книги из ГПНТБ / Зелигер Н.Б. Основы передачи данных учеб. пособие

Результаты расчетов приведены в табл. 3.2.

вает влияния на Рот-

100

Рис. 3.ІИ. Кривая зависимости вероятности ошиб­ ки Рот от коэффициента корреляции г

101

3.5. Регистрация способом блокировки

На рис. 3.12 приведена принципиальная схема регистрации бло­ кировкой якоря приемного электромагнита стартстопного аппара­ та. Здесь ів обмотку приемного электромагнита поступают кодовые

Вход

*М6

Рис. 3.12. К принципу регистрации кодовых посылок спо­ собом блокировки

посылки, подвергшиеся искажению в канале связи. Одновременно ток от местной батареи через контакты распределителя поступает в обмотку блокировочного электромагнита, который при срабаты­ вании запирает своей подвижной частью якорь приемного электро­ магнита. Поэтому якорь приемного электромагнита имеет возмож­ ность свободно перемещаться только в промежутки времени, соот­ ветствующие перерывам между контактами распределителя.

Если установить контакты распределителя так, чтобы указан­ ные промежутки времени находились посередине кодовых посылок, то на якорь приемного электромагнита будут оказывать воздейст­ вие, как и при применении способа укороченных контактов, только

ние якоря.

Метод блокировки нашел ши­ рокое применение в старітстопных

102

телеграфных аппаратах, где он обычно осуществляется чисто ме­ ханическим путем без использования электрических распределите­ лей (рис. 3.13). В механическом варианте функции блокировочного электромагнита выполняет блокировочный диск с пятью выреза­ ми. В эти вырезы под действием пружины последовательно запа­ дает блокировочный рычаг, блокируя при этом якорь электромаг­ нита в одно из двух положений — работы или покоя. Свободное перемещение якоря приемного электромагнита из одного положе­ ния в другое может произойти только в промежутках, соответству­ ющих выступам блокировочного диска.

3.6.Регистрация интегральным методом

ПР И Н Ц И П И Н ТЕГРАЛЬН О ГО МЕТОДА

Сущность этого метода состоит ів том, что при регистрации ис­ пользуется не короткий промежуток времени, вырезанный из цент­ ральной зоны кодовой посылки (укороченный контакт, короткий импульс), а сумма раздробленных промежутков времени посылки, подвергшейся искажению. Интегральный эффект, полученный от этого 'суммирова­ Вход ния, и выявит правильную полярность

поступившей из канала связи кодовой

Выход

посылки.

Идея интегрального способа приема пояснена на рис. 3.14. Здесь каждая ко­ довая посылка накапливается в конден­ саторе С в течение 'времени to. Емкость конденсатора выбирается настолько 'боль­

шой, чтобы изменение напряжения на его обкладках соверша­ лось приближенно по линейному закону. В конце времени to кон­ денсатор автоматически разряжается через обмотку реле Р по­ средством коммутационной схемы, показанной на рисунке в виде ключа К-

Знак разрядного тока будет совпадать со знакам заряда кон­ денсатора, а 'следовательно, со знаком площади принятой посыл­ ки. Контактный язычок поляризованного реле, переместившийся к соответственному контакту под действием разрядного тока в обмот­ ке реле, остается у этого контакта в течение времени всей после­ дующей посылки. Таким образом, если площадь данной посылки была, например, положительна, то в течение времени следующей за ней посылки в местной цепи будет протекать положительный ток. За это же время конденсатор будет заряжаться от следующей, поступившей из канала связи посылки и т. д. В результате регене­ рированные посылки в местной цепи будут сдвинуты по фазе отно­ сительно поступивших из канала связи посылок и знаки их орди­ нат будут совпадать со знаками площадей поступивших посылок.

Рис. 3.16 иллюстрирует описанный процесс. График а этого рисунка изображает неискаженные кодовые посылки. На графи­ ке б показаны те же посылки, подвергшиеся искажению. График в

103

представляет кривую, полученную ,в результате интегрирования кривой графика б. У этой кривой ордината на правой границе каж­ дой посылки численно равна площади этой посылки. Знак этой ординаты определяет знак ординаты соответственной регенериро­ ванной посылки, представленной на графике г.

Из изложенного -следует, что правильная регистрация кодовой посылки в идеальном случае обеспечена, если площадь части по­ сылки, подвергшейся ис­

альном -случае допускают двустороннее симметричное искажение до 50% от /0- В то же вре­ мя предел одностороннего искажения при интегральном приеме составит -в идеальном 'случае, как ,и при использовании метода короткого импульса или -блокировки, 50% от t0.

Важным преимуществом метода интегрального приема являет­ ся его нечувствительность к месту вырезанной из посылки площа­ ди, что существенно при возникновении дробления посылок. Между тем ясно, что даже небольшое дробление, возникшее в централь­ ной части посылки, может нарушить правильную регистрацию при способе короткого импульса (блокировки).

СХЕМ А Р ЕГИ С ТРАЦ И И И Н ТЕ ГР А Л Ь Н Ы М МЕТОДОМ

На рис. 3.16 приведена принципиальная схема интегрального способа регистрации кодовых посылок. Работа схемы иллюстри­ руется графиками рис. 3.17.

Регистрирующее устройство содержит два интегрирующих кон­ тура RiCi и RzCz, два логических элемента И и дифференциальный трансформатор. На входы интегрирующих контуров подаются на­ пряжения со стороны триггера Тп — с правого его плеча при прие­ ме «1», а с левого плеча — «0». На входы элементов И подаются короткие импульсы, разделенные интервалами времени 4 (гра­ фик б). Система фазирования обеспечивает поступление коротких импульсов в моменты, соответствующие границам неискаженных кодовых посылок.

104

денсатор Си а при приеме «О» — С2. Искаженная посылка (график

результирующего магнитного потока контактный язычок реле пе­ рекинется к тому или иному винту (графике е).

105

3.7. Вероятность ошибки при регистрации интегральным методом

Если смещение каждой из границ, или суммарное смещение обе­ их границ кодовой посылки становится больше 0,5іо, то регистри­ рующее устройство не может выявить правильной полярности по­ ступившей посылки, в результате чего в принятой информации возникает ошибка. Выясним, какова вероятность возникновения, ошибки при интегральном приеме.

При регистрации кодовых посылок интегральным методом и на­ личии изохронного искажения условием правильного приема по­ сылки является совместное выполнение трех неравенств:

где б* и бу — система двух случайных величин, закон распределе­ ния которых, как и ранее, выражается ф-лой (ЗЛ9). После замены

Вероятность ошибки (3.42) при интегрировании по области

Но область А является частью области ABECD, если от по­ следней отрезать область Ді треугольника СЕВ. Поэтому (3.42) можно записать в виде:

Рош = 0,5 — Ф (А) -f- 2Т (/г, m) + _ - J = - X

106

После замены

V ^ - V^y

(3.46)

‘.-V W ’+V^y

выражение (3.45) приводится к виду

Ф

Рис. 3.18. К определению влияния вероятно­ стей зависимости между смещениями границ кодовых посылок на правильность их регистра­ ции интегральным методом

Поскольку преобразование (3.46) является линейным, то пря­ мые плоскости txtv переходят в прямые также на плоскости ху и треугольник Д[ преобразуется в некоторый треугольник Az■Коор­

107

динаты вершин треугольника Д2 выразятся через координаты соот­ ветственных вершин треугольника Ді равенствами

получаемыми из (3.46) после их разрешения относительно х и у.

Координаты вершин C(tlx, tiy), E(t2x, к ѵ) л B (t3x> t3y) треугольни­ ка Ai найдем из рис. 3.18с:

Координаты соответственных вершин C'(xi, yi), E’(хъ y2), B '(хъ у3) треугольника Д2 (рис. 3.186) согласно (3.48) и (3.49) получим:

Рис. ЗЛ9. Кривые зависимости вероятности ошиб­ ки Рош от коэффициента корреляции г

108

109