Добавил:

ivanov666 Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Башкирский Государственный Аграрный Университет

Предмет:

[НЕСОРТИРОВАННОЕ]

Файл:

книги из ГПНТБ / Вольвовский И.С. Сейсмические исследования земной коры в СССР

.pdf

Скачиваний:

Добавлен:

25.10.2023

Размер:

13.37 Mб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 78 / 208 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 > Следующая >>>

граипце	M l 5	расположенной	глубже поверхности Мохоровичича
(рМр, Р^ 4	Л ), ц л п	рефрагированная волна ( P ^ p ) ,		образовавшаяся под
поверхностью		M t .
В а ж н о й закономерностью,			характеризующей	волновую картину
д л я рассмотренных выше моделей земной коры,				является значитель

ное превышение амплитуд закритических отраженных волн от глу бинных границ раздела над амплитудами головных волн. Головные

lgл

I	I	\	I	1
О	WO	200	300	І00	R, км

Рис. 41. Теоретические

графики

затухания амплитуд вертігкальпых составля

ющих однократных продольных волн для модели земной

коры

Г р а ф и к и волн:

1 — головпой,

соответствующей п о в е р х н о с т и ф у н д а м е н т а ,

2 — о т р а ж е н н о й

от п о в е р х н о с т и

ф у н д а м е н т а ,

Р ^ , Р ,

і — Р ] ^ л (для частоты

10 Г ц ) , 5

- Р ^ , ,

6 -

Pjj^j,

( д л я частоты

Г ц ) ,

7 -

Р ^ р

S - р М д

( д л я частоты

10 Г ц ) ,

9 -

рМі

р М ^

( д л я

частоты

10 Г ц ) ,

11, 12 — Р р

е ф р

(соответственно д л я

н и ж н е й

в е р х н е й

ветвей

г о д о

графа — у ч а с т к и п р я м о г о

о б р а т н о г о

х о д а л у ч е й ) ; 13

— у ч а с т к и э к с т р а п о л я ц и и т е о р е т и

ческих

графиков .

волны

в некоторых

случаях (например, волна Р^=л ) могут

п р а к т и ч е

ски затухать, не успевая выйти в первые вступления . В других

слу

чаях

они

имеют

относительно

небольшие

области

прослеживания

впервых вступлениях.

Дл я модели 3 амплитудные кривые и кинематические годографы первого динамического диапазона представлены на рис. 42 и 43. Эта

модель отличается от рассмотренных ранее отсутствием границы р а з дела первого рода в кристаллической толще земной коры. Вместо скачкообразного изменения скорости на поверхности «базальтового» слоя в этой модели использовано скачкообразное изменение градиента

нарастания скорости	от значения	0,019 к м / с / к м	в	«гранитном» слое
до 0,0438 к м / с / к м в	«базальтовом»	слое. В связи	с	этим в модели 3

вместо головной волны P^j, образуется рефрагированная волна Рр сфУ Кроме того, на границе раздела второго рода, приуроченной к кровле «базальтового» слоя, возникает отраженная волна Р ^ р и в самом

- X

							7~—-15Ги
	50		100	150		гоо	250	300 R.км
Рис. 42.	Теоретические		графики	затухания		амплитуд вертикальных				соста
вляющих однократных продольных волн для модели земной коры										3.
Г р а ф и н и	волн: 1 — о т р а ж е н н о й от п о в е р х н о с т и фундамента, г — г о л о в н о й ,							с о о т в е т с т в у ю щ е й
п о в е р х н о с т и фундамента,		з	рКі	л _'рКі	s	— Р^2.	в — Р ^	7 •	р М
									гол'
			* о т р '	рефр'	°	^ р е ф р '	° * о т р *
	^ р е ф р ' s ~	участки э к с т р а п о л я ц и и			теоретических		г р а ф и к о в .

Рис. 43. Теоретические годографы однократных продольных волн (первый динамический диапазон) для модели земной коры 3.

Годографы в о л н :	J — п р я м о й ;	2 — г о л о в н о й ,	соответствующей п о в е р х н о с т и		ф у н д а м е н т а ,
а — о т р а ж е н н о й	о т п о в е р х н о с т и	ф у н д а м е н т а ,	4 — Рр^'фр > S — Р \| ^ ,	6 — F p\jjj,pf 7 — р г о л ,
S_рМ	g.	• начальные точки г о д о г р а ф о в		г о л о в н ы х	в о л н .

отр'

«базальтовом» слое — рефрагнроваиная волна с петлей годографа

Процесс определения	природы зарегистрированных	волн состоял
в сравнении результатов	расчета с экспериментальной	волновой к а р
тиной и в корректировке	рассматриваемых вариантов строения среды

в направлении лучшего совпадения теоретических и эксперименталь ных данных . Пр и сопоставлении теоретических и экспериментальных данных одной из главных задач является качественная оценка бли зости рассматриваемых вариантов строения среды к истинному р а з резу. Трудности возникают при комплексном использовании х а р а к теристик, по которым сравниваются гипотетические варианты с дан ными эксперимента. Принцип отбора оптимальных вариантов в этом

случае	становится весьма произвольным,	так ка к еще нет	методов
оценки	относительной весомости разных	характеристик	волновой

картины . Т а к и м образом, при сопоставлении теоретических и экспе риментальных данных пришлось производить отбор конкурирующих гипотез, опираясь на характер соответствия теоретических следствий из них системе имеющихся экспериментальных данных. Это обстоя

тельство не позволило охарактеризовать степень		однозначности
полученных	результатов . По существу удалось лишь	подобрать та
кую систему	гипотез о природе основных глубинных	волн, которой

соответствует схема строения земной коры, не вступающая в явные

противоречия		с совокупностью наблюдаемых волновых			закономер
ностей.
Волны	р м	Природа	начальных волн этой	группы	определена
наиболее уверенно. По совокупности проанализированных кинемати
ческих и	динамических		характеристик можно	вполне	обоснованно

утверждать, что волны Р ^ — продольные однократные волны,		отра
женные от поверхности Мохоровичича (до удалений	120—130 км —
докритнческие, свыше — закритические). Годографы	этих волн	к р и

волинейной формы, близкой к гиперболической. Нагоняющие годо графы не параллельны п имеют отчетливо выраженную тенденцию к расхождению . Значения к а ж у щ и х с я скоростей, определенные по нагоняющим годографам, ка к правило, меньше значений, полученных по нагоняемым годографам на тех ж е участках профиля . Эксперимен

тальный	график изменения к а ж у щ и х с я скоростей	с удалением от
пункта	взрыва имеет вид типичной дл я отраженных	волн вогнутой

кривой,"хорошо совпадающей с-теоретической. Осредненные экспери ментальные годографы волн Р ^ удовлетворительно совпадают с тео ретическими. Л и ш ь на расстояниях от пункта взрыва свыше 180—

200 км	теоретические значения к а ж у щ и х с я	скоростей несколько
больше	(на 0,2—0,3 км/с) экспериментальных	(по теоретическим рас

четам для многослойной	среды к а ж у щ а я с я скорость на расстояниях
больших 180—200 км д о л ж н а приближаться к максимальному значе
нию пластовой .скорости	в консолидированной коре, т. е. при гори

зонтальных границах д о л ж н а быть равна	к а ж у щ е й с я скорости волн
Р к = ) . Статистический анализ всех приведенных		выше	материалов по
казывает [126], что кажущиеся скорости	волн	Р™	(при удалениях

180—200 км) равны 6,8 ± 0,24 км/с , а волн Р к > (при удалениях 100—120 км) — 7,1 ± 0,25 км/с . По результатам теоретических рас четов волны, отраженные от поверхности Мохоровичича за предель ным углом, на удалении 120—250 км от пункта взрыва д о л ж н ы быть доминирующими по интенсивности, что находится в полном соответ

ствии с экспериментальными данными (сопоставление	теоретических
и экспериментальных графиков зависимости А — A	(R) п о к а з а л о

их качественное совпадение). Оба графика имеют максимум на рас


стоянии 140—150 км при учете затухания		волн.
Волны р м . Эти волны регистрируются		в первых	вступлениях.
В последующих вступлениях	они, ка к правило, визуально не выде
ляются . Значения к а ж у щ и х с я	скоростей изменяются очень незначи
тельно (от 8 до 8,5 км/с); годографы волн		практически	прямолиней

ные, а нагоняющие и нагоняемые годографы параллельны . С удале нием от пункта взрыва интенсивность волн Р ^ довольно быстро убы вает, а на расстоянии 200—220 км они практически затухают. По своим параметрам волны Р££ отвечают классу головных или слаборефрагированных . волн .

Волны рм^ . Н а ч и н а я с удалений 220—240 км от пункта взрыва,

в	первые	вступления (без явной смены) последовательно с интервалом
в	50—80 км выходят волны с к а ж у щ и м и с я скоростями 8,5—9,6 км/с ,

которые прослеживаются до расстояний 400—600 км. Это, к а к пра вило, сложные волновые образования, состоящие из отраженных и головных (слаборефрагированных) волн [127]. По кинематическим признакам они ближе к головным волнам, по динамическим (наличие максимума на амплитудной кривой, сравнительно слабое затухание с расстоянием, интенсивность, соизмеримая с волнами Р ^ ) — к отра женным или, в крайнем случае, к рефрагированным волнам (если предположить, что н и ж е этих границ происходит довольно быстрое увеличение скорости с глубиной '— порядка 0,04—0,05 к м / с на 1 км,

а	сама граница — граница второго рода). Расчеты	показывают, что
в	случае небольшого скачка скорости на границе	(порядка 0,1 —

0,3 км/с) закритическое отражение от нее имеет значительную по про тяженности область интерференции с головными волнами от этой ж е

границы и мало отличается от последних по кинематическим	характе
ристикам. В связи с этим можно полагать, что к а ж д а я волна Р^п —
интерференционная группа, состоящая из закритической отраженной
и головной волн. Не исключено, что некоторые из этих волн	являются
рефрагированными. Т а к а я неопределенность в трактовке	природы
мантийных волн связана с недостаточностью полученного материала,
а т а к ж е с тем, что приведенные выше возможные варианты	природы
волн PJ£n кинематически очень близки и неплохо совпадают	с экспе

риментальными годографами. Можно лишь только указать на следу ющие отличия: 1) теоретический и экспериментальный графики А = = / (R) несколько расходятся — волны затухают несколько сильнее, чем д о л ж н ы были бы затухать закритические отраженные волны без учета поглощения; 2) максимум на экспериментальных амплитуд ных графиках находится несколько ближе к пункту взрыва, чем это

д о л ж но было бы быть для отраженных волн с учетом наложения го ловных воли в области начальной точки.

Волны Р к = . Волны этой группы были выделеиы в области реги страции волны Р* — головной волны, соответствующей поверхности «базальтового» слоя . Однако экспериментальные характеристики (см. выше) не позволяли отнести эту группу волн к головным. Выде ляются они на сейсмограммах ГСЗ на удалениях от 70 до 160 км от


пункта	взрыва. В интервале от 120 до 160 км они иногда			регистри
руются	в	первых вступлениях. По интенсивности волны		Р к % ка к
правило,		занимают промежуточное положение между	волнами Р „ р
и Р*С і . Анализ к а ж у щ и х с я скоростей волн рк» показал,			что они убы
вают с удалением от источника от 7,7 до 6,7 к м / с . График				уменьше
н и я к а ж у щ и х с я скоростей волн с удалением от пункта			взрыва имеет

вид выгнутой кривой, отличающейся от соответствующей кривой для отраженных волн.

При теоретическом анализе природы начальных волн группы Рк= прежде всего был поставлен вопрос о том, моя^ет ли эта группа быть однородной в отношении постоянства природы составляющих ее на разных расстояниях волн или ж е она составная и выделена в резуль тате ошибочной корреляции . Тот факт, что каячущиеся скорости ее

убывают с расстоянием и тем не менее она оказалась в некоторых		слу
ч а я х в первых вступлениях, свидетельствует о том, что истинные		пер
вые вступления на этих расстояниях	не были выделены. Теоретиче
ское рассмотрение законов убывания	с расстоянием к а ж у щ и х с я	ско

ростей отраженных волн в слоисто-однородных и в слоисто-неодно

родных средах	показало, что волны	группы Р к * не		могут	быть на
всем интервале	прослеживания отраженными,		так	ка к	скорости
последних в любом случае убывают		по закону,	график		которого

имеет вид вогнутой кривой. Можно было предположить, что первые волны группы рк= в случае ее однородности имеют какую-либо иную, более сложную природу, недостаточно освещенную еще в теоретиче ских работах. Однако, как показано в [74], в горизонтально-слоистой среде при произвольном законе изменения истинных скоростей с глу


биной не могут возникнуть волны, у которых dvx/dx		< 0 и d2vK/dx	<
< 0 , что ка к раз и соответствует закону изменения		к а ж у щ и х с я	ско
ростей дл я волн Р к = . Т а к и м	образом, оставалось предположить, что
волны исследуемой группы	имеют различную природу на разных ин

тервалах прослеживания . Проведенные нами исследования показали, что начальные волны группы Рк .= являются сложным волновым обра зованием, состоящим из головной волны, образовавшейся на поверх ности «базальтового» слоя, и закритической отраженной волны от поверхности «гранитного» или «базальтового» слоев; последнее зави сит от соотношения пластовых скоростей и мощностей слоев земной коры в каждом из рассматриваемых районов.

Волны Р к > . Волны этой г р у п	п ы регистрируются обычно в первых
вступлениях в интервале от 30	до 130 км от пункта взрыва.	К а ж у
щиеся скорости их в среднем равны 6,3=6,5 к м / с , годографы		слегка

криволинейные ( У к увеличивается с удалением от пункта взрыва).


Отношение интенсивностей волн Р э т р и			Р;р с удалением от пункта
взрыва увеличивается		от 1—2 (на удалениях		70—80 км) до 4—10
и более (на удалениях		120—130 км). Кинематические и динамические
характеристики начальных волн группы			PJCi позволяют		отнести их
к головным или слаборефрагированным,			образовавшимся на поверх
ности или в верхней части «гранитного» слоя.				Экспериментальные
кинематические и динамические характеристики				волн Р ^ 1	удовлетво
рительно совпали	с соответствующими характеристиками, получен
ными в результате	расчетов. Наилучшее		совпадение теоретического

т р а ф и к а с экспериментальным было достигнуто при проведении рас

четов для частоты		10 Гц с учетом поглощения волн.
В	заключение	отметим, что в последнее	время, благодаря деталь
ному	статистическому анализу множества		нагоняющих годографов

первых волн, установлена отчетливая, хотя и незначительная, тен денция их сближения, что свидетельствует о слабой рефракции среды. Это подтверждается приведенными выше теоретическими расчетами динамики волн, которые доказывают преобладающее значение в вол новом поле не головных, а рефрагированных волн. Таким образом,' по кинематическим признакам первые преломленные волны на за писи могут рассматриваться ка к квазиголовные, а по динамическим — к а к слаборефрагированные. С такой оговоркой и следует принимать употреблявшийся термин «головная» волна.

СКОРОСТИ СЕЙСМИЧЕСКИХ в о л н В ЗЕМНОЙ КОРЕ И ВЕРХНЕЙ ЧАСТИ МАНТИИ


Увеличение в последние годы числа сейсмических разрезов			земной
к о р ы по	различным регионам существенно расширило н а ш и		знания
о земной	коре, в том числе о скоростях распространения сейсмиче
ских волн и характере		их изменения с глубиной и по площади .
Д л я оценки глубин		залегания границ и характеристики	состава

и структуры земной коры большое значение имеет анализ трех типов скоростей, используемых в сейсморазведке и ГСЗ: средних скоростей до изучаемых границ, пластовых скоростей (в слое между двумя гра ницами) и граничных скоростей, соответствующих поверхности слоя или тонкому пласту повышенной плотности, залегающему в кровле толстого слоя. Характер изменения скоростей указанных типов зави сит от состава и структуры земной коры . Он одинаков в пределах сходных тектонических зон (блоков) — скорости постепенно увели чиваются с глубиной, достигая значения 8 к м / с у подошвы земной коры . Тем не менее на фоне общей закономерности в земной коре выделяются уровни, на которых скорости изменяются достаточно резко . Эти уровни вполне обоснованно отождествляются с границами слоев. Наиболее резкие изменения скоростей (до 1—2 км/с) связы ваются с поверхностью консолидированной коры и поверхностью Мохоровичича.

Д л я изучения		характера	распределения сейсмических		скоростей
в земной	коре и в верхней части мантии была			проведена	статистиче
с к а я - о б р	а б о т к а	результатов	интерпретации	всех материалов ГСЗ,

выполненных на территории СССР (для каждого типа скоростей ана лизировалось от 600 до 1000 значений). В результате были определены закономерности распределения средних и пластовых скоростей в слоях

и во всей земной коре в целом, а т а к ж е граничных скоростей		вдоль
сейсмических границ и на уровнях - срезах через 5 км по	вертикали .
Средние скорости определялись по кривым зависимости	у 3 ( р =	/ (Н),
приведенным к поверхности твердой Земли; пластовые — к а к		произ

водные этих зависимостей. В отдельных (редких) случаях пластовые скорости приравнивались к граничным скоростям. Последние опре

делялись по встречным, реже одиночным годографам			преломленных
волн и лишь в	отдельных случаях	приравнивались	к	к а ж у щ и м с я
скоростям. П р и	анализе скоростей	учитывались системы		отработки

профилей, так как только непрерывные годографы позволяют доста точно объективно определять все параметры скоростей: средних,

граничных, пластовых и к а ж у щ и х с я (нужно, по крайней						мере, иметь
годограф,	равный	трем-четырем		глубинам).	Кусочные	годографы,
не говоря	у ж е о точечных,		дают	возможность	приближенно опреде
лять, к а к	правило,	только	один	скоростной	параметр .	Н е к о т о р а я
неустойчивость в определении скоростей связана т а к ж е						и с тем, что

существующие методы определения скоростей разработаны д л я годо графов длиной не больше одной глубины. Д л я годографов длиной в четыре-пять глубин (типичных д л я ГСЗ) расчеты по этим формулам ие могут производиться с достаточной точностью [114].

Точность определения скоростей разных типов по годографам глу бинных сейсмических волн зависит от многих факторов: качества первичного материала, детальности (полноты) систем наблюдений, способов определения скоростей и т. п. Н о в общем д л я разных типов


скоростей она в среднем оценивается в ± 0 , 1 — 0 , 2		к м / с . Т а к а я точность
в первом приближении достаточная д л я	общего	анализа распределе
н и я скоростей; их выдержанность и изменчивость п о р а з р е з у ,			диспер
сия (или ее отсутствие) имеют' определенный геологический			смысл:
ИЗМЕНЕНИЕ ЗНАЧЕНИЙ ГРАНИЧНЫХ	СКОРОСТЕЙ С ГЛУБИНОЙ

Анализ сейсмических разрезов, а т а к ж е характера распределения скоростей сейсмических волн позволяет установить слоисто-блоковую структуру земной коры и верхней части мантии. В пределах отдель ных блоков внутри консолидированной коры отмечаются малые, но вполне определенные изменения скоростей распространения сейсми

ческих волн с глубиной, причем эти закономерности имеют, к а к	пра
вило, ступенчато-градиентный характер . Н а рис. 44 приведены	гра

фики, которые характеризуют распределение скоростей сейсмических волн на уровнях срезов коры и верхней мантии Земли 10, 15, 20, 30, 40, 50 и 60 км. Они построены путем суммирования значений гранич ных скоростей, зарегистрированных вдоль сейсмических границ по профилям глубинного сейсмического зондирования, пересекающим главные геологические структуры — древние и молодые платформы, разного возраста складчатые области, впадины внутренних и окраин ных морей и др. При расчетах графиков использовались значения граничных скоростей вдоль границ, находящихся в пределах 2,5- километрового интервала над и под уровнем среза. Зафиксированная на графиках дисперсия (разброс) скоростей обусловлена ошибками их определения (порядка +0,15 км/с), вероятным изменением их значе ний д а ж е в однородных средах в связи с различиями глубин, на кото


рых	они	зафиксированы (для		указанного	выше 5-километрового
интервала		изменения	скоростей,	по-видимому,		т а к ж е не превышают
+ 0 , 1 5	км/с), и главным образом			с неоднородностями вещественного
состава слоев к о р ы и верхней части мантии						Земли .
Анализ		графиков	показывает,	что разброс		значений (дисперсия)
скоростей в пределах			разных геологических		структур на одних л тех

6 Заказ 124

ж е глубинах

более или менее одинаков,

но он значительнее

в менее

глубоких

частях

земной

коры . Так , дл я верхней

части

консолиди

S нм/с

рованной

коры

пределах

условного

«гранитного»

слоя

дисперсия

составляет

1,5—

2,0

км/с , для

верхней

части

«базальтового»

слоя в

условиях

океанической и субокеанической

коры (Южно-Охотская впадина,

К у р и л ь с к и й желоб и некоторые

другие

районы) — около 1 км/с .

В верхней мантии при глубине

ее залегания 10—20 км в преде

лах изученной нами части Ти

хого океана дисперсия скоро

стей достигает почти 2 к м / с , что,

вероятно,

отражает

петрографи

ческие неоднородности. Диспер

сия скоростей на глубине более

30 км

обычно

не

превышает

1 км/с , что, по-видимому,

объ

ясняется

большей

гомогениза

цией вещества

в н и ж н е й

части

континентальной

коры

ее

субстрате. Однако и здесь отме

чаются

отдельные

экстремаль

ные

значения,

превосходящие

возможные погрешности

наблю

дений. Так , максимумы

значе

ний

сейсмических

скоростей

вдоль

промежуточных

границ

в низах коры, т. е. в «базальто

вом» слое

Кавказа,

Казахстана,

Рис. 44. Вариационные графики: распре

Средней

Азии,

У р а л а

К о л ь

деления значений граничных

скоростей

ского

полуострова,

составляют

на уровнях

срезов земной коры конти

7,8—7,9

км/с,

что,

вероятно,

нента (о), окраинных морей и океана (б).

вызвано

появлением

осно

Составили

Н.

А.

Беляевский,

И. С. Вольвовскпй, Л. Г. Колодяжная.

вании

коры

предположитель

I — «гранитный»

' с л о й ; г

— «базальтовый»

ного «базито-эклогитового»

ком

с л о й ; з — в е р х н я я

мантия;

4 —

з о н а с б л и з

плекса.

горных

районах

к и м и з н а ч е н и я м и г р а н и ч н ы х

с к о р о с т е й в « г р а

нитном» и «базальтовом»

с л о я х ; 5 —

о с р е д н е н -

Средней

Азии,

Казахстана и

ный график

и з м е н е н и я

з н а ч е н и й

г р а н и ч н ы х

других скорости в верхней части

с к о р о с т е й

в к о н с о л и д и р о в а н н о й

к о р е .

подкорового

слоя т а к ж е

иногда

превышают

средние

их значения,

достигая

8,8—9,0 к м / с . Это свиде

тельствует

о локальных неоднородностях

вещества

верхней

мантии.

Однако указанные максимумы сейсмических скоростей

верхней

части мантии л и ш ь осложняют более или менее

однородный

фон

распределения их значений (8,0—8,2 км/с) .

П р и н и м а я во внимание изложенное, можно констатировать, что в консолидированной коре на глубине менее 10 км дисперсия гранич ных скоростей оказывается наибольшей, а на глубине 10 км более преобладающая дисперсия (70—80% замеров) не превышает 1,5 км/с . Общее нарастание граничных скоростей с глубиной, если основы ваться только на их модальных значениях, соответствует примерно 1 , 1 к м / с на каждые 10 іш, тогда ка к раздельно дл я осадочного, «гранитного» и «базальтового» слоев и верхней части мантии оно ока

зывается

несколько

меньшим {см. таблицу).

Т а к и м образом

дисперсия

скоростей

глубиной

становится

меньше в поле ка к преобладающих,

так и единичных

значений, что

указывает на возрастание сейсмической однородности,

которая

наиболее

резко

проявляется

при переходе от к о р ы к

верх

ней

части

мантии

(рис. 45).

И н т е р в а л г л у б и н , км

Г р а д и е н т

Приведенные

данные

следует

скорости, с - 1

понимать лишь ка к среднюю

Земная кора:

выборку

из

многих

значений.

0,08-0,05

Д л я

отдельных структур

отме

0—10

10—20

0,05—0,04

чаются отклонения

(например,

20-30

0,04-0,03

в консолидированной

коре зе-

Свыше 30

0,025

ленокаменной полосы У р а л а

Верхняя

часть мантип

0,02-0,01

скорости изменяются от 7,2 км/с

на

глубине

10 км до 8,2 км/с

на

глубине

45 км, т. е.

градиент

скорости здесь —0,01 с - 1 .

В осадочных породах в пределах континента граничные

скорости

на

глубине

более 10—15

км оказываются

близкими

скоростям

в «гранитном» слое. В противоположность

этому в глубоких впади

н а х

Черного

моря и ю ж н о й части Каспийского малые

значения гра

ничных

скоростей (около

4,6 км/с) сохраняются до очень

больших

глубин

(15

км и

более).

Анализ распределения граничных скоростей вдоль границ внутри слоев земной коры и верхней части мантии показывает, что они т а к ж е не остаются постоянными при изменении глубины залегания слоя и внутри слоя на одинаковых у р о в н я х . В пределах суши изменения граничных скоростей по вертикали дл я сходных по типу комплек сов к р у п н ы х геологических структур на континенте, по-видимому, в первом приближении подчинены линейной закономерности и в общем характеризуются сравнительно небольшой дисперсией.' Д л я внутрен них и окраинных морей и Тихого океана дисперсия скоростей ока зывается значительно большей. Отмечается сходное распределение

граничных скоростей		дл я древних	и	молодых	платформ и большие
вариации	в н а к л о н а х	и группировке		графиков	ѵ = / (Я) , построен
ных дл я	областей палеозойской		и	более молодой складчатости,

особенно дл я тех частей, которые характеризуют изменение гранич ных скоростей вдоль сейсмических границ в пределах «гранитного» слоя. Это, по-видимому, указывает на заметные отличия «гранит ного» слоя молодых складчатых сооружений от «гранитного» слоя

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 78 / 208 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 > Следующая >>>

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ