книги / Рудничная аэрология
..pdfприменяются двойные оконные рамы, отверстия для каналов перекрываются специальными клапанами.
Каналы вентиляторов должны штукатуриться, слой грунта над ними должен быть достаточной толщины и уплотнен. Требования к лядам аналогичны требованиям к вентиляционным дверям.
§ 75. УТЕЧКИ ЧЕГЕЗ ВЫРАБОТАННОЕ ПРОСТРАНСТВО
Если выработанное пространство находится под некоторой разностью давлений, через него происходит фильтрационное дви жение воздуха. В шахтах особое значение имеют утечки через выработанное пространство добычных участков, так как утечки
а
Рис. 109. Линии тока в выработанном пространстве при утечках
в этом случае имеют относительно большую величину. Кроме того, •они влияют на вынос из выработанного пространства различных газов.
Утечки через выработанные пространства добычных участков •составляют от 10 до 80% поступающего в забой количества воз духа. Величина утечек через выработанное пространство опре деляется схемой вентиляции участка, аэродинамическим сопро тивлением (воздухопроницаемостью) заполняющих выработанное пространство пород, размером выработанного пространства (в пер вую очередь в направлении утечек), депрессией участка и сопро тивлением оконтуривающих выработок.
Характер и величина утечек через выработанное пространство в значительной степени определяются схемой его примыкания к окружающим выработкам.
На рис. 109, а изображены линии тока в выработанном про странстве при сплошной системе разработки. В этом случае вслед ствие утечек уменьшается количество поступающего в забой воз духа, газы, выделяющиеся в выработанном пространстве, выно сятся в вентиляционный штрек. При столбовой системе разработки (рис. 109, б) из-за утечек уменьшается количество воздуха в ниж ней части лавы и увеличивается в верхней. При этом газы из выработанного пространства попадают в верхнюю часть лавы. При прямоточной схеме проветривания с вентиляционным штре ком в массиве угля (рис. 109, в) утечки происходят с откаточного
штрека в лаву, одновременно туда заносятся и газы из выработан ного пространства.
Сопротивление выработанного пространства. Воздухопроница емость выработанного пространства обычно оценивается его удель ным сопротивлением. У д е л ь н ы м с о п р о т и в л е н и е м г выработанного пространства называется сопротивление выделен ного в нем куба с размером ребер, равным единице.
Если R — сопротивление полосы выработанного пространства» размером Zх d X т (Z — размер в направлении утечек, d — ширина полосы, т — высота выработанного пространства), то-
откуда размерность [г] = кгс • сл/мл+3,
где п — показатель степени, характеризующий режим движении воздуха при утечках.
При ламинарном режиме фильтрации (п = 1) [г] = кгс- с/м4. Удельное сопротивление связано с воздухопроницаемостыо выработанного пространства к при ламинарном режиме фильтра
ции соотношением
где \i — абсолютная вязкость воздуха.
На рис. 110, а показан график распределения воздуха Q, а на рис. 110, б — утечек q вдоль вентиляционного штрека при сплошной системе разработки. Как видно из рис. 110, б, утечки происходят на некотором конечном расстоянии от забоя Z, а затем они практически прекращаются. Это является следствием про явления горного давления и изменения воздухопроницаемости выработанного пространства: по мере удаления от забоя обрушен ные породы уплотняются и удельное сопротивление выработан ного пространства возрастает.
На рис. 111 приведен характерный график изменения удель ного сопротивления выработанного пространства в направлении от очистного забоя по простиранию пласта.
Для ламинарного режима фильтрации в условиях угольных шахт зависимость г (х), где х — расстояние от забоя по простира нию, может быть описана одной из следующих формул:
г = аеЬх, r = cedxа,
где а, Ь, с и d — постоянные, определяемые экспериментально. Удельное сопротивление выработанного пространства зависитот свойств пород и мощности непосредственной кровли, вынима емой мощности пласта, а также от величины горного давления-
При легко обрушающихся и хорошо слеживающихся породах (глинистые сланцы) удельное сопротивление выработанного про странства больше, чем при.крепких, плохо обрушающихся поро дах (песчаники, известняки). С увеличением мощности пород непосредственной кровли степень заполнения выработанного про странства обрушающимися породами увеличивается, благодаря чему возрастает его удельное сопротивление. По этой же причине
Рис. 110. Распределение расхода воздуха и утечек вдоль вентиляци онного штрека при сплошной си стеме разработки
Рис. 111. Изменение удельного со противления г выработанного про странства в функции расстояния х
от очистного забоя
с увеличением вынимаемой мощности пласта уменьшается удельное сопротивление выработанного пространства.
При увеличении горного давления обрушившиеся породы уплотняются и сопротивление их увеличивается. Эксперимен тально установлено, что на добычных участках угольных шахт при длине лавы 100 м и более и мощности пласта от 0,5 до 1,3 м утечки через выработанное пространство прекращаются при г =
=100 -т- 200 кгс*с/м4.
Режим движения воздуха. Уменьшение воздухопроницаемости
выработанного пространства по мере удаления от очистного забоя является основной причиной существования в нем переменного по простиранию выработанного пространства режима движения воздуха. В большинстве случаев в областях выработанного про странства, примыкающих к очистному забою, режим движения турбулентный или близкий к нему, а по мере удаления от забоя он все более приближается к ламинарному, становясь таковым
на расстоянии 100—200 м от лавы. Ламинарный режим движения воздуха в выработанном пространстве наступает при числе Ее ^ 0,25, турбулентный — при Re ^ 0,25, где
V — скорость движения воздуха; к — коэффициент воздухо проницаемости выработанного пространства; v — кинематическая вязкость воздуха; 1Ш— масштаб микрошероховатости, характери зующий некоторый средний линейный размер блоков обрушенной породы в выработанном пространстве.
Наличие промежуточных режимов движения воздуха означает, что в части поровых каналов, наиболее узких (находящихся между обрушенными породами) движение воздуха ламинарно, в осталь ных, более широких каналах оно турбулентно. Изменение прони цаемости выработанного пространства, влияя на скорость филь трации, тем самым обусловливает изменение удельного веса того или иного режима в общем движении. Это позволяет представить закон сопротивления при промежуточном режиме движения в виде двучленного закона (XIII.2), где R' — аэродинамическое сопро тивление каналов с ламинарным режимом; R" — аэродинамическое •сопротивление каналов с турбулентным режимом.
Замер утечек. Для определения утечек через выработанное пространство замеряется количество воздуха в примыкающих к нему выработках в начале и конце того участка, на котором происходят утечки; разность замеренных количеств воздуха равна утечкам. Например, применительно к схеме рис. 109, а утечки воздуха через выработанное пространство будут равны
Qyт = QQ QI>
где Qi, QQ — количества воздуха, замеренные в точках 1 и 6 в вен тиляционном штреке.
Если необходимо измерить распределение утечек вдоль штрека, замеры производятся в нескольких местах вдоль выработанного
пространства (точки 1 ,2 , |
., 6). |
Расчет утечек. Возможны два основных случая расчета утечек воздуха через выработанное пространство: при постоянном его удельном сопротивлении и при переменном сопротивлении.
При постоянном удельном сопротивлении г выработанного пространства (рис. 112, а) утечки QyT определяются из формулы
h = RQny„
где h — средняя депрессия выработанного пространства*; R — его общее сопротивление; п — показатель степени, зависящий от режима движения воздуха в выработанном пространстве.
* При |
более точном расчете учитывается распределение давления |
з штреках |
по фронту фильтрации. |
Из последней формулы имеем
Qyr — |
R = r |
H |
(mir 9 |
где m — нормальная высота выработанного пространства.
Если г переменно в выработанном пространстве, то для опре деления R необходимо знать закон изменения г.
В качестве примера рассмотрим схему, приведенную на рис. 112, б. Определим утечки qyr через полосу выработанного
--- ► |
--- ------------- ► 1 |
1 |
|
.. 1 |
|
|
|
г с I t t l i i t |
m n t n |
1 |
|
--- |
|
-^fc---- |
• 1 |
----- х ------ dx |
|
||
Qo |
|
Q Q+dQ |
|
Рис. 112. Схемы к расчету утечек через выработанные пространства
пространства шириной вдоль штрека 2, равной единице. Для ламинарного режима фильтрации
qy, = \ . |
(XIII.7) |
Используя формулу В. Н. Воронина h = RQm4QK0Hдля депрес сии воздухопровода с непрерывными утечками, где QHa4 и QK0H— количество воздуха соответственно в начале и в конце выработки,, напишем для депрессии выделенной полосы
h = I\ XQQQ -\-T%XQQQ Гз/ÇQ, |
(XI11.8) |
где rl7 r2, r3 — сопротивление единицы длины соответственно* штреков /, 2 и лавы 3; Q0 — расход воздуха через лаву; Q — рас ход воздуха в штреке на расстоянии х от лавы.
Сопротивление этой же полосы
R = r - ^ (XIII .9)>
где т — высота выработанного пространства (вынимаемая мощ ность пласта).
Подставив выражения (XIII.8) и (XIII.9) в (XIII.7), получим
( r i + |
г г) X QOQ~{-J'31QQ |
(XIII.10) |
||
?ут= |
# |
’ |
||
|
С другой стороны, утечки с единицы длины штрека 1 равны
„ _ ( R + d Q ) - Q |
dQ |
|
(X III.ll) |
|
дУт-----------d i |
~ dx |
‘ |
||
|
Из выражений (XIII.10) и (X III.11) получаем дифференциаль ное уравнение движения воздуха по штреку 1 при наличии непре рывных утечек
dQ __ |
(Г1 + |
Г2) |
+ |
|
(X III.12) |
dx |
|
|
I |
|
|
|
|
|
|
||
Для г = |
ае6'* интеграл |
(XIII.12) имеет вид |
|
||
Q = Q0+ Ах [ l - i f - |
+ - ^ ] , |
(XIII.13) |
|||
где |
|
|
|
|
|
r3lmQl |
|
А\ —(ri-!- Г2) mQо |
|
||
А = |
laeA ' |
: |
|
||
|
|
2аЫ |
|
Формула (XIII.13) справедлива в тех пределах по x f для кото
рых определена функция г (я). |
|
1 вывел |
Ф. С. Клебанов для функции Q (х) при г = аеЬх и п = |
||
■следующее выражение: |
|
|
Q ~ Q t + т у ( 4 й - |
+ г°!) (1 - |
(XIIU4> |
По формулам (XIII.13) и (XIII.14) утечки через выработанное пространство на участке примыкающего к нему штрека длиной х определяются как QyT = Q — Q0, т* е* утечки равны вторым сла гаемым в этих формулах. Л. А. Пучков, условно представляя утечки через все выработанное пространство в виде сосредоточен ного потока воздуха («фиктивный поток»), предлагает определять их по формуле
- Л '+ |
W a +4Л /*"<?„ |
(XIII.15) |
Qу т = |
2Л" |
где R ', R" — соответственно линейное и квадратичное сопроти вления всего выработанного пространства; R — сопротивление выработок между точками приложения «фиктивного потока».
Утечки через выработанное |
пространство можно определить |
г р а ф о а н а л и т и ч е с к и м |
м е т о д о м . Согласно этому |
методу сначала строят линии тока в выработанном пространстве. Для этого в нем выбирают произвольные точки (желательно по квадратной сетке) и через каждую из них проводят произвольные прямые (лучи) 1, 2 ,3 , ., 10 (рис. ИЗ, а).
Зная г (х), rl7 г2, г3, а также размеры выработанного простран ства, нетрудно определить общее сопротивление г0 призм доста точно малого поперечного сечения, осью симметрии которых являются проведенные лучи, разность давлений на концах этих
призм h и фиктивные потоки через них \q\ = hlr0. Придавая потокам q направление от большего давления к меньшему и гео метрически суммируя их, находят суммарный вектор фиктивных
потоков QA , определяющий направление утечек в рассматриваемой точке А (рис. ИЗ, б). Когда направления утечек определены во
расчета утечек через выра-
всех точках квадратной сетки, проводят линии тока так, чтобы
суммарные векторы фиктивных потоков Q были касательными к линии тока; линии равного давления 2 (рис. ИЗ, в) проводят перпендикулярно к линиям тока 1.
Истинные утечки через выработанное пространство в точке
штрека с координатой х определяют по формуле |
|
|
?ут — |
hx |
(XIII. 16> |
------- 9 |
||
Г |
|
где hx — депрессия криволинейной призмы в выработанном про странстве, осью симметрии которой является линия тока, выходя щая на штрек в точке с координатой х; г — общее сопротивление этой призмы.
При применении графоаналитического метода необходима знать распределение давления (депрессии) на контуре выработан ного пространства, которое, в свою очередь, зависит от распре деления утечек по длине оконтуривающих выработок. Следова тельно, для полного решения задачи необходимо решать уравнение
утечек (XIII. 16) совместно с уравнением движения воздуха по выработке
h = RQ0Q, |
(XIII.17) |
гДе Qo — количество воздуха, проходящего по лаве; |
Q — коли |
чество воздуха, проходящего по штреку на расстоянии х от лавы. Из выражения (XIII.16) определяют qyT и затем Q, из выраже ния (XIII.17) находят h и затем hx. Применяя метод последователь
ных приближений, находят окончательное значение утечек. Графоаналитический метод разработан для случая ламинар
ного режима фильтрации.
Утечки через выработанное пространство можно исследовать и с помощью э л е к т р о м о д е л и р о в а н и я . В этом случае выработанное пространство моделируется либо сеткой линейных сопротивлений (рис. 114), либо слоем электролита (рис. 115). Изменение сопротивления выработанного пространства до про стиранию достигается соответствующим подбором электрических сопротивлений в сетке либо изменением толщины электролита. Замеряя потенциалы электрического поля в модели, можно по строить линии равного потенциала (давления) в выработанном пространстве; линии тока проводятся перпендикулярно к линиям равного давления. Поскольку применяемые в моделях сопроти вления линейны, они моделируют лишь ламинарный режим фильтрации.
Нормы утечек. Принимаемые в настоящее время средние нормы
утечек через выработанное пространство приведены |
в табл. 12, |
в которой Р = (?уч/(?3> гДв <?уч и Оз — соответственно |
количество |
воздуха, поступающего на участок и в очистной забой. |
|
я
о
Я о
5 о вентилСхема выемочнного участка
Примыкание выработок выемочного участка
с вентиляционной струей
свежей исходящей
|
|
|
Т а б л и ц а |
12 |
|
Значение коэффициента Р при |
|
||||
полном |
частичной |
плавном |
|||
обрушении |
закладке |
опускании |
|||
1 сланцев |
песчаников |
глинистых сланцев |
песчаников |
глинистыхI сланцев |
песчаников |
глинистых |
|
|
|
|
|
Возврат |
К целику |
К целику |
1,50 |
1,80 |
1,20 |
1,35 |
1,15 |
1,30 |
ноточная |
К выработан |
К выработан |
1,55 |
1,80 |
1,20 |
1,40 |
1,15 |
1,30 |
|
ному про |
ному про |
|
|
|
|
|
|
|
странству |
странству |
|
|
|
|
|
|
Прямо- |
К целику |
К выработан |
1,50 |
1,70 |
1,20 |
1,35 |
1,15 |
1,30 |
точпая |
|
ному про |
|
|
|
|
|
|
|
К выработан |
странству |
|
|
|
|
|
|
|
К целику |
■1,50 |
1,65 |
1,20 |
1,35 |
1,15 |
1,30 |
|
|
ному про |
|
|
|
|
|
|
|
странству
Рис. 114. Сеточная электрическая модель выработанного пространства:
] — лампы накаливания, моделирующие оконтуривающие выработки; 2 — линейные сопро тивления, моделирующие выработанные простран ства
Рис. 115. Электролитическая модель вы работанного пространства:
J, 2 , 3 — автотрансформаторы; 4 % 5, 6 — ши ны, моделирующие оконтуривающие выработки; 7 — электролит, моделирующий выработанное пространство
Борьба с утечками. Снижения утечек через выработанное про странство можно достичь изменением способа управления кровлей (например, путем перехода с полного обрушения на закладку)г увеличением ширины выработанного пространства, уменьшением сопротивления штреков, примыкающих к выработанному про странству (вообще снижением депрессии выработанного про странства), выкладкой вдоль штреков в выработанном простран стве более широких бутовых полос или специальной малопроница емой стенки (чураковой и т. п. со специальными воздухонепрони цаемыми эластичными покрытиями). Для снижения утечек через обрушенные породы, достигающие земной поверхности, произ водят засыпку трещин с поверхности породой и ее уплотнение.
В шахтах свежая струя воздуха часто движется по одной из параллельных выработок, а исходящая — по другой. Через пере мычки в сбойках, соединяющих эти выработки, а также через разде ляющие их целики возникают утечки воздуха. Эти утечки иног да могут достигать 50—70% подаваемого в выработки количества воздуха. Режим движения воздуха через изолятор между парал лельными выработками обычно квадратичный или близкий к нему.
Утечки в параллельных выработках определяются как раз ность одновременно измеренных количеств воздуха, проходящих в начале и конце одной из параллельных выработок. Расчет утечек
Q Q*dQ
Рис. 116. Схема к расчету утечек воздуха в параллельных выработках
в параллельных выработках производится аналитически или по нормам.
Уравнение движения воздуха по параллельным выработкам с учетом утечек может быть получено следующим образом. До пустим, что расстояние между перемычками в сбойках параллель ных выработок достаточно мало в сравнении с общей длиной выра боток, чтобы утечки можно было приближенно считать непрерывно распределенными. Депрессию между выработками в конце их обозначим через А0, а количество воздуха — через Q0(рис. 116).
Выделим в изоляторе один целик с примыкающей к нему пере мычкой. Утечки через них будут
где п — показатель степени, характеризующий некоторый средний закон просачивания воздуха через изолятор; h — средняя деп рессия одного целика с перемычкой; Ri — сопротивление пере мычки; R 2 — сопротивление целика.
Если длина целика с перемычкой вдоль выработки равна Z, to утечки с единицы длины будут
(X III.18)