
книги / Теплофизические явления в полимерных материалах при интенсивном и кратковременном воздействии
..pdf

длительности излучения приводит к образованию зоны конечной
длины ∆ξ, |
в которой напряжение меняется от максимального |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
положительного до максимального отрицательного значения. |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
При больших значениях |
ξ |
длительность перехода во времени |
||||||||||||||||||||||||||||||||||
равна длительности излучения τ0 . Напомним, |
что при мгновен- |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
ном излучении толщина зоны равна нулю. |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
При больших ξ нулевое давление достигается через момент |
||||||||||||||||||||||||||||||||||
времени |
τ0 |
|
|
после достижения максимального положительного |
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
τ0 |
|
|
|
|
|
|
|||
напряжения. Через момент времени |
|
|
после достижения нуле- |
|||||||||||||||||||||||||||||||||
2 |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
вого давления в заданной точке ξ реализуется максимальное от- |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
рицательное напряжение. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
Зависимости максимальных положительных напряжений, |
||||||||||||||||||||||||||||||||||
которые реализуются на характеристике |
ξ = τ, |
от расстояния ξ |
||||||||||||||||||||||||||||||||||
и длительности излучения |
|
τ0 |
для τ > τ0 |
определяются первым |
||||||||||||||||||||||||||||||||
и третьим членами в правой части уравнения (5.19): |
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
S + |
|
= |
e−ξ |
sh |
( |
τ |
) |
h |
( |
τ |
) |
− h |
( |
τ− τ |
0 ) |
sh |
( |
τ− τ |
|
при ξ = τ. |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
max |
|
|
|
τ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 ) |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
При больших ξ получаем: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Smax+ = |
1−e−τ0 |
. |
|
|
|
|
(5.21) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2τ0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
Для τ < τ0 Smax+ |
= |
|
1 |
e−ξsh (τ). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
τ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
При |
|
малых |
|
τ0 |
|
|
и |
|
больших |
ξ |
|
формула |
(5.21) |
переходит |
||||||||||||||||||||
в формулу для мгновенного излучения. |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
Отношение |
|
Smax+ |
= |
1−e−τ0 |
, |
|
|
точно |
|
так же и |
отношение |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
τ0 |
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Sмгн+ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Smax− |
= |
1−e−τ0 |
, где индекс «мгн» относится к мгновенному излу- |
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
Sмгн− |
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
τ0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
чению. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
123 |
|
Стр. 123 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |
|
|
|
|
|

Зависимость Smax+ от длительности излучения τ0 показана на рис. 5.7 для больших значений ξ.
Рис. 5.7. Зависимость Smax (τ0 )
Зависимости Smax+ и Smax− от τ0 для заданной функции ϕ(τ)
одинаковы.
Приведем результаты численного расчета по формуле (5.21):
Smax+ , |
Smax− |
|
0,5 |
0,39 |
0,32 |
0,26 |
0,21 |
0,18 |
0,15 |
0,12 |
0,10 |
0,085 |
0,065 |
0,05 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
τ0 |
|
0 |
0,5 |
1,0 |
1,5 |
2,0 |
2,5 |
3,0 |
4,0 |
5,0 |
6,0 |
8,0 |
10 |
Как следует из этих данных, максимальные напряжения, как сжимающие так и растягивающие, в сильной степени зависят от параметра длительности излученияτ0 . Экспериментально резкое снижение максимальной амплитуды волны сжатия с возрастанием τ0 зарегистрировано на мишени из алюминия. При увеличении τ0 с 5 до 50 нс амплитуда уменьшилась в τ0 ≈ 8 раз.
Из уравнения (5.19) при τ= τ0 + ξ получаем:
− |
1 |
−ξ |
|
−ξ |
|
|
Smax = |
|
e |
|
shτ−sh (τ−ξ)− e |
|
sh (τ− τ0 ) . |
τ |
|
|
||||
|
0 |
|
|
|
|
|
При больших ξ
124
Стр. 124 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |

Smax− = − |
1−e−τ0 |
, |
|
Smax− |
|
= |
|
1−e−τ0 |
. |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|||||||||||
|
2τ0 |
|
|
|
|
|
|
2τ0 |
||||
Из тех же данных видно, |
что при τ0 <1 Smax+ и |
Smax− |
при- |
ближаются к своим значениям, равным 0,5, для мгновенного излучения. Следовательно, значение τ0 может служить критерием режима разогрева вещества при поглощении в нем энергии излучения. При значении τ0 <1 режим разогрева близок к мгновенному. Напротив, если τ0 ≥ 1, то режим разогрева можно считать
медленным.
Выясним физический смысл введения безразмерного времени разогрева τ0 = µ C0 t0 , где t0 – конечная длительность излу-
чения. По определению, µ = 1l0 ,где l0 – длина свободного про-
бега излучения, которую можно принять за характерную ширину прогревной зоны.
Следовательно, |
τ |
0 |
= |
C0 t0 |
. Величина C t |
0 |
есть ширина зо- |
|
|||||||
|
|
|
0 |
|
|||
|
|
|
|
l0 |
|
|
ны, охваченной возмущением (волной разгрузки). Таким образом, если τ0 <1, то C0 t0 < l0 , т.е. ширина прогревной зоны превосхо-
дит ширину зоны, охватываемой волной расширения, и волна расширения не успевает снять давления, создаваемые нагревом.
Напротив, если τ0 >1, то C0 t0 > l0 , волна разгрузки снимает
давления, создаваемые в зоне прогрева, и в ней реализуются меньшие давления.
Заметим, что в действительности детали из полимерных высокоэнергетических материалов имеют ограниченные размеры и, как правило, цилиндрическую конфигурацию с радиусом R0. В таком случае рассмотренное выше приближение верно, если l0 << R0 .
Проследим |
зависимость амплитуды импульсов |
сжатия |
и растяжения от длительности воздействия излучения |
τ0 . Мак- |
|
|
|
125 |
Стр. 125 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |
|

симальные положительные давления достигаются на характеристике τ0 = ξ, т.е. максимум движется вправо со скоростью звука С0 и изменяется с координатой ξ по закону:
Smax+ |
= |
1 |
(1 |
−e2ξ ) |
при |
τ ≤ τ0 , |
|||
2 |
|||||||||
|
|
1 |
|
|
|
(5.22) |
|||
Smax+ |
= |
(1 |
−e2τ0 ) (1−e−2ξ+τ0 ) при τ > τ0 . |
||||||
2 |
|||||||||
Видно, что давление в максимуме импульса сжатия сперва |
|||||||||
возрастает от нуля до значения |
Smax+ |
= |
1 |
(1−e2τ0 ) в точке с коор- |
|||||
2 |
динатой ξ = τ0 , а затем начинает уменьшаться, стремясь к посто-
янной величине S∞ = 12 (1−e−τ0 ). Максимальные растягивающие
напряжения реализуются на характеристике τ = ξ+ τ0 . Их амплитуда монотонно возрастает по закону:
Smax− = −S∞ (1−e−2ξ ), |
(5.23) |
экспоненциально приближаясь к S∞.
Исследуем зависимость амплитуды импульсов сжатия и растяжения от длительности воздействия излучения τ0 .
Рассмотрим случай, когда |
e(t )= e0 = const . |
Пусть τ0 → 0, |
||
тогда в сечении ξ = τ0 получаем: |
Smax+ = |
τ0 |
γГ ε0 , |
т.е. положение |
|
||||
|
|
C0 |
|
максимума давления смещается к облучаемой поверхности и его амплитуда линейно уменьшается с сокращением длительности импульса.
При движении вглубь материала амплитуда импульса сжатия уменьшается вдвое по сравнению со своим максимальным значением [138]. Приближение малых τ0 справедливо при τ0 <1.
Если же τ0 >1, то амплитуда давления, как это видно из (5.22),
126
Стр. 126 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |

практически не зависит от τ0 и равна своему максимальному значению 0,5 при ξ > τ0 . Это означает, что увеличение времени воздействия на материал существенно влияет на амплитуду волн сжатия: Smax+ ≈ τ0 до тех пор, пока τ0 не достигнет критического
значения µ 1C0 . Дальнейшее увеличение длительности импульса
практически не приводит к заметному увеличению амплитуды волн. Аналогичный вывод [139] следует и для растягивающих напряжений из анализа (5.23).
Рассмотрим другой случай, когда поглощенная энергия по-
стоянна: Q = ε0 µτC0 0 .
В этом случае при изменении длительности воздействия излучения поверхностная плотность поглощенной энергии остается постоянной. При τ0 → 0 максимум давления смещается к облучаемой поверхности и увеличивается по амплитуде, стремясь к значению µγГQ . По мере распространения вглубь материала
амплитуда уменьшается в два раза по сравнению со своим максимальным значением. Увеличение времени излучения приводит к уменьшению Smax+ . В отличие от предыдущей ситуации изменение длительности излучения слабо влияет на амплитуду волн
сжатия и растяжения при |
τ0 |
<1 |
|
+ |
|
− |
τ |
|
|
Увеличение |
τ0 |
Smax ≈ 1 |
|
0 |
. |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
приводит к уменьшению амплитуды: Smax+ ≈ τ1 .
0
В целом данная модель пригодна для описания термоупругих напряжений, возникающих в деталях из полимерных высокоэнергетических материалов при облучении их СВЧ-излучением. Отметим лишь, что при использовании полученных соотношений необходимо учитывать область их применимости:
127
Стр. 127 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |

1)концентрация энергии излучения должна быть меньше теплоты испарения материала;
2)во-вторых, охлаждение поглощающего слоя за счет теплопроводности за время действия импульса должно быть малым.
Последнее условие можно представить в виде
τ0 << χc0µ3 ,
где χ – коэффициент температуропроводности.
Итак, при рассмотрении процессов воздействия сверхвысокочастотного излучения на полимерные материалы были получены качественные и количественные характеристики напряжений при мгновенном поглощении энергии монохроматического электромагнитного излучения. Сравнивая профили напряжений при мгновенном излучении и конечной длительности излучения, видим, что влияние длительности излучения приводит к образованию зоны конечной длины, в которой напряжение меняется от максимального положительного до максимального отрицательного значения.
Несмотря на простоту, рассмотренная модель качественно и количественно пригодна для описания термоупругих напряжений, возникающих в деталях из полимерных высокоэнергетических материалов при облучении их сверхвысокочастотным излучением. Рассмотренные схемы течений являются основополагающими либо для описания разрушений, либо для описания колебаний в материалах, подвергнувшихся импульсному облучению.
5.4. Механические эффекты в деталях из полимерных высокоэнергетических материалов при тепловом ударе
Воздействие на материал кратковременных импульсов излучения приводит к импульсному разогреву материала. Такое явление носит название теплового удара [138].
128
Стр. 128 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |
Быстрый и неравномерный разогрев заряда твердого топлива создает в последнем волны напряжений. В области, примыкающей к свободной поверхности, внутри заряда формируется импульс сжимающих напряжений, который начинает движение в направлении свободной поверхности. Ввиду инерционности материала и наличия градиента напряжения сплошная среда приходит в движение.
На свободной поверхности давление равно атмосферному, т.е. можно считать, что оно равно нулю. Поэтому считают, что внутрь заряда снаружи движется виртуальный импульс (такой же по форме, что и импульс сжатия) растягивающих напряжений. При определенных условиях растягивающие напряжения могут вызвать разрушение заряда путем откола. Если откол не реализуется, то в результате циркуляции волн движение заряда приобретает колебательный характер.
Рассмотренные процессы относятся к случаю, если концентрация поглощенной энергии не превосходит энергии связи материала.
В подразд. 5.2 и 5.3 для однородного случая получены решения для волн напряжений S сжатия и растяжения как функций времени t и координаты х. При мгновенном выделении и поглощении энергии падающего излучения это решение S1 по (5.16), при конечном времени t0 облучения заряда и поглощении последним энергии этого излучения это решение S2 по (5.19).
Здесь, как и прежде, приняты следующие безразмерные функции координаты и параметры:
− безразмерное напряжение S = |
|
|
σx |
|
; |
|
γ |
Г |
µ E |
||||
|
|
|||||
|
|
|
0 |
|
||
− безразмерная координата ξ =µ x; |
|
(5.24) |
−безразмерное время τ =µ C0 t;
−безразмерное время облучения τ0 =µ C0 t0 .
Вформулах (5.24), кроме вышеназванных трех параметров σ, t
иx, использованыследующиеразмерныепараметрысостояния:
129
Стр. 129 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |

µ – линейный коэффициент поглощения энергии; γГ – коэффициент Грюнайзена;
E0 – энергия, падающая на единицу площади поверхности
Дж заряда, м2 ;
C0 – скорость звука вматериале заряда вначальном состоянии. Также использована единичная функция Хэвисайда h(z):
h(z)=1 при z ≥ 0,
h(z)= 0 при z < 0.
В качестве объекта исследования выбрана деталь диаметром 1 м. Выбраны типичные значения параметров состава: плотность
ρ |
|
=1,4 |
103 |
кг |
; µ = 3м−1; C |
|
= 2,93 |
103 |
м |
; γ =1,71; относительная |
|
0 |
м3 |
0 |
с |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||
диэлектрическая проницаемость |
ε = 5,2 . Параметры воздейст- |
вующего СВЧ-излучения выбраны следующие: время излучения
t0 = 4,6 10−6 с; амплитуда напряженности |
электрического поля |
|||||||
в материале заряда E =103 ;104 ;105 ;106 ;107 |
В |
. В этом случае |
||||||
м |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||
E |
= |
E2 |
t |
0 |
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
0 |
|
2Z0 |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
где Z0 – волновое сопротивление материала заряда, Ом,
Z0 = 120επ.
По этим данным рассчитаны волновые картины для шести моментов времени, в которые фронт волны растяжения достигает координат: 0; 0,1; 0,2; 0,3; 0,4; 0,5 м. На рис. 5.8 изображены данные расчета (номера кривых соответствуют моментам времени,
мкс: 0–0; 1–34; 2–68; 3–102; 4–136; 5–171).
130
Стр. 130 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |