Добавил:

ivanov666 Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Башкирский Государственный Аграрный Университет

Предмет:

[НЕСОРТИРОВАННОЕ]

Файл:

книги из ГПНТБ / Зелигер Н.Б. Основы передачи данных учеб. пособие

.pdf

Скачиваний:

Добавлен:

23.10.2023

Размер:

7.68 Mб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 1112 / 2112 13 14 15 16 17 18 19 20 21 > Следующая >>>

	,		.*2	A’i		l /	\	— r	2/i — ft + в
ro	,	-	X2	— X!		l /	l		= l / —
ro	ms = tg9a =	-	- ^	r^ - =		1	/ ^		= l / —
									К 1+Г
Таким образом [см.			(3.44)]
				m2 = m = ] / 1					+ г '		(3.59)
Далее, так как <рз—фі—срг,					то т3=(іщ —~т2) /(1 + тущ ), откуда,
пользуясь (3.55)		и (3.59), после упрощений получим
				т3	=	hrr±		^ .			(3.60)
						hV	1 — г2				Ѵ
Расстояние прямой C 'f'				(3.58)		от начала координат
h2=	I уіХ-2 — у2х1 \/Ѵ (хо — Хі)2 + (г/2 — г/і)2,
что при использовании (3.50)					и упрощений дает
					h2=		h.				(3.61)
Теперь, подставляя в (3.47)					выражения (3.51), (3.52),					(3.53),	(3.56)
и (3.57), получим РОш = 0,5—Ф(/г) +2T(h, rn) +2T(hi,										гп\)—2T(h,
m2) —2T(h, m3) или, имея в виду (3.59), окончательно
	Рот = 0,5 — Ф (/г) +					2Т (hi, mi) — 2Т (h, m3).					(3.62)
Здесь, как уже было получено в (3.40), /г= (0,5—а)/а.										Из (3.54) и
(3.41)
						0,5 — 2а					(3.63)
					а / 2 ( 1			+	г)		(3.63)
					а / 2 ( 1			+	г)
Из (3.55), (3.40)		и (3.41)
					0>5			-1 f	1+ г		(3.64)
			Ші -- 0,5 — 2а					У	1— г '		(3.64)
Из (3.60), (3.40)		и (3.41)			(0,5 — а) г + а
			ma	=	(0,5 — а) г + а						(3.65)
			ma	=							(3.65)
				(0,5 — а) У 1—г2
В частном случае, когда коэффициент корреляции г=0, из											(3.63)
получим
				hi =		0,5 — 2а					(3.66)
						<j]/T
Выражение (3.64) дает
				mx =			0,5				(3.67)
				mx =		0 ,5 -		2а	’		(3.67)
						0 ,5 -		2а	’

и (3.65) сводится к

m3 =

	а	(3.68)
	0,5 — а '	(3.68)
	0,5 — а '

110

Выражение же (3.62) сохраняет свой вид при значениях входя щих в него параметров, определяемых ф-лами (3.40) и (3.66) — (3.68).

При отсутствии в рассматриваемом случае постоянного преоб

ладания

следует

положить а = 0,

вследствие чего

ф-лы

(3.40),

(3.66) —(3.68)

примут вид

Іг = —

(3.69)

hi =

0,5

(3.70)

а V T

rni= 1,

(3.71)

піз =

(3.72)

В соответствии с этим і(3.62)

приведется к виду Рош —0,5—Ф(7і) +

+ 27'(hi,

1)—27’(Іг, 0), а так как Т (7г., 1) =

------—1

ф2(Н)

T(h,

0) = 0, то

Яош =

0,75-Ф (/г)

Ф2 (h/V 2 )■

(3.73)

Пример. Установить для

частных данных а = 0

и Л=4,8

таблицу зависимо

сти Рош от г.

рядом

последовательных

значений

параметра

ш:

40,00;

Зададимся

4,00;

3,00;

1,41;

4,25;

4,14;

1,00;

0,80; 0,60;

0,40; 0,20; 0,00.

Параметр

г выразим

через

ш из

(3.44):

1 — т 2

(3.74)

Г~

1 +

т 2

На основании

(3.74)

получаем

соответственные значения

г: — 1,000;

—0,980;

—0,882;

—0,727;

—0,333;

'—0,219;

—0,105;

0,000;

0,219;

0,471;

0,723;

0,923;

1,000.

Для т= 1

из (3.63)

		0,5 — 2а
		Аі -	0
			2 а
из	(3.64)
		mi — со;
из	(3.65)
		пг3	=	со.
Поскольку 27(71,		оо)=0,5—Ф(7г), то подстановкой выражений
в (3.62) приводим последнее к виду
		Рош = 0 ,5 -Ф ( Л ),
где lit определено равенством (3.75).
	Для г=— 1 из	(3.63)
		йі =		оо;
из	(3.64)
		5	II	О
из	(3.65)	FI-
из	(3.65)

Г П 3 = — оэ

(3.75)

(3.76)

(3.77)

(3.76) и (3.77)

(3.78)

(3.79)

(3.80)

(3.81)

1 1 1

имеем Т ( о о , 0) =0, 7"(7t, —°°) = —T ( h , со). Таким образом, выражение	(3.62)
в данном случае принимает вид
Я0Ш= 1 -2 Ф (А ).	(3.82)

Для г=0 пользуемся ф-лоп (3.73).

Для остальных значений г .пользуемся общей ф-лой (3.62), для которой пара

метры определяются о соответствии с		принятым предположением	а = 0 уравне
ниями:
	/1 =	—	(3.83)
		о
;		• 0,5	(3.84)
1	о У 2 (1 + г) '		(3.84)
1	о У 2 (1 + г) '
-	. - Ѵ Ч І 7 .		(3.85)
-	. - Ѵ Ч І 7 .
			(3.86)

Щ1 /1 — га-

При этом (3.85)

полезно записать в виде

тх =

(3.87)

— ,

а (3.86) — в виде

т 3 =

—

(т 3 — т ).

(3.88)

Определим два значения Я0ш-'

г = —0,219 из

(3.87)

найдем m і = 0,8, из

(3.88)

1. Для

/п=1,25 и соответственно

m3= —0,281

и из

(3.84) Аі = 3,83.

Тогда

(3.62)

дает

ЯОш=0,5—Ф (4,8) + 2 Г (3,83;

0,8)+2Г (4,8;

0,281). Согласно таблицам [16] ЯОШ=654-10-7.

(3.62)

дает

Яот =

2. Для

т = 6 ,0 0

и г—0,474

т , = 1,667,

т 3=0,536;

Лі = 2,81

=0,5—Ф (4,8)+2Я(2,81; 1,667)—27" (4,8; 0,536).

функции

T(h,

составлены

В предпоследнем

члене т > 1 .

Так

как

таблицы

только

при значениях O ^ m ^ l, то

пользуемся

вспомогательной

ф-лон (3.35):

Г (А, т ) =

0,25 — Ф (А) Ф (ink) — Т (^rnli,

j ,

откуда

Д(2,81;

1,667) =0,25—Ф

(2,81)Ф

(4,68)—Т (4,68; 0,6)

или

согласно таб

лицам Т (2,81;

1,667) = 12385-10-7 и Яош =24764-ІО“7.

После нахождения всех значений Яош строим таблицу соответствия вели

чин г и Яош (табл. 3.3).

Данные табл. 3.3 иллюстрированы графиками рис. 3.49, построенными в

резко

различных

масштабах из-за весьма большого различия между значения

ми Яош в интервалах — І ^ г ^ О и O ^ r^ ll.

Т а б л и ц а

3.3

р ош

ОШ

—1,000

16-ІО-7

-0 ,3 3 3

193-ІО-7

0,218

9674-ІО“ 7

—0,980

16-ІО-7 —0,220

654-10“ 7

0,477

24770-ІО-7 '

—0,882

16-ІО-7

—0,105 1668- ІО-7

0,723

47988-ІО“ 7

—0,727

16-ІО-7

0,000 3510-10“ 7

0,923

76004-ІО“ 7

1,000

81976-ІО“ 7

112

3.8. Комбинированный метод регистрации кодовых посылок

Из предыдущего следует, что если суммарное искажение ко довой посылки больше 0,5 ^0> то при интегральном методе реги страции посылка будет воспроизведена как ошибочная и при пра вильной полярности центральной ее части. Если же поражена цен тральная часть посылки, то при регистрации по методу коротких импульсов посылка будет воспроизведена как ошибочная даже при правильной полярности краевых ее частей.

В связи с этим при одновременном появлении в передаваемой информации краевых искажений и дроблений целесообразно при менить комбинированный метод регистрации, учитывающий иска жение кодовой посылки в целом и дополнительно — искажение ее центральной части. Таким образом, с применением комбинирован ного метода объединяются достоинства методов регистрации ко роткими импульсами и интегрального приема.

Один из путей осуществления комбинированного метода реги страции состоит в последовательном интегрировании сперва всей посылки, включая и ее центральную часть, а затем только цен тральной части [47]. Пусть после первого интегрирования окажет ся, что искаженная часть посылки, имеющая неправильную по лярность, преобладает над неискаженной ее частью, имеющей пра вильную полярность. Это будет означать, что при ограничении ин тегральным методом приема в чистом виде в принятой инфор мации будет зафиксирована ошибка. Если же после второго инте грированияобнаружится, что полярность центральной части по

сылки	является правильной,		это	обстоя
тельство можно попользовать для исправ
ления неправильного результата.
На рис. 3.20 приведен вариант схемы
регистрации комбинированным методом. Ра
бота схемы иллюстрируется графиками рис.
3.21. В схеме имеются 'четыре конденсатора
Си Съ	С3 и С*. Конденсаторы			и С2 бу
дут заряжаться напряжением кодовой по
сылки в течение времени t0, а конденсато
ры Сз и Сі — (через ключ Кі)				напряже
нием центральной части посылки ,в течение
времени to/n; число п ограничено в преде
лах 2 ^ /г ^ о о !(/г= 2		приводит к интеграль
ному методу регистрации, а п-*-оо — к					ме
тоду регистрации короткими импульсами).
Из	схемы 'видно, что конденсаторы				Сі
и Сз ібудут накапливать положительные за
ряды, а конденсаторы С2 и С4 — отрица
тельные. В конце времени t0 ключи Кг замк
нутся, и ів первичных обмотках трансфор						^ з ^ о ^ м е т о д Г ^
матора Тр возникнут разрядные токи, нап-
равление и амплитуды которых определи-						ГИсТращш кодовых по
ются	.разностью	зарядных	напряжений			сылок

113

U a—Uс2 и Ucz—Uа- Во вторичных обмотках трансформатора по явится эдс, полярность которой определится полярностью резуль тирующего разрядного напряжения Ucі—Ucz+'Ucs—U a-

Пол действием эдс разной полярности триггер Тг будет опро кидываться из одного устойчивого положения в другое. Регенери рованные однополярные посылки на выходе триггера воздействуют

Рис. 3.21. Графики к схеме регистрации кодовых посылок комбинированным методом

соответственно на правую и левую обмотки поляризованного реле Р, вследствие чего с контактного язычка реле будут сниматься посылки двух направлений.

График а (рис. 3.21) изображает неискаженные кодовые по сылки. На графике б показаны те же посылки, подвергшиеся ис кажению (краевые искажения, дробления). График в показывает время замыкания ключа Кь а график г — моменты замыкания ключей КгГрафики д н е представляют кривые, полученные в ре зультате интегрирования кривой графика б (первое интегриро-

114

вание), графики ж и з — кривые, полученные в результате (интег рирования центральных частей кривой графика б (второе интегри рование). На графике и показаны ординаты результирующих раз рядных напряжений. График к изображает регеннрованные кодо вые посылки.

Наибольшая допустимая величина симметричного двусторонне го искажения ѲІГопределится на основании неравенства

	2 — ^ t 0----— ,		(3.89)
	п	п
откуда /і< 3 .	Следовательно, Ѳн составляет 33,3% от to,		т. е. боль
ше, чем при	чисто интегральном	методе регистрации	на 8,3%
(33,3—25).

3.9.Исправляющая способность приемника информации

ОБЩ И Е СВЕДЕНИЯ

Наибольшая допустимая величина искажения кодовых посылок би, при которой приемное устройство еще правильно производит их регистрацию, носит название и с п р а в л я ю щ е й с п о с о б н о с т и . Исправляющая способность является одним из наиболее важных критериев, характеризующих качество работы приемного устрой ства; от ее величины в значительной степени зависит достовер ность информации, принятой из канала связи.

За меру исправляющей способности р.		приемного	устройства
принимается отношение .
М- = ^	= бн,		(3.90)
h
где 0ц — наибольшее допустимое	смещение	одной из	границ ко

довой посылки от идеального ее положения (при регистрации ко роткими импульсами) или суммарное смещение обеих границ по сылки (при регистрации интегральным методом).

Различают три вида исправляющей способности: теоретическую, эффективную и номинальную.

Теоретическая исправляющая способность цт вычисляется на основе конструктивных или схемных данных приемного устройст ва в предположении, что оно работает в идеальных условиях. При определении величины цт исходят из наличия полной синфазности между передатчиком и приемным устройством и учитывают толь ко влияние параметров регистрирующего устройства на исправ ляющую способность.

Эффективная исправляющая способность цЭфф измеряется для данного приемного устройства в действительных условиях его ра боты, т. е. с учетом факторов, снижающих величину исправляющей способности. Для определения величины цЭфф необходимо учесть механические погрешности работы приемника (в электронных уст ройствах они отсутствуют) и погрешности, вносимые фазовым рас согласованием.

115

Рнс. 3.22. Диапазон фазы прие ма

Номинальная исправляющая способность ином представляет со бой минимальное значение рЭфф. полученное для приемных уст ройств данного типа в нормальных условиях работы.

ДИ А П АЗО Н Ф А З Ы П Р И ЕМ А И О П Т И М А Л Ь Н Ы Й М ОМ ЕНТ РЕГИ С ТРАЦИ И

Диапазон фазы приема определяется величиной возможного смещения моментов регистрации относительно информационных посылок нормальной продолжительности. Как видно из рис. 3.22,

диапазон 5„ для токовой посылки

		I5 1	— to — а b ,	(3.91)
	а		а для бестоковой посылки

	S a .	1	S„ = t0— b -j- a',	(3.92)
	------------------------— »4		где а и a' — параметры	наборного

		\сс'	устройства, характеризующие соот
			ветственно время надежной регист

		і	рации на притяжение н ‘время на
			дежной регистрации на непрнтяже-
		I Ь'\	ние, а b н b '— параметры, характе
			ризующие время надежной регист
	i		рации на отпускание н тремя на
aib			дежной регистрации на неотпус-
	Xu, “Г		кание.
			Момент регистрации информаци
		lä f	онной посылки должен	находиться
			между правыми границами проме
		I	жутков а и b', если а>Ь, или меж
		і	ду правыми границами	промежут

ков b и а', если а<Ь. В первом слу чае оптимальное положение момен та регистрации находится посреди не диапазона S a для токовой посыл

ки и определяется координатой xu=a+D a, где Dn — предельное смещение момента регистрации в одну сторону от его оптималь ного положения.

Величина Da характеризует добротность приемного устройства, т. е. способность его осуществлять правильный прием при поступ лении искаженных посылок. Имея в виду что Dn—0,5 5Шполучим

и	2	2	•	(3.93)
и	2	2
Во втором случае оптимальное положение момента регистра
ции находится посредине диапазона 5И для				бестоковой посылки,
при этом
X„ =	А. +	*± £ І .		(3.94)
и	2 ^	2

116

Обобщая полученные результаты, можно написать
S„ = 2Da = t0 — z + z'	(3.95)
и
= Y + Z~ T ~ ’	(3-9б>
где z представляет большую из двух величин а и Ь,	а z' — мень
шую из двух величин а' и b'.

И С П Р А В Л Я Ю Щ А Я СПОСОБНОСТЬ СТАРТСТОПНОГО П Р И Е М Н И К А

При расчете исправляющей способности приемного устройства следует исходить из условия оптимального расположения момен тов регистрации. В этом случае обеспечивается равенство предель ных искажений при любом их знаке.

На рис. 3.23 показаны величины возможных стартстопных ис кажений (предполагается, что моменты регистрации в оптималь ном положении).

При а>Ь (рис. 3.23а) хи=Ѳп, з+Ѳ2+ а ; t0—xa= ѲП,4 +Ѳ3—-б'.

Здесь Ѳп, з и Ѳп, 4 — соответственные предельные смещения грани

цы между коррекционными		(стоповой и пусковой)		посылками от
а)	-к *	a 'tw M—к-*
kJ	-к *	a 'tw M—к-*	ПЯ /		I C - ,
			•-я*
	___HéV-		14- O f-
	___HéV-		ч а '
			L 1
	Моменты		Л
	регистрации ■		Л

\г

~ Л а г ѳпзіЩ в,\в \ъ Kr-fi&LJ T p t

л	_k '
i L	м
A L	J£_

Рис. 3.23. К определению исправляющей способности стартстопного приемника (общий случай)

ее среднего положения; Ѳг — предельное смещение левой границы информационной токовой посылки вправо, а <Ѳз— предельное сме щение правой ее границы влево. Заменяя хИ выражением (3.93), получим

Ѳст = Ѳп, 3 + 02 = Ѳп. 4 + Ö3

(3.97)

И Т

или, имея в виду (3.91),
Ѳст = Y ~ НГ~ = D"’	(3-98)
и величина исправляющей способности
Рт = °,5 — ~т~~ •	(3-99)
Atо

При a c b (рис. 3.23б) л:и=Ѳп,з+0 4 +-Ь; U—-ѵи = Ѳп,4+-Ѳі—о!. Здесь ■04 — предельное смещение левой границы информационной бесто ковой посылки вправо, а Ѳі — предельное смещение правой ее гра

ницы влево. Заменяя хи выражением (3.94), получим
Ѳст — Ѳп, 3		4- 0 4 — 0П, 4 +		ѳі	(3.100)
■или, имея в виду (3.92),
л	и	ь	— = ДН		(3.101)
^ст	2		— = ДН		(3.101)
И	2		2	н
И
рт = 0,5 — Ь— а'					(3.102)
В общей форме			2/0
В общей форме			z -—■z'
рт =	0,5		z -—■z'		(3.103)
рт =	0,5		2/0		(3.103)
			2/0

Как видно из (3.103), цт будет тем больше, чем меньше раз ность z—z'. Для некоторых типов электромеханических приемни ков (17=120 В, / = 50 мА) можно принять 2 = 8,20 мс и 2Г=4,64 мс.

При to—20 ме на основе (3.96) и (3.103) будем иметь лги=И6,4 мс,

:Рт= 0,41.

Ст.л.

-л----	1-----------------		* -
V	1	V	.

J L ___________ Ж

Рис. 3.24. К определению исправляющей способности стартстопного приемника (оптимальный случай)

118

Из (3.98) іи (3.101) видно, что вследствие постоянства величи ны ’ предельного стартстопного искажения (ѲСт= Аі,) уменьшение или увеличение допустимого искажения Ѳи информационной посыл ки возможно только за счет соответственного увеличения или уменьшения искажения Ѳп пусковой посылки (смещения ее левой границы). В оптимальном случае (рис. 3.24) искажение информа ционной посылки равно искажению пусковой посылки (ѲИ=ѲП=Ѳ), тогда Ѳст= 2Ѳ и

Ѳ= 0,5 А -

(3.104)

При отсутствии искажения пусковой посылки и оптимальном положении момента регистрации

Ѳ= Ѳн = Da.

(3.105)

Таким образом, при наличии стартстопного искажения предель ная величина искажения информационной посылки уменьшается, вдвое (но не исправляющая способность!) .

СВЯЗЬ Д И А П А З О Н А П Р И ЕМ А С И С П Р А В Л Я Ю Щ Е Й СПОСОБНОСТЬЮ ПРИЕМ НО ГО УСТРО Й СТВА И ЗАП АС О М УСТОЙЧИВОСТИ СВЯЗИ


В	электромеханическом	стартстопном		приемнике		временному
диапазону 5И соответствует		поворот	приемного		распределителя
(наборной муфты) на угол		cps (рис. 3.25):		cps =	o)0(i!o	z + z ) —
=	(^o — z + z'), где coo — угловая		скорость		распределителя,.

рад/с, а по — его угловая скорость, об/мин.

Рис. 3.25. К определению диапазона фазы приема

Выражая угловой диапазон *ps в градусах и принимая во вни мание (3.95), будем иметь

Ф?ч = — <Ps=12noD-

(3-106)

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 1112 / 2112 13 14 15 16 17 18 19 20 21 > Следующая >>>

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ

#
23.10.202320.13 Mб8Здания из объемных блоков..pdf
#
19.10.20237.44 Mб14Зевин, Л. С. Количественный рентгенографический фазовый анализ.pdf
#
23.10.20235.83 Mб11Зезин В.Г. Эффективность применения в строительстве теплоизоляционных материалов.pdf
#
19.10.20233.58 Mб9Зелевинский, В. Г. Ядерное вращение и высокие вращательные состояния.pdf
#
19.10.20233.53 Mб10Зеленский, В. А. НОТ в проектных организациях.pdf
#
23.10.20237.68 Mб15Зелигер Н.Б. Основы передачи данных учеб. пособие.pdf
#
24.10.20239.22 Mб102Зелкин Е.Г. Линзовые антенны.pdf
#
23.10.20234.82 Mб57Зелонджев О.М. Монтаж вентиляторов и дымососов тепловых электростанций.pdf
#
22.10.202313.6 Mб16Зельвенский, Я. Д. Ректификация разбавленных растворов.pdf
#
19.10.20232.46 Mб12Зельцер, П. Н. Машинист грейдер-элеватора.pdf
#
25.10.202313.27 Mб33Земанян А.Г. Интегральные преобразования обобщенных функций.pdf