Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

книги из ГПНТБ / Шефтель И.Т. Терморезисторы. Электропроводность 3[[i]]d[[ i]]-окислов. Параметры, характеристики и области применения

.pdf
Скачиваний:
63
Добавлен:
25.10.2023
Размер:
17.29 Mб
Скачать

280

ОСНОВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ И ХАРАКТЕРИСТИКИ

[ГЛ. V I I I

§ 8.2. Температурная зависимость сопротивления

Температурная зависимость сопротивления является главной характеристикой T P , в значительной степени определяющей остальные характеристики этих изделий. Естественно, что она аналогична температурной зависи­ мости удельного сопротивления полупроводника, из ко­ торого изготовлен данный ТР. Зависимость электропро­ водности от температуры различных составов в системах окислов M n , Со, N i и Си а также полупроводниковых твердых растворов на основе титаната бария обсуждалась в главах I V и V I .

Измерения показывают, что температурная зависимость сопротивления большинства типов TP с отрицательным ГКС, изготовляющихся в Советском Союзе, с достаточной для практики точностью во всем или в части рабочего ин­ тервала температур аппроксимируется выражением

Вт =

Аев'т,

(8.4)

где RT — величина сопротивления TP при

температуре

7', °К, постоянная

 

 

А =

А±

(8.5)

зависит от физических свойств материала и габаритов TP (I — расстояние между электродами в см и s — площадь

поперечного сечения

полупроводникового элемента T P

в см2), постоянная В

зависит от физических свойств мате­

риала и может иметь одно или два значения в интервале

рабочих

температур.

 

 

 

Прологарифмируем

выражение

(8.4):

 

lgRT

= \gA+^lge

= \gA

+ 0,m3^r.

(8.6)

Выражение (8.6) в координатах IgR и ИТ представляет уравнение прямой линии, что значительно облегчает определение интервала температур, в котором (8.4) с необ­ ходимой точностью аппроксимирует действительную за­ висимость RT (Т). П О результатам измерений RT и Т стро­ ят график зависимости l g i ? r = / (1/71 ). Если через полу­ ченные экспериментальные точки можно провести пря­ мую, то считают, что в данном интервале температур спра­ ведливо выражение (8.4).

§ 8,2] ТЕМПЕРАТУРНАЯ ЗАВИСИМОСТЬ СОПРОТИВЛЕНИЯ

281

Для практических расчетов из формулы (8.4) удобно исключить постоянную А. Написав (8.4) для двух темпе­ ратур Т2 и Тг и деля одно выражение па другое, полу­ чим

RTt = Я Т 1 е х р х Т2)/ТгТ2}.

(8.7)

Из формулы (8.7) можно рассчитать величину сопротивле­ ния TP при любой температуре Т2, °К (в интервале рабо­ чих температур), зная значение постоянной В и сопротив­ ление образца при какой-то одной температуре 2\.

Величина постоянной В определяется эксперименталь­ но измерением сопротивления TP при двух температурах Тх и Тг. Логарифмируя выражение (8.7), легко получить

 

2,303 Д lg R

,я

8

=

Д(1/Г)

'

где обозначено MgR

=

lgRTJ—lgRTl

иД(1/Г) = 1/Т2

\1Тг. Размерность В — градусы Кельвина или Цельсия. Если определить температурный коэффициент сопро­

тивления TP а так, как это обычно принято:

 

 

1

dR

,0 п>

а т

=

1П*г'

<8-9>

то из (8.4) следует, что

 

 

 

 

ат

=

В/Т*.

(8.10)

Для позисторов температурные зависимости сопротив­ ления, снятые в широких интервалах температур, имеют сложный характер (см., например, рис. 91 и 96). При до­ статочно низких и высоких температурах сопротивление уменьшается при увеличении температуры по закону, близкому к экспоненциальному. В промежуточной обла­ сти R резко возрастает при повышении температуры. Как было показано в главе V I , положение этой области на тем­ пературной шкале зависит от состава материала. Кру­ тизной характеристики, а, следовательно, и величиной ТКС, можно управлять в широких пределах различными технологическими приемами.

Температурные зависимости сопротивления техниче­ ских образцов позисторов рассматриваются в §§ 10.1.3 и 10.4. Для многих типов позисторов сопротивление в до­ вольно большом интервале температур (порядка несколь-

282 ОСНОВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ И ХАРАКТЕРИСТИКИ [ГЛ. V I I I

ких десятков градусов Цельсия) меняется строго по экспо­ ненциальному закону

RT = Ae*',

(8.11)

где А — постоянная, а — ТКС при температуре t °С в абсолютных единицах. Если температурная характери­ стика позистора отклоняется от закона (8.11) (имеет ре­ лейный характер), его все же можно использовать для

R,ON

 

50

100

/50

200

50

100

150

200

 

 

 

 

Г. С

 

 

т;с

 

Рис.

109.

Температурная

Рис. 110.

Температурная

зависимость сопротивления

зависимость

ТКС a T P ти­

T P

типа

СТ5-1

(1) и

па СТ5-1 (1)

и КМТ-1

(2).

 

КМТ-1

(2).

 

 

 

 

 

аппроксимации характеристики в узком интервале тем­

ператур (порядка 2—5 °С).

 

Исходя из выражения (8.11), формулу для

ТКС пози-

сторов можно записать

в

виде

 

о = 2 ' 3 0 3

д

^ д .100, % Г С .

(8.12)

Величины ТКС сильно зависят от ширины и положения на температурной шкале интервала температур, в котором рассчитывается ТКС. На рис. 109 и 110 в качестве

§8.2]

 

ТЕМПЕРАТУРНАЯ ЗАВИСИМОСТЬ СОПРОТИВЛЕНИЯ

 

283

примера

приведена

температурная

зависимость сопротив­

ления

и

его

температурного коэффициента

для

TP с

от­

рицательным ТКС типа КМТ-1 и позистора типа GT5-1.

Своеобразные

температурные

характеристики

можно

получить при последовательном или параллельном

сое­

динении

позисторов и

обычных TP с отрицательным ТКС

(рис. 111). При определенных

/О'

 

 

 

 

 

 

 

 

температурах

 

ТКС

такого

 

 

 

 

 

 

 

 

блока

изменяет

знак.

Под­ R,OH

 

 

 

 

 

 

/

 

 

бирая соответствующие

типы

ю'-

\

 

 

 

 

 

 

 

TP, можно

смещать

положе­

 

ч

 

 

 

/

//7J

 

ние минимума

 

(при

 

последо­

 

 

 

 

 

вательном

соединении)

или

 

 

4 3

J

 

максимума

(при

параллель­

10'

 

 

 

Л

 

 

ном

соединении)

в

нужную

 

/

 

 

 

 

точку температурной

шкалы.

 

X

 

 

 

 

 

 

 

При измерениях

 

темпера­

10'

 

 

 

 

 

Г*'

S"x>

турной

зависимости

сопро­

 

 

 

S

/

 

18

тивления

 

TP

 

обычно

поль­

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

зуются

 

мостами

Витстона.

/О'

 

 

 

 

 

 

1

 

 

Очень

важно

 

поддерживать

 

 

 

 

 

-

 

 

температуру

среды,

 

окру­

 

 

 

 

 

 

/

 

 

жающей

T P ,

 

постоянной

с

10

 

 

 

 

 

 

 

 

 

возможно

 

большей

степенью

 

 

50

 

 

100

 

i5o

г:с

точности. Это требование по­

Рис.

111.

Температурная

за­

нятно,

так

как, например, у

висимость

сопротивления

по­

TP типа КМТ-1

а 2

 

состав­

0

зисторов,

соединенных

после­

ляет —5 и более % /°С, а у по­

довательно или

параллельно

зисторов

типа

СТ5-1

может

с

T P , имеющими отрицатель­

 

 

 

ный

ТКС.

 

 

 

достигать

50

и

более %/°С.

 

 

 

 

 

 

Пунктирная

кривая

обозначает

Обычно для достижения

этой

R

= / (0 для TP типа КМТ-1 (Я2 0 =

цели

 

используются

 

уль­

=90кол1,В=4020°К,а!о«—4,7 %/°С);

 

 

1.

3 , 5

и 7

— позистор и КМТ-1

со­

тратермостаты

 

типа

ТС-15,

единены

последовательно;

2 ,

4 , в

ТС-16или ТС-24, изготовляе­

и S — позистор и КМТ-1

соединены

параллельно;! и 2 — типы TP :

мые

отечественной

промыш­

СТВ-1Г н КМТ-1; 3 114

СТ6-1Б II

КМТ-1; 5 и

в —

CT6-1A п КМТ-1;

ленностью

и

 

позволяющие

 

7

as

CT5-1 и

КМТ-1.

 

поддерживать температуру

в

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

измерительных камерах с точ­

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ностью

+ 0 , 0 5 °С. Напряжение

батареи,

питающей

мост,

должно быть минимальным в соответствии с требуемой точностью измерений для исключения нагрева TP прохо­ дящим по нему током и уменьшения варисторного эффекта

284

ОСНОВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ И ХАРАКТЕРИСТИКИ [ГЛ. V I I I

в позисторах. Гальванометр обычно включается в цепь моста постоянно, а питание подается импульсно на ко­ роткое время. Предельные мощности рассеивания, практи­ чески не вызывающие, разогрев TP, приведены в главе X .

§ 8.3. Статические вольт-амперные характеристики

Если к постоянному омическому резистору приложить некоторое напряжение, то по нему идет ток, величина ко­ торого определяется законом Ома. Сила тока увеличивает­

V.0

 

 

 

ся

 

пропорционально

 

 

 

разности

потенциалов

30 в

1

 

 

на

резисторе.

Поэтому

 

 

 

 

вольт-амперными харак­

 

 

 

 

теристиками

таких

ре­

 

 

зисторов

будут

прямые

 

 

линии,

проходящие

че­

 

 

 

 

i v а .

 

 

рез

начало

координат,

О 1т

50

ЮО I'm 1на

а резисторы

называют­

Рис. 112. Вольт-амперные характе­

ся

линейными.

 

 

 

Статические

вольт-

ристики

T P типа КМТ-1 (1)

и по-

амперные

характерис­

 

зистора СТ5-1 (2).

 

Окружающая среда

— спокойный

воздух

тики

терморезисторов

 

прп 20+2 °С.

 

отличаются

от

прямых

 

 

 

 

линий,

 

т.

е.

TP

яв­

ляются нелинейными резисторами. Указанные характери­ стики представляют зависимость напряжения на TP от силы проходящего по нему тока в условиях теплового рав­ новесия между TP и внешней средой. Это означает, что всякий раз после изменения силы тока, вследствие наличия у TP определенной тепловой инерции, точки характери­ стики снимаются только после установления равновесия между теплом, выделяемым током в образце, и теплом, отдаваемым в окружающее пространство.

Статические вольт-амперные характеристики являют­ ся одной из важнейших характеристик ТР. В дальнейшем мы будем называть их просто вольт-амперными характе­ ристиками. На рис. 112 представлены типичные вольтамперные характеристики TP с отрицательным и положи­ тельным ТКС (типа КМТ-1 и СТ5-1). Вид этих характери­ стик для обычных T P и позисторов резко различен, что и определяет особенности их применения в схемах. Это

§8.3] ВОЛЬТ-АМПЕРНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ 285

различие усиливается еще вследствие того, что при разо­ греве позистора током из-за варисторного эффекта скачок сопротивления в области положительного TKG значи­ тельно меньше, чем при нагреве его посредством измене­ ния температуры окружающей среды. Для T P с отрица­ тельным ТКС зависимость сопротивления от температуры и вольт-амперная характеристика хорошо согласуются друг с другом.

На начальных участках вольт-амперные характери­ стики линейны, так как при достаточно малых токах мощность, рассеиваемая на T P , слишком мала для того, чтобы заметно нагреть их, вследствие чего выполняется закон Ома. При увеличении силы тока рассеиваемая мощность возрастает и TP нагреваются выше температуры окружающей среды. Сопротивление T P с отрицательным ТКС и крутизна вольт-амперной характеристики умень­ шаются. При некотором значении тока 1т напряжение достигает максимального или пикового значения Vm. При дальнейшем возрастании тока напряжение начинает уменьшаться.

У позисторов на начальном участке характеристики Od (рис. 112) сопротивление также может несколько уменьшаться из-за наличия у TP на этом участке неболь­ шого отрицательного ТКС. В области сегнетоэлектрического фазового перехода (начиная от точки d) сопротивле­ ние резко возрастает и сила тока уменьшается. При доста­ точно низких температурах окружающей среды, когда позисторы находятся в сегнетоэлектрической области и имеют значительный отрицательный ТКС, их вольт-ам­ перная характеристика состоит из двух участков: первый типичен для TP с отрицательным ТКС и второй — для позистора (рис. 113).

Если через какие-либо точки с или с' вольт-амперных характеристик (рис. 112) провести касательные к кривым и соединить эти точки с началом координат, то тангенс угла а дает величину так называемого статического соп­ ротивления TP в точке с или с', т. е.

V,

V >

Д с ( Ю = t g а = -jS- =

.

Тангенс угла 6 или (3' определяет величину отрицательного

286

ОСНОВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ И ХАРАКТЕРИСТИКИ

[ГЛ. V I I I

дифференциального сопротивления R^C')

в этих

точках

 

Rko

=

t g P Ф')

=

dV/dl.

 

 

 

(8.13)

На участках Ob или Od характеристик

dV/dl

^> 0,

т. е.

дифференциальное

сопротивление

TP

положительно.

В

точке Ъ (для обычного TP) dV/dl

=

0,

а в точке d (для

 

 

 

 

 

позистора)

dV/dl

= оо.

 

 

 

 

 

На участках be или dc'

 

 

 

 

 

дифференциальное

со­

 

 

 

 

 

противление

 

TP

обоих

 

 

 

 

 

видов

становится

от­

 

 

 

 

 

рицательным.

Однако

 

 

 

 

 

для

обычного

TP

на

 

 

 

 

 

этом

участке

по

 

мере

 

 

 

 

 

увеличения

силы

тока

 

 

 

 

 

dV/dl ->- О,

в

то

время

 

 

 

100

120

как nojaepe

увеличения

 

 

 

напряжения

на

позис-

 

 

 

I,

ма

торе

 

dV/dl -»- — оо.

 

 

 

 

 

 

Рис. ИЗ . Вольт-ампериая

характе­

Участки отрицательного

ристика терморезистора типа СТ5-1.

дифференциального соп­

Окружающая среда — спокойный воздух

ротивления

 

являются

 

при —180 °С

[364].

 

рабочими частями вольт-

 

 

 

 

 

амперных характеристик во многих случаях практичес­

кого использования

ТР.

При достаточно

большой мощ­

ности, рассеиваемой

на

позисторе,

на

вольт-амперной

характеристике последнего может

образоваться

участок

с падающей характеристикой, как у

обычных T P , так как

при достаточно высоких

температурах позисторы

имеют

отрицательный ТКС. Однако этот участок обычно нахо­ дится за пределами рабочей части характеристики, и по­ этому он не показан на рис. 112.

В ряде случаев целесообразно строить вольт-амперные характеристики в логарифмическом масштабе. На рис. 114 эти характеристики для TP с отрицательным ТКС и пози­ стора вычерчены в координатах lg V и Igl. В этом случае для каждой точки вольт-амперной характеристики мож­ но определить величины сопротивления и мощности, рас­ сеиваемой в терморезисторе. Это следует из выражений

R = 4 " , lgi? = l g F - l g / .

§ 8.3]

ВОЛЬТ-АМПЕРНЫЕ

ХАРАКТЕРИСТИКИ

287

Если R

const, то lg V —

Igl + const. Это

уравнение

прямой, соответствующей постоянной величине сопротив­

ления.

Таким

образом,

ось

мощностей

(вдоль

которой

R — const) будет направлена под углом + 4 5 °

к оси токов.

Далее Р

— VI,

IgP =

IgV

+

l g / . Если

Р

=

const, то

lg V =

const l g / . По тем же

соображениям

ось сопро­

тивлений направлена под углом —45° к оси токов.

0,01

oj

i

ю

юо

1,т

Рис. 114. Статические вольт-амперные характе­ ристики T P с отрицательным ТКС (1) и позис-

тора (2) в логарифмическом масштабе.

Итак, в логарифмических координатах вольт-ампер­

ная характеристика определяет зависимость V

от

/

для

координат IgV

ж l g / и , одновременно,

зависимость

R

от

Р для координат lgi? и

IgP.

 

 

 

 

Каждый терморезистор имеет множество вольт-амперных

характеристик. Вид характеристики,

помимо

конструк­

ции TP и его

габаритов,

определяется

также

величиной

омического сопротивления образца, параметрами полу­ проводникового материала, средой, в которую помещен

TP, ее температурой и степенью тепловой связи

между

TP и внешней средой. Поэтому при приведении

вольт-

амперной характеристики образца нужно указывать, в какой среде и при какой температуре снималась харак­ теристика (например, спокойный воздух при 20 °С). Фи­ зически зависимость формы вольт-амперной характери­ стики от вышеуказанных факторов понятна, так как при их изменении меняется температура TP, а, следовательно, и величина его основных электрических параметров

288

ОСНОВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ И ХАРАКТЕРИСТИКИ [ГЛ. V I I I

вследствие изменения условий теплообмена между TP и

внешней

средой.

 

Таким

образом, между электрическими характери­

стиками TP, тепловым режимом его работы и условиями охлаждения существует глубокая внутренняя связь. Пу­ тем расчета вольт-амперных характеристик для одного из видов TP с отрицательным ТКС эту связь установили Беккер, Грин и Пирсон [345]. Однако количественная теория энергетических процессов, происходящих при работе та­ ких TP в стационарном режиме, была впервые разрабо­ тана Г. Н. Дульневым [360, 368—370], показавшим, что

температурная и вольт-амперная характеристики

TP оп­

ределяются четырьмя параметрами: А,

В (формула (8.4)),

температурой Т0 среды, окружающей

TP и его

коэффи­

циентом рассеяния Н.

 

 

 

Для установления количественной связи между пара­

метрами,

определяющими

электростатические

характе­

ристики TP, пеобходимо знать величину коэффициента рас­

сеяния / /

для конкретных

конструкций

терморезисторов.

Эта задача также была решена [360, 368, 369],

причем

формулам для коэффициента Н был придан вид,

удобный

для практических расчетов. В настоящее время состояние теории тепловых режимов полупроводниковых TP с отри­ цательным ТКС таково, что она позволяет, зная параметры полупроводникового материала (В, AyR и Я, где X — теп­ лопроводность полупроводникового материала) и температу­ ру внешней среды, в которой будет эксплуатироваться T P , определить размеры образца и такие условия его эксплу­ атации (необходимую величину коэффициента тепло­

отдачи), при которых вольт-амперная

характеристика

T P пройдет через заданные точки. Для

проведения кон­

кретных расчетов необходимо только заранее выбрать желаемую конструкцию TP (диск, цилиндр, шар и т. п.).

Рассмотрение теории энергетических процессов, про­ исходящих при работе TP, и методики расчета этих при­ боров по заданным характеристикам и параметрам выхо­ дит за пределы нашей задачи. Эта теория и следующие из нее практические результаты достаточно полно изложены в цитированных работах. Приведем только качественную оценку влияния параметров А, В, Т0 и Н на форму вольтамперной характеристики ТР.

§ 8.3]

ВОЛЬТ-АМПЕРНЫЕ

ХАРАКТЕРИСТИКИ

289

Параметр А,

в соответствии с формулой

(8.5), зави­

сит от величины

удельного

сопротивления

материала и

габаритных

размеров ТР.

Уменьшение величины А

приводит к снижению максимума вольт-амперной ха­ рактеристики, смещению точки максимума в сторону больших токов и уменьшению крутизны падающего уча­ стка. На величины коэффициентов рассеяния Н и энерге­ тической чувствительности G параметр А не влияет.

Увеличение В (т. е. степени температурной чувстви­ тельности TP) при неизменных величинах А, Н и Т0 сме­ щает максимум вольт-амперной характеристики в сторону больших напряжений и приводит к росту крутизны па­ дающего участка. На коэффициент рассеяния Н величина В не влияет. Однако абсолютная величина коэффициента энергетической чувствительности G уменьшается с рос­ том В, как это следует из формул (8.2) и (8.10). При увеличении температуры Т0 среды, окружающей TP, максимум вольт-амперной характеристики снижается и уменьшается крутизна ее падающего участка. На зависи­ мости формы вольт-амперной характеристики от темпера­ туры основано применение TP в схемах теплового контроля и пожарной сигнализации, использующих возникновение в цепи при определенной температуре так называемого релейного эффекта, который рассматривается ниже. С ро­ стом температуры среды увеличивается абсолютное зна­ чение коэффициента энергетической чувствительности.

Величину коэффициента рассеяния можно менять путем изменения давления газа, окружающего T P , сменой среды или же изменением степени тепловой связиТР с окружающей средой. При уменьшении Н максимум вольт-амперной ха­ рактеристики смещается в сторону меньших мощностей, причем падающий участок характеристики перемещается параллельно самому себе. Это понятно, так как уменьше­ ние коэффициента рассеяния означает, что большее коли­ чество тепла тратится на разогрев самого TP и, следова­ тельно, температура, соответствующая максимальной точ­ ке перегиба характеристики, достигается при меньшей мощности рассеяния.

Значения коэффициентов рассеяния Н и энергетической чувствительности G возрастают с увеличением скорости, давления и теплопроводности среды, окружающей ТР. На этом основано использование T P для измерения

10 И. Т. Шефтель

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ