4. Закритическая область

В фазовой Р-Т диаграмме – это область, расположенная правее и выше критической точки, примерно там, куда можно было бы мысленно продолжить кривую насыщения.

В современных прямоточных паровых котлах парообразование осуществляется в закритической области.

Рис.3.12. Фазовый переход в Рис.3.13. Фазовый переход в докритической

докритической и закритической и закритической областях Р-Vдиаграммы

областях Р-Т диаграммы

Термодинамические процессы в закритической области протекают с рядом отличительных особенностей.

Рассмотрим изобарный процесс ASв докритической области, т.е. при. Точка А соответствует жидкой фазе вещества, которая при достижении температуры Т_нначинает превращаться в пар. Этому фазовому переходу соответствует точка В на рис.3.12 и отрезок В'В'' на рис 3.13. При переходе через кривую насыщения ТК свойства вещества изменяются скачком. ТочкаSсоответствует газообразной фазе вещества.

Рассмотрим изобарный процесс A'S' при давлении. В точке А' вещество находится в жидкой фазе, а в точкеS'- в газообразной, т.е. в различных фазовых состояниях. Но при переходе от точкиA' кS' скачкообразного изменения свойств не происходит: свойства вещества меняются непрерывно и постепенно. Скорость этого изменения свойств вещества на линииA'S' различна: мала вблизи точек А' иS' и резко возрастает при входе в закритическую область. На любой изобаре в закритической области можно указать точки максимальной скорости изменения: температурного коэффициента объемного расширения вещества, энтальпии, внутренней энергии, вязкости, теплопроводности и т.д.

Таким образом, в закритической области развиваются явления, похожие на фазовые переходы, но двухфазное состояние вещества «жидкость - газ» при этом не наблюдается. Кроме этого, границы закритической области размыты.

При Р<Р_к, т.е. в докритической области, на фазовое превращение «жидкость - пар» требуется затратить скрытую теплоту парообразования, которая является как бы «тепловым барьером» между жидкой и паровой фазами.

Нечто подобное наблюдается в закритической области. На рис3.14 представлена типичная картина изменения удельной изобарной теплоемкости при Р>Р_к.

Рис.3.14. Удельная изобарная

теплоемкости при закритическом

давлении.

Так как Q_р =С_рdТ , то площадь под кривой Ср(Т) – это теплота, необходимая для превращения жидкости (точка А’) в газ (точкаS’) при закритическом давлении. Пунктирной линией А’МS’ показана типичная зависимость Ср от температуры в докритическойобласти.

Таким образом, максимумы на кривой С_р(Т) в закритической области, означающие дополнительные затраты теплоты на нагревание вещества, также выполняют схожие функции «теплового барьера» между жидкостью и газом в этой области.

Как показали исследования, положения максимумов не совпадают, что свидетельствует об отсутствии единой линии раздела жидкости и пара в закритической области. В ней существует лишь широкая и размытая зона, где превращение жидкости в пар происходит наиболее интенсивно.

Наиболее интенсивно эти превращения происходят при давлениях, не слишком превышающих критическое (Р_к). По мере повышения давления явления превращение жидкости в пар сглаживаются и при больших давлениях проявляются очень слабо.

Таким образом, при Р>Р_ксуществуют, но не могут сосуществовать одновременно и равновесно жидкая фаза, газообразная фаза и некоторая промежуточная фаза. Эту промежуточную фазу иногда называютметафазой , она сочетает в себе свойства жидкости и газа.

Из-за резкого изменения термодинамических параметров, теплофизических характеристик и характеристических функций в закритической области погрешности их экспериментального определения в этой области в десять с лишним раз больше, чем при докритических давлениях.