Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

книги из ГПНТБ / Микроминиатюризация элементов радиоэлектронной аппаратуры

..pdf
Скачиваний:
31
Добавлен:
24.10.2023
Размер:
11.88 Mб
Скачать

gï'tn и, (7+1 у

. о

 

р'''т + 2, я г-2

(4)

/з"''т + (7. </ + ' /

Сравнив порядки полученных матриц (.5x5, 8X8) с поряд­ ками, которые имели бы клеточные матрицы (5x5,14X14), ес­ ли бы задача решалась по известной методике [4], видим, что использование алгоритма [6] позволило значительно сократить время решения задачи и уменьшить требуемый объем памяти машины.

Для ввода исходных данных в ЭВМ были выполнены следу­ ющие подготовительные операции:

1. Из

библиотеки

подпроірамм выбрана программа

для

расчета

параметров

двухканалыгого делителя мощности

[7]

(описание процедуры

Д Е Л И Т Е Л Ь ) .

 

2.Введен оператор процедуры Д Е Л И Т Е Л Ь с фактическими параметрами, определяющими конструктивные особенности устройства.

3.Идентификаторам, характеризующим ненулевые элемен­ ты матриц [Su], [S 12], |S2 .)], [S3 3 ] ( 1), присвоены значения фак­

тических параметров двухканальных делителей (SJ,, ^.....Si^')

и коаксиалі.-но-полосковых переходов

(S\vv...,S^lu).

4. Подготовлены перфокарты:

 

-— начального и конечного значений частоты;

— дискретности изменения частоты; -— длины соединительных и удлинительных линий.

На рис. 3 показаны рассчитанные на ЭВМ частотные ха­ рактеристики КСВН входного плеча четырехканального дели­ теля мощности для разной длины соединительных линий (ко­ эффициенты отражения коаксиальио-полосковых переходов приняты равными нулю). Как видно из рисунка, оптимальной конструкцией, с точки зрения широкополосного согласования входного плеча, является устройство, делители в котором со­ единены четвертьволновыми отрезками линий передачи. Полу­ ченные результаты для данного частного случая совпадают с характеристиками, приведенными в литературе.

Расчет всех функций цепи для одного значения частоты был выполнен за 20 с машинного времени.

Из рассмотренного примера видно, что, варьируя парамет­ рами элементов устройства, даже такая, сравнительно простая программа, позволила промоделировать работу и выбрать ОЦ'

210

Разработка и внедрение всего комплекса программ, а так­ же оборудование рабочих мест разработчика необходимыми терминальными устройствами на базе быстродействующих ЭВМ позволит сделать Дальнейший шаг в повышении эффек­ тивности проектирования интегральных схем СВЧ.

 

 

 

 

 

 

 

 

ЛИТЕРАТУРА

1. Н е й м а н

М. С. Обобщение

теорий цепей

на волновые

системы.

М , Энергоиздат, 1955.

 

 

 

 

 

 

2. М а ш к о в ц е в

В. М., Ц и б и з о в

К- H., Е м е л и н

Б. Ф.

Теория

волноводов. М.—Л., «Наука», 1966.

 

 

 

 

 

3. 3 а и к и н

Б. М. Матричные методы

анализа

систем СВЧ. В сб. «Ав­

томатизация проектирования в электронике», вып. 2, Изд. КНДП,

К-, 1968.

4. A b е I е Т. А.

Über die Streumatrix

allgemein zusammengeschalteter

.Mehrpole Arch. El. Ubertrag, 1960, Bd 14. № 6, S.

161 - 168.

 

5. 3 а и к и H Б. M . Алгоритм вычисления матрицы рассеяния произволь­

ного соединения

2п-полюсников СВЧ. В сб. «Автоматизация

проектирования

в электронике», вып. 3, К-, «Техніка»,

1971, стр. 46—53.

 

 

6. М о ц о г л о в

А. А.,

З а и к и н

Б. М. Алгоритм и программа

расчета

шестиполюсных

лучевых

сх.ем СВЧ. В сб. «Автоматизация

проектирования

и электронике», вып. 6. К-, «Техніка», 1972.

 

 

 

 

7. M о ц о г л о в

А. А., З а и к и н

Б. М. Алгоритм и программа

расчета

на ЦВМ тройниковых СВЧ делителей мощности. В сб. «Кибернетика и вы­ числительная техника», вып. 17, К., «Наукова думка», 1972.

8. Р и д Д., У и л е р Г. Метод исследования симметричных цепей с че­ тырьмя выводами. «Вопросы радиолокационной техники». Издательство ино­ странной литературы, 1957, 3(39).

УДК 621.396.6

И. H. Бобров, H. M. Шапкин

ЭФФЕКТИВНОСТЬ РЕЗОНАНСНОГО ДВУХКОНТУРНОГО ТУННЕЛЬНОПАРАМЕТРИЧЕСКОГО УСИЛИТЕЛЯ С ЦИРКУЛЯТОРОМ

Получено аналитическое выражение эффективности резонансного двухконтурного туннельно-параметрическо- го усилителя (ТПУ) с циркулятором для общего случая.

Потенциальные частотно-усилительные возможности любо­ го усилителя наиболее полно характеризуются эффектив­ ностью

э =-?-Ѵ ~к7Р,

О )

где

 

 

I I — полоса пропускания по уровню 3 дБ;

 

К~мр — резонансный коэффициент усиления

номинальной

мощности;

 

 

оі0 резонансная частота усилителя.

 

Выражение (1) можно представить в виде

 

Э =

Ѵ К к

 

 

Q

 

где

ЮГ,

Q — п

Известно [1], что

(і)0 дВ{

2(7, dw,

Здесь G\ и В і — активная и реактивная составляющие пол­ ной проводимости системы на сигнальной частоте.

Эквивалентная схема ТПУ представлена на рис. 1. На этой схеме:

/, — комплексная амплитуда эквивалентного генера­ тора тока на частоте сигнала ш,;

ga — волновая проводимость плеча циркулятора, с ко­ торым соединен усилитель;

212

gnl

— проводимость потерь контура сигнальной

частоты

g"n2

=

Wj и туннельного диода на частоте а>{\

 

 

gn + go;

 

 

 

 

gn

— проводимость потерь контура

комбинационной

g2

 

частоты ш2

и туннельного диода на частоте

ю2;

— проводимость балластной нагрузки;

 

 

Ь\> Ьг

реактивные проводимости колебательных

конту­

 

 

ров сигнальной и комбинационной частот соответ­

 

 

ственно;

 

 

 

 

Ф\, 02 — полосовые

фильтры, пропускающие только токи

 

 

сигнальной

и комбинационной

частот

соответ­

 

 

ственно.

 

 

 

 

На основании эквивалентной схемы туннельно-параметри- ческого усилителя (рис. 1), у которого периодически с частотой

 

 

 

 

Y

L

 

 

 

 

\ibL

ni

 

 

 

 

Рис» 1

 

 

w3

= Ы[ + ш2

изменяются

емкость и проводимость

элемента

связи

(туннельного диода), можно показать, что для рассмат­

риваемого типа

усилителя

 

 

 

П

 

er А-П

0 " ° ' - - і + Д и Д і 2 + За Q 2 ( 0 . 1 ^ 1 8 - 0 , 1 0.2) •

1

~

g m ' 0 1

{gn,

+ 0 M ) ( 1 +

8 | Q | )

'

В приведенных выражениях Qu Q2, ôj и ô2 — добротности и относительные расстройки контуров сигнальной и комбина­ ционной частот, goi и g„« — проводимости потерь тех же кон­ туров и туннельного диода на сигнальной и комбинационной частотах соответственно. Остальные величины представляют собой постоянные составляющие и амплитуды первых гармо­ ник активной и реактивной проводимостей на частоте сигнала (второй подстрочный индекс I) и комбинационной частоте (второй подстрочный индекс 2), возникающие при воздействии

213

на туннельный переход гармонического напряжения накачки. Эти величины определяются соотношениями, приведенными в работе [2].

Контур комбинационной частоты настроен на частоту u)2, поэтому

g

=

ШП2 _

uiS _

(ÜJ

ÛJpj

2

w 0 2

Ш 2

ш 0 2

ш 3

Ш 1

Определим

зависимость

8, от

сигнальной

частоты ш,. До

включения накачки контур сигнальной частоты расстроен от­ носительно резонансной частоты о>01 на величину

 

80 І =

- ^ -

-

.

(3)

где

Шр резонансная

частота

нерегенерированного

за счет

 

накачки сигнального

контура.

 

 

Из выражения (3)

 

 

 

 

гак как

8 0 ! <

1 и величиной

)

по сравнению с 1 можно

пренебречь.

 

 

 

 

 

 

 

Тогда

 

 

 

 

 

 

 

8, -

- И і

 

 

 

 

 

«О! I 1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

"01

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Величину 80, определяют

из формулы (2)

при условии ре­

зонанса

(ßi = 0,

8 2 = ü ) , т. е.

 

 

 

 

 

*

 

о и

ви

-

вп

оп

 

 

01

"

Q i (gm +

О0 1 )

ten,

+ C7) "

'

Добротности параллельных контуров сигнальной и комби­

национной частот определяют

выражениями:

 

0

 

 

1

 

.

о

 

1

в которых L \ и Z,2 находят из условия резонанса обоих конту­ ров:

214

h, - f

B0l

-

0,

Ъг

+

Вт = 0 .

(4)

Поскольку 5оі и

ß o 2

— реактивности емкостного

характера,

то для выполнения условия

(4)

Ьх

и Ь2 должны быть индуктив­

ными и соответственно

равными

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

Ь,

г=

_ 1

 

 

 

 

 

 

 

 

Ы 0 2 Z.J

Тогда

 

2

 

 

 

^ОЗ ^2

 

 

J02 ^03

 

Q i

 

01

 

 

 

Q3

 

 

 

 

goi +

О,Ol

 

 

8п2 "I"

°02

 

 

 

 

В соответствии с [2J введем

обозначения:

 

 

 

ёог.и

(і -

( ~\) ;

 

 

 

 

 

го™ ( i - ' ^ )

;

 

 

 

 

Qu

g i T . n ( i

 

" i ) ;

 

 

 

 

 

g . T . n d

 

 

 

 

 

 

 

#<„

W[ C0

;

 

 

 

 

 

 

 

#02

w2

C0

;

 

 

 

 

 

 

 

Вп

ш і

Ci ;

 

 

 

 

 

 

 

В12

w 2

С ,

;

 

 

 

 

 

 

 

goi

g л

 

 

~

іГц ~

er

 

 

g"n2 =

0\

 

-U

~

О'.,

2

 

 

 

S 2

i

е> n •

са

 

 

 

где

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

проводимость плеча

циркулятора;

 

проводимость балластной

нагрузки.

 

Тогда после дифференцирования (2)

по

получаем

 

дВ1

 

 

 

— Со

 

Со

С4

 

 

дш1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

215-

где

 

 

 

 

 

1

 

öl,Ol

 

 

CO,02

+

ю 0 1

0 3 С]

 

 

^ і т . п

\

 

 

 

 

 

 

coi

 

 

 

np

 

 

 

 

 

 

2Cft

 

1 +

 

 

 

 

 

 

пр

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

О):

 

 

 

 

 

 

 

 

#2

+

 

£от.п

( 1 - 2 - 2

02

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

со^np

 

 

 

пр

 

 

Сѣ = 4С\

£ч)т.п gІт.п

 

w0 2 1 1

 

 

 

 

 

 

 

X

 

 

 

cot

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

« 0 1

+

g0r.n U

~

 

со;02

 

 

 

со02

 

gu - r - ffOr ... M

cos

g 2

 

2

 

' J

 

 

up

 

2

 

 

 

 

 

cutnp

 

 

 

 

 

 

 

np

X

 

 

 

 

 

 

 

 

 

CO .

 

 

 

 

 

COf

 

 

 

 

 

CO;02

 

 

 

 

 

 

 

 

 

g 2

+

gOT.n 1

 

 

 

 

 

g u

+

gOr.n 1 ~

2

 

 

 

 

COnp

 

 

со'np

c4

 

С)

glT.n

 

" о

 

 

 

<

+

U 0 2

 

4co0 1 co02

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

(Of

 

g 2

+ gOr.n

 

I

"

2

 

 

 

 

 

up

 

 

CO

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

np

 

 

 

 

 

 

 

Так как при резонансе

 

о2

 

= 0, то

 

 

 

 

 

 

 

 

Оі

=

gn

+ go -

 

gi .

 

 

 

 

где

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

cofсо,np

 

 

 

 

 

 

go

= go™

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Ol

 

 

 

 

 

 

^Чт.п ( 1

 

 

 

 

 

 

 

CO;02

 

co01

to0 2 C\

 

 

 

 

( O l

 

 

 

 

eu'np

 

 

 

 

 

 

 

up

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

CO02

 

 

 

 

 

 

 

 

g 2

+

go™

1—2 CO'

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

np

 

 

 

и выражение для Q можно представить в виде:

 

 

 

 

Q

 

 

2

 

 

 

gu

+

g0

gi

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Нетрудно показать, что резонансный коэффициент усиле­ ния номинальной мощности рассматриваемого усилителя

f g* ~ go + gl \ 2 \ g« + go — g! / '

поэтому эффективность

216

э =

g u - go + g i

С2

 

В наиболее важном для практики случае большого усиле­ ния, когда

g u « gi — go , выражение для эффективности принимает вид:

Э =

4

g,

-

g( ,

"01

С,

Г"

— Г

 

где

С',,

g'OT.nglr.n

СО,02

 

 

t il

 

Ol

 

 

пр

,'

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ш 0 1

 

g 2

f

gor.n

 

0 ) Ô2

 

 

02

 

 

1—2

 

 

пр

 

 

 

 

со;

 

 

«1

 

 

 

 

 

пр

 

со:пр

 

 

ö):

 

 

 

 

И

 

 

02

 

g 2

++ gOT.n

S

ІТ.1

\

 

OH

1 1

со;

np

1 -

2

СО"'np

 

> ІТ.П

X

 

 

 

û);02

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

01

\ l

02

X

( 0 '

 

np

 

- f tû0 1 ü2 <?2

0):02

C i r + np

 

 

 

+

ш 0 1 Ы02

C\

 

 

При

co01 <çT Wpp

и

CÖQ2 < ^

""пр

величинами

 

 

 

со;

 

 

 

 

СО;

 

 

 

02

 

 

 

 

02

 

to2

'

СО

 

 

пр

СО'

 

"пр

 

" пр

 

 

пр

по сравнению с 1 и величиной

 

 

 

 

 

 

со,01

со,02

4(д)0, ш0 2

 

 

 

пр

 

 

 

по сравнению с 2 можно пренебречь.

 

 

Тогда

выражение эффективности

при

большом усилении

значительно упрощается и принимает

вид

 

 

 

 

gj

+

gOr.n

 

gOT.n

 

 

 

 

 

 

 

Со

1

+

( g 2 +

gOT.n)2

 

 

 

 

 

 

217

где

с, »

С\

fflT.n

2 g-от.п ( « 0 2

X

f 2 +

gox.n

 

 

 

X

«,1

 

 

 

«:пр

 

" 1

 

 

 

 

 

02

Ш 01 « 0 2

С»)

 

( # 2

+

g O r . n ) 2

 

(^іт.п +

 

« fпр

 

 

 

 

 

 

 

( ^ 2 +

gOT.n) (g2lrn

+ « O lш 0 2

C*)

 

 

 

 

 

 

 

 

ЛИТЕРАТУРА

1. Л е б е д е в

И. В. Техника

и приборы сверхвысоких

частот. М., Гостех-

издат,

1961.

 

 

 

 

 

 

2. Б о б р о в

И. Н., Ш а п к и н

Н. М. Сигнальные характеристики тун­

нельного перехода. В настоящем

сборнике.

 

 

УДК G21.396.6

И. Н. Бобров, Н. М. Шапкин

РАДИОМЕТРИЧЕСКАЯ ЭФФЕКТИВНОСТЬ ТУННЕЛЬНО-ПАРАМЕТРИЧЕСКОГО УСИЛИТЕЛЯ С ЦИРКУЛЯТОРОМ

В статье получено выражение радиометрической эф­ фективности туннельно-параметрического усилителя, иС' пользуемое для количественной оценки его потенциальной способности улучшить чувствительность радиометра.

Одной из задач синтеза радиоприемных устройств (в част­ ности радиометров) является оптимизация их качественных показателей для обеспечения максимальной чувствительности радиометра.

Предельная чувствительность радиометра определяется вы» ражением [1, 2]

ЬТ

=

A —~D-~

»

(1)

где

 

V Пг

 

 

 

Т

 

 

 

 

 

Т

«,

Г J

1_L_

(О)

1 пр 3 3 1

1 1 1

 

\ - J

А М 1

— эффективная шумовая температура приемника;

218

П — полоса пропускания линейной части

приемника;

X постоянная времени выходного устройства;

А коэффициент пропорциональности,

определяемый

типом схемы и формой частотной

характеристики

приемника;

 

Т\ — эффективная шумовая температура входного усили­

теля;

 

ТІ — эффективная шумовая температура основного уси­

лителя (включенного после входного усилителя);

КЧ1 — коэффициент усиления номинальной мощности вход­ ного усилителя.

Из выражения (1) следует, что для получения высокой чув­ ствительности радиометра необходимо обеспечить возможно большую полосу пропускания его линейной части.

С этой целью в качестве основного усилителя используют широкополосные усилители на ЛБВ, усилители с распределен­ ным усилением и т. д. Однако для снижения уровня собствен­ ных шумов приемника в качестве входных усилителей приме­ няют малошумящие квантовые, параметрические, туннельные или туннелыю-параметрические усилители (ТПУ), полоса про­ пускания которых значительно уже, чем у названных выше усилителей. Поэтому общая полоса пропускания линейной части таких радиометров в основном определяется полосой пропускания входного усилителя.

Таким образом, чувствительность приемника радиометра является функцией трех основных характеристик — шумовой температуры приемника щ), полосы пропускания (Пі) и коэффициента усиления (А'м ) ) входного усилителя.

Если входным усилителем является ТПУ, то [3]

 

П -

— £ = - .

(3)

 

 

У киі

 

где В — коэффициент пропорциональности.

К,,г

Из

формул (1), (2) и (3)

видно, что оптимизация /7,,

и Т,,р

с точки зрения получения наибольшей чувствительности

радиометра сталкивается с противоречием: для снижения шу­ мовой температуры приемника целесообразно увеличивать ко­ эффициент усиления номинальной мощности ТПУ, вместе с тем чрезмерное увеличение коэффициента усиления приводит к су­ жению полосы пропускания, что ухудшает чувствительность радиометра. Очевидно, существует некоторое оптимальное зна­ чение Киі, обеспечивающее наилучшую чувствительность.

219

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ