книги / Синергетика и усталостное разрушение металлов
..pdfV, м/цикл
Рис.1.Кинетическаядиаграмма циклической трещиностойкости
Рис.2. Влияние коэффициента асимметрии цикла Rна форму цикла и время закры тиятрещины(схема)
Время: 1- открытия, 2 - закрытия
скорости роста,но ещ и тем обстоятельством,чтозакрытие трещины вслед ствие эффекта Элбера снижает расчетное значение AKth и вынуждает искать его эффективное значение. Нахождение эффективного значения является сложной задачей как из-за трудоемкости, так и сложности методики. По давление эффекта закрытия трещины можетиметьместо при коэффициенте асимметрии циклаR выше 0,5.
Но если по значениюA£th |
при высоком R, которое равно |
, с по |
|
мощью экстраполяции найти величину |
приR = 0,то она не будет сов |
||
падать с той же величиной |
при R = 0,найденной экспериментально. |
Это происходит, видимо,вследствие разной формы цикла в случае высоко го R uR =0,а также наличия времени закрытия трещины при/? =0 и отсутст вия его при высокомR (рис.2).
На основании изложенного следует признать, что простота определения порога AK%h делает этухарактеристику практически применимой и в то же время имеющей физическую интерпретацию.
До этого порога проскок трещины происходит после накопления пре дельной энергии разрушения за довольно большое количество циклов наг рузки. Сам проскок составляет расстояние,равное величине кванта разру шения aq для данного материала. При достижении AK%h проскок трещины происходит также на длину, равную кванту разрушения, но уже за один полный цикл нагрузки. При амплитуде коэффициента интенсивности нап ряжений, превышающей ДК^, скачок трещины намного превышает вели
чину кванта разрушения. |
101 |
Именно этим обстоятельством можно объяснить тот факт, что при АК менее ДЛ^ величина скорости резко уменьшается и часть кривой зависи мости скорости роста трещины от АК на ДЦТ (в двойных логарифмичес ких координатах) носит асимптотический характер или изображается авто рами иногда вообще в виде вертикальной линии [2],
Следующим пороговым значением амплитуды коэффициента интенсив ности напряжений АК* следует считать начало участка Пэриса AKt_2. Пе
реход к нему от порога Д/S^h »как правило,происходит по плавной кривой. Однако имеют место случаи, когда значение AKfh практически совпадает с AKj_2 и участок между ними пропадает. Врезультате экспериментальные точки, лежащие ниже и выше кванта разрушения aq на ДЦТ, аппроксими руются двумя прямыми, образующими точку перегиба, лежащую вблизи скорости роста трещины, равной по своему абсолютному значению величи не кванта разрушения aq.
Возможные случаи зависимости скорости роста трещины от АК в припо-
роговой области представлены на рис.3.
Другой характерной точкой на кинетической ДЦТ (см. рис. 1) является точка, соответствующая новой пороговой ситуации в вершине усталостной трещины и отвечающая пороговой амплитуде коэффициента интенсивности напряжений,равной АКа -критерию [5,6].
Методика определения данного критериядана в работе [6].Он соответст вует резкому изменениюускорения распространения усталостной трещины
и поэтому делит область IIДЦТ на две подобласти —IL4 и Ш? (см.рис. 1). До значения АКа рост трещины носитравномерный или равноускоренный характер. Однако при достижении значения данного критерия характер
роста резко меняется: импульсивно изменяется ускорение роста трещины. Резкое возрастание ускорения с ростом ’’накачки” локальной энергии в активную зону у вершины трещины наблюдается практически для всех ма териалов, что, как будет показано, наглядно видно на графиках в логариф мических координатах логарифм скорости роста трещины —логарифм числа циклов (илилогарифм длины трещины).
Для ряда пластичных низкопрочных материалов на ДЦТ наблюдается дискретное изменение функции скорости от АК при достижении вели чины АКа (рис.4),что характеризует существенное изменение параметров, контролирующих скорость роста трещины. Вчастности, в работе [7] при ведены экспериментальные данные зависимости логарифма величины окта эдрического сдвига в пластической зоне увершины трещины отлогарифма АК. Переход от логарифмических координат к обычным показывает дис кретное возрастание октаэдрического сдвига при амплитуде коэффициента интенсивности напряжений,превышающей АКа (рис.5).
Важность АКа -критерия (как характеристики циклической трещиностойкости), предложенного в работах [5, 6], указывалась в ряде опубли
кованных позднее работ [8—12] и определялась экспериментально для некоторых материалов [9—11]. Этот критерий может быть использован не только для.ранжирования материалов,но и при расчете циклической трещиностойкости с учетом допустимой повреждаемости, что отмечалось в работах [8-10].
Подобный метод расчета в случае статистической обработки экспери ментальных результатов, соответствия данных, полученных на образцах и
102
Рис.3.Возможные случаи {1-3) формыкривой зависимости скорости роста трещи ныусталости от ДКв припороговойобласти (схема)
Рис.4. Дискретное нэмененне зависимости скорости роста усталостной трещиныпри достижении ЛКа для сплава АВ(данные полученыД.Ж.Намдаковы совместно с автором)
а —вырезка из периферийной части лонжерона {1),из средней части (2); б — перерыв между закалкойи отпуском 1сут (1) и 2 сут (2)
Рис.5. Дискретное изменение величиныоктаэдрического сдвига в пластической зоне у вершиныусталостной трещиныпосле достижения ДКа (сталь 45, закалка и от пуск при 400°С)
103
в эксплуатационных условиях (с соблюдением подобия напряженного сос тояния и механизма разрушения), а также уверенность в безопасности до пускаемой повреждаемости дают возможность существенно увеличить ресурс работы многих элементов конструкций. Следует учитывать, что
продолжительность роста трещины усталости до достижения значения АКа составляет более 50%общей усталостной долговечности до полного
разрушения, а в отдельных случаях она выше 70%.Это тем более важно, что период зарождения трещины при наличии конструктивного концентра
тора может быть незначительным.
Характерной точкой на кривой зависимости скорости распростране ния трещины от АК (на ДЦТ) (см. рис. 1) является точка,разграничиваю щая всю.ДЦТ на две части: область квазиупругого роста и область упруго пластического роста усталостной трещины. Эта точка соответствует кри териюАКь,предложенному В.С.Ивановой [12-14].
Как указывалось ранее [5, 6], в качестве характеристики циклической трещиностойкости следует принять пороговое значение АК* = АКВ (со ответствующее концу участка Пэриса на ДЦТ), которое позднее вошло в Методические указания [15] с обозначением AAT2_3.
Достижение значения АКВбыло названо началом ’’циклического долома” {5, 7]. Процесс циклического долома существенно отличается от предыдущего процесса разрушения не только сменой микромеханизма раз - рушения, но и появлением, как полагают, второй компоненты АТщ, т.е. изменением вида разрушения. Этот период является сравнительно корот кими недостаточно полно изучен.
Использование деформационно-энергетического подхода (характеристики AJf) для анализа точекбифуркаций.При рассмотрении разрушения как предельного состояния твердого тела энергетический подход, основанный на представлении о критической плотности энергии, часто является весь ма эффективным. Полагают,что величина энергии, необходимая для обра
зования единицы новой поверхности трещины,постоянна и является харак теристикой материала. Но распространение усталостной трещины можно
рассматривать также как результат циклического деформирования зоны предразрушения у вершины трещины и считать,чтообразование единицыно вой поверхности трещины зависит от деформации в зоне предразрушения.
Кинетику докритического роста усталостной трещины можно рассматри
вать как изменение неупругой деформации в окрестностях вершины усталостной трещины, а также как следствие изменения поглощенной энер гии, контролирующей продвижение трещины. Роль деформационного фактора и плотность энергии,определяющих раскрытие вершины усталост ной трещины и влияющих на скорость ее роста,можно интегрально оценить, исследуя кинетику параметров петли локального гистерезиса деформации в активной зоне у вершины усталостной трещины.Они характеризуют как деформационный,так и энергетический факторы.
Введение понятия амплитуды циклического /-интеграла AJf позволяет установить дискретность изменения этой характеристики, отвечающую эволюции взаимодействия микромеханизма разрушения при росте трещины и точкам бифуркации.
Данная характеристика является плотностью энергии пластического гистерезиса в зоне у вершины трещины, т.е. энергией, отнесенной кплоща
104
ди текущего нето-сечения образца. Методика получения петель гистерези са описана в работе [16]. Она связана сизменением гистерезиса раскрытия трещины усталости в процессе ее роста.
Раскрытие вершины усталостной трещины является важнейшим факто ром, определяющим ее продвижение.Например,согласно известной модели Леонова—Панасюка [17], только тогда начинается рост трещины, когда ее раскрытие у вершины достигает некоторого критического значения 8к, не зависящего от геометрии образца и размера области пластической дефор мации в хрупком твердом теле.
Раскрытие трещины является также функцией остаточных напряже ний, возникающих в активной зоне у вершины трещины, которые кон тролируются уровнем пластической деформации в зоне и периодом циклирования. Сувеличением коэффициента интенсивности напряжений и ско рости роста трещины величина остаточных напряжений возрастает [18].
Истинное значение раскрытия трещины усталости зависит также, как известно, от эффекта Элбера, т.е. от наличия или отсутствия эффекта закрытия трещины. Впоследнее время вопросу закрытия трещины уде лялось большое внимание [19,20] и рассматривалось несколько механиз мов закрытия. Прежде всего ответственным за закрытие трещины счита ют пластическую деформацию в зоне у вершины трещины. Но, на наш взгляд, должны работать и другие механизмы.Действительно,пластическое течение у вершины трещины на поверхности образца (губы утяжки)должно быть больше,чем в средней части фронта трещины вследствие иного напря женного состояния. Следовательно, с уменьшением толщины образца ско рость развития трещины из-за ее закрытия по этой причине должна умень шаться [20].Наблюдается,однако,и обратная зависимость.
Следовательно, пластическое течение в области вершины трещины не является основным механизмом, определяющим закрытие трещины. Например, шероховатость поверхности излома может стать причиной несовпадения ’’гребней” и "впадин” соприкасающихся поверхностей бере гов трещины, что должно вызвать неполное закрытие трещины.Оно может быть вызвано также окислением поверхностей трещины. Образующиеся в результате фреттинг-процесса продукты коррозии также препятствую
еезакрытию.
Динамические петли локального гистерезиса в процессе открытия—зак
рытия трещины в определенной степени учитываю ее закрытие. Поэтому значения А1f получаются с учетом эффекта закрытия трещины усталости.
На рис. 6 представлены экспериментальные данные по зависимости ло гарифма амплитуды циклического /-интеграла А// от логарифма ДАТв процессе развития трещины усталости. Эта зависимость обнаруживает до вольно четкий дискретный характер. Анализ показывает, что дискретное изменение величины А/у происходит при значениях АК, весьма близких к пороговым амплитудам коэффициента интенсивности напряжений АК*, а именно АКг _2, АКа, AKls, АК2_3(АКь), которые были рассмотрены выше (см. рис. 1). Численные значения этих характеристик даны в рабо те [16].
Следует иметь в виду, что пороговые значения АК* определялись в ра боте [16] независимыми методами: величины АК:_2и АК2 _з - по экспе риментально построенной ДЦТ [16], критерий АКа - по перелому зависи-
105
106
А3,кН/м
мости \gV-\gN [7, 6], значение AKis —расчетным путем по углу наклона среднеамплитудного участка ДЦТ (по методу В.С.Ивановой). Дискретное изменение характеристики Д//обозначим через Д//как пороговое зна чение Д/f. Отношение последующего порогового значения к предыдущему
назовем коэффициентом квантования aj*пороговых амплитуд Д/у*. Зна чения этих квантований для трех марок стали приведены в таблице.
Таким образом, определение амплитуды циклического /-интеграла Д// в процессе субкритического распространения усталостной трещины позволяет выявить критические ситуации, возникающие при продвиже нии трещины. Они отвечаю дискретному изменениюДJf в зависимости от АК, т.е. пороговым значениям Д//. При этом, как видно из таблицы, коэффициент квантования этих значений для данного материала изменя ется мало. Это открывает перспективу прогнозирования одних пороговых значений AJ/по экспериментально найденным другим значениям.
Кроме того, зная Д/в*и предварительно определив Мд-критерий (по исходным данным зависимости длины трещины от числа циклов), можно
по другим пороговым Д//оценитьпороговые значения АК*.
О соответствии пороговых значений AJf точкам бифуркаций.При рас смотрении пороговых ситуаций в процессе субкритического роста усталост ной трещины, отвечающих значениям AJ/ (и соответствующих пороговых АК*), может возникнуть вопрос о справедливости отождествления их с точками бифуркаций. Такое отождествление будет оправданно, если к смене микромеханизма усталостного разрушения при пороговых ситуациях
107
Коэффициентыквантования aj* пороговых значений амплитуд циклического /-интеграла AJf
Сталь |
|
(flj*)а |
О1/*)3 |
Среднее |
|
|
|
|
значение aj* |
Х18Н10Т |
1,77 |
1,66 |
1,77 |
1,73 |
09Г2СШ |
1,96 |
1,95 |
1,98 |
1,96 |
Сг.20 |
1,70 |
1,74 |
- |
1,72 |
подойти с точки зрения не внезапной замены одного микромеханизма дру гим, а с точки зрения концепции раздвоения доминирующего микромеха низма разрушения. Такая концепция подразумевает конкурентную борь бу микромеханизмов разрушения, выживания наиболее оптимального в
новых условиях нагружения и напряженного состояния в зоне вершины усталостной трещины,т.е.в новых условиях диссипации энергии.
Подобная концепция согласуется с представлениями В.С.Ивановой1о связи роста усталостной трещины с кооперацией двух конкурирующих механизмов разрушейия - микросдвига и микроотрыва, причем каждый
акт продвижения трещины связан с образованием критического зародыша трещины по механизму микросдвига или микроотрыва в зависимости от структурного уровня деформации и характера структурно-неустойчивых
состояний. Зарождение микротрещины по механизму микросдвига связа но с достижением критической плотности дислокаций (в плоскости сколь жения), а по механизму отрыва —с достижением критической плотности дисклинаций в элементе объема, претерпевшем предельную пластическую деформацию.
Согласно упомянутой выше статье В.С. Ивановой, локальное хрупкое
разрушение происходит в результате микросдвига (низкоэнергоемких плоских скоплений дислокаций), которое инициируется сдвиговой неустой чивостью (трансляционной модой пластической деформации). На поверх ности разрушения обнаруживаются фасетки сдвига или скола. Вязкое разрушение происходит в результате микроотрыва (высокоэнергоемких скоплений дефектов —дисклинаций), которое инициируется ротационной неустойчивостью (ротационной модой пластической деформации).Фрактографическими признаками подобного разрушения являются усталостные бороздки и ямочный микрорельеф.
Перейдем к поэтапному рассмотрению конкурентной борьбы микро механизмов разрушения в процессе субкритического роста усталостной трещины в связи с достижением точек бифуркаций.
Дело в том,что если прициклическом нагружении растяжением образца с надрезом до порогового AK%h разрушение происходит, например, под влиянием сдвиговой деформации, то эта деформация, будучи доминирую щей, является почти стопроцентной, т.е. занимает почти всю площадь уста лостного излома образца. При достижении Д/С*ь появляется раздвоение доминирующего микромеханизма рузрушения на двй возможных: напри-
1ИёановаВ.С.Синергетикаразрушения и механические свойства //Наст.сб.
108
мер,для мягкой стали [21] это механизм микросдвига (£ц) и межзеренного разрушения (скола),которые имеют место и после достижения №%h. Однако доминирующая роль микросдвига падает, а роль межзеренного разрушения возрастает. Вмомент достижения начала среднеамплитудного участка Пэриса (А/ *_2 ) наряду с межзеренным разрушением, какглав ным, возникает механизм микроотрыва.Раздвоение микромеханизма раз рушения приводит затем к полному подавлениюмежзеренного механизма и быстрому возрастанию роли микроотрыва в виде бороздок усталости (80-90% всей площади излома). Подобный механизм микроотрыва в виде усталостных бороздок наблюдается для целого ряда материалов (нержа веющие и мягкие стали, алюминиевые и титановые сплавы, медь,никель, молибден,хром,цинк [22] идр.).
При достижении пороговых Д/в* (или ДКа) характер микрорельефа изломов также меняется. Раздвоение микромеханизма разрушения заклю чается в том, что наряду с сохранением бороздок усталости;которые под вергаются значительным изменениям (они становятся более короткими, прерывистыми, волнистыми), начинает появляться ямочный вид разруше ния либо скольный. Изменение вида усталостных бороздок можно объяс нить тем, что равномерный или равноускоренный рост трещины (до Д/а*, ДКа ) позволяет формировать более ’’идеальные” бороздки, а резко воз растающее ускорение (при достижении Д/а*, АКа) разрушает прежний ’’ла минарный” режим формирования их и объясняется вмешательством нового конкурирующего микромеханизма разрушения. Происходит смена долей конкурирующих микромеханизмов. Роль нового микромеханизма разру шения, адаптирующегося к новым условиям нагружения и кинетики роста трещины, возрастает, а роль прежнего микромеханизма.разрушения
уменьшается.
Как указывалось выше, достижение АКа (или Д/а*) знаменует изме нение ряда других важных параметров и свойств. Поэтому можно считать, что достижение подобной пороговой ситуации соответствует достижению точки бифуркации. Это подтверждается также аналогией пороговых ситуа ций, имеющих место на зависимостях, представленных на рис.4, 5, 7 и 8.
Представленная на рис. 7 зависимость скорости роста трещины от числа циклов указывает на наличие перелома,что говорит о скачкообразномизме нении кинетики роста усталостной трещины: от почти равномерного (или равноускоренного) роста к распространениюс постоянно возрастающим ускорением. По аналогии можно напомнить, что точкой бифуркации счи таю переходотламинарного течения жидкости к турбулентному.
Интерес представляет рассмотрение зависимости выходной мощности лазера от мощности накачки (входной мощности) выше и ниже порога генерации (рис. 8). Приводя эти данные, Хакен [1] отмечает,что в пере ходной области перелома (порога генерации) обнаруживаются черты, характерные для фазовых переходов. Макроскопические свойства лазера коренным образом меняются, и эта точка является точкой бифуркации.
Как видно, и в нашем случае достижение пороговых значений Д/а и АКа при росте усталостной трещины резко меняет характер макроскопи ческого разрушения (см.рис.5-7) и является порогом генерации,другими словами,порогом мощности ’’накачки”.
Пороговые A/*, HiTlsозначают переходиз области квазиупругого роста
109
Рис. 7.Перегибызависимости скорости роста тре щиныусталости от числа циклов при достижении. АК= &Ка
1—алюминиевый сплав Д16, 2 —ст. 20, 3 — 38XH3, 4- 20ХН
Рис.8. Зависимость выходной мощности лазера |
|
(И/) от мощности ’Закачки" (входной мощнос |
|
ти) |
(О [1] |
|
1 —точка бифуркации, 2 —порог генерации |
Рис,9. Определение пороговых значений AJf(то чек бифуркаций) по дискретному изменениюза висимости ДJf от АК
трещины усталости в область упругопластическую и совпадение микро-и макроскорости роста трещины (ширины бороздок усталости и скачка трещины за цикл,нагрузки).
При достижении пороговых Л/2*_3и A/f2_3 бороздчатый микромеха низм разрушения перестает быть доминирующим. Раздвоение основного микромеханизма заключается в том, что, помимо него, резко проявляют
себя элементы другого вида разрушения. Разрушение происходит по сме шанному типу (Kiи,по-видимому,Кт ). Затем, как правило, доминирую щим микромеханизмом разрушения становится либо ямочный (механизм микроотрыва, вязкое разрушение), либо межзеренный (механизм микро сдвига, хрупкое разрушение). Смена микромеханизма разрушения означа
ет достижение точки бифуркации.
110