Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
УСВЧиА (книги) / Книги по УСВЧ / 127225_ACD00_dolbik_a_i_ustroystva_svch_i_antenny_chast_1.pdf
Скачиваний:
1169
Добавлен:
12.03.2015
Размер:
1.27 Mб
Скачать

41

фика Fcucm (ψ) .

6) Плавная кривая, соединяющая концы этих отрезков, представляет собой график Fcucm (θ) в полярных координатах.

Поскольку линейная антенная решетка обладает осевой симметрией, то нижняя часть графика Fcucm (θ) (в пределах 180-360°) строится как зеркальное отражение верхней части относительно горизонтального диаметра.

2.5.2.Множитель линейной непрерывной системы излучателей

Вантенной технике наряду с дискретными системами (АР) широкое применение находят непрерывные. Характерной особенностью линейных непрерывных систем является то, что один из их линейных размеров значи-

тельно меньше другого и меньше длины волны λ. Примерами таких антенн являются проволочные, щелевые, диэлектрические стержневые, спиральные. Линейную непрерывную систему можно рассматривать как дискретную систему, у которой отдельные излучатели расположены настолько близко друг к другу, что они стыкуются; расстояние d между ними близко к нулю, а число излучателей N бесконечно велико.

Как было показано ранее, множитель системы для дискретной решетки (множитель решетки) имеет вид:

N 1

 

f&сист(θ) = Ai e j(Φi +ikd sinθ) ,

(2.48)

i=0

где N – количество элементов решетки (от i=0 до i=N-1); Ai и Φi – амплитудное и фазовое распределения в решетке; k = 2πλ - волновое число.

При переходе к непрерывной системе произведение id превращается в длину отрезка между началом координат и рассматриваемой точкой излучателя, т.е. в координату z данной точки (рис. 2.13). Амплитудное и фазовое распределения Ai и Φi становятся функциями координаты z, сумма превращается в интеграл, учитывающий результат сложения полей от бесконечно малых элементов антенны dz по всей ее длине L от -L/2 до +L/2:

L / 2

 

f&сист(θ) = A(z) e j[Φ(z)+kzsinθ]dz .

(2.49)

L / 2

Множитель системы не зависит от угла ϕ, поскольку рассматриваемая

42

система обладает осевой симметрией.

 

Как следует из (2.49),

множитель системы зависит не только от АФР,

 

 

 

 

z

 

 

 

 

 

 

 

но и от длины системы L. Это неудоб-

 

 

 

 

 

B

но,

поскольку нас интересует зависи-

 

L/2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

мость множителя только от АФР при

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

θ

 

 

 

 

 

 

любой длине системы. Чтобы в даль-

 

z

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0

 

 

 

n

 

 

 

 

 

нейшем избавиться от этой зависимо-

 

-L/2

 

 

 

 

 

 

 

сти, введем относительную координа-

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

z

 

 

L

 

L

 

 

 

 

 

Рис. 2.13

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ту x = L / 2 . Тогда z = 2 x , dz = 2 dx ,

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x

z = ±L / 2

= ±1,

kz sinθ =

2π

 

 

L

x sinθ = πL x sinθ

. Обозначим

 

πL sinθ =ψ -

 

 

 

 

 

 

 

 

λ

2

 

λ

 

 

 

 

 

λ

 

 

обобщенная

угловая

координата.

В

выражении

 

для

АФР

A(z) e jΦ( z) = A( L x) e jΦ(

L

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x)

 

2

переход к переменной х не меняет закон

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

распределения, а лишь нормирует его относительно длины системы. Поэтому АФР сразу можно задать в нормированном виде, т.е. A(x) и Φ(x) .

С учетом данных соображений формула (2.49) приводится к виду:

1

 

f&сист(θ) = A(x) e j[Φ( x)+ψ x]dx .

(2.50)

1

 

В реальных системах возможны различные законы амплитудно-

фазового распределения. Подставляя в (2.50) различные функции

A(x) и

Φ(x) , можно определить множитель системы и проанализировать его зависимость от вида АФР.

Зададимся простейшим амплитудно-фазовым распределением. Будем считать, что все излучатели возбуждаются с одинаковой фазой, т.е. Φ(x) = 0, и с одинаковой амплитудой A(x) =1. Такая система называется равномерной синфазной. При подстановке этих значений в (2.50) получим:

f&сист(θ) =

L 1

1 e jψ xdx =

L e jψ x

 

 

1

=

 

L e jψ ejψ

= L

sinψ

. (2.51)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

2 jψ

 

 

 

ψ

 

2 j

ψ

 

 

1

 

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Как следует из (2.51), множитель системы носит вещественный харак-

43

тер, т.е. f&cucm (θ) = fcucm (θ) , а его максимальное значение соответствует максимуму функции sinψψ . Эта функция табулирована; ее график представ-

лен на рис. 2.14. При ψ=0 получим максимальное значение

sinψ

 

=1.

ψ

 

 

 

 

 

max

Следовательно,

 

 

 

 

 

 

F

(θ) =

fсист(θ)

= sinψ .

 

(2.52)

 

 

сист

 

fсист(θ)max

ψ

 

 

 

 

 

 

 

 

sinΨ

1,0

 

 

Ψ

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0,8

 

 

 

 

 

 

0,6

 

 

 

 

 

 

0,4

 

 

 

 

 

 

0,2

 

 

 

 

 

 

0

 

 

 

 

 

Ψ

-0,2

 

 

 

 

 

 

-3π

-2π

-π

0

π

2π

3π

 

 

 

2Ψ0 , 5

 

 

 

Рис. 2.14

Таким образом, нормированный множитель синфазной равномерной линейной системы полностью совпадает с функцией sinψψ . Рассмотрим это

выражение более подробно.

1. ДН имеет лепестковый характер; при этом в отличие от дискретной системы у нее один главный лепесток, максимум которого соответствует

ψ=0. Учитывая, что πλL sinθ =ψ и θ = arcsinψ πλL , находим, что условию ψ=0

соответствует θ=0, т.е. направление главного лепестка множителя синфазной системы перпендикулярно ее оси.

2. Ширина главного лепестка по уровню половинной мощности ψ0,5 p

определяется из условия: Fсист(ψ ) = 0,707 . Пользуясь графиком (или табли-

 

 

44

 

цей) функции

sinψ

, находим ψ0,5 p =1,39 . Следовательно, sinθ0,5 p =

1,39 λ .

 

ψ

 

πL

Отсюда можно вычислить 2θ0,5 p . Учтем, что обычно длина антенной систе-

мы L значительно больше излучаемой длины волны λ, т.е. λL <<1. Тогда синус малого значения можно заменить его аргументом в радианах. С учетом этого запишем

2θ0,5 p = 21,39 λ

= 0,89 λ[ рад] = 51

λ

[град].

 

(2.53)

πL

L

L

 

 

 

Соответствующим образом можно найти ширину диаграммы направ-

ленности по нулям. С учетом ψ0

=π получим 2θ0 = 2

λ

[ рад] =115

λ

[град].

 

 

L

 

L

 

Таким образом, ширина главного лепестка тем меньше, чем больше размеры антенны по сравнению с длиной волны.

3. Нули диаграммы направленности соответствуют ψ = ±nπ , где n=1,2,3… Положение максимумов боковых лепестков примерно соответствует нечетному числу π/2, т.е.

ψбn = ±(2n +1)

π

,

где n=1,2,3…

(2.54)

 

2

 

 

 

Для ближних боковых лепестков

получим ψб1 = 4,71,

ψб2 = 7,82 ,

ψб3 =11,0 .

Значение уровня боковых лепестков найдем из выражений (2.52) и (2.54):

F

=

 

sinψбn

 

=

 

sin[±(2n +1)π / 2]

 

=

 

1

 

 

 

.

(2.55)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

бn

 

 

ψбn

 

 

 

± (2n +1)π / 2

 

 

(2n +1)π / 2

 

 

 

 

Подставив значения

ψбn в (2.55), получим Fб1 = 0,21,

 

Fб2 = 0,13 ,

Fб3 = 0,09 .

Таким образом, боковые лепестки убывают по мере удаления от главного. Однако уровень боковых лепестков достаточно высок, особенно первого, который составляет 21% от главного.

 

4. Реальный угол θ может принимать значения от -π/2 до +π/2. При

этом

рабочий

диапазон

углов

ψ перекрывает

границы: ψ1 ψ ψ2 , где

ψ1 =

πL sin(

π ) = −πL , а

ψ2 =

πL sin(+

π ) =

πL .

Этот диапазон называется

 

λ

2

λ

 

λ

2

λ

 

45

рабочей областью. За ее пределами множитель системы отсутствует, хотя значения функции sinψψ существуют.

5. Максимальный коэффициент направленного действия рассматри-

ваемой системы определяется соотношением:

 

D

= 2

L

.

(2.56)

 

max

 

λ

 

 

 

 

2 . 6 . Влияние амплитудного распределения на множитель системы

Основным недостатком линейных антенных решеток с равномерным амплитудным распределением (А=1) является высокий уровень бокового излучения. Для снижения этого уровня используется симметрично спадающее к краям амплитудное распределение (рис. 2.15). Математическая запись такого распределения имеет вид:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

A

= + (1

)sin

π i

.

(2.57)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

i

 

 

N 1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Ai

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Это распределение называют

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

"синусом на пьедестале", где

-

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

величина пьедестала. Нетрудно за-

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

метить, что если

=1, распределе-

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ние (2.57) становится равномерным,

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

а при =0 – синусным.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

N-1 i

 

При изменении амплитудного

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

распределения с множителем сис-

0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

L

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Рис. 2.15

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

темы происходит следующее.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Во-первых,

изменяется мате-

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

матическое выражение множителя и соответственно его графическое изображение. Сравнительный вид нормированных главных и прилегающих к ним боковых лепестков для трех видов амплитудного распределения показан на рис. 2.16.

Во-вторых, уровень боковых лепестков множителя уменьшается по

сравнению с равномерным. Так, при

равномерном распределении

Fб1 = 21% , при синусном на пьедестале (с

=0,5) - Fб1 =10% , а при си-

ние выражается формулой:

46

нусном Fб1 = 7% .

Fс и с т (Ψ)

=0 - синусное распределение

0<Δ<1 - распределение “синус на пьедестале” =1 - равномерное распределение

0

Ψ

Рис. 2.16

В-третьих, происходит расширение главного лепестка диаграммы направленности. Так для N=20 при

=1 получим 2θ0,5 = 51λL ,

при

=0,5 - 2θ0,5

= 57 λ

,

 

 

 

L

 

при

=0 - 2θ0,5

= 73

λ .

 

 

 

 

L

 

Рассмотрим диаграмму направленности линейной непрерывной синфазной антенны с комбинированным амплитудным распределением (рис.

 

 

A(x)

 

2.17), называемым "косинус на

 

 

1,0

 

пьедестале" (аналогичное распре-

 

 

 

 

деление, рассмотренное примени-

 

 

 

 

тельно

к дискретной линейной

 

 

 

 

системе,

из-за смещения начала

-1

0

1

x координат на край решетки назы-

 

 

Рис. 2.17

 

валось

"синус на пьедестале").

 

 

 

Аналитически данное распределе-

 

 

 

 

A(x) =

+ (1

) cos

π x

,

(2.58)

2

 

z

 

 

 

 

где - величина пьедестала; x =

- относительная координата элемен-

L / 2

 

 

 

 

 

тарного излучателя линейной антенны.

При =1 амплитудное распределение становится равномерным и для него справедливы все выводы, сделанные выше.

При =0 распределение становится чисто косинусоидальным. Нетрудно убедиться, что при этом нормированный множитель системы имеет вид:

F (ψ) =

 

 

cosψ

 

.

(2.59)

 

 

 

сист

1

(2ψ π )2

 

 

 

 

 

Подставляя (2.59) в выражение (2.52), можно получить выражение для