
книги из ГПНТБ / Микроминиатюризация элементов радиоэлектронной аппаратуры
..pdfgï'tn и, (7+1 у |
. о |
|
р'''т + 2, я г-2
(4)
/з"''т + (7. </ + ' /
Сравнив порядки полученных матриц (.5x5, 8X8) с поряд ками, которые имели бы клеточные матрицы (5x5,14X14), ес ли бы задача решалась по известной методике [4], видим, что использование алгоритма [6] позволило значительно сократить время решения задачи и уменьшить требуемый объем памяти машины.
Для ввода исходных данных в ЭВМ были выполнены следу ющие подготовительные операции:
1. Из |
библиотеки |
подпроірамм выбрана программа |
для |
расчета |
параметров |
двухканалыгого делителя мощности |
[7] |
(описание процедуры |
Д Е Л И Т Е Л Ь ) . |
|
2.Введен оператор процедуры Д Е Л И Т Е Л Ь с фактическими параметрами, определяющими конструктивные особенности устройства.
3.Идентификаторам, характеризующим ненулевые элемен ты матриц [Su], [S 12], |S2 .)], [S3 3 ] ( 1), присвоены значения фак
тических параметров двухканальных делителей (SJ,, ^.....Si^')
и коаксиалі.-но-полосковых переходов |
(S\vv...,S^lu). |
4. Подготовлены перфокарты: |
|
-— начального и конечного значений частоты;
— дискретности изменения частоты; -— длины соединительных и удлинительных линий.
На рис. 3 показаны рассчитанные на ЭВМ частотные ха рактеристики КСВН входного плеча четырехканального дели теля мощности для разной длины соединительных линий (ко эффициенты отражения коаксиальио-полосковых переходов приняты равными нулю). Как видно из рисунка, оптимальной конструкцией, с точки зрения широкополосного согласования входного плеча, является устройство, делители в котором со единены четвертьволновыми отрезками линий передачи. Полу ченные результаты для данного частного случая совпадают с характеристиками, приведенными в литературе.
Расчет всех функций цепи для одного значения частоты был выполнен за 20 с машинного времени.
Из рассмотренного примера видно, что, варьируя парамет рами элементов устройства, даже такая, сравнительно простая программа, позволила промоделировать работу и выбрать ОЦ'
210
Разработка и внедрение всего комплекса программ, а так же оборудование рабочих мест разработчика необходимыми терминальными устройствами на базе быстродействующих ЭВМ позволит сделать Дальнейший шаг в повышении эффек тивности проектирования интегральных схем СВЧ.
|
|
|
|
|
|
|
|
ЛИТЕРАТУРА |
|
1. Н е й м а н |
М. С. Обобщение |
теорий цепей |
на волновые |
системы. |
|||||
М , Энергоиздат, 1955. |
|
|
|
|
|
|
|||
2. М а ш к о в ц е в |
В. М., Ц и б и з о в |
К- H., Е м е л и н |
Б. Ф. |
Теория |
|||||
волноводов. М.—Л., «Наука», 1966. |
|
|
|
|
|
||||
3. 3 а и к и н |
Б. М. Матричные методы |
анализа |
систем СВЧ. В сб. «Ав |
||||||
томатизация проектирования в электронике», вып. 2, Изд. КНДП, |
К-, 1968. |
||||||||
4. A b е I е Т. А. |
Über die Streumatrix |
allgemein zusammengeschalteter |
|||||||
.Mehrpole Arch. El. Ubertrag, 1960, Bd 14. № 6, S. |
161 - 168. |
|
|||||||
5. 3 а и к и H Б. M . Алгоритм вычисления матрицы рассеяния произволь |
|||||||||
ного соединения |
2п-полюсников СВЧ. В сб. «Автоматизация |
проектирования |
|||||||
в электронике», вып. 3, К-, «Техніка», |
1971, стр. 46—53. |
|
|
||||||
6. М о ц о г л о в |
А. А., |
З а и к и н |
Б. М. Алгоритм и программа |
расчета |
|||||
шестиполюсных |
лучевых |
сх.ем СВЧ. В сб. «Автоматизация |
проектирования |
||||||
и электронике», вып. 6. К-, «Техніка», 1972. |
|
|
|
|
|||||
7. M о ц о г л о в |
А. А., З а и к и н |
Б. М. Алгоритм и программа |
расчета |
на ЦВМ тройниковых СВЧ делителей мощности. В сб. «Кибернетика и вы числительная техника», вып. 17, К., «Наукова думка», 1972.
8. Р и д Д., У и л е р Г. Метод исследования симметричных цепей с че тырьмя выводами. «Вопросы радиолокационной техники». Издательство ино странной литературы, 1957, 3(39).
УДК 621.396.6
И. H. Бобров, H. M. Шапкин
ЭФФЕКТИВНОСТЬ РЕЗОНАНСНОГО ДВУХКОНТУРНОГО ТУННЕЛЬНОПАРАМЕТРИЧЕСКОГО УСИЛИТЕЛЯ С ЦИРКУЛЯТОРОМ
Получено аналитическое выражение эффективности резонансного двухконтурного туннельно-параметрическо- го усилителя (ТПУ) с циркулятором для общего случая.
Потенциальные частотно-усилительные возможности любо го усилителя наиболее полно характеризуются эффектив ностью
э =-?-Ѵ ~к7Р, |
О ) |
|
где |
|
|
I I — полоса пропускания по уровню 3 дБ; |
|
|
К~мр — резонансный коэффициент усиления |
номинальной |
|
мощности; |
|
|
оі0 — резонансная частота усилителя. |
|
|
Выражение (1) можно представить в виде |
|
|
Э = |
Ѵ К к |
|
|
Q |
|
где
ЮГ,
Q — п
Известно [1], что
(і)0 дВ{
2(7, dw,
Здесь G\ и В і — активная и реактивная составляющие пол ной проводимости системы на сигнальной частоте.
Эквивалентная схема ТПУ представлена на рис. 1. На этой схеме:
/, — комплексная амплитуда эквивалентного генера тора тока на частоте сигнала ш,;
ga — волновая проводимость плеча циркулятора, с ко торым соединен усилитель;
212
gnl |
— проводимость потерь контура сигнальной |
частоты |
||||
g"n2 |
= |
Wj и туннельного диода на частоте а>{\ |
|
|
||
gn + go; |
|
|
|
|
||
gn |
— проводимость потерь контура |
комбинационной |
||||
g2 |
|
частоты ш2 |
и туннельного диода на частоте |
ю2; |
||
— проводимость балластной нагрузки; |
|
|
||||
Ь\> Ьг— |
реактивные проводимости колебательных |
конту |
||||
|
|
ров сигнальной и комбинационной частот соответ |
||||
|
|
ственно; |
|
|
|
|
Ф\, 02 — полосовые |
фильтры, пропускающие только токи |
|||||
|
|
сигнальной |
и комбинационной |
частот |
соответ |
|
|
|
ственно. |
|
|
|
|
На основании эквивалентной схемы туннельно-параметри- ческого усилителя (рис. 1), у которого периодически с частотой
|
|
|
|
Y |
L |
|
|
|
|
\І |
\ibL |
ni |
|
|
|
|
|
Рис» 1 |
|
|
w3 |
= Ы[ + ш2 |
изменяются |
емкость и проводимость |
элемента |
||
связи |
(туннельного диода), можно показать, что для рассмат |
|||||
риваемого типа |
усилителя |
|
|
|
||
П |
|
er А-П |
0 " ° ' - - і + Д и Д і 2 + За Q 2 ( 0 . 1 ^ 1 8 - 0 , 1 0.2) • |
|||
1 |
~ |
g m ' 0 1 |
{gn, |
+ 0 M ) ( 1 + |
8 | Q | ) |
' |
В приведенных выражениях Qu Q2, ôj и ô2 — добротности и относительные расстройки контуров сигнальной и комбина ционной частот, goi и g„« — проводимости потерь тех же кон туров и туннельного диода на сигнальной и комбинационной частотах соответственно. Остальные величины представляют собой постоянные составляющие и амплитуды первых гармо ник активной и реактивной проводимостей на частоте сигнала (второй подстрочный индекс I) и комбинационной частоте (второй подстрочный индекс 2), возникающие при воздействии
213
на туннельный переход гармонического напряжения накачки. Эти величины определяются соотношениями, приведенными в работе [2].
Контур комбинационной частоты настроен на частоту u)2, поэтому
g |
= |
ШП2 _ |
uiS _ |
(ÜJ |
ÛJpj |
2 |
w 0 2 |
Ш 2 |
ш 0 2 |
ш 3 |
— Ш 1 |
Определим |
зависимость |
8, от |
сигнальной |
частоты ш,. До |
включения накачки контур сигнальной частоты расстроен от носительно резонансной частоты о>01 на величину
|
80 І = |
- ^ - |
- |
. |
(3) |
где |
Шр — резонансная |
частота |
нерегенерированного |
за счет |
|
|
накачки сигнального |
контура. |
|
||
|
Из выражения (3) |
|
|
|
|
гак как |
8 0 ! < |
1 и величиной |
— |
) |
по сравнению с 1 можно |
|||
пренебречь. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
8, - |
- И і |
|
|
|
|
|
«О! I 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
"01 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Величину 80, определяют |
из формулы (2) |
при условии ре |
||||||
зонанса |
(ßi = 0, |
8 2 = ü ) , т. е. |
|
|
|
|
||
|
* |
|
о и |
ви |
- |
вп |
оп |
|
|
01 |
" |
Q i (gm + |
О0 1 ) |
ten, |
+ C70î) " |
' |
|
Добротности параллельных контуров сигнальной и комби |
||||||||
национной частот определяют |
выражениями: |
|
||||||
0 |
|
|
1 |
|
. |
о |
|
1 |
в которых L \ и Z,2 находят из условия резонанса обоих конту ров:
214
h, - f |
B0l |
- |
0, |
Ъг |
+ |
Вт = 0 . |
(4) |
|
Поскольку 5оі и |
ß o 2 |
— реактивности емкостного |
характера, |
|||||
то для выполнения условия |
(4) |
Ьх |
и Ь2 должны быть индуктив |
|||||
ными и соответственно |
равными |
|
|
|
|
|
||
|
|
1 |
|
|
Ь, |
г= |
_ 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Ы 0 2 Z.J
Тогда
|
2 |
|
|
|
^ОЗ ^2 |
|
|
J02 ^03 |
|
||
Q i |
|
01 |
|
|
|
Q3 |
|
|
|
|
|
goi + |
О,Ol |
|
|
8п2 "I" |
°02 |
||||||
|
|
|
|
||||||||
В соответствии с [2J введем |
обозначения: |
|
|||||||||
|
|
ёог.и |
(і - |
( ~\) ; |
|
|
|
||||
|
|
го™ ( i - ' ^ ) |
; |
|
|
|
|||||
|
Qu |
g i T . n ( i |
|
" i ) ; |
|
|
|
||||
|
|
g . T . n d |
|
|
|
|
|
|
|||
|
#<„ |
W[ C0 |
; |
|
|
|
|
|
|
||
|
#02 |
w2 |
C0 |
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
Вп |
ш і |
Ci ; |
|
|
|
|
|
|
||
|
В12 |
w 2 |
С , |
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
goi |
g л |
|
"Ь |
|
~ |
іГц ~ |
er |
|
||
|
g"n2 = |
0\ |
|
-U |
(Т |
~ |
О'., |
2 |
— |
|
|
|
S 2 |
i |
е> n • |
са |
|
|
|
||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
проводимость плеча |
циркулятора; |
|
|||||||||
проводимость балластной |
нагрузки. |
|
|||||||||
Тогда после дифференцирования (2) |
по |
получаем |
|||||||||
|
дВ1 |
|
|
|
— Со |
|
Со |
С4 |
|
||
|
дш1 |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
215-
где
|
|
|
|
|
1 |
|
öl,Ol |
|
|
CO,02 |
+ |
ю 0 1 |
<о0 3 С] |
|||
|
|
^ і т . п |
\ |
|
|
|
|
|
|
coi |
||||||
|
|
|
np |
|
|
|
|
|
|
|||||||
2Cft |
|
1 + |
|
|
|
|
|
|
пр |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
О): |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
#2 |
+ |
|
£от.п |
( 1 - 2 - 2 |
02 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
со^np |
|
|
|
пр |
|
|
Сѣ = 4С\ |
£ч)т.п gІт.п |
|
w0 2 1 1 |
|
|
|
|
|
|
|
X |
|||||
|
|
|
cot |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
« 0 1 |
+ |
g0r.n U |
~ |
|
со;02 |
|
|
|
со02 |
|
gu - r - ffOr ... M |
— |
cos |
|||
g 2 |
|
2 |
|
' J |
|
|
up |
|
2 |
|||||||
|
|
|
|
|
cutnp |
|
|
|
|
|
|
|
np |
|||
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
CO . |
|
|
|
|
|
COf |
|
|
|
|
|
CO;02 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
g 2 |
+ |
gOT.n 1 |
|
|
|
|
|
g u |
+ |
gOr.n 1 ~ |
2 |
|
||||
|
|
|
COnp |
|
|
со'np |
||||||||||
c4 |
|
С) |
glT.n |
|
" о |
|
|
|
< |
+ |
U 0 2 |
|
4co0 1 co02 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
(Of |
|
||||
g 2 |
+ gOr.n |
|
I |
" |
2 |
|
|
|
|
|
up |
|
||||
|
CO |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
np |
|
|
|
|
|
|
|
||
Так как при резонансе |
|
о2 |
|
= 0, то |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
Оі |
= |
gn |
+ go - |
|
gi . |
|
|
|
|
||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cofсо,np |
|
|
|
|
|
|
go |
= go™ |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ol |
|
|
|
|
|
|
^Чт.п ( 1 |
|
|
|
|
|
|
|
CO;02 |
|
co01 |
to0 2 C\ |
|||
|
|
|
|
( O l |
|
|
|
|
eu'np |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
up |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
CO02 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
g 2 |
+ |
go™ |
1—2 CO' |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
np |
|
|
|
и выражение для Q можно представить в виде: |
|
|
||||||||||||||
|
|
Q |
|
|
2 |
|
|
|
gu |
+ |
g0 |
— |
gi |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Нетрудно показать, что резонансный коэффициент усиле ния номинальной мощности рассматриваемого усилителя
f g* ~ go + gl \ 2 \ g« + go — g! / '
поэтому эффективность
216
э = |
g u - go + g i |
|
С2 |
||
|
В наиболее важном для практики случае большого усиле ния, когда
g u « gi — go , выражение для эффективности принимает вид:
Э = |
4 |
g, |
- |
g( , |
|
"01 |
С, |
Г" |
— Г |
||
|
где
С',, |
— |
g'OT.nglr.n |
СО,02 |
|
|
t il |
|
Ol |
||
|
|
пр |
,' |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
ш 0 1 |
|
g 2 |
f |
gor.n |
|
0 ) Ô2 |
|
|
|
02 |
|
|
1—2 |
|
|||||
|
пр |
|
|
|
6і |
|
со; |
|
||
|
«1 |
|
|
|
|
|
пр |
|
со:пр |
|
|
ö): |
|
|
|
|
И |
|
|
02 |
|
g 2 |
++ gOT.n |
S |
ІТ.1 |
\ |
|
OH |
1 1 |
со; |
np |
|
1 - |
2 |
СО"'np |
|
> ІТ.П |
||||||
X |
|
|
|
û);02 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
01 |
\ l |
02 |
X |
( 0 ' |
||
|
np |
|
- f tû0 1 №ü2 <?2
0):02
C i r + np
|
|
|
+ |
ш 0 1 Ы02 |
C\ |
|
|
|
При |
co01 <çT Wpp |
и |
CÖQ2 < ^ |
""пр |
величинами |
|||
|
|
|
со; |
|
|
|
|
СО; |
|
|
|
02 |
|
|
|
|
02 |
|
to2 |
' |
СО |
|
|
пр |
СО' |
|
|
"пр |
|
" пр |
|
|
пр |
||
по сравнению с 1 и величиной |
|
|
|
|
||||
|
|
со,01 |
со,02 |
4(д)0, ш0 2 |
|
|||
|
|
пр |
|
|
|
|||
по сравнению с 2 можно пренебречь. |
|
|
||||||
Тогда |
выражение эффективности |
при |
большом усилении |
|||||
значительно упрощается и принимает |
вид |
|
||||||
|
|
|
gj |
+ |
gOr.n |
|
— |
gOT.n |
|
|
|
|
|
|
|||
|
Со |
1 |
+ |
( g 2 + |
gOT.n)2 |
|
||
|
|
|
|
|
217
где
с, » |
С\ |
fflT.n |
2 g-от.п ( « 0 2 — |
X |
|
f 2 + |
gox.n |
||||
|
|
|
X |
«,1 |
|
|
|
«:пр |
|
" 1 |
|
|
|
|
|
(О02 |
Ш 01 « 0 2 |
С») |
|
( # 2 |
+ |
g O r . n ) 2 |
|
(^іт.п + |
||
|
« fпр |
|
|
|
|
|
|
|
( ^ 2 + |
gOT.n) (g2lrn |
+ « O lш 0 2 |
C*) |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
ЛИТЕРАТУРА |
1. Л е б е д е в |
И. В. Техника |
и приборы сверхвысоких |
частот. М., Гостех- |
||||
издат, |
1961. |
|
|
|
|
|
|
2. Б о б р о в |
И. Н., Ш а п к и н |
Н. М. Сигнальные характеристики тун |
|||||
нельного перехода. В настоящем |
сборнике. |
|
|
УДК G21.396.6
И. Н. Бобров, Н. М. Шапкин
РАДИОМЕТРИЧЕСКАЯ ЭФФЕКТИВНОСТЬ ТУННЕЛЬНО-ПАРАМЕТРИЧЕСКОГО УСИЛИТЕЛЯ С ЦИРКУЛЯТОРОМ
В статье получено выражение радиометрической эф фективности туннельно-параметрического усилителя, иС' пользуемое для количественной оценки его потенциальной способности улучшить чувствительность радиометра.
Одной из задач синтеза радиоприемных устройств (в част ности радиометров) является оптимизация их качественных показателей для обеспечения максимальной чувствительности радиометра.
Предельная чувствительность радиометра определяется вы» ражением [1, 2]
ЬТ |
= |
A —~D-~ |
» |
(1) |
где |
|
V Пг |
|
|
|
|
Т |
|
|
|
|
|
|
|
Т |
«, |
Г J |
1_L_ |
(О) |
1 пр 3 3 1 |
1 1 1 |
|
\ - J |
А М 1
— эффективная шумовая температура приемника;
218
П — полоса пропускания линейной части |
приемника; |
X — постоянная времени выходного устройства; |
|
А — коэффициент пропорциональности, |
определяемый |
типом схемы и формой частотной |
характеристики |
приемника; |
|
Т\ — эффективная шумовая температура входного усили |
|
теля; |
|
ТІ — эффективная шумовая температура основного уси |
|
лителя (включенного после входного усилителя); |
КЧ1 — коэффициент усиления номинальной мощности вход ного усилителя.
Из выражения (1) следует, что для получения высокой чув ствительности радиометра необходимо обеспечить возможно большую полосу пропускания его линейной части.
С этой целью в качестве основного усилителя используют широкополосные усилители на ЛБВ, усилители с распределен ным усилением и т. д. Однако для снижения уровня собствен ных шумов приемника в качестве входных усилителей приме няют малошумящие квантовые, параметрические, туннельные или туннелыю-параметрические усилители (ТПУ), полоса про пускания которых значительно уже, чем у названных выше усилителей. Поэтому общая полоса пропускания линейной части таких радиометров в основном определяется полосой пропускания входного усилителя.
Таким образом, чувствительность приемника радиометра является функцией трех основных характеристик — шумовой температуры приемника (Тщ), полосы пропускания (Пі) и коэффициента усиления (А'м ) ) входного усилителя.
Если входным усилителем является ТПУ, то [3]
|
П - |
— £ = - . |
(3) |
|
|
У киі |
|
где В — коэффициент пропорциональности. |
К,,г |
||
Из |
формул (1), (2) и (3) |
видно, что оптимизация /7,, |
|
и Т,,р |
с точки зрения получения наибольшей чувствительности |
радиометра сталкивается с противоречием: для снижения шу мовой температуры приемника целесообразно увеличивать ко эффициент усиления номинальной мощности ТПУ, вместе с тем чрезмерное увеличение коэффициента усиления приводит к су жению полосы пропускания, что ухудшает чувствительность радиометра. Очевидно, существует некоторое оптимальное зна чение Киі, обеспечивающее наилучшую чувствительность.
219