенных в ней веществ.

Растворы характеризуются весовой концентрацией р, измеряемой в граммах на литр, эквивалентной или молярной концентрацией с, измеряемой в грамм-эквивалентах (г-экв) или грамм-молекулах (г-моль) на литр, и хи­мической активностью а.

Раствор с эквивалентной концентра­цией 1 г-экв растворенного вещества на 1 л раствора называется нормальным (н) раствором.

Химическая активность а равна произведению эквивалентной концентра­ции c на коэффициент активности f, равный единице для растворов беско­нечного разбавления и уменьшающийся по мере повышения концентрации, так как химическая активность растворенно­го вещества падает с ростом концентрации из-за уменьшения сте­пени диссоциации и подвижности ионов.

Удельная проводимость раствора пропорциональна его химиче­ской активности:

Коэффициент  называется эквивалентной электропроводимостью. Удельная проводимость зависит от концентрации нелинейно.

Зависимость проводимости электролитов от значения химической активности а, не имеющего в общем случае однозначной связи с кон­центрацией, позволяет создавать измерительные преобразователи для контроля параметров реальных химико-технологических процессов, так как они наиболее точно характеризуются именно значением хими­ческой активности а.

Зависимость проводимости электролитов от температуры. Подвиж­ность ионов сильно зависит от температуры раствора, и поэтому с уве­личением температуры проводимость возрастает. Температурная за­висимость проводимости водных растворов при небольших концентрациях (до 0,05 н) можно определить как

,

где  – температурный коэффициент проводимости.

Примерные значения  равны: 0,016 К^-1 для кислот, 0,019 К^-1 для оснований и 0,024 К^-1 для солей.

Электролиз, поляризация и потенциалы выделения. Прохождение электрического тока через электролиты сопровождается электролизом – химическими превращениями и выделением вещества из раствора. Для электрохимического превращения 1 г-экв любого вещества необ­ходимо одно и то же количество электричества, равное произведению числа Авогадро N на заряд электрона и называемое постоянной Фара­дея F = Ne = 96 552 Кл/г-экв [1].

Таким образом, прохождение через электролит любого сколь угодно малого количества электричества всегда сопровождается вы­делением на одном электроде и растворением на другом соответствую­щего, совершенно определенного количества вещества. В результате этого концентрация ионов вблизи электродов оказывается не такой, как в остальном растворе.

Явление поляризации заключается в изменении электродных потен­циалов вследствие изменения приэлектродной концентрации при про­текании через электролитическую ячейку электрического тока от внешнего источника. Вследствие этого внешнее напряжение, прило­женное к электролитической ячейке, должно уравновешивать не только падение напряжения на столбе электролита, но еще и сумму потенциалов поляризации электродов.

Зависимость суммарного напряжения поляризации U от изме­нения плотности тока на электродах различна для разных сочетаний растворов и электродов. Общий характер этих зависимостей заклю­чается в том, что напряжение поляризации U быстро возрастает при очень малых плотностях тока, а затем остается почти постоянным, слабо изменяясь с дальнейшим ростом плотности тока. Поэтому в пер­вом приближении при достаточно большой плотности тока значение U можно считать не зависящим от плотности тока, а только от соче­тания материалов электрода и электролита.

Вследствие конечной скорости диффузии при данной концентра­ции электролита к катоду в единицу времени может подходить только конечное число носителей заряда – ионов вещества. Поэтому, если пытаться беспредельно увеличивать электрический ток через ячейку, то при каком-то токе будут использованы все ионы, приносимые к ка­тоду диффузией, и дальнейший рост тока прекратится. Предельный ток диффузии можно определить из приближенного выражения:

,

где D – коэффициент диффузии; c₀ – концентрация реагирующих ионов в толще электролита; S – площадь электрода;  – толщина диффузионного слоя.

Потенциал, при котором в процесс электролиза вступает основная масса ионов данного вида, называется потенциалом выделения данного иона. Если в растворе содержатся разные виды ионов, то зависимость I = f (U) имеет форму ступенчатой кривой. Потенциал выделения, при котором начинается очередной рост тока, зависит от вида иона, а высота ступеней тока пропорциональна концентрации этих ионов. На использовании этого явления основан полярографический метод качественного и количественного анализа растворов [1].

Проводимость электролитов для переменного тока. Явление поля­ризации затрудняет измерение сопротивления электролитов, так как падение напряжения на электролитической ячейке складывается из падения напряжения на столбе электролита и потенциалов поляри­зации электродов, которые могут достигать 1,5–2 В. При измерении сопротивления электролита постоянному току явление поляризации может обусловить значительную погрешность, поэтому такие измерения обычно производят на переменном токе.

При прохождении через ячейку переменного синусоидального тока изменение концентрации ионов в приэлектродном слое относительно средней концентрации будет происходить также по синусоидальному закону. Однако в течение всего положительного полупериода электрод (являющийся в это время анодом) будет непрерывно отдавать в раствор катионы и их концентрация у электрода будет повышаться. Максимум концентрации, а следовательно, и максимум напряжения поляриза­ции будут достигнуты только в конце полупериода, т.е. тогда, когда ток упадет до нуля.

В течение отрицательного полупериода электрод, являясь като­дом, наоборот, будет непрерывно забирать катионы из раствора, их концентрация и напряжение поляризации будут непрерывно пони­жаться и достигнут миниму­ма только в конце полупе­риода, когда ток вновь бу­дет проходить через нуль.

Таким образом, отличие явления поляризации при переменном токе заключает­ся в том, что напряжение поляризации в этом случае является также переменным и отстает по фазе от тока на 90°. Падение напряжения на столбе электролита по фазе совпадает с током. В широком диапазоне изменения токов напряжение U примерно остается постоянным и равным 0,1–1,5 В в зависимости от сочетания материалов электродов и электролита.

Емкость в эквивалентной схеме определяется из соотношения

и равна

.

Каждому значению тока и частоты соответствует свое значение емкости С. Вследствие малого падения напряжения U при значи­тельных токах емкость С достигает больших значений (до 0,1—0,5 Ф на 1 м² поверхности электродов).

Кроме емкостей C₁ и С₂, иногда необходимо учитывать и емкость С₃, обусловленную размерами электролитической ячейки как конденса­тора и диэлектрической постоянной раствора. Значения С₃ обычно лежат в пределах 10^-10–10^-12 Ф.

Преимущество измерения сопротивления электролитической ячейки переменному току заключается в том, что благодаря 90-градусному углу сдвига между падением напряжения на столбе электролита и напряжением поляризации эти напряжения суммируются не арифмети­чески (как при постоянном токе), а геометрически.

При U U погрешность равна:

и может быть в значительной степени устранена при применении фазочувствительных указателей, в то время как при измерении на постоян­ном токе она составляет  = U /U.

Электрокинетические явления. Как было показано выше, на гра­нице твердого тела и электролита происходит скачок потенциала. Заряженный слой жидкости имеет диффузное строение, при котором плотность зарядов быстро убывает с их удалением от поверхности твердого тела. Скачок потенциала в диффузионном слое жидкости называется электрокинетическим потенциалом. В случае если твердое тело является диэлектриком, образование электрокинетического по­тенциала обусловлено неодинаковой адсорбцией ионов обоих знаков.

Если на концах капилляра или пористой перегородки поместить электроды и создать электрическое поле, то возникнет движение жидкости в капилляре. Это явление называется электроосмосом. Ско­рость течения жидкости в результате электроосмоса определяется вы­ражением:

,

где E – напряженность электрического поля в капилляре, В/м; S – сечение капилляра (или сумма сечений пор), м²;  – диэлектри­ческая постоянная жидкости, Ф/м;  – динамическая вязкость жидко­сти, Па∙с; –электрокинетический потенциал, В; Q –расход жид­кости, м³/с.

Если твердая фаза образована частицами, взвешенными в жидкости, то эти частицы, получив тот или иной заряд, движутся от одного элек­трода к другому в неподвижной жидкости. Такое движение частиц называется электрофорезом, или катафорезом.

Явление электроосмоса обратимо. При принудительном протека­нии жидкости через капилляр или пористую перегородку между электродами возникает разность потенциалов – так называемый потен­циал течения

,

где Р – гидростатическое давление (перепад давления), Па;  — удельная проводимость жидкости, См/м.