книги / Трение и износ деталей машин
..pdfПри переходе от покоя к скольжению имеется участок предвари тельного смещения (участок ОА на рис. 1).
Предварительное смещение - это относительное микросмещение двух твердых тел при трении в пределах перехода от состояния покоя к от носительному движению, его называют трением покоя.
После предварительного смещения начинается устойчивое скольже ние, характеризуемое силой трения скольжения (линия А\В на рис. 1).
В инженерной практике используется безразмерная величина - ко эффициент трения/
Закон Амантона. Расчеты внешнего трения часто базируются на за коне линейной зависимости силы трения от нормальной нагрузки, уста новленном Амантоном,
T=fN.
В соответствии с этим законом сила трения не зависит от состояния поверхностей тел на площадках контакта, площади и скорости скольжения.
Двучленный закон трения. В ряде случаев закон Амонтона не со блюдается. Например, при взаимном сдавливании поверхностей пластич ных тел, таких как олово или свинец, площадь фактического контакта су щественно увеличивается, возникают силы прилипания и наблюдается от клонение от закона Амонтона. В этом случае сопротивление относитель ному перемещению сохраняется даже тогда, когда нагрузка становится равной нулю. На участках фактического контакта наряду с механическим взаимодействием наблюдаются также заметные межмолекулярные взаимо действия. В результате этих взаимодействий возникает сопротивление от носительному скольжению, получившее название молекулярной состав ляющей силы трения.
Молекулярная составляющая силы трения характеризует атомные и молекулярные взаимодействия при сближении поверхностей и их относи тельном перемещении. Обычно эту составляющую силы трения называют адгезионной. Под термином “адгезия” в данном случае подразумевают вза имное притяжение поверхностей, возникающее в результате атомно молекулярного взаимодействия.
Различают три вида связей, характеризующих атомно-молекулярное взаимодействие поверхностей: химические, молекулярные (под действием силы Ван-дер-Ваальса) электростатические.
Наиболее прочными являются связи, вызванные силами Ван-дер- Ваальса.
Для учета межмолекулярных сил используется двучленная формула (двучленный закон трения), предложенная Ш. Кулоном:
T = f N + A,
где А - дополнительный член, независимый от нормальной нагрузки.
Коэффициент трения может быть определен в этом случае в виде
f ~ /мОЛ /мехэ
гДе /мол и /мех - соответственно молекулярная и механическая составляю щие коэффициента трения.
Молекулярная теория трения. Эта теория развита в трудах В. Хар ди и Б.В. Дерягина. Она исходит из того, что в случае гладких поверхно стей трение обусловлено молекулярной шероховатостью, т.е. силами атомного и молекулярного взаимодействия при сближении поверхностей, а силы молекулярного прилипания рассматриваются как факторы, объяс няющие отклонения от закона Амонтона:
T=f (N+ РАГ),
где Р - удельное прилипание, действующее на фактической площади кон такта Аг.
Молекулярно-кинетическая теория трения основана на молекулярно кинетической гипотезе о природе трения. Г.М. Бартенев развил теорию трения резин и твердых полимеров, согласно которой каждая цепь высоко полимерного материала при скольжении контактирует с микроповерхно стью сопряженного тела некоторое определенное время, переходя затем на новое место. При наличии сдвигающей силы переходы в направлении дей ствия этой силы более вероятны, чем переходы в других направлениях. Расчетная зависимость для силы трения согласно этой теории имеет вид
Т= C\Ar + С2 Аг (£>РГ,
где С\, С2 - коэффициенты, зависящие от скорости, температуры и моле кулярных констант; Аг - фактическая площадь контакта; Рг - фактическое давление; со - коэффициент, отражающий влияние нормальной нагрузки на силы прилипания.
Молекулярно-механическая теория трения. Если два твердых со прикасающихся тела нагрузить сжимающей нагрузкой, то на пятнах кон такта образуются адгезионные связи, которые являются результатом про явления молекулярных сил взаимодействия поверхностей соприкасающих ся тел. При скольжении тел связи непрерывно разрушаются И формируют ся вновь. Совокупность таких пятен в каждый момент времени образует фрикционный контакт, а каждое пятно рассматривается как элементарная фрикционная связь.
На фрикционных связях развиваются высокие контактные давления и температуры. Под действием этих факторов значительно меняются свой ства поверхностных слоев материалов (поверхности химически взаимо действуют с окружающей средой, протекают процессы адсорбции, в мик рообъемах происходит термическая обработка материала, его упрочнение
или разупрочнение). В результате свойства исходного материала меняются настолько, что образуется так называемое “третье тело”, которое формиру ется в процессе трения, а его свойства оказывают решающее влияние на фрикционные параметры сопряжения.
Если разрушение фрикционной связи происходит в пределах “третьего тела”, то имеет место внешнее трение. Необходимое условие реализации процесса внешнего трения следует из соотношения прочност ных характеристик “третьего тела” и основного материала и состоит в том, что прочность на сдвиг должна расти по мере удаления от поверхности трения в глубь тела.
Свойства фрикционной связи зависят также от напряженнодеформированного состояния материала. В молекулярно-механической теории трения в зависимости от вида деформаций различают два наиболее распространенных вида фрикционных связей: при упругих и при пластиче ских деформациях.
Адгезионные явления учитываются молекулярной составляющей ко эффициента трения. В адгезионное взаимодействие вовлечены тончайшие приповерхностные слои.
Деформационные свойства фрикционной связи определяют механи ческую составляющую коэффициента трения.
Деформационные процессы протекают в объемах, которые на 2-3 порядка больше, чем адгезионные.
В основу расчетных зависимостей определения молекулярной со
ставляющей коэффициента внешнего трения положено уравнение |
|
т = at$ехр 'U A |
0 ) |
ккТУ |
|
где т - сдвиговое сопротивление в “третьем теле”, пропорциональное вре мени оседлой жизни частицы; Щ- постоянная времени, равная 1(Г12 с; U - энергия активации молекулярной связи; к - постоянная Больцмана;
Т- абсолютная температура; а - коэффициент пропорциональности.
Вусловиях наличия нормальной нагрузки, действующей на фрикци онный контакт, энергия активации представляет собой сумму:
( / = U + yPn |
(2) |
где у - некоторая константа; Рг - фактическое давление на контакте. |
|
Отсюда |
|
т = atо ехр и + уРг |
(3) |
кТ |
|
После разложения этого уравнения в ряд получим
|
|
1 и |
и |
|
|
1 + — + |
уРг |
|
т = atQexp |
кТ |
г |
|
кТ |
|
|
|
|
|
|
atJU |
atny |
|
|
обозначив O(Q +------ = т0 |
и —— = Р, получим окончательно |
||
кТ |
кТ |
|
|
|
X = TQ +$РГ, |
(5) |
где то - сдвиговое напряжение при отсутствии нормальных напряжений; Р - пьезокоэффициент молекулярной составляющей трения; Рг - фактиче ское нормальное давление.
Пьезокоэффициент р - величина, характеризующая увеличение (уменьшение) прочности в срезе с ростом нормального давления. В табл. 2 приведены некоторые параметры сдвиговой прочности молекулярной свя зи различных материалов по стали ШХ 15.
Таблица 2
Параметры сдвиговой прочности различных материалов |
|
||
Материал |
./мол |
то, МПа |
Р |
Трение без смазочного материала |
|
|
|
Свинец |
0,150 |
3,43 |
0,060 |
Медь |
0,125 |
14,7 |
0,080 |
Титан |
0,100 |
28,4 |
6,080 |
Молибден |
0,095 |
29,4 |
0,080 |
Политетрафторэтилен (фторопласт-4) |
0,028 |
0,34 |
0,017 |
Трение со смазочным материалом |
|
|
|
Сталь ЗОХГСА со смазкой ЦИАТИМ-201 |
0,045 |
0,98 |
0,04 |
БрАЖМц 10-3-1,5 со смазкой АК-6 |
0,075 |
0,98 |
0,073 |
Механическая составляющая коэффициента трения расходуется на процессы деформирования тонких поверхностных слоев трущихся тел. Объем материала, втянутого в деформацию, определяется величиной вза имного внедрения поверхностей трущихся тел, которая может значительно превосходить толщину “третьего тела” Эта составляющая силы трения существенно зависит от характера напряженно-деформированного состоя ния в зоне фрикционной связи.
Механическая составляющая силы трения оценивается с учетом без размерных критериев: коэффициента гистерезисных потерь (аг) и относи-
тельного внедрения единичной неровности в виде отношения — (где А -
R
глубина внедрения; R - радиус кривизны единичной неровности, модели рованной в виде сферы).
Механическая составляющая коэффициента трения на элементарной фрикционной связи для пластического контакта
' мех |
= 0 ,5 5 ,4 . |
(6) |
|
\ R |
|
При упругих деформациях
(7)
=0’2“ ri l '
При увеличении шероховатости и росте нагрузки механическая со ставляющая возрастает.
Коэффициент трения для единичной неровности с учетом молеку лярной и механической составляющей
f =l± + $ + K (8)
Р
1 г
где К= 0,55 при пластическом контакте и 0,19 при упругом.
При пластических деформациях в зонах касания твердых тел могут иметь место ненасыщенный и насыщенный контакты.
Ненасыщенный имеет место при контурных давлениях, находящихся
в интервале, определяемом формулой |
|
|
|
5,4V• HB2v+1( l - p 2)2v |
0,5 |
(9) |
|
2AVE2V |
i v |
||
|
( v e v ) v_1
При пластическом контакте сила внешнего трения слагается из со противления, возникающего при пропахивании материала поверхности менее жесткого элемента пары трения внедрившимися неровностями, и сопротивления, возникающего в результате молекулярных взаимодейст вий. В инженерных расчетах при определении коэффициента трения дета лей, работающих в условиях пластического ненасыщенного контакта, ис пользуется формула
|
|
1 |
|
/ = ----+ 0,44Д2 + |
'2РСЛт |
( 10) |
|
н в |
' |
Vн в . |
|
Насыщенный пластический контакт имеет место при контурных дав лениях, превышающих значения, определяемые по формуле (9). В этом случае коэффициент трения
/ = |
+ 0,76 |
f y n |
a2Т |
x ' j |
М |
(П) |
н в |
1 |
я I H B J |
|
J |
Из формул (10) и (11) следует, что при упругом контакте с увелиме нием нагрузки (контурного давления) коэффициент трения уменьшается, а при пластическом - возрастает.
6.2. Трение без смазочного материала
Трение имеет молекулярно-механическую природу. На площадках фактического контакта поверхностей действуют силы молекулярного при тяжения, которые проявляются на расстояниях, в десятки раз превышаю щих межатомное расстояние в кристаллических решетках, и увеличивают ся с повышением температуры. При отсутствии либо наличии промежу точной вязкой прослойки (влага, загрязнение) между контактирующими поверхностями молекулярные силы вызывают адгезию на площадках фак тического контакта, поверхности как бы “прилипают” друг к другу. Адге зия может быть обусловлена одновременно и действием электростатиче ских сил. Силы адгезии, как и молекулярные силы, прямо пропорциональ ны площади фактического контакта.
Трение без смазочного материала сопровождается скачкообразным скольжением. Это вызывает нежелательные явления, например вибрацию автомобиля при включении сцепления и “дергание” при торможении, “визг” тормозов, вибрацию резцов при резании и нарушение плавности ра боты медленно движущихся деталей.
6.3. Граничное трение
При граничном трении на поверхности трения присутствует смазоч ный материал любого вида. Поверхности сопряженных тел разделены сло ем смазочного материала малой толщины: от толщины одной молекулы смазочного материала до 0,1 мкм. Наличие тонкой граничной пленки сни жает силы трения по сравнению с силами трения без смазочного материала в 2-10 раз и уменьшает износ сопряженных поверхностей в десятки раз.
Смазочные масла адсорбируются на металлической поверхности и образуют граничную фазу квазикристаллической структуры толщиной до 0,1 мкм, обладающую относительно прочной связью с поверхностью и продольной когезией.
Молекулы смазочного материала ориентируются перпендикулярно к твердой поверхности, поэтому граничную пленку можно представить в ви де “ворса” на металлической поверхности (рис. 12).
v w m m m y r n m ? ? ?
u i A A A A A A A A A A А А A A A
Рис. 12. |
Схема контактирования тел |
|
при граничной смазке: а - контакти |
a |
|
рование |
идеальных поверхностей; |
|
l
6 - контактирование реальных по верхностей; Л - участки, восприни мающие нагрузку; Н- участки непо средственного контактирования
6
При взаимном перемещении поверхностей трения “ворсинки” как бы изгибаются в противоположную сторону Происходит сдвиг с перекосом квазикристаллической структуры пленки.
Механизм граничного трения можно представить в следующем виде. Под влиянием нагрузки совершается упругая и пластическая деформация на площадках фактического контакта, под которыми в данном случае сле дует понимать площадки наиболее близкого прилегания поверхностей, по крытых граничной пленкой смазочного материала вплоть до мономолекулярного слоя. На площадках контакта происходит взаимное внедрение участков поверхностей без нарушения целостности смазочной пленки. Со противление движению при скольжении складывается из сопротивления сдвигу граничного слоя и сопротивления “пропахиванию” поверхностей внедрившимися объемами. Кроме того, на площадках контакта, подверг нутых наиболее значительной пластической деформации, и участках с вы сокими локальными температурами может произойти разрушение смазоч ной пленки с возникновением адгезии обнажившихся участков поверхно стей и схватывание металлов на микроучастках. В результате этого увели чится сопротивление движению и сила трения.
Благодаря подвижности молекул смазочного материала на поверхно сти трения, адсорбция протекает с большой скоростью, вследствие чего пленка обладает свойством “самозалечивания” при местных ее поврежде ниях. Это свойство пленок играет большую роль в предупреждении про цесса лавинного схватывания. Невозобновляемая граничная пленка по ме ре увеличения пути трения изнашивается, при этом масло из пленки ад-
сорбируется продуктами износа и уносится с поверхности трения. Окисле ние пленки способствует дезориентации структуры и ее разрушению.
При граничном трении в большинстве случаев скорость изнашива ния и износ деталей достаточно велики. Основная причина этого заключа ется в том, что вследствие волнистости и шероховатости поверхностей их контактирование происходит на очень малых участках, а контактные дав ления имеют высокие значения. В таких условиях тонкая граничная пленка масла не предохраняет поверхности от пластического деформирования, что неизбежно ведет к изнашиванию деталей.
Введение в граничные слои смазочного материала поверхностно активных веществ увеличивает толщину граничного слоя и способствует уменьшению скорости изнашивания. Это объясняется тем, что с увеличе нием толщины граничного слоя молекулы поверхностно-активных ве ществ существенно влияют и на механические характеристики поверхно стного слоя металла. Адсорбируясь на поверхности, они приводят к пони жению ее прочности, согласно рассмотренному выше эффекту П.А. Ребин дера, благодаря которому происходит пластифицирование поверхностных слоев, т.е. уменьшение предела текучести.
6.4. Твердые смазочные материалы
Некоторые твердые материалы могут производить смазочное дейст вие, организуя и поддерживая режим трения при граничной смазке. Гра ничная пленка должна обладать высоким сопротивлением продавливанию и низким сопротивлением срезу Следуя этим требованиям, к твердым сма зочным материалам можно отнести некоторые тела слоисто-решетчатой, пластической структуры, мягкие металлы и тонкие пленки пластиков.
Из материалов слоисто-решетчатой структуры свойствами, необхо димыми для смазки металлических поверхностей, обладают графит, молибдений (дисульфид молибдена M0 S2 ), сульфид серебра, пористый _свинец и дисульфид вольфрама.
Графит имеет гексагональную кристаллическую решетку, образо ванную правильными шестиугольниками, в вершинах которых расположе ны атомы графита (рис. 13). Атомы углерода, расположенные в одной кри сталлографической плоскости, находятся на одинаковом расстоянии друг от друга, равном параметру решетки: С = 0,34 нм, т.е. в 2,5 раза больше параметра решетки, а поэтому атомы графита в кристаллической решетке расположены не равномерно, а слоями, расстояние между которыми боль ше, чем между атомами одного слоя. Так как силы взаимного притяжения атомов существенно снижаются при увеличении расстояния между ними, то связь между атомами в слоях значительно сильнее (прочнее), чем между
слоями. Поэтому при большом сопротивлении графита сжатию перпенди кулярно слоям (плоскостям спайности) сопротивление сдвигу параллельно слоям невелико.
Сильная связь
Рис. 13. Кристаллическая решетка графита
Высокая твердость и прочность графита в направлении, перпендику лярном плоскости спайности, обеспечивают почти полное отсутствие кон такта между смазанными графитом металлическими поверхностями при значительной пластической деформации контактирующих поверхностей, а сдвиги поверхностных слоев происходят под пленкой смазочного материа ла или внутри него. Слабое сопротивление графита срезу по плоскостям обусловливает при трении послойное скольжение в нанесенных на поверх ностях пленках. Коэффициенты трения графитизированных поверхностей малы (0,03-0,04).
Распространенной твердой смазкой является нитрид бора. Он в мо дификации, близкой к графиту, имеет кристаллическую гексагональную структуру. В отличие от графита и дисульфида молибдена, плоскости спайности у нитрида бора состоят из различных атомов (бор и азот). Пове дение нитрида бора при трении подобно поведению графита, однако зна чения коэффициентов трения более высоки, что связано с повышенной прочностью связей между поверхностями кристаллитов. При работе дета лей с высоким нагревом (до температуры 900 °С) хорошие результаты дает использование смеси графита с нитридом бора. Графитовые пленки обес печивают смазку до температуры 500 °С, а нитрид бора - в интервале тем ператур 500-900 °С.
Уникальными антифрикционными свойствами обладает политетрофторэтилен (ПТФЭ), или фторопласт. Он имеет низкий коэффициент трения (0,05-0,1) вплоть до температуры размягчения (320 °С).
Использованию фторопласта в чистом виде препятствуют его низкая прочность, плохая теплопроводность, высокий коэффициент теплового расширения и низкая способность сопротивляться трению при высоких скоростях и повышенном тепловыделении. В связи с этим ПТФЭ наносят на поверхность пористого металла, чаще всего пористой бронзы. ПТФЭ, заполняя поры металла, обеспечивает хорошие антифрикционные свойст ва, а бронзовая матрица создает достаточно прочный и хорошо проводя щий теплоту каркас.
6.5. Жидкостное трение
Жидкостное трение - это вид трения, при котором трущиеся поверх ности разделены слоем жидкого смазочного материала, находящимся под определенным давлением. Давление смазочного материала уравновешива ет внешнюю нагрузку, поэтому слой смазочного материала, восприни мающий внешнюю нагрузку, называют несущим.
В условиях жидкостного трения сопротивление движению определя ется внутренним трением (вязкостью) жидкости и складывается из сопро тивлений скольжению слоев масла по толщине смазочного слоя. Для узла трения такой режим со свойственным ему малым коэффициентом трения следует считать оптимальным по затратам энергии на трение, долговечно сти и износостойкости трибосистемы. Сила трения при жидкостном тре нии не зависит от природы сопрягаемых поверхностей.
Вязкость проявляется в виде касательных усилий на поверхности и внутри некоторого объема жидкости при изменении его формы.
Существуют функциональные связи между касательным напряжени ем х на площадке внутри движущейся жидкости и производной скорости V по нормали п к этой площадке. Такие зависимости называют реологиче скими характеристиками.
Изменение касательных напряжений в зависимости от производной
dV |
1Л |
скорости по нормали — |
представлено на рис. 14. |
dп
Вобщем случае деформация среды начнется тогда, когда напряже
ния достигнут значения то (кривая / на рис. 14). Тогда
т = т„ + Г ^ |
(12) |
ап |
|