
книги из ГПНТБ / Игнатов, Даниил Васильевич. О механизме окисления сплавов на основе никеля и хрома
.pdf
|
|
|
Таблица 12 |
Изменение |
фазового состава в зависимости от |
температуры в системах |
|
NiO—СгзО8 и NiO—А120з при нагревании в течение 15 час. |
|||
Темпе |
N Ю—СГ2О3 |
|
NiO—А12О3 |
рату |
|
||
ра, °C |
|
|
|
400 |
Смесь a=Cr2O3+NiO |
|
Смесь Y=Al2O3-|-NiO |
500 |
То же |
|
То же |
600 |
Главным образом та же смесь |
|
Я |
и |
следы NiCr2O4 |
|
|
|
|
||
700 |
a=Cr2O3+NiO и заметное ко |
|
я |
личество NiCr2O4 |
|
||
|
|
||
800 |
Главным образом NiCr2O4 и |
Y=Al203-|-NiO и заметное -ко- |
|
следы окислов NiO-|-Cr2O3 |
|
личество NiAl2O4 |
|
900 |
Разрушение образцов |
Главным образом NiAl2O4 и |
|
|
|
следы окислов NiO и у=А12О3 |
|
1000 |
|
|
NiAl2O4 |
1200 |
|
|
NiAl2O4 |
1300 |
|
|
a—А12О3 |
образуется из исходных окислов |
путем |
встречной диффузии |
ионов Ni2+ и Сг3+. Шпинель NiAhCk образуется главным обра зом за счет диффузии ионов Ni2+.
За последнее время появился ряд работ советских и зару бежных авторов по определению параметров диффузии метал лов в окислах.
Из работ иностранных авторов прежде всего следует отме тить работу Линднера и Акерстрома [52] по исследованию про цессов самодиффузии катионов в окисных системах при помощи радиоактивных изотопов. Ими исследованы следующие окисные системы: NiCraCh, ZnCraCU, NiAhOi, ZnAhOi, NiO, СггО3. Об разцы окислов готовились из порошков.
В обзорной работе Хедвалла [91] приведены результаты исследований диффузии кальция в СаО, а = СаБЮз, а = СагБЮа, FeaCk; цинка в ZnO и ZnFeaO^ свинца в а = РЬО; железа в ZnFeaO4; бария в ВаТЮз.
Из работ советских авторов следует указать работу А. И. Борисенко и Е. И. Морозова [53] по диффузии кобальта в ферритах кобальта в температурном интервале 950—1350°. Эти
авторы показали, что до 1125° в основном наблюдается |
гранич |
|||
ная диффузия. Было также установлено, |
что энергия активации |
|||
диффузии сильно зависит от состава окисла. |
Л. |
Грузина |
||
Нужно отметить работу Л. А. Шварцмана, П. |
||||
и О. А. Печенева [92] |
по исследованию диффузии Fe59 |
в огне |
||
упорных материалах |
в температурной |
области |
1120—1330°. |
69
Таблица 13
Параметры диффузии в окисных |
системах |
|
||
Соединение |
Изотоп |
Q. |
Do |
Литератур |
кал/моль |
ный источник |
|||
NiO |
Ni65 |
119,5 |
2,8-10e |
[52] |
NiCr2O4 |
Ni65 |
74,6 |
0,85 |
[52] |
NiCr2O4 |
Ст81 |
72,5 |
0,74 |
[52] |
NiCr2O4 |
Сг81 |
44,8 |
2,03-108 |
[54] |
NiCr2O4 |
Fe89 |
61,0 |
l,35-10-3 |
[54] |
NiAl2O4 |
Ni65 |
55,0 |
3-10-4 |
[52] |
NiAI2O4 |
Сг81 |
50 |
1,17-10-s |
[54] |
a=Cr2O3 |
pe59 |
44,0 |
4,95-10-e |
[54] |
a=Cr2O3 |
Сг51 |
22,3 |
4,29-10-8 |
[54] |
a=Cr2O3 |
Сг81 |
100,0 |
4,103 |
[52] |
a=Al2O3 |
Fe89 |
82,0 |
1,33 |
[54] |
Al 2O3 |
Fe89 |
91,4 |
1,826 |
[94] |
рубин |
Fe89 |
90,8 |
1,006 |
[94] |
ZnO |
Zn65 |
74,0 |
1,3 |
[91] |
ZnCr2O4 |
Zn88 |
85,5 |
60 |
[52] |
ZnCr2O4 |
Cr81 |
81,0 |
8,9 |
[52] |
ZnAl2O4 |
Zn65 |
78,0 |
2,5-102 |
[52] |
ZnFe2O4 |
Zn65 |
86,0 |
88-102 |
[91] |
ZnFe2O4 |
Fe59 |
82,0 |
8,5-102 |
[91] |
FeO |
Fe88 |
29,7 |
0,118 |
[93] |
Fe3O4 |
Fe88 |
55,0 |
5,2 |
[93] |
Fe2Og |
Fe88 |
112,0 |
4-10s |
[52] |
CaO |
Ca48 |
81,0 |
0,4 |
[91] |
CaFe2O4 |
Ca48 |
86,0 |
30 |
[91] |
CoFe204 |
Co60 |
65 |
7-IO4 |
[53] |
a=CaSiO3 |
Ca48 |
112,0 |
[91] |
|
a=Ca2SiO4 |
Ca48 |
55,0 |
2-Ю-2 |
[91] |
PbO |
Pb |
66,0 |
108 |
]91] |
BaTiOg |
Ba140 |
89,0 |
0,8 |
[91] |
Магнезит |
Fe89 |
78,7 |
22,4 |
[92] |
Хромомагнезит |
Fe89 |
28,4 |
3,l-10-8 |
[92] |
Динас |
Fe89 |
44,8 |
0,1 |
[92] |
Д. В. Игнатовым, И. Н. Белокуровой и И. Н. Беляниным |
||||
[54] исследованы |
процессы диффузии Сг51 |
и Fe59 в |
шпинелях |
NiCrgOi и NiAhCh, а также диффузия этих же элементов в окислах а = СггОз и а — AI2O3. Эти исследования были проведены
70
на спрессованных и спеченных из порошков образцах, так же как и все перечисленные выше работы.
Исследования Игнатова и Вотиновой [94] диффузии железа
вкорунде (монокристалл а = АЬОз) и в рубине, т. е. в корунде
сдобавкой хрома в количестве около 0,5%, проведено на плав
ленных образцах синтетических материалов.
Расхождения в результатах объясняются как различиями в образцах, использованных разными авторами, так и различ ными условиями проведения экспериментов (табл. 13).
Глава третья
ОСНОВНЫЕ ТЕОРИИ ОКИСЛЕНИЯ МЕТАЛЛОВ И СПЛАВОВ
Для объяснения процесса окисления металлов и сплавов был предложен ряд теорий. Одни из них касаются образования тон ких окисных пленок, другие относятся к образованию толстых пленок при высоких температурах. Эти последние и будут здесь рассмотрены. Очевидно, что механизм окисления при низкой температуре и на первых стадиях при высокой температуре от личается от механизма высокотемпературного окисления на последующих стадиях при наличии ранее образовавшейся окис ной пленки определенной толщины. В последнем случае окисле ние металлов, на которых образуются сплошные, без трещин и пор, окисные пленки, осуществляется посредством диффузии металла (или кислорода) через окисную пленку. В определенной области температур и давления кислорода, когда выполняется условие, что скорость окисления определяется только скоростью диффузии в окисле, рост окисной пленки во времени протекает по параболическому закону. Объяснение параболического за кона роста окисной пленки при постоянной температуре в зави
симости от времени дано К- Вагнером |
[96] и |
развито затем |
другими авторами (Т. Хор и Л. Прайс |
[100], В. Пост [101], |
|
К. Хауффе [3, 4]). Теория окисления |
Вагнера |
основана на |
представлениях о диффузии ионов металла в кристаллической решетке окислов и движении электронов в эквивалентных ионам количествах и исходит из механизма электропроводности (по Френкелю) в окисных полупроводниках. Согласно этой теории, окислы по механизму проводимости делятся на две основные группы: окисные полупроводники с недостатком металла и окис ные полупроводники с избытком металла. В решетке окисла первой группы, например окиси никеля NiO, часть катионных узлов (Ni2+) остается незанятой, причем число свободных узлов на границе окисел — газ больше, чем на границе металл — окисел.
72
Электрическая нейтральность достигается образованием метал лических ионов с повышенной валентностью (Ni3+). При наличии градиента концентрации незанятых узлов в решетке между гра ницами металл — окисел и окисел — газ в окисной пленке воз никает направленная диффузия ионов металла. Ионы металла будут перемещаться по незанятым катионным узлам (по катион ным дыркам) решетки к наружной поверхности окисной пленки,
электроны также будут перемещаться к этой поверхности |
путем |
|||
обмена электронами |
между |
катионами с |
нормальной |
(Ni2+} |
и повышенной (Ni3+) |
валентностью — по электронным дыркам. |
|||
Адсорбированный на границе |
окисел — газ |
кислород ионизи |
||
руется и соединяется с ионами металла. |
|
|
||
Таким образом возникают новые слои окисла. Уравнение |
||||
Вагнера для определения скорости роста |
окалины в наиболее |
общем виде (как для окисления, так и для реакций металла с галогенами и серой) выглядит так:
|
|
а |
|
|
|
|
|
~dt = {§6506 ’ |
И° |
z? (П1 |
Пз'Л ' |
} Д1Г = k"1 |
|
|
|
Ne 5 |
|
|
|||||
|
|
£ |
|
|
|
|
|
где dn/dt — количество |
продиффундировавших наружу |
к |
гра |
||||
нице окисел — газ |
ионов металла или количество продиффунди |
||||||
ровавших к |
границе металл — окалина |
анионов через |
1 |
см2 |
|||
в секунду; |
Ас—толщина окисной |
пленки |
в сантиметрах; |
N — |
число Авогадро; е — элементарный заряд в абсолютных электро
статических единицах; |
Zz — валентность |
аниона; |
ц0 — хими |
|||
ческий потенциал кислорода; |
— химический |
потенциал кис |
||||
лорода на фазовой границе |
металл—окисел; |
— на границе |
||||
окисел — кислород; |
х— электропроводность в |
1/ож-слг; |
||||
«1, «2, пз — числа |
переноса |
катионов, анионов и электронов. |
||||
При этом, по Вагнеру, |
принимается, что |
в случае |
окисления |
металлов диффундируют только ионы металла. Ионы кислорода не могут диффундировать, так как их размеры значительно превышают размеры ионов металлов. Выражение в скобках в уравнении (2) называется «рациональной константой ско рости окисления» и равно скорости образования окисла в
грамм-эквивалентах |
в секунду на |
1 см2 при |
толщине окис |
||
ной пленки |
1 см. |
Из уравнения |
(2) |
следует, |
что скорость |
диффузии и, |
следовательно, скорость |
окисления зависят от |
чисел переноса ионов, которые в свою очередь связаны с концент рацией в решетке окисла вакантных узлов — дырок. Чем боль ше вакантных узлов в решетке, тем больше диффузионный поток ионов металла и больше скорость окисления. Если число вакант ных узлов решетки изменяется, например путем изменения дав
73
ления кислорода или введения в решетку окисла чужеродных ионов с валентностью, отличной от валентности ионов окисляю щегося металла, то изменяется и скорость окисления. На этом основано распространение теории окисления чистых металлов Ваг нера на окисление бинарных сплавов, что наиболее полно сделал Хауффе [3, 4]. При рассмотрении характера влияния легирую щего элемента на скорость окисления основного компонента сплава следует учитывать механизм проводимости окисла основ ного компонента. В случае образования окислов с катионными дырками в решетке (NiO, CuaO, FeO, СоО и др.) скорость окис ления будет пропорциональна подвижности и концентрации катионных дырок. Если в первом приближении считать, что диффузия ионов металла не зависит от содержания чужеродных ионов в решетке окисла, то скорость окисления является прямой функцией концентрации вакантных катионных узлов: скорость окисления при повышении концентрации увеличивается, а при снижении уменьшается. Этот случай хорошо иллюстрируется
примером окисления никеля |
и его сплавов. Сплавы никеля |
с трехвалентным хромом при |
содержании приблизительно до |
6 ат. % Сг окисляются с большей скоростью, чем чистый никель, причем скорость окисления этих сплавов увеличивается с по вышением концентрации хрома. Это следует из результатов ис
следования К. Вагнера и К. Цименса |
[71]. |
В области концентраций до 6 ат. °/о |
Сг на сплаве при окис |
лении образуется только однофазная окисная пленка, состоя щая из NiO. Ионы Ni2+ в узлах кристаллической решетки оки си NiO частично замещаются ионами Сг3+, что приводит к по вышению концентрации вакантных узлов. Пользуясь символами,
принятыми Хауффе [3, 4], |
обозначим концентрацию |
вакантных |
||||||
узлов |
Ni2+ в чистой окиси |
никеля через |
’ |
а |
в Раств0Ре |
|||
Сг2О3 |
в NiO через хмо", |
концентрацию |
ионов |
Ni3+ через х®, |
||||
концентрацию ионов Сг3+ |
в |
узлах решетки NiO на |
местах ио |
|||||
нов |
Ni2+ через хсгеткч), |
концентрацию |
хрома |
в |
сплаве через |
|||
Хсг |
и будем считать, что |
Хсг®-(№) = Хсг- |
Тогда |
при соблюдении |
условия электрической нейтральности в окисных пленках ука занных сплавов число вакантных узлов Ni2+ определим по формуле
1 , 1
XNiO’ = ~2Х® +yxCr<'(Ni)-
Принимая приблизительно
1
XNiQ" уХсп
так как
XCr = Xcr®’(Ni) > XNiO’,
74
получаем отношение константы скорости окисления сплава k к константе скорости окисления чистого никеля k°.
k/k° = xCr/2xNia".
При содержании в сплаве 6 ат. % Сг скорость окисления умень шается с повышением концентрации хрома в сплаве. Это умень шение скорости окисления обусловлено возникновением в окисной пленке фазы со структурой типа шпинели NiCraOi, в которой процессы обмена ионов местами идут исключительно медленно. Хауффе считает, что стойкость против окисления сплавов Ni—Сг связана именно с образованием химического соединения окислов NiCraCh, а не с образованием чистой фазы СггОз, так как последняя при высокой температуре (свыше 1000°) быстро испаряется [74].
Сплавы никеля с одновалентным литием в области концентра ций лития, при которой на сплаве в процессе окисления образо валась бы однофазная окисная пленка, состоящая из NiO, долж ны окисляться с меньшей скоростью, чем чистый никель, так как при наличии ионов лития в окиси никеля NiO число вакант ных узлов в решетке последней уменьшается. Отношение кон стант скоростей окисления сплава и чистого никеля будет равно выражению
k___I NiD* ff 1 k° \ Mi / ’
если
*Li®’(Ni) = Xti > NiD* ’,
где %Li — концентрация лития в сплаве; Хц®-(\ч) — концентра ция узлов Ni2+, занятых ионами Li+.
Влияние легирующих элементов на скорость окисления метал лов, на которых при окислении образуются окислы с избытком металла против стехиометрического состава (например, ZnO), обратное по сравнению с типом NiO. В этих окислах избыточные катионы и эквивалентное количество электронов находится в межузлиях кристаллической решетки. Малые добавки к цинку металлов, валентность которых превышает валентность цинка, например алюминия, приводят вследствие замещения ионов Zn2+ в узлах кристаллической решетки ZnO ионами А13+ к умень шению количества ионов Zn2+ в межузлиях. А так как факто ром, определяющим скорость окисления цинка, является ско рость диффузии ионов цинка по межузлиям, которая пропор циональна количеству ионов Zn2+ в межузлиях, то добавление алюминия к цинку приводит к снижению скорости окисления цинка. Сплавы цинка с 0,1—1 ат. % А1 окисляются со скоростью,
75
во 100 раз меньшей, чем чистый цинк. Отношение констант ско рости окисления цинко-алюминиевых сплавов и чистого цинка при предположении, что
XAl®-(Zn) = *А1 >XznO-,
будет равно |
формуле |
|
|
|
|
|
|
k)k° |
XznO'/XAl, |
|
|
где XAie-(Zn)—концентрация |
ионов А13+ в |
узлах |
решетки ZnO |
||
на местах ионов Zn2+; |
xai — концентрация |
алюминия в сплаве; |
|||
*zno— концентрация |
ионов |
цинка в межузлиях |
чистой окиси |
||
ZnO. |
цинку добавить |
одновалентный металл, например |
|||
Если к |
литий, то замещение ионов Zn2+ ионами Li+ в узлах кристалли ческой решетки ZnO приводит к увеличению количества ионов Zn2+ в межузлиях решетки ZnO. Поэтому сплавы цинка с лити ем окисляются с большей скоростью, чем чистый цинк. Сплав цинка с 0,4 ат. % Li в одинаковых условиях окислялся со ско ростью, во 100 раз большей, чем чистый цинк. Отношение кон стант скоростей окисления сплавов цинк—литий и цинка опре деляется выражением
kfk°^Xu /xzno-.
В некоторых случаях, когда на металле возникает окисел с недостатком анионов, т. е. в решетке которого имеются вакант ные анионные узлы (TiO2), Хауффе допускает, что скорость окисления этого металла определяется скоростью диффузии анио нов. Влияние легирующих добавок на скорость окисления ана логично влиянию в случае образования окисной пленки типа
ZnO.
Влияние наличия в атмосфере паров окислов и солей метал лов на скорость окисления аналогично влиянию этих металлов в качестве добавок в сплаве.
Таким образом, из этой теории следует, что при введении в
сплав добавок, предназначенных для повышения жароупорности сплава, надо учитывать характер дефектов решетки окисла, возникающего в процессе окисления на данном сплаве или ме талле.
Одно ич возможных объяснений логарифмического закона роста окисной пленки на металлах дал У. Эванс [97]. Теория Эванса исходит из факта возникновения в окисной пленке меха нических дефектов. Неоднократно наблюдалось, что в окисных пленках образуются пузыри. Причиной образования пузырей являются касательные, сжимающие напряжения в окисной плен
76
ке, возникающие в том случае, когда объем образующегося на
.металле окисла больше объема израсходованного металла. Если на стенках пузыря появляются трещины, то к поверхности металла может свободно проникать кислород. В этом случае возможно окисление по линейному закону. Если трещины недо статочно велики для того, чтобы кислород мог проходить сквозь них, или если трещин не образуется, то рост окалины будет ■определяться диффузией ионов сквозь окисную пленку. Возник новение в окисной пленке пузырей уменьшает эффективную площадь сечения для диффузии, так как диффузия сквозь по лость пузыря невозможна. Эванс допускает, что пузыри могут образоваться во всех слоях окисной пленки и постепенно пере крывать все участки поверхности металла. Соответственно бу дет уменьшаться диффузионный поток ионов и, следовательно, скорость окисления. Если вероятность местонахождения вер шины пузыря внутри элемента толщины окисной пленки dx обозначить через k -dx, то вероятность полного отсутствия пу
зыря по всей толщине пленки кх |
будет e~kd-x |
(принимая, |
что k не зависит от толщины пленки). |
Тогда уравнение для ско |
|
рости роста окисной пленки будет следующим: |
|
|
dx/dt = const • e~kdx |
(3) |
|
После его интегрирования получим выражение для толщины |
||
окисной пленки в зависимости от времени t: |
|
|
&х — k • In {at ф- b), |
(4) |
где k, a, b — постоянные.
Таким образом, из теории Эванса следует, что напряженное состояние окисной пленки не всегда является вредным и при определенной величине напряжений окалина может приобрести защитные свойства.
А. А. Смирнов [98] теоретически рассмотрел процесс окис ления бинарных сплавов при высокой температуре, взяв упро щенную модель сплавов, представляющих собой непрерывный ряд твердых растворов металлов А и В. Им были приняты сле дующие основные допущения.
1.На сплаве образуется только один вид окисла М,От, причем в решетке окисла на местах атомов металла могут нахо диться атомы Л и В в любых соотношениях.
2.Концентрации атомов А и В в сплаве непосредственно
под окисной пленкой постоянны.
3. Рост окисной пленки происходит только за счет диффузии металла, причем диффундировать могут лишь те атомы, которые не входят в решетку окисла. Обмен местами между атомами ме таллов, входящими в решетку окисла, и атомами, растворенными в окисле (избыточными в стехиометрическом отношении), не
77
возможен. Таким образом, соотношение количеств атомов А и В
врешетке вновь образующихся на поверхности окисной пленки слоев окисла зависит от соотношения диффузионных потоков стехиометрически избыточных атомов.
4.Коэффициенты диффузии атомов А и В зависят от состава окисла и, следовательно, могут изменяться с ростом толщины окисной пленки.
5.Энергии перехода атомов А и В из сплава в «растворенное
вокисле состояние» линейно изменяются с их концентрацией.
6.На сплаве образуется компактная, нелетучая, прочно сцепленная со сплавом окисная пленка, в которой нет пузырей, пор и трещин. Скорость роста окисной пленки dxjdt в данный момент t определится из выражения
|
dxjdt ~ (Гд + Гв) • W, |
(5) |
||
где W —средний объем окисла, приходящийся на один атом ме- |
||||
талла; Та и |
Тв—диффузионные потоки металлов А и В, |
со- |
||
ответственно |
равные: |
|
|
|
|
Та = Оа |
dn л |
dnR |
|
|
’ Тв = Ds’ |
|
||
где па и Пв — абсолютные |
концентрации стехиометрически |
из- |
||
быточных (растворенных в окисле) атомов А и В; |
|
|||
Da и jDb — коэффициенты диффузии этих атомов в окисле. |
||||
Отсюда видно, что для определения |
скорости окисления |
не |
обходимо определить состав окисла в различных слоях, что пред ставляет сложную задачу даже в данной сильно схематизиро ванной модели. В рамках этой модели можно ожидать образо вания защитного слоя окисной пленки в том случае, когда с ростом толщины окалины поток одного из металлов (7Д) сделает ся малым по сравнению с потоком другого металла (Та)- Тог
да должен |
образоваться слой из почти чистого окисла одного |
|
из металлов |
(ArOm )• Для этого |
необходимо, чтобы концентра |
ция второго |
металла (присадки) |
была больше определенного для |
каждого случая значения *С — критической концентрации. Если |
это условие выполнено и если в образовавшемся на поверхно сти окисной пленки слое окисла состава ArOm коэффициенты диффузии обоих металлов А и В достаточно малы, то рост окис ной пленки сильно замедлится.
П. Д. Данков [40], основываясь на экспериментальных ре зультатах Е. А. Гульбрансена и Дж. Гикмана [1, 2], а также на результатах наших первых опытов и исходя из критического рассмотрения основных положений теории окисления Смирнова, предложил теорию окисления бинарного сплава 80% Ni + + 20% Сг. При этом предположение Смирнова о том, что избы точные частицы двух металлов, входящих в состав раствора
78