Добавил:

ivanov666 Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Башкирский Государственный Аграрный Университет

Предмет:

[НЕСОРТИРОВАННОЕ]

Файл:

книги из ГПНТБ / Шиняев А.Я. Фазовые превращения и свойства сплавов при высоком давлении

.pdf

Скачиваний:

Добавлен:

23.10.2023

Размер:

6.76 Mб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 1213 / 1613 14 15 16 > Следующая >>>

In и соединения. InSb, температура плавления которых по-раз ному зависит от давления .

Результаты экспериментального исследования закристалли зованных при высоких давлениях сплавов этой системы с исполь зованием рентгеноспектрального метода микроанализа дл я опре деления химического состава эвтектических составов подтвердили результаты термодинамического расчета. Д л я определения тем пературы плавления эвтектики в частичной системе I n — InSb использовался метод измерения электросопротивления, который убедительно проиллюстрировал найденное при термодинамиче ском расчете увеличение температуры плавления эвтектического состава при повышении давления (рис. 109).

Представляло большой интерес экспериментальное определе

ние давления, при котором эвтектическая	точка	приближается к
соединению InSb, в частичной д и а г р а м м е	InSb — Sb. Д л я		про
ведения этого эксперимента необходимо	было	с большой	точ

ностью контролировать давление в интервале до 15—-20 кбар, что

не было сделано в работе [62]. И з данных химического			анализа
фазовых составляющих в сплавах, закристаллизованных			из жид
кого состояния	при давлениях	15—20 кбар, следует, что фазовый
состав сплавов	усложняется,	когда давление близко к	17 кбар.

Кроме чистой сурьмы, нами была обнаружена ф а з а с содержа нием 80% сурьмы.

Система алюминий — кремний. Д и а г р а м м а состояния A l : — S i при атмосферном давлении представляет собой систему эвтекти ческого типа с областью твердых растворов со стороны алюми ния до 1,59 ат . % Si при эвтектической температуре [70]. Раствори-

- мость	алюминия	в кремнии по данным			[71] составляет	4,8-
• Ю - 2	ат . % при 1100°С		и снижается до 2 - Ю - 2 ат . % при эвтекти
ческой температуре.
В	литературе	было	отмечено, что при кристаллизации			спла
вов A l — Si при небольших давлениях				наблюдается значительное
изменение структуры и			механических	свойств сплавов (Бочвар
[70], Белоусов [71] и д р . ) . Д л я того чтобы					объяснить эти особен

ности сплавов, необходимо было знать влияние давления на фазовую д и а г р а м м у системы алюминий — кремний. В работе Шиняева и др . [72] был проведен термодинамический расчет

иэкспериментальное исследование влияния давления на строение

ди а г р а м м ы состояния алюминий — кремний.

Расчет д и а г р а м м ы состояния алюминий — к р е м н и й при давле - -•нии проводился методом разбиения на простейшие д и а г р а м м ы —

твердые растворы	и эвтектики		с изоструктурными		фазовыми
составляющими .
Система А1 •—Si	разбивается		на три простейшие диаграммы,
которые показаны на рис. 110.			Д л я расчета	смещения линий
равновесия необходимо		определить значение		энергии	смешения
Есы в рассматриваемых		ф а з а х системы A l — Si.

Величина последней рассчитывалась по формулам, взятым из работы [6]:

* 8

(£'м +

PVJJ

(ECL

PVcl) +

+ Р

Д^л)

аА

— In

[(1 —.V): (1 —//)]

^ -

(1 -

х)* (£'„ +

P C )

( ! - ^ ) 2

(£см +

. Ж

^ в

ЯВ

— і п

(Л'/</)

где

I и

I I

высокотемпературная

низкотемпературная

фазы;

^7i==

— S , u ) / P ;

ТІ

— температура

фазового

перехода;

A V A , •

Д У в — изменение

объема

при

фазовом

переходе

II—>-1,

х — кон

центрация

компонента

В в

фазе

I , находящейся

равновесии

фазой

I I , концентрация

компонента

В в

которой

у;

предполага

ется, что д л я одинаковых структур

дл —

Яв и

Еом,

qit

ДУ* не

за

висят от Т, Р и

VA-

Если

растворимость

одного

из

компонентов

(например,

В)

близка

к 0, вместо уравнений

(4.49)

имеем уравнения:

у =

РТ

{ i

~ x ) 2

( £

' "

+ P V » . )

ЪвТв +

Р^в

(4.50)

ав

—

(х/у)

Полагая

А Уем =

АУС М

принимая

точке

эвтектики

х =

0,121,

у =

0,0159,

цА

ASEi/P;

Тв

= Т § ? ;

Т = Т э в т =

850° К,

Д 5 п

л =

— —

подставляя

эти

данные

уравнение (4.50),

которое

^ п л

при

имеет

вид:

J i - X

y - B l ^ R ^ B

}

qB — In х

находим,

что

£ C M = — 2470 кал.

Подставив

значение

ДУsf

— 1,127

см/моль в уравнение

(4.51),

поиучим выражение для определения зависимости

от

виде:

2470 а - х Г

АН^-

23,9 •

1.12Р

i?(<?S i

—

lnx)

Равновесие

твердого

раствора

жидкостью

системе

A l — Si

рассчитывалось

по уравнению

(4.52)

при тех же пргдположенилх.

Подставляя

эти

уравнения

Е\ы

—2470 кал, ТА

= ТТ\ = 9 5 3 ° К,

ASZ = 2 , 6 8 - — ^ , <7AI =

A l =1,402 и учитывая, что концентра-

А1 ' ^

пт.%

сгт.%Ы

ЇО

Si, am. %

Рис. ПО. Простейшие диаграммы состояния, входящие

в систему

А1 — Si

при

атмосфер

ном

давлении

Сплошные

линии

относятся

стабильным,

пунктирные — к

метастабпльным участ

кам

[73)

Рис.

111. Диаграмма

состояния

алюминий

— кремний

при

давлении

/ — I ог.н, 2—10 кбар, 3 — 25 кбар,

4 — 50

кбар

ция

кремния

эвтектической

точке

С =

0,121,

Г э

т = 850° К и рас

творимость кремния

в алюминии

при 850° у =

0,0159,

находим, что

= — 19760 кал и виртуальная

температура

плавления

кремния

с ОЦК структурой Si Тв

= T S I O U K =

—

6860° К.

(4.52),

получим

Подставляя

найденные величины в уравнения

уравнения,

описывающие

кривые

изменения

температуры

от

давления и концентрации

компонентов.

Д а н н ы е

по

изменению

объема

при плавлении

О Ц К Si были

получены

работе

[73].

З а д а в а я

величину

давления

концентрацию

высокотемпера

турной фазы С, получаем

систему

двух

уравнений

двумя

не

известными

Т и у, которая

была

решена графическим

методом.

После совмещения

данных,

полученных д л я простейших

диа

грамм,

был определен

вид фазовой

д и а г р а м м ы

системы

алюми

н и й — кремний

при давлениях

10 и 25 кбар. Изменение

строения

диаграммы

состояния

системы

A l — Si

в зависимости от давле

ния показано

на

рис.

111.

Получено

значительное

смещение

эвтектической точки при увеличении давления в сторону

кремния.

Д л я

уточнения

проверки

данных

расчетов

в работе

[72] было

проведено экспериментальное

исследование фазовых

равновесий

системе

алюминий — кремний

интервале

давлений

10—

45 кбар с применением

цилиндрической

камеры . Давление, соз

д а в а е м о е

камере,

определялось

по

точкам

переходов

B i l

— B i l l ,

B i l l — ВіїII,

Tel — T e l l .

Д л я проведения		экспериментов		были	выплавлены сплавы
следующих	составов	1, 5; 5,	13, 30; 40, 95 ат . % Si, которые				при
готовлялись	методом	бестигелы-юй		плавки	во взвешенном со
стоянии.
Анализ	микроструктуры		образцов,		закристаллизованных
при давлении 30 кбар, показал, что эвтектическая						точка	значи
тельно смещается в сторону кремния. Эвтектический						при Р =	1 атм
сплав с 12,1 ат . % Si после кристаллизации					при 30 кбар содержит

много первичных кристаллов алюминиевого твердого раствора^ между зернами которого видны участки эвтектики. Та к ка к кри сталлизация шла от краев к центру образца, в центре имеется . участок с последними первичными дендритами и небольшой зоной эвтектики. При давлении 45 кбар в сплаве с 12,1 % Si количество


эвтектической		составляющей			уменьшилось по		сравнению		со
структурой того		ж е сплава, закристаллизованного					при 30	кбар.
При	30 кбар сплав		с	30%	Si	имеет заэвтектическую,		а	при
45 кбар эвтектическую				структуру. В отдельных: местах образца
были видны первичные дендрнты.
Фазовый рентгеновский анализ образцов, закристаллизовав
шихся	со скоростью		охлаждения			200 град/сек,	показал,	что н

рентгенограммах присутствуют линии двух фаз : кремния и твер дого раствора на основе алюминия.

Определение химического состава сплавов методом рентгено спектрального микроанализа позволило установить, что с увели чением давления растворимость кремния в алюминии возрастает и одновременно увеличивается содержание кремния в эвтектике.


Растворимость кремния в алюминии		в твердом состоянии		значи
тельно снижается с температурой.		Охлаждение	со скоростью
10 град/сек 'недостаточно	д л я того,	чтобы предупредить		распад
твердого раствора. Такой	ж е вывод	был сделан и из данных
измерения периодов решетки твердых растворов			в зависимости

от концентрации кремния. Представляет интерес тот факт, что

увеличение растворимости кремния		до 11 вес . % было получено
и при з а к а л к е из жидкого	состояния	со скоростью	охлаждения
108 град/сек [74]. Таким	образом, сравнение данных		определения

растворимости при быстрой з а к а л к е и в опытах при высоком дав лении показывает один и тот ж е эффект — увеличение раствори мости. В связи с этим следует обратить внимание на тот факт что и при очень быстрой з а к а л к е со скоростью 106 —108 град/сек как и при.высоком давлении, образуются новые фазы . Ранее был отмечен одинаковый результат действия з а к а л к и и давления на— температуру мартенситного превращения . Это свидетельствует о наличии определенной связи между факторами воздействия на междуатомное взаимодействие в кристаллической решетке метал лов и сплавов при быстрой з а к а л к е и высоком давлении, хотя механизм воздействия высокого давления существенно отлича ется от такового при быстрой закалке .

Система висмут — олово.	Результаты	термодинамического
расчета и экспериментального	исследования	влияния давления « а

фазовое равновесие в сплавах этой системы, выполненное Аптека

рем и Баскаковой [75], показаны						на	рис . 112 .	Система		висмут —
олово исследовалась				т а к ж е в работах Б р и д ж м е н а					[76] и ІТоня-
товского			[77]. В работе		[76] было	установлено, что при высоком
давлении			д в у х ф а з н а я область этой				системы распадается с обра
зованием			новой фазы . В работе [77] было сделано предположение,
								ГЛ.
								500 \
Рис.	112.	Экспериментальная			при
I атм ( п ) н			расчетная при	16	кбар
І6)	диаграммы состояния			олоио —
висмут [75]
					5п 20		fO 60 80	Sn 20		«О 60 80 ТОО
что	эта	фаза является			соединением		BiSn, которое		стабилизиру

ется при высоком давлении. Область существования и границы растворимости новой ^ - фазы были рассчитаны Аптекарем и Баскаковой [75], которые выяснили условия стабилизации этой фазы и определили границы фазовых полей системы при давле нии. Промежуточная %-фаза может быть стабильна только при давлениях выше 7 кбар. При повышении давления область суще ствования х-фазы расширяется и при достаточно высоком давле нии возможно образование непрерывного ряда твердых раство ров на основе этой фазы.

'_. Система сурьма — висмут. Появление под действием высокого давления фазовых переходов в элементах, являющихся компо нентами системы, приводит к изменению типа диаграмм состоя ния при давлении . Таким образом системы с непрерывным рядом твердых растворов при нормальном давлении переходят во мно

гофазные системы. Одним из примеров такого	перехода является
система сурьма — висмут.
Система сурьма — висмут представляет собой		непрерывный
ряд твердых растворов. В работах Б р и д ж м е н а	[78, 82] было уста
новлено методом электросопротивления, что при		'концентрации

сурьмы менее 3,5%	в сплавах этой системы осуществляются пе
реходы I—*ТІ—'ТП,	характерные	д л я чистого висмута,	при боль
шем содержании Sn имеет место		переход I — I I I . Эти	переходы

€ыли подтверждены в работе Колобяниной, Кабалкиной и других


[79] д л я сплавов, содержащих до 80 ат . % сурьмы. Однако						при
еще большем ее содержании		в сплавах	и давлениях	60—80 кбар
образуется ф а з о в а я	область	I I . В этой	работе были	выполнены
рентгеноструктурные	исследования фаз , образующихся				в	этой
системе при высоких	давлениях . Установлено, что ф а з а				I I имеет


кубическую решетку (типа		Sb I I ) , а при переходе			I — I I происхо
дит перестройка	решетки	из структуры	мышьяка		в	структуры
типа моноклннно искаженного соединения SnS				(Sb I I I ) -
Система железо — никель. Термодинамический					расчет		фазо
вых равновесий	в системе	железо — никель, выполненный					Кауф
маном и Рннгвудом [80], показал четко			выраженную			тенденцию
к расслоению гамма-твердого раствора			при	давлениях			выше.

60 кбар (рис. 113). Это может быть основой дл я объяснения об

наруженного	различия структуры ( О Ц К и Г Ц К ) сплавов		желе-
'зо — никель	метеоритного происхождения. Сжимаемость сплавов
железо — никель (5 и 10% Ni )		исследовалась рентгенографиче
ски в работе	[81] при давлениях	до 300 кбар на алмазной	у с т а
новке. Установлено, что сплавы		испытывают обратимый фазовый,

переход О Ц К — П П У с изменением объема — 0 , 3 6 ± 0 , 0 2 см3/моль.

Влияние давления на стабилизацию упорядоченных ф а з

Согласно термодинамической теории фазовых переходов, эффект влияния давления на стабилизацию отдельных фа з определяется величиной и знаком изменения объема при переходе вещества в рассматриваемое состояние. Это положение остается в силе и при рассмотрении упорядоченных фаз . Так ка к тепловой эффект при переходе фаз от неупорядоченного в упорядоченное состояние очень м а л и составляет обычно несколько сот калорий на моль,, то эффект влияния давления главным образом связан с умень шением объема при переходе в упорядоченное состояние.

Следует рассмотреть два аспекта процесса фазового перехо да в упорядоченное состояние в условиях высокого давления: эф-" фект влияния давления на стабилизацию упорядоченной фазы и возможность сохранения упорядоченной фазы при снятии давле ния.


Если исходить из уравнения (4.4)	дл я изменения		свободной,
энергии при давлении, можно сделать	вывод,	что эффект		влия
ния давления будет тем больше, чем больше		изменение объема
при переходе в упорядоченное состояние. Однако при снятии				дав
ления в этом случае труднее сохранять	упорядоченное		состояние.

И напротив, когда изменение объема мало, эффект влияния дав ления на область стабилизации упорядоченной фазы будет мень


ше, но в этом случае легче сохранить						упорядоченное состояние
при нормальном давлении.
Чтобы проиллюстрировать это положение, рассмотрим								п е р е ^
ходы беспорядок — порядок в системах						медь — алюминий		[48] и
железо — алюминий			[82] . В	первом		слчуае	неупорядоченная
(3-фаза	(25%	А1) имеет объем		7,84	см3/моль, а упорядоченная
Р'-фаза	— 7,62	см3/моль. Изменение			объема при переходе			соста
вляет 2,8%. В этом			случае область стабилизации				р' - фазы быстро

Рис. 113

Рис. 113. Экспериментальная и рас считанная диаграмма равновесия системы ж е л е з о — никель при дав лениях

/ — 1 атм; 2 — 50 кбар; 3 — 100 Кбар, 4 — 150 кбар

Рис.	114.		Д и а г р а м м а состояния			сн-
^ с н м ы		висмут — таллий при			1	атм
і [S3\|
Рис.		115.	Часть	диаграммы	состоя
ния	системы висмут — таллий					при
10 (а)		и	16 (о")	кбар

Рис. 116.' Изменение параметра ре шетки CrSb а зависимости от давле ния [85]

О	50	ГОО	150
	Давление, нбар

Рис. 116

растет с	увеличением давления, но она не стабильна при нор
мальном	давлении. В системе железо — алюминий	-переход от
неупорядоченной а - ф а з ы , 25 ат . % А1) к упорядоченной			а' - фазе
(Fe3 Al)	изменение объема составляет около 1% . В этом		случае
упорядоченная фаза стабильна при нормальном давлении.
Стабилизация соединений в условиях давлении		была	обнару

жена и в системе висмут — таллий, которая при нормальном дав лении имеет следующий вид (рис. 114). Ка к показано в работе Топкова п Аптекаря [83], при давлении 10—16 кбар происходит стабилизация соединения Ві2 Т1. Это следует из увеличения тем пературного интервала существования этого соединения и появ ления максимума на кривой ликвидус (рис. 115). Кроме того, в _ этой системе появляется новая е-фаза, которая, по предположе ниям авторов, является упорядоченной и может быть соединением


Bi3 TU. Из исследования				строения д и а г р а м м ы			состояния	Ві — ТІ
под давлением следует			вывод, что д и а г р а м м а				состояния	этой си
стемы, полученная		при нормальном давлении, требует уточнения.
Это в первую очередь			относится к области существования соеди
нения Ві2 Т1.
Методом измерения электросопротивления Ф р а н ц б л а у и Кор
дон [84] изучали		влияние давления			на	упорядочение		в сплаве
Си3 А1	и установили		возрастание		Ткр	со скоростью		1,3° К на
1 кбар при увеличении				давления . Величина активационного объ
ема	при упорядочении			составляет	6,8	см3/моль, что		близко к
• W O K T	Д Л Я процессов диффузии Аи в сплавах Аи — A g .
В	работе Минемуры,			Н а г а с а к и и В а к а б а я ш и [85] путем изме

рения параметров решетки обнаружено появление под влиянием высокого давлення в ряде химических соединений металлов фа- . зовых переходов 1-го и 2-го рода. Это можно видеть на примере-- соединения CrSb, дл я которого наблюдается разрыв в изменении параметра решетки при давлении 80 кбар (рис. 116).

Влияние давления на скорость фазовых превращений

Скорость фазовых превращений в общем случае зависит от раз

ности	свободных энергий начального и	конечного состояний, а
т а к ж е	величины изменения объема при	этом переходе. Та к как

величина свободной энергии и объема зависят от давления, то можно ожидать, что скорость фазовых превращений будет т а к ж е зависеть от давления . Результаты термодинамического расчета количества превращенного мартенсита, полученные на осно&е- данных об изменении объема и свободной энергии, согласуются

сэкспериментальными измерениями.

Втом случае, если фазовые превращения осуществляются диффузионным путем, кинетика фазовых превращений определя

ется изменением скорости протекания диффузионных процессов

при давлении . Это подтверждается результатами исследования влияния давления 50 кбар на скорость распада сплавов системы золото-—никель (система с расслоением), содержащих 58 и 70 ат.% N i , полученных Шмидтом и др . [86]. Измерением электросо противления было установлено, что скорость распада у - фазы за медляется при давлении, что связано главным образом с умень шением скорости диффузионных процессов, т а к ка к распад со провождается уменьшением объема системы.

Значительно больший эффект влияния давления на скорость


протекания фазовых превращений		был получен		в сплавах	систе
мы алюминии — медь [87], в которой изучалась				скорость распада
пересыщенного твердого раствора		на основе	алюминия		с 4,5%
меди	при 403° С и давлении 30 кбар. Б ы л о		установлено,		что со
став	выпадающей фазы при этом	не изменяется, но происходит

резкое уменьшение скорости распада твердого раствора и обра

зование 0 - ф а з ы . Б ы л о показано, что скорость	образования из
быточной фазы при этих условиях почти в 40 ра	з меньше, чем при

атмосферном давлении.

ЛИТЕРАТУРА 1. В. Евдокимова. УФН, 1966, 88, № 1, 93.

2.L . Kaufman, Н. Bernstein. Computer Calculation on Phase Diagrams. N. Y.— London, Acad. Press, 1970.

3. Я- H. Герасимов, A.	H. Крестовников, А. С. Шахов.	Химическая термоди
намика. Справочное	руководство. Металлургиздат,	1960 г.

4.А. Н. Несмеянов. Давление паров химических элементов. Изд-во АН СССР,

1957.

5. В. Я. Пинес. ЖЭТФ, 1943, 13, вып. 11—12, 44; ЖФХ, 1949, 23, вып. 5, 625. г 3. Д . С. Каменецкая. ЖФХ, 1964, 38, № 1, 73.

7.L . Kaufman. Phase Stability in Metals and Alloys. N . Y. McGraw Hill Book Co., 1967.

8. И. Л. Аптекарь, В. Б. Баскакова.			Докл. АН СССР, 1970, 191, № 6, 1305.
9.	Ф. С. Новик,	Р. С. Минц, 10.	С. Малков. Заводская лаборатория, 1967,
	№ 7, 840.
10.	G. С. Kennedy,	S. N. Vaidya. J. Geophys. Res., 1970, 75, N 5, 592.

11.С. M. Стишов. УФМ, 1968, 96, № 3, 467.

12.Proc. Sympos. «Crystal Structure at High Pressures Trans. Amer. Cryst. Assoc., 1969, 5.

13.Л 5. Kasper. Trans. Amer. Crystal. Assoc., 1969, 5, 1.

14.	A.	Jayaraman,		W. Klement,	G. C. Kennedy.	J. Phys.- Chem. Solids, 1963,
	24,	7.
15. A. Jayaraman,				W. Klement,	G. C. Kennedy.	Phys. Rev., 1963, 24, 7.
16.	H. Т.- Hall,		J. D. Bamett, L . Merrill. Science,			1963, 139, 111.
17.	W. Klement,		A. Jayaraman,		G. C. Kennedy.	Phys. Rev., 1963, 129, N 5, 1971.
18.	P. S. Ritdman.			Trans. AIME,	1965, 233, 864.

'19. F. P. Bundy. J. Chem. Phys, 1963, 38, N 3, 618.

20.F. P. Bundy. Report N 63-RL 34816, General Electric Co. Res. Lab. October, 1963.

21.L . Kaufman. Energetics in Metallurgy, 4. Cordon and Breach Publ, 1967.

22./ . C. Jamieson. Science, 1963, 140, N 3652, 72.

23. P. D. Frost, W. M. Parris, J. B. Doig, С. M. Schwartz. Trans. A. S. M . , 1954, 46, 1056.

9 А. Я. Шнняев

129

24. F. R. Brotzen, E. L . Harmon, A. R. Troiano. Trans. SIME, 1955, 203, 413.

25.F. P. Bundy. Report N 63-RL-3464C, Class I . , General Electric Co. Res. Lab., Oct. 1963.

26.

C. Jamieson. Science,

1963,

22,

N 3056,

762.

27.

Jai/araman,

W. Klement,

Kennedy.

Phys. Rev.

Letters, 1963,

10,

357.

28.

/ .

D.'Bamett,

Bennion,

T. Hall.

Science, 1963,

141, 534.

29.

Jeffery, J. L . Barnett,

Vanfleet,

T. Hall.

J. Appl. Phys.,

1966,

37,

3172.

30.

G. Drickamer,

I . Balchan.

Rev.

Sclent. Inslruin.,

1961, 32,

308.

31.

R. L . Glendenon,

G. Drickamer.

Phys. Chem. Solids,

1964,

25,

865.

32.

T. Takahashi,

A. Basset.

Science, 1964,

145,

483.

33.

F. P. Bundy.

Appl. Phys., 1965,

36,

616.

34.

L . D. Blackburn,

L . Kaufman,

Cohen.

Acta

metallurgy

1964,

25,

865.

35.

L . Kaufman.

Energelics

in Metallurgy,

v. 3.

Cordon

and

Breach,

1967,

53.

36.Л. Кауфман.— Сб. «Устойчивость фаз в металлах и сплавах». Изд-во- «Мнр», 1970. 134.

37.	М.	D.	Banns, R.	Е. Наппетап,	А. N. Mariono,	F. P. Warekois, Н.	G.	Gatos,
	J.	A.	Rafalas.—	Phys. Rev. Letters, 1963, 2, N 2, 35.
38.	/.	С.	Jayaraman,	\V. Klement,	G. C. Kennedy.	Phys. Rev., 1963,	130,	N 6,

2277.

39.А. Кауфман. Твердые тела под давлением. Изд-во «Мир», 1966.

40.К. Вагнер. Термодинамика сплавов. Изд-во «Металлургия», 1957.

41.

R. Е.

Наппетап,

R. Е.

Ogilvie,

И.

С. Gatos,

Trans. AIME,

1965, 233, 685.

42.

L . E. Tanner, S. A. Rulin.

Acta

metallurgy

1961,

11,

1038.

43.

M. Schatz,

L . I{aufman.

Trans. AIME, 1964,

230,

1564.

44.

Pascouer,

V. Radcliffe.

Acta metallurgy 1969, 17, 321.

45.

Radcliffe,

M. Schatz. Acta metallurgy 1962, 10, 201.

46.

Patel,

Cohen.

Acta

metallurgy

1953,

531.

47.

R. W. Ronde, R. A. Graham. Trans. AIME, 1969,

245,

2441.

48.

Bretischneider,

Warlimont.

Z. Metallkunde, 1968, N 9, 740.

49.

Г.

В.

Курдюмов.

ЖТФ, 1948, 999.

50.

Jellison,

Klier.

Trans. AIME,

1965,

233,

1694.

51.

L . D. Blackburn,

L . Kaufman,

M. Cohen. Acta

metallurgy

1965,

13, 533.

52.

Т. П. Ершова,

Г. Понятовский,

И.

Л.

Аптекарь.—

Сб.

«Теоретические

и экспериментальные исследования диаграмм состояния». Изд-во «Наука»,-

1969,

276.

53.

L . Kaufman,

Е.

Clougheriy.

Weiss.

Acta

metallurgy

1963,

11,

N 5,

323.

54.

Hilliard.

Trans. AIME,

1963,

227,

429.

55.

V. Radsliffe,

M. Schatz,

Rulin.

Iron

and

Steel

Inst.,

1963,

201, 143.

56.

Т.

П. Ершова.

ФММ, 1964,

17,

№

144.

57.

Т.

П. Ершова,

Е. Г. Понятовский.

ФММ,

1964,

17,

Лг° 5,

584.

58.

Т.

П. Ершова,

И. А.

Корсунская.

Изв. АН СССР, Металлы, 1970, № 4, 150.

59.

Д.

М. Лаптев.

Изв. ВУЗов,

Черная

металлургия,

1965,

№

5; 1966,

№ 6,

25.

60.

К. W. Meyerhoff,

J, F. Smith.

Acta

metallurgy

1963,

11,

529.

61.

P. N. Adler,

Margolin.

Acta

metallurgy

1966,

14,

1645.

62.

И. И.

Корнилов,

А.

Я.

Шиняев,

Д.

Б.

Чернов,

Г: И.

Хохлова.

Докл.

АН

СССР, 1971,

201,

№ 3,

639.

63.

R. Е.

Hannemon,

М. D. Banns,

Н.

С. Gatos.

Phys. Solids,

1964,

25,

293.

64.

Jayoraman,

Newton,

G. C. Kennedy.

Nature,

1961,

191,

№

4795,

1289.

65.

Hashino,

Y. Nakainura,

Shimaji,

Niwa.

Ber. Bunsenges. J. Phys. '

Chem., 1965,

69,

115.

66.A. Schneider, G. Heymer. The Physical Chemistry of Metallic Solutions and Intermetallic Compounds, London, 1959, 4A.

67.N. Nachtrieb. J. Phys. Chem., 1958, 62, 747.

68.H. H. Сирота, H. H. Юшкевич.—Сб. «Химическая связь в полупроводни ковых и твердых телах». Минск, изд-во «Наука и техника», 1965, 122.

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 1213 / 1613 14 15 16 > Следующая >>>

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ