книги из ГПНТБ / Кожевников С.Н. Теория механизмов и машин учеб. пособие для студентов вузов
.pdfОтсюда передаточная |
функция |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
. |
а>з |
|
1 - f - A c o s a |
|
|
|
|
|
|
|
|||
Продолжая дифференцирование, |
найдем формулу для определе |
|
|||||||||||||
ния углового |
ускорения |
кулисы |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
е3 = е І / 3 1 |
+ т ^ І |
|
|
|
|
|
(5.37) |
|
|
|||
пли |
|
1 + A . cos а |
. |
„ |
А ( 1 — A . 2 ) s i n а |
|
,г |
|
«й \ |
||||||
|
|
|
|
||||||||||||
е 3 |
— e i |
1 + 2 |
A c o s a |
+ |
A -+ |
CÙÏ |
( l + |
2 A c o s |
а + |
Ä*)* |
• |
|
|
||
Если кулиса является начальным звеном и вращается равно |
|
||||||||||||||
мерно, как это имеет место в ротативных двигателях и насосах, то |
|
|
|||||||||||||
© з = const и е3 = |
0. В таком случае угловое ускорение |
кривошипа |
|
||||||||||||
|
_ Л і > і _ _ |
„ |
|
А ( 1 — A 2 ) s i n а |
|
|
|
|
|
||||||
E l |
dt |
a ' 1 |
(1 + . A |
cos a ) |
(1 + |
2A c o s a + |
A=) |
' |
|
|
|
||||
Подставляя al |
из формулы (5.35), получаем |
окончательно |
|
|
|
||||||||||
|
с _ |
|
ы ; А ( І — A - ) s i n a |
( |
l + 2 A c o s K + |
A 2 |
) |
• |
|||||||
|
1 |
3 |
|
|
(1 + |
A cos |
a |
) |
3 |
• |
|
\ |
|
В том случае, когда начальным звеном является кривошип AB,
причем |
cùj = const, |
следовательно, е1=~ |
= 0, получаем |
|||||||
углового |
ускорения |
кулисы |
из формулы |
(5.37) |
|
выражение |
||||
|
|
£ з = |
„ |
|
А (1 — A 2 ) s i n a |
|
- |
|||
|
|
coj .. , |
„ . — - |
— |
T T S T F |
|
||||
|
|
J |
1 (1 - f - 2 A c o s |
a |
+ |
A - ) |
a |
|
для
/ r
(5.40)'
v
Относительные перемещения, скорость и ускорение камня и кулисы. В механизмах двигателей и насосов часто требуется опре делять не только относительный ход поршня (камня 2) и цилиндра (кулисы 3, рис. 5.9), но и закон изменения относительного перемеще ния, от которого зависит, например, неравномерность подачи масла в гидравлическом насосе, а также скорость и ускорение поршня при движении относительно цилиндра.
Положение камня относительно кулисы можно координировать отрезком Xß (рис. 5.9), который нужно рассматривать как сумму проекций межцентрового расстояния GA = е и кривошипа AB =г на направление кулисы:
xB = ecos ф + r cosa[) = e^cos ф + у cosчр^, |
(5.41) |
где тр = a — ф.
Сравнивая формулы (5.41) и (5.16) для координаты поршня кривошипно-ползунного механизма, видим их полное совпадение, если е заменить на г. Это вполне естественно, потому что кулисный
130
механизм может быть получен из кривошипно-ползунного механиз ма, если в последнем кривошип сделать стойкой.
Для механизма с вращающейся кулисой, используемой в каче стве начального звена с со3 = const, при определении относительной скорости и ускорения камня и кулисы, помимо точных формул (5.20) и (5.21), можно применять также и приближенные формулы
(5.29) и (5.30), |
если |
к = у |
достаточно |
мало |
< |
. Это следует |
|
|||||||||||
из |
того, |
что для обращения |
кривошипно-ползунного |
механизма |
|
|||||||||||||
в кулисный всем звеньям нужно сообщить вращение с угловой ско |
|
|||||||||||||||||
ростью, равной и противоположно направленной угловой скорости |
|
|||||||||||||||||
кривошипа. При этом кривошип кривошипно-ползунного механизма |
|
|||||||||||||||||
остановится, а направляющая поршня (теперь кулиса) будет вра |
|
|||||||||||||||||
щаться с угловой скоростью кривошипа, но в противоположном |
|
|||||||||||||||||
направлении. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Если в кулисном механизме начальным звеном является криво |
|
||||||||||||||||
шип AB, то скорость и ускорения можно определить последователь |
|
|||||||||||||||||
ным дифференцированием уравнения (5.41). |
|
|
|
|
||||||||||||||
|
Дифференцируя |
первый |
раз, имеем |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
dxR |
|
|
I |
dip |
1 |
dip\ |
|
|
|
|
|||
но так как |
|
|
esin |
cp = |
r sinip |
или sin яр = |
X sin ср, |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
то |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
^cosip = À^-coscp |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
|
|
|
|
|
\ |
|
|
(5.43) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dtp |
|
^dcp |
c o s t p |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dl |
|
dt |
|
c o s if> * |
|
|
|
|
|
|
|
Заменяя в формуле (5.42) ^ |
|
его значением |
из формулы (5.43) |
|
|||||||||||||
и производя |
преобразования, получим |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
v„„ |
|
|
п |
|
sin et |
r-. |
|
|
(5.44) |
|
||
|
|
|
|
|
|
= -jf- = |
— ea3—-. |
|
|
4 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
-6 |
|
dt |
|
|
|
d c o s ( a — ф ) |
|
||||
|
Здесь |
û)3 |
= |
^ï |
— |
угловая скорость |
кулисы, |
определяемая ра |
|
|||||||||
венством |
(5.35) |
и |
a — ф = |
\\>; |
ф подсчитывается |
по |
уравнению |
|
||||||||||
(5.34). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Дифференцируя второй раз и производя преобразования, найдем |
|
||||||||||||||||
относительное |
ускорение |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
d2xn |
|
|
Г |
|
|
s i n a |
|
/ |
c o s |
a |
|
|
cos* ш У] |
||||
a 2 3 |
= _ 5 = _ e |
|
e3 —-. |
|
r + |
— / |
г + |
Я, , , |
. . |
(5.45) |
|
|||||||
ІЛ |
dl2 |
|
|
L |
|
c o s |
( a |
— |
ф) ' |
|
, 1 V c o s ( a — i p ) |
' |
c o s 3 ( a — <p)/j 4 |
В этом уравнении e3 = ~ определяется по формуле (5.37).
б* |
131 |
§5.4. АНАЛИТИЧЕСКАЯ КИНЕМАТИКА ЧЕТЫРЕХШАРНИРНОГО МЕХАНИЗМА
Четырехшарнирный механизм имеет широкое применение в ка честве составной части рабочих машин; кроме того, при исследова нии им могут быть заменены на отдельных участках профили кулач ковых механизмов. В последнем случае замена является условной и производится лишь для удобства проведения расчетов. На способе замены кулачковых механизмов четырехшарнпрными остановимся ниже. В результате кинематического анализа должно быть уста
новлено изменение угла б отклонения |
коромысла от линии центров |
||||
в функции угла а, если начальным |
звеном является |
звено AB |
|||
(рис. 5.10). |
|
|
|
|
|
Обозначим для |
краткости |
длины звеньев |
|
||
/ л л |
= а; |
Івс = |
Ь; / С в = |
с и /ло = ^. |
|
Из прямоугольного |
треугольника BDE следует |
|
|||
|
Ы6-Ы |
= £ £ |
£ . . |
(5.46) |
Неизвестные переменные углы б и у могут быть определены из соответствующих треугольников, построенных на исследуемом механизме.
Из прямоугольного треугольника BDF получаем
|
, |
с |
a sin а |
, |
|
/ |
г |
|
|
t g ô i = - } |
|
|
(5.47) |
||||
|
ь |
1 |
d — a cos а |
' |
|
ѵ |
' |
|
a из треугольников |
ABD |
и BDC |
|
|
|
|
|
|
|
lBD = |
a2-\-d2-2adcosa |
|
|
||||
и |
1%о = Ь2 + сг-2Ьс |
|
cos |
у. |
|
|
||
|
|
|
|
|||||
Отсюда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6 2 + с 2 — a 2 - d 2 |
, ad |
|
|
,c |
|||
C 0 S |
V = |
|
2bc |
+ |
ToC0S |
"> |
<5'48> |
|
т. е. |
cos y — e-^-f cos |
а, |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|||||
где |
Ьг +с2 |
— а 2 — сР |
|
|
|
|
||
|
с |
ad |
|
|
Таким образом, вычисляя последовательно по формулам (5.48), (5.47) и (5,46) углы у, ôi и б — ô l t можно найти Ô для любого значе ния а:
б = arctg b t n y + 6i. |
(5.49) |
132
При определении угловой скоро сти cô3 и углового ускорения е3 ко ромысла можно было бы поступать аналогично предыдущему, т. е. после довательно дифференцировать урав нение (5.49). Однако такой путь при
водит |
к |
сложным выражениям для |
|
(о3 |
и |
е3 , |
что вызывает затруднения |
при |
вычислениях. Поэтому применим |
||
другой |
метод. |
Мгновенный центр Р вращения ша туна b определится как пересечение направлений кривошипа AB и коро мысла DC, Если скорость точки В
ѵв = ааь
Рис. 5. ІО. К выводу передаточ ной функции четырехзвенного механизма
то угловая скорость ю2 шатуна может быть выражена равенством
•соі- II
LPB VPB
Скорость точки С коромысла, с одной стороны, может быть вы ражена через угловую скорость со2 шатуна, а с другой — через угло вую скорость со3 коромысла:
t/c = C C û 3 = — ІрСЩ-
Таким образом, искомая угловая скорость « 3 может быть опре делена из выражения
|
со3 = |
— со2 - PC |
:Cl), -і |
|
PC |
(5.50) |
|
Из |
треугольника PBC |
|
|
|
PB |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
PC _ |
sin ß |
|
|
|
|
|
|
PB |
sin V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
ß = 3 6 0 ° - ( a + v + o). |
|
|||||
|
|
||||||
Это дает окончательно |
|
sin ß |
- |
|
|
||
|
|
Cû3 = £ûi — |
|
(5.51) |
|||
или передаточная функция |
|
sin y |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
a sin ß |
|
|
(5.52) |
|
|
|
|
с sin y ' |
|
|
||
|
|
1 |
|
|
|
||
Дифференцируя по t уравнение (5.51) для угловой скорости, на |
|||||||
ходим |
угловое ускорение |
при щ — const: |
|
|
|||
|
|
о |
dß |
. |
. |
о |
dy |
|
d*à |
cos ß — s |
m У ~ s |
, n |
Pc |
o s Y -Jj |
|
|
dt* |
(ûi |
|
sin* y |
|
(5.53) |
|
|
|
|
|
133
Дифференцируя по t уравнение (5.48), получаем для ~ сле дующее выражение:
dy |
ad |
sin a |
dt |
be |
sin Y |
Из треугольников ABC и ADC имеем
cos ß = |
b°- + a2 — d2 — ca |
, de |
с |
|
lab |
4--г cos о. |
1 ab
Дифференцируя по t это уравнение, получим
dß |
de |
sin |
ô |
dî |
au |
' sin |
ß 3 - |
(5.54)
(5.55)
(5.56) Подставляя в формулу (5.53) выражения для —, ~ и со3, найдем
после упрощений следующее выражение для углового ускорения коромысла:
, ad |
sin ô cos ß |
— sin a sin ß ctg у |
(5.57) |
|
|
||
be' |
|
sin2 у |
|
|
|
§5.5. АНАЛИТИЧЕСКАЯ КИНЕМАТИКА МНОГОЗВЕННЫХ МЕХАНИЗМОВ, СОСТАВЛЕННЫХ ИЗ ДВУХПОВОДКОВЫХ ГРУПП
Непосредственное вычисление положений звеньев и координат точек, скоростей и ускорений ведомых звеньев многозвенных меха низмов по заданным положениям скорости и ускорения начального звена представляет собой значительные трудности, поэтому практи чески более удобно процесс расчета построить на основе структур ного анализа механизма. Действительно, если многозвенный меха низм разложен на элементарные группы Ассура и закон движения начального звена задан, то можно, очевидно, определить координаты точек первой присоединенной группы звеньев, их скорости и уско рения, в том числе и точек, сведения о законе движения которых
У
Рис. 5.11. Двухповодковая группа с тре мя шарнирами
необходимо иметь для выясне-
ния закона движения следую щей присоединяемой группы. Таким образом, задача об ана литической кинематике много звенных механизмов может быть сведена к задаче об аналитической кинематике разновидностей структурных групп. Если все звенья струк турной группы образуют вра щательные пары, то решение задачи об определении поло-
134
жегіий, скоростей и ускорении точек звеньев группы возможно,
если заданы |
или предварительно вычислены координаты, скорости |
и ускорения |
центров внешних шарниров, которыми присоединяется |
группа к механизму.
Механизмы, составленные из двухповодковых групп, единствен ные, для которых расчет можно построить точно. Расчет более сложных групп, вследствие необходимости решать трансцендент ные уравнения, возможен последовательными приближениями.
Каждую из двухповодковых групп с тремя шарнирами можно рассматривать как треугольник с одной изменяемой стороной с
(рис, 5.11), для которой известны координаты хА, хв, |
у А, |
уB-, а также |
|||||||||
длины а и b поводков. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Через заданные координаты вычислим отрезок с: |
|
|
|||||||||
и |
|
с2 |
= (хв - |
xAf |
+ {ув- |
УА ? |
|
(5.58) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ЛВ |
ЛА |
|
|
|
|
Дифференцируя |
выражение |
(5.58), получим |
|
|
|||||||
или |
сс = (хв |
- |
хА) |
(хв |
- |
хА) |
+ {ув - |
УА) (УВ — Ул) |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
с = |
(хв |
— хА) |
cos Ѳ + (ув —IJA)sin Ѳ. |
|
(5.60) |
|||||
Дифференцируя |
выражение |
(5.59), |
найдем |
|
|
||||||
1 |
• _ (*в - |
*л) СУВ-ІІ |
|
А ) ~ |
(УВ - |
Ув) (хв -ХА) |
г _ _ с 2 |
||||
c o s 2 f l V |
|
|
(*в-*л)г |
|
|
|
|
"ЛХВ-ХА?' |
|||
После |
преобразований |
имеем |
|
|
|
|
|
||||
|
се = (ув — Ул) COS 8 - (хв — хА) sin 0. |
|
(5.61) |
||||||||
Теперь нетрудно получить вторые производные |
|
|
|||||||||
|
"с=(хв |
- |
хА) |
cos Ѳ + (ijB - |
уA) sin Ѳ +с Ѳ 3 |
(5.62) |
|||||
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cii =({/ß — yA) |
cos G— {xB — xA) |
sin6 — 2cè. |
(5.63) |
Для определения координат, скорости и ускорения точки с необходимо знать углы Ѳа или Ѳ*, которые образуют направления поводков а и b с осью х. Из рис. 5.11 имеем
Ѳв = л + Ѳ - Р и 0й = б + а , |
(5.64) |
следовательно,
8"а = е ' - р и 84 = 8 + а- j
135
Углы a ir ß находим из треугольника ABC:
C 0 |
S |
a = |
2&С |
1 1 |
C0SV>= |
2 « с • |
( 5 - 6 |
|
Дифференцируя |
правую и левую |
части |
уравнений, найдем |
|
||||
|
• |
с(Ь |
c o s а —с) |
_ |
л |
c ( a c o s ß — с) _ |
R |
|
|
|
йс s i n а |
' |
" |
|
а с s i n ß ' |
\ • V |
|
|
с (Ь c o s а — с) — 2acb |
s i n а — a?cb c o s а — с 2 |
|
|||||
а = |
—- |
|
; |
: |
|
|
. |
|
be s m а
Таким образом, углы о( , и 0 & и их первые две производные пред ставляется возможным вычислить через заданные размеры а и b и переменное расстояние с и его производные, определяемые фор мулами (5.58), (5.60) и (5.62).
Найденные значения углов |
Ѳа и ѲЛ дают |
возможность |
найти |
|
координаты и проекции скоростей и ускорений |
любой точки |
звена |
||
b или а. Так, для точки С имеем |
|
|
||
xc=xA-\-bcosbb;' |
Ус=Ул + Ь$\пЪь; . |
|
||
Д'с = хА |
— 0bbsinôb; |
yc = ÙA + hbcosQb) |
(5.68) |
|
xc — xA |
— Qbbsindb |
— QbbcosQb; |
|
|
|
|
УС = УА+ Qbb cos вb —êlb s'm 0b.
Формулы (5.68) могут быть использованы для определения коор динат, скорости и ускорения любой другой точки звена Ь, например точки £>, координируемой относительно точки А отрезком d и углом б. В этом случае в формулы (5.68) следует вместо b ввести d, а вместо
аргумента |
тригонометрических |
|
функций |
|
Qb подставить |
Ѳй -f- ô. |
||||
В точке D может быть размещен центр шарнира, которым к звену |
||||||||||
b присоединяется следующая |
элементарная группа. Поэтому, |
|||||||||
|
|
выполнив |
|
расчет в |
приведенной |
|||||
|
|
выше |
последовательности, |
тем са |
||||||
|
|
мым подготовим данные для ана |
||||||||
|
|
лиза |
присоединяемой |
группы. |
||||||
|
|
|
Рассмотрим |
еще |
модификации |
|||||
|
|
диад, в которых один шарнир, |
||||||||
|
|
внешний |
или внутренний, |
заменен |
||||||
|
|
поступательной |
парой. |
|
|
|||||
|
|
|
Для |
двухповодковой |
группы |
|||||
|
|
с |
внешней |
поступательной |
парой |
|||||
|
|
(рис. 5.12) должны быть предва |
||||||||
|
|
рительно |
|
вычислены |
или |
заданы |
||||
|
х |
хА, УА, Ѳ И е; |
b и d — постоян- |
|||||||
Рис. 5.12. Двухповодковая группа |
н ы е |
известные |
размеры |
звеньев, |
||||||
с внешней |
поступательной парой |
Искомыми |
являются |
Ѳа, Хс |
и ya |
rn
После определения этих ве личин могут быть вычислены координаты, следовательно, ско рости и ускорения любых дру гих точек звеньев.
Проведя через точку С ли нию, параллельную направляю щей, а через А — перпендику лярную ей, получим прямоуголь ный треугольник, в котором
с= е — d, следовательно,
с= е и с = е. (5.69)
|
Если |
выбрать, |
кроме того, |
Рис. |
5.13. |
Двухповодковая |
группа |
||||||||
|
с |
внутренней |
поступательной |
парой |
|||||||||||
какую-либо фиксированную точ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
ку |
на направляющей, |
например |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
точку D, то расстояние е можно выразить через координаты |
точек |
||||||||||||||
D |
м А: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
e = (xD |
— хА) |
cos Ѳ + (yD |
— уA) |
sin Ѳ. |
|
|
(5.70) |
|||||
|
В таком случае |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
е = |
[(ід - |
х-А) + |
Ѳ (yD - |
УA)] |
COS Ѳ - |
[é (xD |
- xA) |
- (yD |
- |
yA)] sin Ѳ (5.71) |
|||||
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ë = |
(xD |
— ЛA) |
COS Ѳ - f ( i / D |
- |
уA) |
sin 6 + |
|
|
|
||||
|
|
+ |
6 [ІУо — УA) |
COS Ѳ — (xD |
— xA) |
sin Ѳ] — |
|
|
|||||||
|
|
- Ѳ 2 |
е + 2Ѳ [(fo — c o s ö |
— ( і л — іл)sine] . |
|
(5.72) |
|||||||||
|
Теперь |
можно |
записать |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
b cos a = |
С ; a = — b sin |
|
и a = — |
с + a2b |
cos |
а |
(5.73) |
|||||||
|
a |
|
b sin |
a |
|
||||||||||
|
Кроме того, |
согласно рис. 5.12, |
имеем |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
Ѳ4 = Ѳ + а; Ѳ& = Ѳ + а |
и |
Ѳ6 |
= |
|
|
|
(5.74) |
Таким образом, для вычисления координат точки С, проекций
еескорости и ускорения по уравнениям (5.68) данных достаточно.
Вдвухповодковой группе по рис. 5.13 вычисляют предварительно координаты точек А я В, а размер b задается конструктивно.
Отрезок AB = с между центрами шарниров может быть вычислен по формуле (5.58), а угол Ѳ его наклона к оси х — по формуле (5.59).
Далее можно записать |
|
6 = ccosa. |
(5.75) |
137
Следовательно, при b = const
сcos а — ас sin а = О
сcos а — 2ас sin а — а3 с cos а —ас sin а = 0.
Отсюда
|
а = |
• ctg а |
(5.76) |
а = |
с cos а — 2ас |
sin а — а-с cos с« |
(5.77) |
|
с sin а |
|
Угол о», координирующий отрезок b относительно оси х, опре деляется суммой Ѳ и а, поэтому
0„ = Ѳ + а и Ѳ = Ѳ + а, |
(5.78) |
6 |
где е н е получают из формул (5.74) и (5.76), а с и с, необходимые для
вычисления а и а, — из (5.60) и (5.62).
Координаты, проекции скоростей и ускорений точки С теперь могут быть вычислены по формуле (5.68).
Аналогичным методом могут быть составлены расчетные уравне ния и для модификации двухповодковых групп с одним внутренним или внешним шарниром.
Покажем на примере восьмнзвенного механизма (рис. 5.14) воз можность применения рассмотренного метода аналитической кине матики.
Заданы размеры звеньев и закон движения начального звена /, т.е.ф и ф- Требуется определить скорость и ускорение точки G звена 6.
В первую очередь необходимо исследовать двухповодковую
группу 2—3, для которой заданы |
координаты |
точек |
А и В: |
|
УА = 0; |
ХА = |
0; |
|
хв = х0 + 1ов coscp; |
||
|
Ув = УоЛ-1ов sin ф. |
||
Кроме того, |
|
|
|
|
* Л = У Л = * " Д = = І / Л = 0 |
||
|
Ув = ¥ов cos ф; |
||
хп |
= — ф/ов sin ф — фЧ0в cos ф; |
||
Рис. 5.14. Восьмизвенный механизм |
Ув = ¥ов cos ф — ф2 /0 в sin ф. |
13S
По формулам (5.66) и (5.67) вычисляют ß, ß, ß, а по формулам (5.59), (5.61) и (5.63) — Ѳ2 3 , Ö23 и 023- После этого можно определить
угол |
б? 2 — °Ч = |
п + 023 — ß — ô2 и, следовательно, |
Ѳа 2 = |
Ѳ2з—ß; |
Öa 2 = |
ö 2 3 — ß- |
|
|
|
Теперь могут быть найдены координаты и проекции на оси коор |
||||
динат |
скорости |
и ускорения точки D по уравнениям |
типа |
(5.68). |
Аналогично могут быть определены угол, координирующий направ ляющую 5, и его две первые производные. Далее, по формулам для двухповодковой группы с внешней поступательной парой мож но вычислить координаты, скорость и ускорение (в проекциях) точки G, причем необходимо вместо координат точки А в уравнения вста вить координаты точки D,