группа ступеней высокого давления работает при более высоком числе оборотов, чем ступени низкого давления, так как благодаря этому уменьшается их диаметр и можно, следовательно, применить более выгодную форму колеса; кроме того, в этом случае возможно
Фиг. 366. Пятиступенчатый турбокомпрессор с наружным охлаждением и двусторонним всасыванием у группы ступеней низкого давления.
для всех колес допустить предельную окружную скорость. Это различное число оборотов может быть осуществлено путем включе ния зубчатой передачи или с помощью отдельных приводов (возмож ные при этом схемы были описаны Клюге [431 ], а также Науман ном [432]).
115. ПРИМЕР РАСЧЕТА МНОГОСТУПЕНЧАТОГО ОСЕВОГО КОМПРЕССОРА
Объемная производительность, отнесенная к условиям всасыва ния, т. е. к полному внешнему давлению ра = 0,98 ата, равняется Vg = 50 000 м3/час\ наружная температура tn = 15° С и давление на выходе 7 ати. 'Для учета нагрева воздуха из-за повышенной температуры в машинном помещении, а также для учета сопротивле ния во всасывающем трубопроводе (в особенности воздушного фильтра),. а также для надежности расчета, примем следующие исходные параметры, отнесенные к всасывающему патрубку; темпе ратура во всасывающем патрубке компрессора повышается на 3°,
|
|
|
|
|
|
|
так что |
= 18° С, Tj = 291° К; |
давление всасывания понизим |
на 3%, т. е. Pi |
= 0,97, ра |
= 0,95 |
кг/см2; расход повысим на |
6%, |
следовательно, |
= 53 000 |
мЧчас = 14,73 мЧсек\ расчетный |
весо |
вой расход |
G' — 1,125x 14,73 = 16,6 кг/сек. |
|
Давление |
на |
выходе рп = 7 + ра = 7,98 кг/см2. |
осу |
При |
осевом |
потоке внутреннее |
охлаждение может быть |
ществлено только через рубашку корпуса и поэтому не может быть
достаточно эффективным. Вследствиеэтого приходится применять только внешнее охлаждение, при котором приходится считаться с некоторыми потерями на выходе из соответствующих ступеней.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Мы ограничимся рассмотрением только |
однократного промежуточ |
|
|
|
ного охлаждения между груп |
|
|
„Р |
пами ступеней низкого давле- |
|
|
ния и высокого давления, кото |
|
|
|
рые |
размещены |
в |
отдельных |
|
|
|
неохлаждаемых корпусах. Пусть |
|
|
юо |
промежуточное |
давление |
при |
|
|
полном охлаждении (без тре |
|
|
|
ния) |
составляет |
рг = Урхрп — |
|
|
|
= 2,75 |
кг/см2. Действительное |
|
|
|
конечное давление |
в |
корпусе |
|
|
|
низкого давления должно быть |
|
|
|
выше |
(согласно |
изложенному |
|
|
|
в разделе 113, |
п. |
2) и оно опреде |
|
|
|
ляется, |
учитывая |
приблизи |
|
|
|
тельно |
выбранные потери |
дав |
|
|
|
ления в охладителе, |
путем под |
|
|
|
бора на основании диаграммы ix; |
Фиг. 367. Рабочий |
процесс осевого |
ком |
в данном случае оно оказа- |
прессора с однократным наружным охлаж |
лось |
равным |
ргх = 2,90 |
ата |
дением: |
|
(фиг. 367). |
выходе |
из проме |
/ — ступени низкого давления: 2 — промежу |
Пусть на |
точное охлаждение; |
3 — ступени высокого |
жуточного охладителя давление |
давления. |
|
при температуре |
|
|
на 5% ниже, т. е. р 2=2,75 ата |
tz2 = 25° С (охлаждение свежей водой). |
|
случай |
Часть низкого давления. |
Рассмотрим |
последовательно |
отсутствия закрутки на входе и случай постоянной степени реакции
50%.
А. Чисто осевой поток на входе в рабочие колеса
(а0 = 90°). Здесь 3r = 1. Кроме того, все дальнейшее течение будем считать безвихревым. Число оборотов удобнее всего опреде
лить по звуковому коэффициенту быстроходности 3 = Зг«2К/(Аа3).
Предварительно примем V = Vo и выберем значение 3, равное 50, которое при оа = 35° (что относится, однако, к Уо, а не к Vg) при близительно соответствует числу Маха w0Ja = 0,77.
Применим на первой ступени максимально возможную длину лопатки (конструкция с предельной производительностью), учиты вая, однако, что и высота напора на ступени не должна быть слишком
малой. |
Поэтому выберем |
отношение радиусов -у- = 0,6 соответ |
ственно |
k = 1 — 0,62 = 0,64. Окончательно при а = 20,2-]/7\ = |
= 343 |
м/сек, Vd = 14,73 |
м3/сек, выбранное значение 3 дает п = |
= 9350 об/мин (<о = 978 |
Усек). |
)
1. Первая ступень. Объемный расход Vo на входе в ра бочее колесо больше, чем Vg. Вычислим Vo из уравнений (5. 38а)
и(5. 39) раздела 43, откуда получим Уо= 16,3 мЧсек. Вследствие этого звуковой коэффициент быстроходности повышается до S = 55
ичисло Маха — до 0,8. Это ухудшение -компенсируется тем, что
на последующих ступенях получатся меньшие значения, поскольку а увеличится. Согласно уравнению (8. 13) раздела 60 при Оа = 35°, получим
га = |
|
= |/ |
, |
7 д- = 0,228 л. |
а |
2 |
у |
лАш tg оа |
Отсюда гг = 0,6, га |
= 0,134 |
.и; |
иа — гаш = 223,3 м/сек. и ст = |
= cOm = ua tg рОя = 156 |
|
|
|
Vo |
м/сек. Проверка по равенству ст = —-2 — |
дает то же значение.
Высота напора ДУ/ на ступень определяется с учетом угла ло патки 2i профиля, расположенного у втулки, который не должен превышать 90°. Используем для этого фиг. 177, которая при выбран
ном отношении |
|
радиусов —= 0,6, т. |
е. — = 1 : 0,6 = 1,67 и при |
оа = 35° |
дает |
|
ra |
|
ri |
|
минимально |
допустимое число оборотов nQx/85 = |
= п |
; |
откуда |
|
|
|
ДУУгаах = (« |
(Э35О |
= 1300 М. |
|
|
а |
\ n.q / |
\ |
185 / |
Примем величину меньше этого значения, потому что оно опре делено с известным приближением (вследствие некоторого отклоне
ния величин т1г и pt по сравнению с фиг. 177) и |
необходимо стре |
миться создать угол p2i |
меньше 90°. |
Выберем, |
таким |
образом, |
ДУУ = ИЗО м. Ввиду того что общая требуемая |
высота |
напора |
группы ступеней низкого давления согласно уравнению |
(1. |
12а) |
при рц = Pi = 2,90 кг/см2, |
-^ = 1,4, |
составляет |
|
|
|
|
|
И =- had= 1037’, |
(~-У’4/''4 — 1] = 11 230м |
|
|
|
коэффициент н = 1,03 либо определяют с помощью фиг. |
3431, |
либо |
просто задаются подходящим значением; тогда |
число ступеней |
будет равняться |
. |
|
Q2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
или округлено i = 10 ступеней. |
|
ДУУ =-^ = 1158 м, |
|
|
Отсюда |
окончательно |
определяем |
|
соот |
ветственно |
коэффициент |
давления <|> |
=2g &H/Ua=0,44- |
Исходя из |
1 Рекомендуется лучше брать коэффициент у большим, чем меньшим.
средней линии тока и принимая длину профиля- L = 40 Мм, полу-- чим (см. раздел 63) число лопаток рабочего колеса равным г = 54.
Расчет профиля лопатки производится для пяти поверхностей линий тока, которые мы проводим на одинаковом радиальном рас стоянии согласно схеме расчета рабочих лопаток, приведенной в табл. 12. Пусть при этом гидравлический к. п. д. равен 0,88, так
что |
\Нth == 1315 м. Длина лопатки L принята равной 40 мм |
во |
всех |
цилиндрических сечениях. Результаты этих табличных |
расчетов |
при <]>' |
= !+ sin 2 приведены в |
табл. |
19. |
|
|
|
|
Результаты расчета рабочих лопаток первой ступени |
Таблица 19 |
|
|
|
|
|
|
Линия тока |
i |
d |
С |
ь |
а |
г |
Размерность |
Формулы |
0,1365 |
0,1595 |
0,1825 |
0,205 |
0,228 |
% = 1 |
градусы |
|
49,53 |
45,00 |
41,19 |
37,88 |
34,99 |
% |
•я |
tg 2=— |
81,40 |
69,16 |
59,64 |
52,26 |
46,32 |
|
|
|
« — с2„ |
|
|
|
|
|
|
|
•п |
?т = ~2~ (?1 + ?г) |
65,4 |
57.0 |
50,4 |
45.0 |
40,6 |
р |
|
ММ |
р = L/2 sin -^-( 2— !>= |
72,6 |
95,5 |
123,9 |
159,9 |
202,8 |
t/L |
— |
= 2кг/2й |
0.400 |
0.464 |
0,464 |
0,597 |
0,663 |
Осевую длину |
направляющего аппарата |
е = L sin |
°5 |
выби |
рают так, чтобы противолежащие кромки рабочих лопаток и на правляющего аппарата приблизительно были параллельны в мери диональном сечении. Как для рабочих лопаток, так и для лопаток направляющего аппарата скелетная линия берется в виде дуги круга. Профилирование лопатки производится в соответствии с про филем № 16-009 NACA (см. табл. И), таким образом, что проте кание толщин перенесено на развернутую скелетную линию, соот ветственно требуемой относительной толщине. Профиль лопатки рабочего колеса около втулки имеет относительную толщину 10%, на периферии 6% (фиг. 368, d, е) .
На промежуточных радиусах толщина интерполируется линейно. Толщина профиля № 16-009. В таблице профилей приведены данные для профиля № 16-009 с 9%-ной относительной толщиной. Приведен ные табличные значения относительных толщин должны быть умно жены насоответствующиеотношения. У направляющегоаппарата отно сительная толщина принята постоянной и равной 9% от L. Число лопаток направляющего аппарата получается равной 94, если при
менять уравнение (8. 8); это число снижено до 60 вследствие малой кривизны направляющих лопаток. Расчет углов производится по уравнениям (8. 55) и (8. 56) раздела 67 и приведен в табл. 20. Ввиду того что имеет место осевой выход потока, следовательно, as = 90°,
в соответствии с уравнением (8. 576) принимаем ф/ = 2,4. Профилирование первой ступени показано на фиг. 368, д, е.
Для среднего сечения с пунктиром показан соседний профиль, чтобы определить форму канала.
Фиг. 368. Профили лопаток для первой ступени многоступенчатого компрессора (числовой пример в разделе 115, отсутствие закрутки на входе):
а — меридиональный разрез; слева — рабочее колесо; справа — направляющий аппарат; б — вид в плане; рабочее колесо первой ступени; в — вид в плане — направляющий аппарат первой ступени; г — треугольники на входе и выходе для внешних линий тока; д — рабочее колесо: е — направляющий аппарат; ж — последовательное расположениеступеней ком прессора (см. раздел 115А) с укороченной осевой длиной, начиная с шестой ступени.
2. Следующие ступени группы низкого дав ления. Сохраним профили первой ступени, поскольку высота напора ступени должна остаться одинаковой. Тогда осевая площадь потока тс (г2 — г?) изменяется согласно уравнению (14. 12) пропор
ционально объемному расходу, при условии постоянства к. п. д., и если предварительно не учитывать потери через зазоры.
По производственным соображениям (в особенности осуществле ние малых зазоров), а также потому что более плоские профили лучше ведут себя у компрессоров в диапазоне высоких чисел Маха, чем изогнутые профили первой ступени, расположенные у втулки, мы сохраняем постоянным радиус га на всех ступенях и увеличи
ваем, |
следовательно, |
г-, по направлению потока. Это создает еще |
и то |
преимущество, |
что возникает радиальная составляющая, на- |
Таблица 20
Расчет направляющих лопаток первой ступени
|
|
Линия тока |
|
|
1 |
d |
С |
ь |
а |
II |
Размер |
Вычислено |
0,1365 |
0,1595 |
0,1825 |
0,205 |
0,228 |
II |
ность |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
“з = <х4 |
град. |
|
tg«3=^ |
58,26 |
62,113 |
65,16 |
67,62 |
69,70 |
|
ММ |
|
По чертежу |
23,0 |
26,5 |
30,0 |
33,5 |
37,0 |
Pl |
— |
|
= ф,' -L- |
0,237 |
0,241 |
0)243 |
0,249 |
0,2465 |
|
|
rlef |
|
|
|
. |
|
X |
|
|
|
|
|
а5 |
град. |
|
1 |
98,34 |
97,25 |
96,43 |
95,75 |
95,22 |
tg “5 = —-^-tga3 |
ат |
» |
|
1 |
/ |
aj |
78,3 |
79,7 |
80,8 |
81.7 |
82,5 |
|
= -2" |
(а5 -г |
р |
|
|
|
С/ |
|
34,20 |
44,65 |
56,40 |
96,60 |
84,5 |
|
л |
--- Ид |
|
|
|
|
2 чщ-----sin ат |
|
|
|
|
|
правленная к периферии, которая, хотя мы и не учитываем ее в рас чете, повышает стабильность потока.
Для v |
могут быть применены значения |
на входе в ступени. |
Для всех |
ступеней можно принять 427 ср |
= 103 и / = 1,4, что |
вполне допустимо при рассматриваемом незначительном изменении температуры. При этом имеем для отдельных ступеней (Д/аб)СЯ!)1я =
= Д/7/103 |
= 11,23°; Д/сягуя |
= |
или при т(( |
= 0,86; Д/Сягуя = |
= 13,10°. |
Определение протекания |
величины rz |
(вследствие пред |
положения о постоянстве к. |
п. д. и |
пренебрежения потерями через |
зазор этот расчет следует считать только как первое приближение) лучше всего осуществляется в виде таблицы с помощью уравнений
(14. 13) и (14. 13а).
Полученная таким образом последовательность ступеней пока зана на фиг. 368, ж из которой видно, что, начиная с шестой сту пени, осевая длина лопатки укорачивается; это соответствует предположению, что соответствующее снижение частоты изгибных колебаний лопаток не создает опасности резонанса с числом обо ротов вала. Естественно, должно быть соблюдено полное геометри ческое подобие профилирования, следовательно, также равенство t!L, что означает увеличение числа лопаток. Кроме того, укорачивается длина корпуса и тем самым удешевляется конструкция. Несмотря на уменьшение числа Рейнольдса, следует ожидать лишь незначи тельного снижения к. п. д.
Влияние потерь, связанных с наличием зазора. Попробуем исследовать влияние потерь из-за наличия радиального зазора,
которыми мы до сих пор пренебрегали. Основная трудность состоит в том, что необходимо ввести в расчет действительную ширину зазора. Ввиду того что это почти невозможно и само течение в за зоре, определяющее величину указанных потерь, вообще точно не поддается аналитическому определению, излагаемый ниже расчет носит только приблизительный характер.
Пусть уплотнение венца лопатки сделано без бандажа (подоб ная конструкция была возможна только для венцов с серповид ными лопатками, в которых происходит только изменение напра вления, а не скорости). Для расчета потерь в зазоре можно исполь зовать данные, приведенные в разделе 15, п. в. Минимально допусти мая ширина зазора, которая учитывает только неизбежные неточности производства, составляла бы, согласно уравнению (2. 74) раздела 15, от 0,4 до 0,5 мм, если бы имело место заострение лопа ток к периферии. Ввиду того что в действительности периферийные сечения лопаток выполняют тупыми, это значение следует удвоить и таким образом выбрать xmin яс 0,9 мм. Чтобы это минимальное значение не было уменьшено при эксплуатации, необходимо учесть тепловое расширение ротора относительно корпуса компрессора, а также деформации под действием центробежных сил (иногда также прогиб вала под собственным весом и при прохождении через
критическое |
число оборотов, что, однако, может быть устранено |
у осевых компрессоров). |
Для того |
чтобы сохранить минимально допустимую ширину |
зазора xmin во время работы, необходимо, следовательно, выпол нить соответственно-увеличенную ширину зазора в производстве, которая в данном случае должна быть выбрана примерно 1,4 мм. При установившемся состоянии вращающейся машины дополнитель ная ширина зазора будет меньше. В последующем мы исходим из значения х в 1 мм на всех ступенях (хотя вообще возможно учесть разницу нагревания соответственным выбором различных размеров зазора на отдельных ступенях).
Суммируя потери в зазоре рабочего колеса и направляющего
аппарата, получим, согласно разделу |
15, следующие потери рас |
хода |
|
|
|
Уф _ 1 oq |
f |
’ |
V ~ |
1,20 |
.4 |
высоты напора |
|
|
|
^sp _ |
or |
А |
' |
ДЯ “ 2,0 |
к. п. д.
Д7) = 2,15^4,
2х
Лопаточный (гидравлический) к. п. д. мы считаем одинако вым на всех ступенях и равным 0,88, так как снижение числа Рей нольдса вследствие укорочения лопаток с избытком компенсируется повышением числа Маха. Внутренний к. п. д. ступени вычисляется, таким образом, по следующему равенству (трение на поверхностях колеса не учитывается).
(Tli)cmyn Vh ■
При принятой ширине зазора в 1 мм получаем следующие зна чения для первой и последней ступеней: = 0,0171 и соответ
ственно 0,0338; = 0,0343 и 0,0676; (т);)сту„ = 0,854 и 0,825.
Отсюда возникают следующие поправки:
1. Радиальная длина лопатки га — rt должна быть увеличена на
д (Га — ri~) = v (га — Г;).
Это увеличение следовало бы осуществить наполовину у пери ферии и наполовину у корня лопатки. Но так как в данном случае изменение фактически должно быть осуществлено у хвоста лопатки, то требуется простой пересчет.
2. Вычисленную высоту напора следует уменьшить на вели
чину |
Эта поправка уменьшается на 1-0,02 Д//, потомучто |
в первом |
приближении расчет производился при т]; = 0,86 вме |
сто 0,88. |
|
3. Внутренний к. п. д. ухудшается к периферии. Можно было бы произвести расчет второго приближения с помощью уравнений (14. 16) до (14. 18) раздела 112, однако полученные этим путем уточнения будут в значительной степени лежать в пределах дости жимой точности расчета.
Можно видеть, что потери в зазоре имеют существенное значение и необходимо использовать все возможности для уменьшения ширины зазора.
Наконец, необходимо определить состояние потока на выходе из отдельных ступеней, что можно сделать на основании следую щего расчета. При этом необходимо подчеркнуть, что приведенные ниже данные относятся к полному давлению и, следовательно, предполагается полное, без потерь, использование кинетической
энергии |
на выходе |
из ступени. |
|
|
|
|
Таблица 21 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
О. Л |
|
|
|
|
Номера ступеней |
|
|
|
V и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
« О |
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
Я = |
1 |
2 |
3 |
5 |
6 |
7 |
8 |
9 |
10 |
& |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
°C |
31,2 |
44,5 |
57,8 |
71,2 |
84,6 |
98,0 |
111,3 |
124,9 |
138,2 |
151,9 |
Рп+1 |
1,143 |
1,136 |
1,130 |
1,125 |
1,120 |
1,115 |
1,111 |
1,107 |
1,103 |
1,100 |
Рп |
1,086 |
1,234 |
1,394 |
1,568 |
1,796 |
1,958 |
2,175 |
2,407 |
2,655 |
2,919 |
Рп+1 ата |
Б. Постоянная степень реакции 50%
Течение* которое возникает при постоянной реакции, больше не является безвихревым и, кроме того, на любом радиусе создается другой уровень энергии, который увеличивается с ростом степени
реакции |
г, поскольку к периферии |
возрастает не только давле |
ние, но, |
как можно видеть на фиг. 187, |
растет также скорость. Необ |
ходимые для этого характеристики течения на входе в рабочее колесо не могут быть созданы входными направляющими лопат ками в потоке во всасывающей трубе, который следует ‘ считать безвихревым и соответственно с постоянной энергией по сечению; входные направляющие лопатки могут изменять содержание энер гии в отдельных струйках только в меру влияния сил трения. Это необходимо, следовательно, осуществить путем соответствующего дозирования подвода энергии в предвключенной ступени, причем следует обратить внимание на то, чтобы не было нарушено постоян ство меридиональной скорости ст вдоль радиуса, так как мы решили применить конструктивную форму I, описанную в разделе 65, п. б.
Разница содержания энергии в созданном течении на внутрен нем радиусе (индекс i) по сравнению с энергией на любом радиусе г, определяется из уравнения Бернулли
с2 —с1
E — Ei = h — hi +-~-g- u-.
Здесь согласно разделу 65
ина основании фиг. 187
и^Си
сои = ~2~ |
2 ' 2 \ |
гш / * |
где LHth — означает теоретическую высоту |
напора, которая пред |
полагается на следующей ступени при постоянной реакции. Используя полученные значения и проведя интегрирование,
получим следующее выражение
£-£/ = £§-2[^)-1]-4д^1п77- <14-26)
Работа лопаток ^Hth на следующей ступени, следовательно, первой ступени постоянной реакции, должна быть постоянной на всей площади колеса и может быть легко определена.
Согласно основному уравнению Д/7Л = |
, где |
саа = 2 [wQ иа-.^}= 2\иа -иа = иа (28r - 1), |
*37 |
579 |
так чтб |
|
Д/7<А =-у-(28, — 1) |
(14.27) |
и соответственно теоретический коэффициент давления |
|
—Г^ = 2(28,- 1). |
(14.28) |
иа |
|
Работа ступени Д//,А зависит также от принятой величины отно сительного коэффициента закрутки на входе 8,. Для внешней линии тока следует выбирать такое значение 8,, чтобы избежать слишком большой кривизны профиля у втулки. Это условие сводится к тому, что угол 3j у втулки не должен превышать 90°.
Так как в этом предельном случае при реакции 50%, также угол аог = 90°, вследствие симметрии треугольника скоростей, то этот вопрос можно опять выяснить с помощью фиг. 177, но при этом вместо з; следовало бы ограничить p2i значением, не превышаю щим 90°. При данной реакции 50% мы получаем особо простое правило \ согласно которому в предельном случае р3; = 90°, коэф фициент закрутки 8, для наружной струйки должен иметь следую щее значение
Отсюда видно, что 8, может быть тем больше, чем больше отно шение радиусов rjra, следовательно, чем короче лопатки.
Ввиду того что следует по возможности выбирать коэффициент закрутки 8, ниже указанного максимального значения, то при уменьшающемся отношении rjra коэффициент закрутки 8, прибли жается к предельному значению 72, при котором коэффициент давления ^ttl становится равным нулю, согласно уравнению (14. 28).
Во всяком случае постоянная 50%-ная реакция имеет то преиму щество перед случаем чисто осевого входа, что с уменьшением коэф фициента закрутки 3, может увеличиваться число оборотов h соот
ветственно |
8,« = const, поскольку |
еще не достигается предел |
прочности |
колеса. При этом, однако, сохраняется необходимость |
1 Для любого сечения потока 8, = |
, |
где согласно фиг. 187 |
|
|
1 |
Л. , gbflth\ |
Если обозначить коэффициент закрутки для сечения потока 8„-, а для наружного (временно) 8га, то отсюда следует
В предельном случае 31- = 90° имеем ДсИ1- = и/ и, следовательно, gbHth = i?t ,
8,/ = 1, так что получается равенство (14. 29), если вместо 8,а написать 8,.