
книги из ГПНТБ / Сафонов А.С. Специальная электротехника учеб. для воен.-мор. команд.-инженер. училищ
.pdfДействующие значения этих сил токов определяются по закону Ома:
/і = т- = Уі£/; /2 = #- = у2^
Активные и реактивные составляющие сил токов вет вей будут равны:
6
Рис 4.14. Разветвленная цепь и ее диаграмма
/ r 2 - / 2 c o s 9 2 - - f J± = Ii-U = g2U;
V |
Zi Z2 |
Z2 |
Следовательно, проводимости любой k ветви раз ветвленной цепи переменного тока в общем случае опре деляются следующими соотношениями:
ги |
ги |
Z k |
100
Составляющие и полная сила тока неразветвленной части цепи соответственно запишутся:
/, = /„ + I * = gxU |
+ g2U |
= (gi |
+ g2)CJ |
= |
gU; |
|
|
|||||||||
/Р = /рі + fpi = bp |
|
+ b2U |
= (b, + b2)U |
= bU; |
( 4 |
5 4 ) |
||||||||||
/ = |
уіг+Ц |
= V(g2 |
+ £2) £/* = |
yU, |
|
|
|
|
||||||||
где |
6 и у—активная, |
|
реактивная |
и полная проводимо |
||||||||||||
сти всей цепи. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Векторная |
диаграмма |
|
сил |
токов |
(рис. 4.14,6") |
рас |
||||||||||
сматриваемой |
цепи |
|
построена |
|
для |
частного |
случая, |
|||||||||
когда b\>b2. |
Из диаграммы |
находим |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
9 = |
|
|
1Г |
|
|
• |
!р |
|
= |
|
t. |
h |
|
|
|
|
arc cos - ~ = |
arc sin — |
arc tg -j- • |
|
|
|||||||||||
В общем |
случае |
для п параллельных ветвей можно |
||||||||||||||
написать следующие |
выражения: |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
Л = |
2 lrk = gU, |
|
где g = |
2 |
л ; |
|
|
|
|
||||||
|
|
л |
|
|
|
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
(4.55) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
"*» |
|
|||
|
^ = 2 |
7 P * |
= |
Ш |
> |
Г |
Д |
Е |
* |
= |
2 |
|
|
|
||
|
|
fc=i ft=i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/ = К ^ + 7 |
? = У І |
/ |
' г д е |
|
y = ^ ^ + ^ . |
|
|
В выражениях (4.54, 4.55) активная составляющая полной силы тока равна арифметической сумме актив ных составляющих сил токов всех ветвей, а реактивная составляющая — алгебраической сумме реактивных со ставляющих сил токов ветвей. Соответственно активная проводимость всей цепи равна арифметической сумме проводимостей всех ветвей, а реактивная проводи мость— алгебраической сумме проводимостей всех вет вей.
§ 4.7. МОЩНОСТИ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА
В цепях переменного тока периодические изменения напряжения и тока создают периодические изменения мощности цепей. Периодически изменяющаяся мощ-
101
1
н о с т ь — м а ло удобная величина для характеристики энергетического состояния цепей. В связи с этим в цепях переменного тока вводят несколько понятий мощности: мгновенная, активная, реактивная, полная.
М г н о в е н н а я м о щ н о с т ь ц е п е й
.Под мгновенной мощностью понимается произведение мгновенных значений напряжения и силы тока, т. е.
р = ui. |
(4.56) |
Рис. 4.15. Графики мгновенных мощностей в цепях переменного тока
В цепи с активным сопротивлением при синусоидаль
ных значениях ur=Um sin at и i = / m s i n м г н о в е н н а я мощность определяется уравнением
pr = uri |
— Um |
sin wt • I m sin ші = 2UI sin2 wt — |
= |
2UI |
^ - c ° s 2 u > t = UI — UIcos 2ш/. |
Отсюда видно, что мгновенная мощность в цепи с со противлением г, имея независимую от времени постоян
ную составляющую |
Ш и переменную |
составляющую |
UI cos 2 (at, изменяется |
с двойной частотой |
(рис. 4.15, а) |
около среднего значения, равного UI, оставаясь все вре мя положительной. С физической точки зрения это озна
чает, что при прохождении тока |
в |
цепи независимо от |
||
его направления энергия поступает |
от |
источника в |
цепь |
|
и в ней рассеивается, т. е. имеет |
место |
необратимый |
про- |
102
цесс преобразования электрической энергии в тепловую или другого вида энергию. Мгновенная мощность опре деляет скорость этого процесса.
В цепи с индуктивностью при синусоидальных значе
ниях напряжения и силы тока |
мгновенная мощность |
|
равна |
— Um s i n (wi + |
|
Рь = |
Im s i n ш і — |
|
= |
2UI cos ші sin a>/ = |
UI sin 2со/. |
Отсюда следует, что мгновенная мощность изменяется с двойной угловой частотой (рис. 4.15,6), достигая в те чение периода два раза положительного и два раза отри цательного максимума UI. Это значит, что в течение пе риода энергия два раза поступает от источника в цепь и два раза возвращается из цепи обратно к источнику. Другими словами, энергетический процесс в рассматри ваемой цепи состоит лишь в обмене энергией между источником и цепью. Энергия же при этом не расхо дуется.
В цепи с емкостью при синусоидальных значениях на пряжения и тока мгновенная мощность равна
р = |
uci |
~ Um |
Sin (Ы —те/2)/ ш sin wt |
= |
|
|
= |
— 2UI cos |
со/sin ші = — UI sin 2<ot. |
|
|||
Как видно, |
мгновенная |
мощность также* |
изменяется |
|||
с двойной угловой частотой |
(рис. 4.15, в), достигая |
в те |
||||
чение периода два раза положительного и два |
раза |
отри |
||||
цательного максимума VI. Это значит, что |
энергетиче |
|||||
ский процесс |
в цепи с емкостью, как и в цепи с индук |
|||||
тивностью, состоит в обмене энергией между |
источником |
|||||
и цепью. |
|
|
|
|
|
|
Мгновенная |
мощность в цепях, содержащих активные |
и реактивные параметры, например сопротивление и ин дуктивность или сопротивление и емкость, при синусо идальных значениях тока и напряжения определяется уравнением
р = иі — Uт sin u>t • Im sin (со/ — <?) =
— 2UI cos 9 sin2 mt — UI Sin <f sin 2®t.
Из этого выражения видно, что мгновенная |
мощность |
|||
в таких цепях имеет две составляющие: одну, |
изменяю |
|||
щуюся |
по закону квадрата |
синуса, |
и другую, |
изменяю |
щуюся |
по синусоидальному |
закону |
с двойной |
частотой. |
103
Очевидно, что первая составляющая характеризует необ ратимое преобразование электрической энергии, а вто рая — процесс периодического обмена энергией между источником и цепью. В целом же мгновенная мощность, как следует из графика на рис. 4.16, изменяется перио дически как по величине, так и по знаку. В данном част ном случае положительная часть кривой имеет большую площадь, чем отрицательная. Это означает, что в цепь от источника поступает больше энергии, чем возвращает ся цепью источнику.
Рис. 4.16. Графики мощностей в цепях г, L и г, С
Таким образом, энергия, получаемая активным сопро тивлением цепи, расходуется в нем, а энергия, получае мая реактивным сопротивлением цепи, не расходуется, а только колеблется с двойной частотой между источником и цепью.
А к т и в н а я и р е а к т и в н а я м о щ н о с т и ц е п е й
Под активной мощностью понимается среднее значе ние мгновенной мощности за период
тт
|
P = ~r^ |
pdt=-~^uidt. |
|
|
(4.57) |
|
|
|
о |
о |
|
|
|
Если |
напряжение |
ы = £ / т since/ |
и |
сила |
тока І — |
|
= / m s i n |
(at—ф), то мгновенная |
мощность будет равна |
||||
|
p = ui= Um |
sin u>t • Im |
sin (wt |
— <p) = |
|
|
== 267 |
cos (ш/ — со/ - f <p) — |
i |
- cos (<ot + |
со/ — cp) = |
= c7/cos<p — UI cos (2ш/ — cp).
104
Подставляя это значение мгновенной мощности в уравнение (4.57), найдем
тг
р = - L Jpdt = -L j ui cos fdt -
о0
-~r^Ul |
T |
|
|
cos (2(o/ - «p) |
rf/. |
(4.58) |
Второй интеграл выражения (4.58) за период равен нулю. Поэтому активная мощность в цепи при синусо идальном процессе будет
г
|
|
P = ~Y Jt7/cos<pd/=c7/cos<p. |
|
|
(4.59) |
||||||||
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
Множитель |
cos ср, |
входящий |
в |
формулу |
активной |
||||||||
мощности, |
называется |
коэффициентом |
мощности. Так |
||||||||||
как cos9 изменяется |
от |
1 (при 9 = 0) до 0 (при ф = тг/2), |
|||||||||||
то активная |
мощность |
будет изменяться |
от Р = Ш до |
||||||||||
нуля. С энергетической |
точки зрения cos 9 характеризует |
||||||||||||
степень |
использования |
энергетической |
установки. Чем |
||||||||||
меньше |
cos 9, |
тем хуже |
используется |
энергетическая |
|||||||||
установка. |
|
|
|
|
|
|
|
что U—Iz, |
|
|
|||
Активная |
мощность, |
|
учитывая, |
2 cos ф = г |
|||||||||
и r/z2 = g, может |
быть представлена |
следующими |
соотно |
||||||||||
шениями: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Я = |
Pz cos 9 = Pr = U2y cos 9 = gU\ |
|
(4.60) |
|||||||||
Основной единицей измерения |
активной |
мощности яв |
|||||||||||
ляется |
ватт |
(Вт), а кратными — киловатт |
(кВт) |
и мега |
|||||||||
ватт (МВт). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Реактивной |
мощностью |
называется величина, |
опреде |
ляющая наибольшую скорость изменения электрического и магнитного полей, т. е.
Q = UI sin <?. |
(4.61) |
Среднее значение этой мощности за период равно нулю. Реактивная мощность, учитывая, что U = Iz, zsin9=;t
и x/z2 — b, может быть представлена и следующими |
выра |
жениями: |
|
Q == Pz sin 9 = Рх = с72 у sin 9 = bU2. |
(4.62) |
105
Реактивная мощность может быть положительной, когда нагрузка индуктивная и ток отстающий, и отрица тельной, когда нагрузка емкостная и ток опережающий.
Основной единицей измерения реактивной мощности является вольт-ампер реактивный (ВАр), а кратными—: кВАр и МВАр.
П о л н а я м о щ н о с т ь ц е п е й
Под полной мощностью понимается произведение дей ствующих значений тока и напряжения. Эта мощность является расчетной величиной. Полная мощность, учиты вая, что U = Iz и y—1/z, может быть представлена еле* дующими соотношениями:
S = £// = г / 2 = yU*. |
(4.63) |
Полная мощность связана с активной и реактивной мощностями соотношением
S = VP* + Q\ |
(4.64) |
Основной единицей измерения полной мощности яв ляется вольт-ампер (ВА), а кратными кВА и МВА.
ГЛАВА ПЯТАЯ
СИМВОЛИЧЕСКИЙ МЕТОД РАСЧЕТА ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ
§ 5.1. |
ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ |
И |
ЗАМЕЧАНИЯ |
|
Методы |
расчета электрических |
цепей |
переменного |
|
тока посредством алгебраических |
действий |
над синусо |
идальными функциями времени или геометрических опе раций над изображающими их векторами, рассмотрен ные в предыдущей главе, громоздки. Поэтому в электро
технике широко применяется так называемый |
символиче |
ский, или комплексный, метод расчета цепей |
переменного |
тока, основанный на изображении синусоидальных функ ций времени комплексными числами. Такое изображение позволяет уравнения для любой цепи, составленные на основании законов Кирхгофа, решать алгебраически, аналогично уравнениям для цепей постоянного тока.
Применение символического метода значительно упро щает расчеты цепей переменного тока, особенно сложных цепей. Соотношения, выражающие законы Ома и Кирх гофа в символической форме, имеют такой же вид, как и соотношения, выражающие эти законы для цепей по
стоянного тока. |
Отличие |
между ними |
заключается лишь |
в том, что все |
величины, |
входящие в |
формулы законов |
для цепей переменного тока, представляют собой ком плексы. Поэтому символический метод дает возможность применять для расчета цепей переменного тока не толь ко законы Ома и Кирхгофа, но также и все методы рас чета сложных цепей, применяемые в цепях постоянного тока, в частности метод контурных токов, метод узловых напряжений и другие методы.
107
Известно, что каждому комплексному числу на ком плексной плоскости (рис. 5.1) соответствует точка М, имеющая две координаты — отрезок а на вещественной оси и отрезок b на мнимой оси, или радиус-вектор А, проекции которого на вещественную и мнимую оси явля ются координатами комплексного числа,
Рис. 5.1. Изображение комплексного числа век тором
Соответственно этим двум изображениям комплекс ное число может быть записано в двух основных фор мах — алгебраической и тригонометрической:
А = а +;Ъ — A (cos а + у sin а),
где j=V— |
1; А |
— |
модуль комплексного числа; |
a = |
arctg#/a |
— аргумент комплексного числа. |
Комплексное число может быть записано также в третьей так называемой Эйлеровой, или показательной, форме, а именно
А = Ае>\
где А- модуль комплексного числа; поворотный множитель;
е—основание натуральных логарифмов. Некоторые частные значения поворотного множителя
таковы: Ґ Т |
= |
+ у; е~іп |
= |
- |
1; е~рп = |
1. |
|
|
||
Подчеркнем, что два |
комплексных |
числа a |
-\-jb=Ae'* |
|||||||
и a — jb = Ае~}*, |
имеющие |
равные модули и равные, но |
||||||||
противоположные |
по знаку |
аргументы, |
называются |
со |
||||||
пряженными. |
Комплексное |
число, |
сопряженное |
с |
ком- |
|||||
|
|
|
• |
|
|
|
* |
|
|
|
плексным числом А, обозначается |
А. |
|
|
|
||||||
Комплексные числа допускают выполнение над ними |
||||||||||
всех основных |
математических |
действий. При |
выполне- |
108
нии отдельных действий обычно выбирается наиболее удобная форма записи комплексного числа. Так, напри мер, при сложении и вычитании удобной является алге браическая форма, а при умножении и делении — пока зательная.
Сложение двух или нескольких комплексных чисел соответствует сложению векторов, т. е. складываются от дельно их действительные и мнимые составляющие. Так,
например, если необходимо сложить Лх = |
а1-{- Jb1 |
и Д = |
||||||||||
= a2+Jb2, |
то |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
А = |
А1 + А2 = (а1 |
+ |
а2) |
+J(bl |
+ b2). |
|
|
|||||
Вычитание |
комплексных |
чисел — это действие, |
обрат |
|||||||||
ное их сложению: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
В = АХ~А2 |
= (ау |
- а2) + j [рх |
— Ь2). |
|
|
|||||||
Умножение |
и деление |
комплексных |
чисел |
выполня |
||||||||
ются следующим |
образом: |
|
|
|
|
|
|
|
||||
С = АХА2 |
= |
А^' |
• А2^ |
|
= |
Лх |
V ( e + ( , ) |
= |
Се1 |
{ а |
Ш , |
|
л |
— A . — A ^ |
— Al |
pi |
- пр' |
c-P) |
|
|
|||||
u |
~ |
A2 |
~ |
A2ei? ~ |
A 2 |
e |
~ |
U e |
|
|
|
т. е. при умножении аргументы комплексов складывают ся, а при делении — вычитаются.
§5.2. СИМВОЛИЧЕСКОЕ ИЗОБРАЖЕНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН И ПАРАМЕТРОВ ЦЕПЕЙ СИНУСОИДАЛЬНОГО
ТОКА
Всякая синусоидальная величина, как известно, мо жет быть представлена вращающимся вектором, а по следний может быть изображен комплексным числом. Следовательно, любая синусоидальная величина может быть представлена в виде соответствующего комплексно го числа или комплекса.
Комплексы, изображающие синусоидальные величи ны, принято обозначать соответствующими прописными буквами с точкой наверху, например /, Ё, V, Ф, ф и т. д. Все другие комплексные величины, встречающиеся при расчетах цепей синусоидального тока, в частности ком плексы сопротивления Z и проводимости У, обозначают ся прописными буквами без точек наверху.
109