книги из ГПНТБ / Власов В.Ф. Электронные и ионные приборы Учеб.пособие для радиотехн.вузов и фак
.pdfмагу, или каким-либо другим способом электрический ток пре образуется опять в световые сигналы, располагающиеся в том же порядке, что и элементы передаваемого изображения и с со ответствующей яркостью, так что их совокупность будет воспро изводить всё передаваемое изображение. Так как неподвижное изображение для записи его в приёмнике нужно передать толь ко один раз и скорость передачи его можно выбрать достаточно медленной, а мощность осветителя — достаточно большой, то в фототелеграфных аппаратах могут быть использованы с хоро шими результатами обычные фотоэлементы с относительно не большой чувствительностью.
Втелевидении для передачи изображения передвигающихся предметов так же, как и в кино, всё изображение должно вос производиться на экране приёмника не менее 25 раз в секунду.
Всовременных телевизионных передатчиках оптическое изоб ражение передаваемых предметов проектируется при помощи объектива в виде картинки, обычно с отношением сторон 4/3.
Эта картинка («кадр») должна быть |
передана за 1/25 |
сек, и |
для передачи необходимо её разбить, |
как было указано, |
на от |
дельные элементы, от числа которых зависит чёткость изобра жения. Для повышения качества изображения размеры элемен тов нужно уменьшить и соответственно увеличить их число, которое обычно определяется через число строк. Наши телецент ры работают с числом строк 625. По указанным цифрам нетруд но подсчитать, что при числе строк 625 изображение стандарт ного размера должно содержать в себе N=517 775 элементов, и время, в течение которого луч света от одного элемента дей
ствует на фотоэлемент, равно |
|
|
------ ^------ = 0,08-10~6 |
сек = 0,08 мксек. |
|
25-517 775 |
|
|
Если принять, что передаётся |
изображение предметов, нахо |
|
дящихся в очень хорошо освещённой комнате |
(освещённость |
|
500 лк), то световой поток от всего изображения, |
вычисленный |
с учётом рассеяния света предметами и потерь света в объекти
ве, будет равен примерно 0,08 лм, а световой поток |
от |
одного |
|
элемента изображения равен’только 1,54'• 10 7 л|л/. |
При |
чувст |
|
вительности фотоэлемента 50 мка/лм “этот световой |
поток |
соз |
|
даёт ток в фотоэлементе, равный 50-1,54-10“ 7 = 0,75-10- |
5 |
мка, |
|
н за время действия светового луча в фотоэлементе пройдёт |
коли |
чество электричестваq=0,7510~Е• 10~6-0,08-10-6 =1=0,562-10-18 к>
т, е. только З-т-4 электрона! Естественно, что в таком режи ме флуктуации электронного тока фотоэлемента и шумы уси лителя будут создавать чрезвычайно большие помехи, во много раз сильнее передаваемого видеосигнала, вследствие чего пе редача изображения будет невозможной.
700
Подсчёты показывают,, цто дл#., получения видеосигналов с напряжением, превосходящим напряжение шумов в 20-*-30 раз (как это требуется для хорошей телевизионной передачи), не обходима освещённость в сотни раз большая, чем освещённость, создаваемая прямыми солнечными лучами. Применение фото электронного умножителя вместо фотоэлемента, так же как и применение некоторых специально разработанных для этой цели приборов (из которых следует упомянуть трубку Брауде, при менявшуюся в довоенные годы на Ленинградском телецентре), дало более выгодное соотношение видеосигнала к помехам. Но эти приборы, подобно простому фотоэлементу, являются прибо рами поочерёдного действия, т. е. такими, в которых электрооптическое преобразование элементов изображения осущест вляется последовательно (поочерёдно) и для получения теле визионного сигнала используется световой поток лишь от одного, передаваемого в данный момент, элемента изображения, что приводит к необходимости применения мощных световых пото ков. Поэтому с такими приборами оказалось возможным обес печить достаточно хорошую передачу только кинофильмов, для проекции которых можно использовать очень мощные источни ки света.
Проблема телевидения была практически решена лишь с по явлением новых приборов, в которых используется принцип одновременности электрооптического преобразования всех эле ментов изображения, при сохранении принципа поочерёдности их передачи по каналу связи. В этом случае обеспечивается бо лее длительное воздействие каждого элемента изображения на фотокатод и накопление энергии (заряда) в результате этого воздействия. Накопленная энергия используется затем для пе редачи телевизионного сигнала от каждого элемента изобра жения, что позволяет значительно снизить требуемую освещён ность передаваемого изображения.
Работающиё по такому принципу приборы называют труб ками с накоплением заряда. Сущность их работы заключается в образовании на поверхности диэлектрика (или совокупности изолированных частиц) очень малых электрических зарядов, распределение которых по 'поверхности соответствует распреде лению светлых и тёмных мест в оптическом изображении. Для образования таких зарядов используются явления: фотоэмис сии, вторичной электронной эмиссии, фотопроводимости и воз буждённой (или наведённой) проводимости.
В соответствии с этим современные передающие телевизион ные трубки можно классифицировать по характеру процесса, используемого в них для накопления заряда, а именно: трубки с фотоэмиссионным накоплением (иконоскоп, ортикон); трубки с вторично-эмиссионным накопителем (супериконоскоп, суперортикон); трубки с фотопроводящим накопителем (видикон); труб ки с накопителем наведённой проводимости (ибикон).
701
Иконоскоп
Иконоскоп (от греческого «иконос» — изображение и «скопео» — смотрю) является первой телевизионной передающей трубкой с накоплением заряда, разработанной в 1931 г. и на ходящей применение в установках телекинопередач.
Схематическое устройство иконоскопа показано на рис. 24.23.
В узкой стеклянной трубке, приваренной к основному широкому цилиндрическому баллону, помещён электронный прожектор, дающий пучок диаметром примерно 0,2 мм; вторым анодом прожектора служит металлический слой А2, нанесённый на внут ренней поверхности баллона.
Электронный пучок, выходящий из прожектора, падает на вертикально расположенную в широкой части баллона пластин ку, называемую «мозаикой». Мозаика состоит из слюдяного листка толщиной 0,02 -т- 0,04 мм, у которого передняя поверх ность покрыта тонким слоем изолированных друг от друга мелких серебряных зерён, активированных цезием.
Задняя сторона слюдяного листка покрыта проводящим сло ем, называемым «сигнальной пластиной», от которой сделан
вывод на стенке баллона иконоскопа. |
н- 0,01 мм |
Серебряные зёрна мозаики имеют диаметр 0,005 |
|
и расположены так густо, что электронный пучок, |
падающий |
на мозаику, покрывает одновременно несколько сотен зёрен. Каждое зерно мозаики представляет собой катод миниатюрного фотоэлемента со средней чувствительностью 5 мка/лм, и, кроме того, является обкладкой некоторого конденсатора, другой об кладкой которого служит сигнальная пластина. Емкость одного квадратного сантиметра поверхности мозаики по отношению к сигнальной пластине равна около 100 пф.'
702
Снаружи узкой части стеклянного баллона расположены!
две пары отклоняющих катушек.
Через катушки, отклоняющие пучок по вертикали, пропу скается пилообразный ток с частотой, равной частоте кздроз,. через другую пару катушек проходит пилообразный ток с часто той, равной произведению из числа строк на частоту кадров.
Под действием магнитного поля первых катушек электронный пучок медленно (в течение V25 сек) перемещается по мозаике сверху вниз; в то же время под действием второй пары катушек пучок быстро перемещается по горизонтали, прочерчивая на мозаике одну за другой строки так, что в течение одного кадра! электронный пучок пройдёт по всем участкам поверхности мо заики и затем опять начнёт своё движение с верхней строки.
На поверхность мозаики с помощью объектива проектирует ся оптическое изображение предметов, находящихся перед ико
носкопом.
В иконоскопе электроны пучка падают на неосвещённуюмозаику с большой скоростью, определяемой напряжением вто рого анода 750 800 в (поэтому такие трубки называют труб ками с развёрткой быстрыми электронами), и выбивают с мозаи ки втбричные электроны, вследствие чего потенциал участка под. пучком повышается до + 3 в относительно второго анода.
Под действием возникающего тормозящего поля между мо заикой и вторым анодом около 75% вторичных электронов воз вращается на мозаику и только 25% вторично-электронного тока доходит до анода. Возвращающиеся к мозаике электроны,, падая на участки, уже пройденные пучком, снижают их потен циал и доводят его до значения — 1,5 в, соответствующего рав новесному состоянию.
При проектировании на мозаику изображения потенциалы, освещённых участков повышаются вследствие фотоэмиссии;, новое равновесное значение потенциала устанавливается на каждо.м участке в зависимости от его освещённости при равен стве числа фотоэлектронов, уходящих с этого участка, числу вторичных электронов, приходящих на него. Эти значения по тенциалов колеблются от —1,5 в на чёрных участках до +1 в- в наиболее светлых участках изображения. Электронный пучок,, покрывая тот или иной участок, повышает его потенциал за счёт вторичной эмиссии, как было сказано, до + 3 в; при этом очевидно с более светлых участков, с которых уже ушло неко торое число фотоэлектронов, ток вторичной эмиссии будет мень ше, чем с тёмных участков. В соответствии с изменением пол ного числа выбиваемых с того или иного участка электронов-, будет изменяться и количество вторичных электронов, перехо дящих с мозаики на второй анод. Переменная составляющая тока вторичных электронов на второй анод проходит через ём кость между участком мозаики и сигнальной пластиной и соз даёт на сопротивлении R напряжение видеосигнала.
703-
Так как между мозаикой и вторым, анодом устанавливается весьма небольшая разность потенциалов, которая у сильно осве щённых участков делается даже тормозящей, то у поверхности мозаики создаётся сильный пространственный заряд. Вслед- -ствие этого ток фотоэмиссии с освещённых участков будет меньше тока насыщения, как показывают измерения, раз в пять ■и во столько же раз будет меньше рабочая чувствительность мозаики (вместо 5 мка/лм только 1 мка/лм).
В результате указанных причин переменный ток видеосигнала ■будет в двадцать раз меньше того тока, который можно было ожидать от иконоскопа без учёта явления вторичной эмиссии, «следствие чего фактически получаемый при использовании иког носкопа выигрыш по сравнению с обычным фотоэлементом оказывается равным 10 000 -т- 20 000 вместо выигрыша в N раз.
Но и этого, конечно, достаточно для того, чтобы осуществить -с иконоскопом телевизионную передачу при практически допу стимой освещённости.
Из недостатков иконоскопа, снижающих качество передаваемых им изоб ражений, надо отметить следующие. Выше было указано, что возвращающиеся на мозаику электроны поддерживают на ней равновесный потенциал, который на «уровне чёрного» (без освещения) равен — 1,5 в. При наличии изображе ния на мозаике равновесный потенциал различных участков различен и дол жен зависеть от степени их освещённости. Но фактически на величину ■этого потенциала влияет то, что возвращение электронов на мозаику зависит и от положения пучка, так как источником возвращающихся электронов в каж дый момент является участок, покрытый пучком. Вследствие того что пучок, двигаясь слева направо и сверху вниз, быстро перескакивает с правого края ■строк на левый край новых строк, и с нижней строки кадра на верхнюю строку его, на участки мозаики, расположенные у её краёв, всегда возвра щается электронов меньше, чем на центральные участки, которые поэтому бу дут всегда иметь более низкий равновесный потенциал, соответствующие меньшей освещённости. В результате в центральной части изображени)
(обычно ближе к верху и к левому краю его) появляется «чёрное пятно», ин тенсивность и точное расположение которого меняются в зависимости от рас пределения света и тени на мозаике, т. е. от содержания картинки. Чёрное ■пятно усиливается при увеличении тока пучка, нормальная величина которо го в рабочем режиме равна 0,2 ч-0,3 мка.
Другим недостатком иконоскопа является возникновение трапециевидных искажений в изображении, обусловленных тем, что пучок падает на поверх ность мозаики под большим углом, и поэтому при однем и том же угловом от клонении пучка нижние строки получаются короче верхних. Для устранения чёрного пятна приходится применять специальные схемы, в которых созда ются компенсирующие сигналы; для уничтожения трапециевидных искажений применяют специальной формы пилообразный ток в катушках строчной раз вёртки.
Зависимость чувствительности мозаики иконоскопа от оовещённости яв ляется также недостатком его. У сильно освещённых участков мозаики рав новесный потенциал возрастает и пространственный заряд около них усили вается, вследствие чего ток фотоэмиссии и чувствительность уменьшаются. Поэтому иконоскоп передаёт неискажённое изображение лишь в ограничен ном диапазоне освещённости.
Основные данные режима питания и параметры выпускае мого нашей промышленностью иконоскопа ЛИ1 приведены в табл. 24.5.
7 0 4
Тип. |
Фокусир. И |
и н |
иа* |
Ual |
—Uмод |
|
иконо |
отклоняют, |
|||||
в |
в |
в |
в |
|||
скопа |
система |
|
|
|
|
Таблица |
24.5 |
Освещ. мозаики ЛК Разреш. способ. (строк) Чувствит. ЛК Долго |
вечность ч |
ЛИ1 |
электроста 6,3 1200 400 |
30 |
50 |
625 Ю-г-15 |
200 |
|
тическая |
|
|
|
|
|
Супериконоскоп |
|
|
||
|
Для увеличения чувствительности |
иконоскопа следует, |
во- |
первых, создать у поверхности мозаики ускоряющее поле, кото рое нейтрализовало бы действие пространственного заряда вы биваемых из неё электронов и тем увеличило бы ток, идущий с участков мозаики на второй анод, и, во-вторых, повысить чув ствительность мозаики.
В 1934 г. Л. А. Кубецкий предложил направлять поток вто
ричных электронов, выходящих |
с |
мозаики, в специальный вто |
рично-электронный умножитель, |
в |
конструктивно объединённый |
с иконоскопом, и использовать |
цепи нагрузочного сопротив |
ления усиленный в этом умножителе ток.
В 1933 г. П. В. Шмаков и П. В. Тимофеев предложили другой способ увеличения чувствительности иконоскопа. В их трубке,
называемой |
супериконо- |
■ |
|
||||
скопом, или |
иконоскопом |
Злектронная |
|||||
с |
переносом |
изображе |
' |
линза |
|||
ния, оптическое |
изобра |
|
|
||||
жение |
проектируется не i |
|
|
||||
на |
мозаику, а |
на полу |
|
|
|||
прозрачный |
|
фотокатод |
|
|
|||
(рис. 24.24), с |
которого |
|
|
||||
под |
действием, |
ускоряю |
|
|
|||
щего |
поля второго анода |
|
|
||||
оно |
в |
виде |
электронного |
|
|
||
изображения |
переносит |
|
|
||||
ся на |
мозаику. |
|
Мозаика |
|
|
||
в этой трубке может быть |
# Н н ||(|||||[ |
||||||
нечувствительной |
к свету, |
||||||
но должна иметь возмож |
|
|
|||||
но больший |
коэффициент |
Рис. |
24.24 |
||||
вторичной эмиссии. В не- |
|
|
которых образцах супериконоскопов для этой цели используется поверхность слюдяной пластинки, которую сначала обрабаты вают в режиме тлеющего разряда в атмосфере кислорода и за тем^ осаждают на неё'пары цезия. Электроны, летящие с боль шой скоростью с фотокатода на мозаику, выбивают с её поверх ности новые вторичные электроны, которые в супериконоскопе
45—322 |
705 |
играют такую же роль, как фотоэлектроны в обычных иконоско пах. Таким образом, супериконоскоп относится к разряду при боров с вторично-эмиссионным накопителем. В остальном рабо чий процесс протекает так же, как в иконоскопе. Выигрыш в чувствительности здесь получается за счёт большей, чем у мо заики, чувствительности полупрозрачного фотокатода и за счёт усиления тока при вторичной эмиссии с мозаики. По сравнению с простым иконоскопом в супериконоскопе чувствительность уве личивается примерно в 10 раз. Для обеспечения неискажённого переноса изображения с фотокатода на мозаику в супериконо скопе необходимо применять специальную фокусировку элект ронного потока, выходящего с фотокатода. Несмотря на такую фокусировку, передать изображение без искажений удаётся только с центральной части фотокатода, что является недостат ком этого прибора.
В дальнейшем иконоскопы с переносом изображения были значительно усовершенствованы и применяются для студийных телевизионных передач.
Основные данные режима питания и параметры некоторых супериконоскопов, выпускаемых нашей промышленностью, при ведены в табл. 24.6.
Тип |
Фокуси |
и н |
- U К |
прибо |
ровка и |
относит. |
|
ра |
отклон. |
в |
земли |
|
луча |
|
в |
ЛИ7 |
магнитя. |
12,6 |
1200 |
ЛИ101 |
€ |
12,6 |
1200 |
Уфотокатп.
относит. |
“ |
'Умов |
земли |
|
в |
в |
|
|
800 |
0 |
1 о о |
800 |
—10ч— 100 |
Т а б л и ц а
Uрамки
в
1
-2 0 ч - + 20 —5-Г-+10
24.6
.Освещлк
40
40
Ортикон
Весьма интересной по конструкции и по получаемым от неё результатам является трубка, получившая название ортикон (1939 г.) и относящаяся к разряду приборов с фотоэмиссионным накопителем заряда. Устройство ортикона показано на рис. 24.25 (вид сверху). В одном конце длинной цилиндрической трубки расположен электронный прожектор, состоящий из катода К, управляющего электрода В, первого анода и второго анода А2; в другом конце прибора помещены фоточувствительная мозаи ка М, нанесённая на слой диэлектрика, промежуточный кольце образный электрод Р и коллектор С, выполненный в виде широ кого кольца на внутренней стенке прибора.
В средней части трубки расположены две пластины D\ и D2, служащие для отклонения пучка в горизонтальном направлении (строчная развёртка) и две катушки L\ и Ь2 для вертикального отклонения пучка. Весь прибор помещён внутри длинной ка-
706
тушки L, создающей продольное магнитное поле для фокусиров ки электронного пучка. Сигнальная пластина мозаики через на грузочное сопротивление R и катод соединены с землёй и имеют, таким образом, нулевой потенциал. На первый анод подаётся ускоряющее напряжение 350 в; на втором аноде и коллекторе напряжение около 200 в; напряжение промежуточного электрода Р регулируется в пределах от нуля до 100 в.
Оптическое изображение проектируется на мозаику сквозь сигнальную пластину, которая для этой цели сделана полупро зрачной (очень тонкий слой платины). Электроны пучка, дви гающиеся вдоль трубки с большой скоростью, соответствующей напряжению электродов А2 и С, при прохождении промежу точного электрода Р с пониженным потенциалом постепенно тор мозятся и подходят к мозаике с настолько малой скоростью, что выбивают из неё очень немного вторичных электронов (ко эффициент вторичной эмиссии меньше единицы), вследствие чего потенциал мозаики оказывается близким к потенциалу ка тода. Такие трубки называют трубками с развёрткой медленны ми электронами.
При проекции изображения на мозаику с её освещённых участков вылетают фотоэлектроны и так как электрическое по ле между мозаикой и промежуточным электродом является для этих электронов , ускоряющим, то токи фотоэмиссии с мозаики будут токами насыщения и при этом значительно больше, чем в иконоскопах. Вследствие этого освещённые участки мозаики приобретают большие положительные заряды и потенциальный рельеф изображения на мозаике получается более глубоким. Электронный пучок, перемещающийся по поверхности мозаики, восстанавливает потенциал всех её участков до одинакового зна чения, равного потенциалу катода; чтобы быть в состоянии это сделать и на наиболее освещённых участках, пучок должен
45* |
707 |
иметь достаточно большой ток (до 2 мка) , для чего на управля ющий электрод В подаётся положительное напряжение.
Благодаря тому, что элементарные фотокатоды мозаики ра ботают в режиме насыщения без ограничения пространственным зарядом, в ортиконе принцип фотоэмиссионного накопления электрических зарядов используется лучше, чем в иконоскопе, и чувствительность ортикона получается до 70% от теорети ческой, что обеспечивает нормальную работу ортикона при весь ма небольших освещённостях (10-г- 60 лк).
Вследствие отсутствия пространственного заряда около мозаики электро ны, вышедшие с её поверхности, не будут возвращаться на неё и поэтому в ортиконе нет чёрного пятна. Но при очень сильном освещении отдельных уча стков мозаики их положительный потенциал может стать настолько большим, что коэффициент вторичной эмиссии с этих участков делается больше еди ницы, вследствие чего при падении на эти участки пучка их потенциал воз растает ещё больше, распространяясь на соседние участки, и на мозаике по является светлое пятно. Во избежание этого следует избегать сильного осве щения мозаики в ортиконе.
Небольшой размер мозаики в ортиконе описанной конструкции (55Х Х 40 мм) и трудности фокусирования пучка медленных электронов в очень узкий луч позволяют получить число строк в разложении не свыше 400-4-500, что ограничивает чёткость передаваемой картины.
Суперортикон
Во время второй мировой войны в США была сконструиро вана новая передающая трубка с вторично-эмиссионным нако пителем заряда—суперортикон, или ортикон с переносом изоб ражения. Первые промышленные образцы таких трубок появи лись в 1946 г.
Корректирующая Отклоняющая |
Фокусирующая |
|
катушка |
катушка |
/ катушка |
Катод
Управляющий
электрод
Диод |
Тормозящий, |
|
электрод |
Рис. 24.26 |
|
Принцип устройства суперортикона |
приведён на рис. 24.26. |
С внутренней торцевой стороны баллона помещается полупроз рачный фотокатод 1. Излучаемые им электроны ускоряются кольцевым электродом 2 и попадают на мишень 3> проходя че рез сетку 4, расположенную на расстоянии 5(1 мк от мишени и
708
Фокусир.
Тип |
и откло |
Ун |
1н |
^фот окат. |
У мишени |
У тормоз |
У фокус, |
У умнож. |
|||
няющая |
|||||||||||
и Уускор. |
|||||||||||
|
система |
в |
а |
в |
в |
|
в |
в |
|
||
|
|
|
в |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
ЛИ13 |
магн. |
6,3 |
0,6 |
—(240-7-450) —3-5-4-5 |
O-s-150 |
100—270 |
о |
0 |
|||
1 CSсо |
о со |
||||||||||
ЛИ17 |
магн. |
6,3 |
0,6 |
—(240-5-450) —3-т-4-5 |
О + 00 о |
100-5-240 200-7-280 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
ЛИ201 |
магн. |
6,3 |
0,6 |
—(240-7-450) —З -И -5 |
- |
о о |
О ш © 00 |
200-5-300 |
|||
■I о ю |
со |
+ |
Умод,зал.
в
—(5-5-70)
—95
+ |
7 |
со |
о |
О |
|
Т а б л и ц а |
24.7 |
||
|
Раб. пло |
*4 |
Чёткостьв |
центреизо бражён, строк |
и а |
щадь фо |
Д о |
||
в |
токатода |
\о Э" |
|
|
я ^ |
|
|
||
|
м м 2 |
5 g |
|
|
290 |
28X28 |
5 |
|
625 |
285 |
24X32 |
5 |
|
625 |
300 |
24X32 |
15 |
|
625 |
ЛИ202 магн. 6,3 0,6
ЛИ203 магн. 6,3 0,6
—(240-S-450) —З-т-4-5
SC Т |
•Iо. |
ю |
—З-г-45 |
- |
О |
|
50-5-300
о + сл о
ооотсооо 200-5-300 |
|
ЮО-т-270 |
оW о •1* со о о |
|
—5-5— 130 300 24X32 15
1 |
0 |
|
ю 1 |
г |
290 28X28 5 |
- |
600
900
о |
П р и м е ч е н н ]ё. Н апряж ен и я указаны относительно катода. |
*о |
|