Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

книги из ГПНТБ / Сафонов А.С. Специальная электротехника учеб. для воен.-мор. команд.-инженер. училищ

.pdf
Скачиваний:
56
Добавлен:
25.10.2023
Размер:
17.89 Mб
Скачать

Действующие значения этих сил токов определяются по закону Ома:

/і = т- = Уі£/; /2 = #- = у2^

Активные и реактивные составляющие сил токов вет­ вей будут равны:

6

Рис 4.14. Разветвленная цепь и ее диаграмма

/ r 2 - / 2 c o s 9 2 - - f J± = Ii-U = g2U;

V

Zi Z2

Z2

Следовательно, проводимости любой k ветви раз­ ветвленной цепи переменного тока в общем случае опре­ деляются следующими соотношениями:

ги

ги

Z k

100

Составляющие и полная сила тока неразветвленной части цепи соответственно запишутся:

/, = /„ + I * = gxU

+ g2U

= (gi

+ g2)CJ

=

gU;

 

 

/Р = /рі + fpi = bp

 

+ b2U

= (b, + b2)U

= bU;

( 4

5 4 )

/ =

уіг+Ц

= V(g2

+ £2) £/* =

yU,

 

 

 

 

где

6 и у—активная,

 

реактивная

и полная проводимо­

сти всей цепи.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Векторная

диаграмма

 

сил

токов

(рис. 4.14,6")

рас­

сматриваемой

цепи

 

построена

 

для

частного

случая,

когда b\>b2.

Из диаграммы

находим

 

 

 

 

 

 

9 =

 

 

1Г

 

 

!р

 

=

 

t.

h

 

 

 

arc cos - ~ =

arc sin —

arc tg -j-

 

 

В общем

случае

для п параллельных ветвей можно

написать следующие

выражения:

 

 

 

 

 

 

 

 

Л =

2 lrk = gU,

 

где g =

2

л ;

 

 

 

 

 

 

л

 

 

 

 

 

 

 

 

n

 

 

 

(4.55)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

"*»

 

 

^ = 2

7 P *

=

Ш

>

Г

Д

Е

*

=

2

 

 

 

 

 

fc=i ft=i

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

/ = К ^ + 7

? = У І

/

' г д е

 

y = ^ ^ + ^ .

 

 

В выражениях (4.54, 4.55) активная составляющая полной силы тока равна арифметической сумме актив­ ных составляющих сил токов всех ветвей, а реактивная составляющая — алгебраической сумме реактивных со­ ставляющих сил токов ветвей. Соответственно активная проводимость всей цепи равна арифметической сумме проводимостей всех ветвей, а реактивная проводи­ мость— алгебраической сумме проводимостей всех вет­ вей.

§ 4.7. МОЩНОСТИ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА

В цепях переменного тока периодические изменения напряжения и тока создают периодические изменения мощности цепей. Периодически изменяющаяся мощ-

101

1

н о с т ь — м а ло удобная величина для характеристики энергетического состояния цепей. В связи с этим в цепях переменного тока вводят несколько понятий мощности: мгновенная, активная, реактивная, полная.

М г н о в е н н а я м о щ н о с т ь ц е п е й

.Под мгновенной мощностью понимается произведение мгновенных значений напряжения и силы тока, т. е.

р = ui.

(4.56)

Рис. 4.15. Графики мгновенных мощностей в цепях переменного тока

В цепи с активным сопротивлением при синусоидаль­

ных значениях ur=Um sin at и i = / m s i n м г н о в е н н а я мощность определяется уравнением

pr = uri

Um

sin wt • I m sin ші = 2UI sin2 wt —

=

2UI

^ - c ° s 2 u > t = UI — UIcos 2ш/.

Отсюда видно, что мгновенная мощность в цепи с со­ противлением г, имея независимую от времени постоян­

ную составляющую

Ш и переменную

составляющую

UI cos 2 (at, изменяется

с двойной частотой

(рис. 4.15, а)

около среднего значения, равного UI, оставаясь все вре­ мя положительной. С физической точки зрения это озна­

чает, что при прохождении тока

в

цепи независимо от

его направления энергия поступает

от

источника в

цепь

и в ней рассеивается, т. е. имеет

место

необратимый

про-

102

цесс преобразования электрической энергии в тепловую или другого вида энергию. Мгновенная мощность опре­ деляет скорость этого процесса.

В цепи с индуктивностью при синусоидальных значе­

ниях напряжения и силы тока

мгновенная мощность

равна

Um s i n (wi +

 

Рь =

Im s i n ш і

=

2UI cos ші sin a>/ =

UI sin 2со/.

Отсюда следует, что мгновенная мощность изменяется с двойной угловой частотой (рис. 4.15,6), достигая в те­ чение периода два раза положительного и два раза отри­ цательного максимума UI. Это значит, что в течение пе­ риода энергия два раза поступает от источника в цепь и два раза возвращается из цепи обратно к источнику. Другими словами, энергетический процесс в рассматри­ ваемой цепи состоит лишь в обмене энергией между источником и цепью. Энергия же при этом не расхо­ дуется.

В цепи с емкостью при синусоидальных значениях на­ пряжения и тока мгновенная мощность равна

р =

uci

~ Um

Sin те/2)/ ш sin wt

=

 

=

— 2UI cos

со/sin ші = — UI sin 2<ot.

 

Как видно,

мгновенная

мощность также*

изменяется

с двойной угловой частотой

(рис. 4.15, в), достигая

в те­

чение периода два раза положительного и два

раза

отри­

цательного максимума VI. Это значит, что

энергетиче­

ский процесс

в цепи с емкостью, как и в цепи с индук­

тивностью, состоит в обмене энергией между

источником

и цепью.

 

 

 

 

 

 

Мгновенная

мощность в цепях, содержащих активные

и реактивные параметры, например сопротивление и ин­ дуктивность или сопротивление и емкость, при синусо­ идальных значениях тока и напряжения определяется уравнением

р = иі — Uт sin u>t • Im sin (со/ — <?) =

— 2UI cos 9 sin2 mt — UI Sin <f sin 2®t.

Из этого выражения видно, что мгновенная

мощность

в таких цепях имеет две составляющие: одну,

изменяю­

щуюся

по закону квадрата

синуса,

и другую,

изменяю­

щуюся

по синусоидальному

закону

с двойной

частотой.

103

Очевидно, что первая составляющая характеризует необ­ ратимое преобразование электрической энергии, а вто­ рая — процесс периодического обмена энергией между источником и цепью. В целом же мгновенная мощность, как следует из графика на рис. 4.16, изменяется перио­ дически как по величине, так и по знаку. В данном част­ ном случае положительная часть кривой имеет большую площадь, чем отрицательная. Это означает, что в цепь от источника поступает больше энергии, чем возвращает­ ся цепью источнику.

Рис. 4.16. Графики мощностей в цепях г, L и г, С

Таким образом, энергия, получаемая активным сопро­ тивлением цепи, расходуется в нем, а энергия, получае­ мая реактивным сопротивлением цепи, не расходуется, а только колеблется с двойной частотой между источником и цепью.

А к т и в н а я и р е а к т и в н а я м о щ н о с т и ц е п е й

Под активной мощностью понимается среднее значе­ ние мгновенной мощности за период

тт

 

P = ~r^

pdt=-~^uidt.

 

 

(4.57)

 

 

о

о

 

 

 

Если

напряжение

ы = £ / т since/

и

сила

тока І —

= / m s i n

(at—ф), то мгновенная

мощность будет равна

 

p = ui= Um

sin u>t • Im

sin (wt

— <p) =

 

== 267

cos (ш/ — со/ - f <p)

i

- cos (<ot +

со/ cp) =

= c7/cos<p — UI cos (2ш/ — cp).

104

Подставляя это значение мгновенной мощности в уравнение (4.57), найдем

тг

р = - L Jpdt = -L j ui cos fdt -

о0

-~r^Ul

T

 

 

cos (2(o/ - «p)

rf/.

(4.58)

Второй интеграл выражения (4.58) за период равен нулю. Поэтому активная мощность в цепи при синусо­ идальном процессе будет

г

 

 

P = ~Y Jt7/cos<pd/=c7/cos<p.

 

 

(4.59)

 

 

 

 

 

о

 

 

 

 

 

 

 

 

Множитель

cos ср,

входящий

в

формулу

активной

мощности,

называется

коэффициентом

мощности. Так

как cos9 изменяется

от

1 (при 9 = 0) до 0 (при ф = тг/2),

то активная

мощность

будет изменяться

от Р = Ш до

нуля. С энергетической

точки зрения cos 9 характеризует

степень

использования

энергетической

установки. Чем

меньше

cos 9,

тем хуже

используется

энергетическая

установка.

 

 

 

 

 

 

 

что U—Iz,

 

 

Активная

мощность,

 

учитывая,

2 cos ф = г

и r/z2 = g, может

быть представлена

следующими

соотно­

шениями:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Я =

Pz cos 9 = Pr = U2y cos 9 = gU\

 

(4.60)

Основной единицей измерения

активной

мощности яв­

ляется

ватт

(Вт), а кратными — киловатт

(кВт)

и мега­

ватт (МВт).

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Реактивной

мощностью

называется величина,

опреде­

ляющая наибольшую скорость изменения электрического и магнитного полей, т. е.

Q = UI sin <?.

(4.61)

Среднее значение этой мощности за период равно нулю. Реактивная мощность, учитывая, что U = Iz, zsin9=;t

и x/z2 — b, может быть представлена и следующими

выра­

жениями:

 

Q == Pz sin 9 = Рх = с72 у sin 9 = bU2.

(4.62)

105

Реактивная мощность может быть положительной, когда нагрузка индуктивная и ток отстающий, и отрица­ тельной, когда нагрузка емкостная и ток опережающий.

Основной единицей измерения реактивной мощности является вольт-ампер реактивный (ВАр), а кратными—: кВАр и МВАр.

П о л н а я м о щ н о с т ь ц е п е й

Под полной мощностью понимается произведение дей­ ствующих значений тока и напряжения. Эта мощность является расчетной величиной. Полная мощность, учиты­ вая, что U = Iz и y—1/z, может быть представлена еле* дующими соотношениями:

S = £// = г / 2 = yU*.

(4.63)

Полная мощность связана с активной и реактивной мощностями соотношением

S = VP* + Q\

(4.64)

Основной единицей измерения полной мощности яв­ ляется вольт-ампер (ВА), а кратными кВА и МВА.

ГЛАВА ПЯТАЯ

СИМВОЛИЧЕСКИЙ МЕТОД РАСЧЕТА ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ

§ 5.1.

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ

И

ЗАМЕЧАНИЯ

Методы

расчета электрических

цепей

переменного

тока посредством алгебраических

действий

над синусо­

идальными функциями времени или геометрических опе­ раций над изображающими их векторами, рассмотрен­ ные в предыдущей главе, громоздки. Поэтому в электро­

технике широко применяется так называемый

символиче­

ский, или комплексный, метод расчета цепей

переменного

тока, основанный на изображении синусоидальных функ­ ций времени комплексными числами. Такое изображение позволяет уравнения для любой цепи, составленные на основании законов Кирхгофа, решать алгебраически, аналогично уравнениям для цепей постоянного тока.

Применение символического метода значительно упро­ щает расчеты цепей переменного тока, особенно сложных цепей. Соотношения, выражающие законы Ома и Кирх­ гофа в символической форме, имеют такой же вид, как и соотношения, выражающие эти законы для цепей по­

стоянного тока.

Отличие

между ними

заключается лишь

в том, что все

величины,

входящие в

формулы законов

для цепей переменного тока, представляют собой ком­ плексы. Поэтому символический метод дает возможность применять для расчета цепей переменного тока не толь­ ко законы Ома и Кирхгофа, но также и все методы рас­ чета сложных цепей, применяемые в цепях постоянного тока, в частности метод контурных токов, метод узловых напряжений и другие методы.

107

Известно, что каждому комплексному числу на ком­ плексной плоскости (рис. 5.1) соответствует точка М, имеющая две координаты — отрезок а на вещественной оси и отрезок b на мнимой оси, или радиус-вектор А, проекции которого на вещественную и мнимую оси явля­ ются координатами комплексного числа,

Рис. 5.1. Изображение комплексного числа век­ тором

Соответственно этим двум изображениям комплекс­ ное число может быть записано в двух основных фор­ мах — алгебраической и тригонометрической:

А = а +;Ъ — A (cos а + у sin а),

где j=V—

1; А

модуль комплексного числа;

a =

arctg#/a

— аргумент комплексного числа.

Комплексное число может быть записано также в третьей так называемой Эйлеровой, или показательной, форме, а именно

А = Ае>\

где А- модуль комплексного числа; поворотный множитель;

е—основание натуральных логарифмов. Некоторые частные значения поворотного множителя

таковы: Ґ Т

=

+ у; е~іп

=

-

1; е~рп =

1.

 

 

Подчеркнем, что два

комплексных

числа a

-\-jb=Ae'*

и a — jb = Ае~}*,

имеющие

равные модули и равные, но

противоположные

по знаку

аргументы,

называются

со­

пряженными.

Комплексное

число,

сопряженное

с

ком-

 

 

 

 

 

 

*

 

 

 

плексным числом А, обозначается

А.

 

 

 

Комплексные числа допускают выполнение над ними

всех основных

математических

действий. При

выполне-

108

нии отдельных действий обычно выбирается наиболее удобная форма записи комплексного числа. Так, напри­ мер, при сложении и вычитании удобной является алге­ браическая форма, а при умножении и делении — пока­ зательная.

Сложение двух или нескольких комплексных чисел соответствует сложению векторов, т. е. складываются от­ дельно их действительные и мнимые составляющие. Так,

например, если необходимо сложить Лх =

а1-{- Jb1

и Д =

= a2+Jb2,

то

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

А =

А1 + А2 = (а1

+

а2)

+J(bl

+ b2).

 

 

Вычитание

комплексных

чисел — это действие,

обрат­

ное их сложению:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

В = АХ2

= (ау

- а2) + j [рх

— Ь2).

 

 

Умножение

и деление

комплексных

чисел

выполня­

ются следующим

образом:

 

 

 

 

 

 

 

С = АХА2

=

А^'

• А2^

 

=

Лх

V ( e + ( , )

=

Се1

{ а

Ш ,

л

A . — A ^

Al

pi

- пр'

c-P)

 

 

u

~

A2

~

A2ei? ~

A 2

e

~

U e

 

 

 

т. е. при умножении аргументы комплексов складывают­ ся, а при делении — вычитаются.

§5.2. СИМВОЛИЧЕСКОЕ ИЗОБРАЖЕНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН И ПАРАМЕТРОВ ЦЕПЕЙ СИНУСОИДАЛЬНОГО

ТОКА

Всякая синусоидальная величина, как известно, мо­ жет быть представлена вращающимся вектором, а по­ следний может быть изображен комплексным числом. Следовательно, любая синусоидальная величина может быть представлена в виде соответствующего комплексно­ го числа или комплекса.

Комплексы, изображающие синусоидальные величи­ ны, принято обозначать соответствующими прописными буквами с точкой наверху, например /, Ё, V, Ф, ф и т. д. Все другие комплексные величины, встречающиеся при расчетах цепей синусоидального тока, в частности ком­ плексы сопротивления Z и проводимости У, обозначают­ ся прописными буквами без точек наверху.

109

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ