Добавил:

ivanov666 Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Башкирский Государственный Аграрный Университет

Предмет:

[НЕСОРТИРОВАННОЕ]

Файл:

книги из ГПНТБ / Федюшин Б.К. Ядерные излучения тел различной формы. Основы теории

.pdf

Скачиваний:

Добавлен:

23.10.2023

Размер:

7.6 Mб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 89 / 209 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 > Следующая >>>

поглощения вследствие образования	пар электрон-позитрон.
При этом
° = °л + °«,	(3.2)

где os — коэффициент истинного рассеяния; аа — коэффициент истинного поглощения при эффекте Комптона. С помощью (3.1 ) и (3.2) получим, что

	Р = °* +	( т + а « + *) =		- f \|J.a,	(3.3)
где	^ — коэффициент	рассеяния;	^	— коэффициент	поглоще
ния	гамма-излучения	в веществе	(§ 6). Коэффициенты т, а и х


согласно	§ 6	представляют		собоймакроскопические				сечения
соответствующих процессов				и	по	(1.17)	равны
		^ Л Ч Л		= Л ^ Л ( е ) ,
		o =	yVa, =		WZ/2 (s),			(3.4)
		x =	A/a p =yVZ 2 / 3 (s),
где N— число атомов в 1 см3					химического элемента,			опреде
ляемое	(1.10); s — энергия				падающего		гамма-фотона; Z —
порядковый		номер химического				элемента; cph, ос и ар		— соот

ветственно поперечные сечения фотоэффекта, эффекта Комп тона и образования пар электрон-позитрон, отнесенные к атому химического элемента и зависящие согласно § 4 как от энер гии гамма-фотона, так и от вещества.

Явный вид функций (3.4) хорошо известен из квантовой теории излучения. Поскольку /Да) и /2 (s) убывают с энергией падающего гамма-фотона, а /З(Е), наоборот, возрастает, то для каждого химического элемента существует такая энергия гт падающего гамма-фотона, при которой коэффициент ослабле

ния (3.3) имеет минимальное значение				\іт.	Так	например, для
железа sm = 9 Мэв, а		для	свинца ет =	3,4	Мэв.	гамма-фотона
Коэффициенты	(3.1)	для	различных	энергий		гамма-фотона
и для различных	химических элементов или берутся из таблиц,

или снимаются с графиков, или определяются по способу пересчета со свинца или с какого-нибудь другого химического элемента. Для химических соединений или механических сме

сей

будем

иметь, что

N-

(3-5)

^ = 2 Т ' Ф

с = 2 а ' Ж '

xs=2xnvp

І- 1

( = 1

і=1

где

Ni— число

атомов

і-го

химического элемента в 1 см3

химического соединения

или

механической смеси,

определяе

мое (1.8); ІѴ; —число атомов

1 см3

і-то

химического

эле

мента, определяемое

(1.10);

п — число

химических

элементов

в рассматриваемом веществе;

х,-, ah

•/.,. — соответственно

коэф

фициенты

фотоэлектрического

поглощения,

комптоиовского

рассеяния и поглощения вследствие образования пар электронпозитрон для 1-го химического элемента. С помощью (1.8) и (1.10) получим из (3.5), что

^ e ± - . , f ,

. - P J V ^

Р І

(M)

/ = 1

j = l

1=1

где р — плотность

химического

соединения

или

механической

смеси;

at—весовая

доля г-го химического

элемента

рас

сматриваемом веществе;

рг — плотность

і-го

химического

эле

мента.

Таким

образом

определение

коэффициента

ослабления

гамма-излучения

веществе

для

диапазона

энергий

гамма-

фотона

от

0,1 до

10 Мэв

не

представляет

затруднений.

Для

энергий гамма-фотона в диапазоне от 0,1

до

1,02 Мэв

надо 4

считать

(в

3.1) -/. = 0.

§ 24. Теория гамма-излучения

поверхностно-радиоактивного тела [1,3,

5—8,

10, 20—25]

Теория

гамма-излучения поверхностно-радиоактивного

тела

развита

ряде работ, а

также в

работах

лекциях

автора.

Согласно

последним

эта

теория

выглядит

следующим

обра

зом. Рассмотрим какое-нибудь тело, поверхность которого покрыта тонким слоем вещества, содержащего радиоактивный изотоп. Этот изотоп претерпевает или альфа-распад, или бетараспад, сопровождаемый моноэнергетическим гамма-излучени ем. Обозначим толщину радиоактивного слоя через d(x', у', z'), где х', у', z' — координаты точки на поверхности тела. Такое тело называется поверхностно-радиоактивным, или радиоак

тивно-зараженным по поверхности.
Сделаем сначала два предположения.			Во-первых, предпо
ложим,	что максимальная	толщина	радиоактивного	слоя
гораздо	меньше минимальных	линейных	размеров тела,	т. е.

На основании (3.7) можно приближенно положить толщину радиоактивного слоя равной нулю, т. е. считать в даль- ' нейшем

d = 0.	(3.8)
Во-вторых, предположим, что	тело является выпуклым,

т. е. отрезок прямой, соединяющий любые две точки поверх ности тела, лежит целиком внутри тела. К выпуклым телам относятся, например, шар и сфероид. Сделанные два предпо ложения носят фундаментальный характер и лежат в основе теории гамма-излучения поверхностно-радиоактивного тела, которая излагается в дальнейшем. Заметим, что обобщение

всех последующих			рассуждений		на случай нескольких радио
активных		изотопов	или полиэнергетического			гамма-излучения
одного радиоактивного				изотопа	не представляет трудностей,
так	как сводится к простому суммированию.
	Пусть	в момент	t =	0 поверхность тела,		изображенного
на	рис. 9,	заражается веществом,			содержащим	радиоактивный

изотоп. Начальная поверхностная плотность заражения состав-

ляет	п0 — п0(х', у', z'} атомов В	момент t поверхностная плот-
ность	заражения
	/і = п0е-ХІ	(3.9)

по закону радиоактивного распада, причем \ — постоянная распада радиоактивного изотопа. По определению удельная поверхностная активность составляет

а -	dn	• = А По е~х ',	(3.10)
а величина	dt
а величина
dQ = BadS=		s\n0e-"dS	(3.11)

представляет собой мощность элементарного поверхностного

источника моноэнергетического

гамма-излучения с

энергией

гамма-фотона е. Этот источ

ник, расположенный на эле

менте

поверхности

тела,

можно

считать

точечным

/ *

Ѵч

изотропным, так как э л е м е н т а

бесконечно мал, но число на

\dS'

ходящихся на нем . атомов

^у^- z

радиоактивного

изотопа

доста

точно велико. Если поверхно

стно-радиоактивное тело нахо

дится в какой-то однородной

изотропной

среде,

например

в воздухе, то элемент мощ

Рис.

ности

дозы

гамма-излучения

точке,

расположенной

вне

тела,

согласно

(1.54),

(1.55),

(1.57),

определению

КОБЭ

ИЗ § 8,(1.50), определению

коэффи

циентов

поглощения

ослабления из § 6, (1.103), (3.11)

и рис. 9 в общем случае

составляет

аРт=

4 Чг0 +

г)

(3.12)

где АГТ — коэффициент

пропорциональности

(1.55),

равный

9,09 р'™* , или 1,46-10~5 Pj^gg \ н-дВ —коэффициент поглощения

гамма-излучения радиоактивного изотопа в воздухе; fj-0 и н- — коэффициенты ослабления этого гамма-излучения в веществе

тела и в окружающей среде; Вд(\>.йг0,	рг) — дозовый фактор
накопления для точечного изотропного	источника моноэнер

гетического гамма-излучения, находящегося на поверхности тела и расположенного в гетерогенной среде, состоящей из поверхностно-радиоактивного, тела и .окружающей его одно родной изотропной среды. Формула (3.12) полностью соответ ствует изложенному в §§ 6, 8, 10. Заметим, что элемент мощ ности дозы гамма-излучения (3.12) определяется, строго говоря, в воздушной микрополости, которая окружает точку, расположенную'вне тела. Это несколько напоминает опреде ление векторов электромагнитного поля в вакуумных микро полостях, окружающих точку среды.

Мощность дозы гамма-излучения в точке, расположенной . вне тела, равна

	К т и в В Е Х в - х '	f f	пйе-»°г°-*гВд{^гй,	v-r)dS
р"	и	J J	W+T?	'

где S—поверхность тела; a доза гамма-излучения точке по определению составляет

[ d A à }

в этой'

Д,- JР,^'"••(.--*-'<) ^ - ' • ' • - " ^		ЗЛ4)(
О	5

Формулы (3.13) и (3.14) носят самый общий хакактер. Сде лаем теперь третье предположение. Будем считать, что про хождением гамма-излучения радиоактивного изотопа через тело можно пренебречь. Это можно, очевидно, сделать при выполнении условия

						/т.п			( З Л 5 )
г Д е	На — коэффициент					поглощения гамма-излучения			радиоак
тивного изотопа в				веществе тела. Условие (3.15) заменяется
на	практике	менее		строгим условием
						/ ш . п » - ^ - .			(3.16)
	Очевидно,		при	выполнении			(3.15)	выполняется	(3.16), но
не наоборот. Если разбить интеграл в (3.13) и (3.14)									согласно
рис. 9 на интегралы AS						и (S — AS),		то по сделанному пред
положению		и	(3.16)		вторым		интегралом можно пренебречь,
так	что (3.13)		и (3.14)		примут		соответственно вид
						^ ^ ' B ^ r . r t ä S			( З І 7 )
						Д 5

		е	^г	Вд{\і.г, Ы,)dS			(3.18)
							(3.18)
где А 5 — ч а с т ь поверхности		тела,	вырезаемая телесным				углом
с вершиной	в точке, расположенной			вне	тела,	и называемая
облучающей	поверхностью.	В (3.17)		и	(3.18)	Вд(\ъг,	JJ. 0 )—

дозовый фактор накопления для точечного изотропного источ

ника .моноэнергетического	гамма-излучения, находящегося
на облучающей поверхности	AS в гетерогенной среде, состоя

щей из поверхностно-радиоактивного тела и окружающей его однородной изотропной среды. Аргумент р.0 указывает, что рассматриваемый фактор накопления зависит от вещества тела.

Формулы (3.17) и (3.18) носят общий характер, но имеют довольно существенный недостаток: они не учитывают вклада в дозу, вносимого рассеянным в окружающей среде гамма-

излучением,	источники которого расположены на	поверхности
(S — AS).
Если имеется выпуклая полость, заполненная		однородной
изотропной	средой, например воздухом, а стенки	этой полости

с внутренней стороны поверхностно-радиоактивны, то инте грирование в (3.17) или (3.18) должно производиться по всей внутренней поверхности S0 полости. В рассматриваемом слу чае (А — коэффициент ослабления гамма-излучения радиоактив ного изотопа в среде, заполняющей полость; |І0 —коэффициент ослабления этого гамма-излучения в веществе стенок полости, причем влияние сред, окружающих стенки полости извне, на дозовый фактор накопления не учитывается. Этим влия

нием	можно пренебречь на практике при выполнении				условия
Л т і п ^ — ,		где Ашіп — минимальная	толщина	стенок	полости.
	Ri
Чтобы	не	учитывать это влияние	в теории,	необходимо счи
тать стенки полости бесконечно толстыми. Если имеется					поверх

ностно-радиоактивное тело, окруженное однородной изотропной средой, то влияние сред, находящихся за ней, на дозовый

фактор	накопления	тоже	не учитывается,	так как	последний
зависит	от (І-Г и \|А0	по определению. Этим		влиянием	на	прак
тике можно пренебречь			при выполнении	условия	й т ,	- п > — ,

где Amin — минимальные линейные размеры окружающей среды. Очевидно, чтобы не учитывать это влияние в теории, необхо димо считать окружающую среду бесконечной. Таким обра зом, для случая поверхностно-радиоактивного тела Вд([хг, ц0 ) есть дозовый фактор накопления для точечного изотропного источника моноэнергетического гамма-излучения, находяще гося на облучающей поверхности AS в бесконечной гетеро генной среде, состоящей из самого тела и окружающей его


бесконечной однородной	изотропной среды'5 , Га				для случая
поверхностно-радиоактивной полости Вд(\хг,				\|л0) есть дозовый
фактор накопления для	того	же	источника,	расположенного
на облучающей поверхности		S0	в бесконечной		гетерогенной

среде, состоящей из однородной изотропной среды, заполняю

щей полость, и бесконечно толстой однородной					изотропной
оболочки**.	Заметим, что		для	поверхностно-радиоактивных
полостей (3.16), как		указывалось		выше, нужно	только для
того, чтобы	считать	стенки	полости бесконечно толстыми.

Впредположении справедливости элементарной теории

ослабления (3.18) примет вид

. д т = « т ^ ' 0 - « - Ч J j 3 « - ^s = Д ф >

( З Л 9 )

А5

где интеграл 6 = и([л) является функцией параметра (х; коэф фициент ß = B(t) введен для краткости.

Дозовый

фактор

накопления

в (3.17) и (3.18) зависит,

строго

говоря,

не

только

от

и р.0,

но

от формы

размеров

поверхностно-радиоактивного тела, от

формы и размеров

окру

жающей

его

однородной изотропной

среды, а также от формы,

размеров

и свойств

тех

сред, которые за ней расположены.

Найти

этот

фактор

накопления

в аналитическом

виде

можно

только

путем

решения

кинетического уравнения для

точечного

изотропного

источника

моноэнергетического гамма-излучения,

находящегося в гетерогенной среде. Эта среда состоит из

поверхностно-радиоактивного тела		заданной формы,	размеров
и свойств с заданным	пространственно-временным распределе
нием поверхностных	источников	моноэиергетического	гамма-

излучения, из окружающей тело однородной изотропной среды заданной формы, размеров и свойств, а также из сред, распо ложенных за ней, форма, размеры и свойства которых тоже заданы. В большинстве случаев окружающую тело однород ную изотропную среду можно считать бесконечной, что упро щает и конкретизирует поставленную задачу на определение дозового фактора накопления. Однако эта задача даже при сделанном упрощении относится к числу труднейших задач математической физики как с теоретической, так и с вычисли тельной стороны. К ее решению трудно привлечь, по-види

мому,	существующие		электронные цифровые				вычислительные
машины из-за недостаточного объема						машинной		памяти.	Воз
можно, что некоторое			приближенное			выражение		для дозового
*	Это	более строгое	определение		Вд(\>.г, і^),		введенного в		(3.17)
и (3.18), для поверхностно-радиоактивного					тела.
**	Это	определение	Вд(^г,	^ )	для	поверхностно-радиоактивной,
полости.

фактора накопления в (3.17) и (3.18), справедливое для поверх ностно-радиоактивных тел любой формы и размеров, располо женных в однородных изотропных бесконечных средах, будет получено в результате решения задачи о точечном изотроп ном источнике моноэнергетического гамма-излучения, нахо


дящегося на плоской границе раздела двух				полубесконечных
однородных изотропных сред		с коэффициентами			ослабления [х0
и [).. Эта задача,	вероятно,	будет	решена	сначала		в своем
простейшем варианте, когда		одной	из сред	является		вакуум,
т. е. абсолютно	поглощающая среда ( ^ 0 = с о )				в	согласии

с третьим предположением. Однако, по нашему мнению, слож

нейшая	задача на определение дозового				фактора	накопления
в (3.17)	и	(3.18)	не представляет	особого	значения	для прак
тики, так		как на	практике можно	поступать иначе.

Согласно теории прохождения гамма-излучения через веще ство, разработанной Спенсером и Фано, дозовый фактор нако

пления	для точечного изотропного источника моноэнергетиче
ского гамма-излучения в бесконечной				однородной	изотропной
среде дается формулой		Тэйлора
	Вд(у,г) ^А1е~а^г		+ Аге-а^г,			(3.20)
где Аг,	Л 2 = ( 1 — А і ) \ аъ	а2	— дозовые	коэффициенты		Тэйлора,
которые	берутся из таблиц		и зависят	как от энергии		гамма-
фотона,	так и от среды. Согласно другой теории				прохождения

гамма-излучения через вещество, разработанной Хиршфельдером, дозовый фактор накопления совпадает с энергетическим и для рассматриваемого источника гамма-излучения в одно


родной		изотропной		среде		радиуса г имеет вид
		Вд(ѵ.г)	=	В1(р.г)		=	Ц - а ц г	+ р ^ г 2 ,			(3.21)
где	а	и 3 — положительные					коэффициенты		Хиршфельдера,
которые		берутся	из таблиц				или вычисляются		по	формулам
и зависят только от энергии							гамма-фотона.
Заметим, что выражение (3.21) было получено										для	широ
кого	параллельного			пучка		моноэнергетического			гамма-излуче
ния,	прошедшего		через		однородный			плоский экран толщины
г = h, т. е. с учетом так					называемого			барьерного,		или	крае

вого эффекта. Однако сравнение результатов численных рас


четов по (3.21), по (3.20)					и по методу		Монте-Карло		показы
вает, что (3.21) можно применять,						если	точечный изотропный
источник			моноэнергетического			гамма-излучения			находится
в однородной изотропной среде радиуса							г,	состоящей		из лег
ких		или средних		веществ, и испускает			гамма-фотоны с энер
гией		в несколько		Мэв.	Дозовые	факторы		накопления		(3.20)
и	(3.21)		можно назвать гомогенными в				отличие от		входящих
в	(3.17)		и (3.18), которые		можно	назвать гетерогенными. Оче-

видно, гомогенные факторы в отличие от гетерогенных изве стны в аналитическом виде.

Предположим, что в (3.18) неизвестный гетерогенный фак тор накопления заменяется известным гомогенным с помощью

(3.21) или (3.2Q). Тогда	по формуле (3.18) можно определить
дозу гамма-излучения	вне поверхностно-радиоактивного тела
заданной формы или	внутри поверхностно-радиоактивной

полости заданной формы, если известна начальная поверхност

ная плотность			заражения.			Эту дозу гамма-излучения				можно
назвать		гомогенной, хотя				предложенное		название	вряд ли
может		считаться		удачным.
	Как	будет	относиться			гомогенная доза гамма-излучения,
определенная			по	(3.18)	с	гомогенным	фактором накопления,
к	истинной дозе			гамма-излучения,			определенной		по	(3.18)
с	гетерогенным			фактором		накопления?		Качественный		ответ
на	поставленный			вопрос	не представляет			затруднений.		Рас

смотрим сначала поверхностно-радиоактивное тело, находя


щееся в	однородной изотропной бесконечной		среде. Если
h)^!-1» т 0 >	очевидно, гомогенная доза гамма-излучения больше
истинной, а если ^ 0 < > , т о		наоборот. Случай Ро~>Р	представляет
наибольший практический		интерес. Если окружающая среда —

воздух, то почти всегда можно пользоваться элементарной

теорией ослабления, так как для		подавляющего	большинства
поверхностно-радиоактивных тел,		расположенных	в воздухе,
и поверхностно-радиоактивных	полостей, заполненных			возду
хом, выполняется условие г «С		благодаря которому		(3.18)
превращается в (3.19).
Все сказанное, разумеется,	справедливо без учета			вклада

в дозу от рассеянного в окружающей среде гамма-излучения,


источники		которого	находятся	на	части	поверхности		тела
(5 —AS).		Для поверхностно-радиоактивной полости,						запол
ненной	однородной изотропной средой, картина будет такая же,
причем	случай \| А 0 > \| А		опять представляет			наибольший	интерес
для практики.
Таким		образом, в	практически		интересном случае,			когда
( J . 0 > I A , использование			гомогенных	дозовых		факторов	накопле
ния дает		завышенные	значения дозы гамма-излучения по срав

нению с истинным. Отсюда следует, что для поверхностнорадиоактивных тел неучитываемый вклад в дозу от рассеянного в окружающей среде гамма-излучения, источники которого находятся на части поверхности тела (5 — А 5 ) , в какой-то степени компенсируется. Однако величину этого вклада, степень его компенсации, а также отношение гомогенной и истинной доз гамма-излучения можно определить в настоящее время только опытным путем.

Если подставить (3.21) в (3.18) и использовать результаты двукратного дифференцирования интеграла (3.19) по пара-

метру jj., то для случая теории Хиршфельдера получим, что гомогенная доза гамма-излучения

				d іі	, 0 , d2 ii		(3.22)
Если подставить (3.20) в (3.18),				то для случая теории Спен
сера и Фано получим с помощью				интеграла		(3.19),	что гомо
генная доза		гамма-излучения
	Ді-^^-Ѵ-е-^ІАіЬ			+	ЬМ		(3-23)
где	'Vi = '^(^І); ф2=ф(н-а)".		И - і ^ ^ І + Лі);		Н-а =	Р-(1+ая ).
Таким образом, необходимо прежде всего вычислить инте
грал	(3.19).	Если этот	интеграл	известен,		то определение
гомогенной		дозы гамма-излучения		не представляет			затрудне

ний в рамках существующих теорий прохождения гамма-

излучения через	вещество.
Интеграл (3.19) показывает,		что на	поверхности тела или
на внутренней	поверхности	полости	доза гамма-излучения

обращается в бесконечность. Поэтому теория гамма-излучения поверхностно-радиоактивного тела применима для определения

доз	только в тех точках,			которые	расположены достаточно
„далеко" от поверхности тела или внутренней полости.						Усло
вие	„далекости"	имеет	вид /z>rfm a x ,		где h — расстояние	точки
•от	поверхности	тела	или	внутренней поверхности полости.

Рассмотрим теперь вопрос об интенсивности гамма-излуче ния поверхностно-радиоактивного тела, изображенного на рис. 9. Выберем внутри тела произвольную точку О и поместим в ней начало прямоугольных координат. Если тело симметрично,то, разумеется, удобнее всего выбрать начало координат в центре •симметрии тела. Проведем одну из осей, например ось апликат, так, чтобы она проходила через точку М, расположенную вне тела. Это всегда можно сделать не нарушая общности рассмотрения. Поместим в точку M элементарную площадку

dS', характеризуемую единичным вектором внешней нормали /г. Эта площадка может быть ориентирована произвольным обра

зом		относительно координатных осей.					В частности,	она может
•быть		перпендикулярной		к	оси	апликат, что и		изображено
на	рис. 9. При этом		ѣ — k,		где k — орт оси апликат.
	В	зависимости	от	ориентации			элементарной	площадки
по	отношению к осям			координат		ее	гамма-облучение будет

либо двухсторонним, либо односторонним, если рассматривать


только прямое гамма-излучение. При двухстороннем					гамма-
облучении одна часть S, поверхности тела 5 облучает					одну
сторону		элементарной площадки, а другая часть S2 — другую
сторону,		причем, очевидно,	5 1 - г - 5 2 = 5.	Когда гамма-облуче
ние	одностороннее, то вся поверхность тела 5 облучает только
одну	сторону элементарной		площадки.	Одностороннее	гамма-

облучение будет, в частности, если элементарная площадка перпендикулярна к оси апликат. Этот случай рассматривается далее. Если учитывать рассеянное в окружающей среде гаммаизлучение, то облучение будет двухсторонним при любой, ориентации элементарной площадки относительно координат ных осей.

Если точка M расположена внутри полости, заполненной однородной изотропной средой, а стенки этой полости с внут ренней стороны поверхностно-радиоактивны, то гамма-облуче ние элементарной площадки всегда будет двухсторонним, если рассматривать прямое гамма-излучение. Одна часть 5, внут

ренней поверхности полости 5 0				облучает одну сторону,а			дру
гая часть S2 — другую		сторону		элементарной	площадки.		При
этом, очевидно,	5 i - j - S2		= 5, а элементарная		площадка		имеет
					—*	—*•
две внешние нормали		с единичными векторами пх				и п2, которые
противоположно	направлены.
Определим энергию			гамма-излучения поверхностно-радио
активного тела,	которая		проходит за 1 сек		через площадку
в 1 см-, расположенную в точке M перпендикулярно							оси
апликат. Будем	называть указанную энергию гамма-излучения
интенсивностью	/, которая создается в точке M поверхностно-

радиоактивным телом. Если площадка в 1 см- расположена

около	тела так, что ее гамма-облучение		является	двухсто
ронним, или она находится внутри, полости, то можно				говорить
об энергиях гамма-излучения,		которые	проходят	за 1	сек
через	эту площадку от частей Sx	и S2 поверхности		тела	или

внутренней поверхности полости. Указанные энергии гамма-

излучения мы будем называть парциальными						интенсивностями:
А и І2.		(3.14),	используя		(3.11),	(1.80),	сказанное
По аналогии с
в начале	§ 11 и рис. 9, получим, что
,	Х < Г х ' е	ÇÇ noe-W'-^Bfa		г*	V r) cos	BdS
/ = - t r - J J ;				Й+		'	(3 -2 4 >
		s
где Ѳ — угол между {г0-\-г)			и	п; Ві(\>.0г0,		JA г) — энергетиче

ский фактор накопления для точечного изотропного источника

моноэнергетического			гамма-излучения,		находящегося			на по
верхности		тела и	расположенного	в	гетерогенной			среде,,
состоящей		из поверхностно-радиоактивного тела				и	окружаю
щей	его однородной		изотропной бесконечной среды.					Исполь
зуя	третье	предположение, получим		по аналогии		с	(3.18), что
	,	Х е - " е	Г Г пйе~^В,^г,		^cosBdS
	/==~Т^—})		7-		'			<3-25>
			Д 5

89:

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 89 / 209 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 > Следующая >>>

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ