книги из ГПНТБ / Александров В.С. Электронные гальванометры постоянного тока
.pdf
|
|
|
|
Таблица 1-2 |
|
|
Характеристики |
источников тока |
|
||
|
|
|
Погрешность, |
Внутреннее |
|
Модель |
Пределы изменения тока, |
А |
сопротивление, |
||
|
|||||
|
|
|
|
Ом |
|
ИТ-8 |
ю-12 — ІО-14 |
|
2 — 5 |
ю12 |
|
ИТ-9 |
ІО-13 — ІО-15 |
|
3 |
ІО12 |
|
ИТ-10 |
іо-15 — ІО-17 |
|
10 |
ІО13 |
тается неизменным только в определенных пределах изменения входного тока. Входные зажимы усилителя тока, соответствующие синфазному и про-
Рис. 1-6. Внешний вид источников тока
тивофазному выходным сигналам, на схеме обозначают соответствующими знаками (+ ) или (—).
В отличие от источников тока, идеальный источник напряжения имеет на своих выводах напряжение, не зависящее от величины и характера на грузки в цепи, подключенной к этим выводам. Ток через выводы идеального
источника напряжения |
определяется нагрузкой. |
Для |
активной, емкостной |
|||||
и индуктивной нагрузки |
получим соответственно |
|
|
|
||||
К — US'> |
ir = |
~ du |
. |
1 |
г |
|
г, |
|
C ----- I |
h = |
----- |
J |
udt. |
||||
r |
|
c |
dt |
L |
L |
|
|
|
При постоянном напряжении источника и — U0 |
= |
const, |
||||||
' r = |
u off; |
lc = °: |
»'l = |
u oUl |
• |
|
Независимость напряжения источника от нагрузки фактически означает, что его внутреннее сопротивление равно нулю. Такой источник также в со стоянии отдавать во внешнюю цепь неограниченную мощность. На электри ческих схемах он условно изображается в виде генератора без разрыва цепи с одной стрелкой (рис. 1-7, а). При коротком замыкании цепи с источником напряжения ток бесконечно возрастает, поэтому такой режим недопустим. Реальный источник напряжения должен иметь внутреннее сопротивление,
20
которое ограничивает ток через его выводы (рис. 1-7, б). Реальные источники напряжения по принципу действия делятся на электромашинные, электро
химические, термоэлектрические и другие.
Идеальный усилитель напряжения имеет следующие особенности:
1) бесконечно большое входное сопротивление, благодаря чему ток в его
входной цепи равен нулю; ?) равное нулю выходное сопротивление и поэтому его выходное напря
жение не зависит от нагрузки; 3) выходное напряжение прямо пропорционально входному напряже
нию: ц2 = K HUf
Реальный усилитель напряжения (рис. 1-7, в) отличается от идеального тем, что его входное сопротивление не бесконечно велико, а выходное сопротивление не равно нулю. Коэффици ент передачи по напряжению реаль ного усилителя остается неизменным только в определенных пределах из менения входного напряжения.
Кусилителям тока относятся
магнитные усилители |
и усилители |
|
||
на биполярных |
транзисторах, в ко |
|
||
торых управление производится вход |
Рис. 1-7. Схемы источников напря |
|||
ным током. К усилителям напряже |
||||
ния относятся усилители на элек |
жения идеального (а), с внутренним |
|||
тронных лампах, полевых транзисто |
сопротивлением (б) и усилителя на |
|||
рах, |
диэлектрические |
усилители и |
пряжения (я) |
|
т. д., |
в которых |
управление произ |
построении электронных гальваномет- |
|
водится входным напряжением. При |
||||
ров применяют оба вида усилителей. |
|
1-5. Электронные гальванометры непосредственной оценки с образцовыми резисторами
Простейший электронный гальванометр постоянного тока со стоит из усилителя тока (или преобразователя входной ток — вы ходное напряжение) и прибора магнитоэлектрической системы
(рис. 1-8). Ток / в, протекающий через магнитоэлектрический при бор, определяется выражением
|
|
_Гв__ |
>Т |
|
|
(1-7) |
|
|
Е2+ Е в ' Гі + Гл■Kl- |
|
|
||
|
|
|
|
|
||
|
Если входная |
проводимость усилителя тока достаточно велика |
||||
(Кх > Yx), а выходная проводимость достаточно |
мала |
(П3<^ E J, |
||||
то |
/ в яа ІхК і- |
|
|
|
|
|
|
Коэффициент |
передачи устройства |
определяется |
выражением |
||
|
|
K i = f - = K BXK amK r, |
|
|
|
|
|
|
* X |
|
|
|
|
где |
/<БХ == Y 1/( Y 1 ф- Yx) — коэффициент передачи входной |
цепи; |
||||
К вых = YJ(Y* + |
Y B) — коэффициент |
передачи |
выходной |
цепи; |
||
К і — коэффициент передачи усилителя тока. |
|
|
|
|||
|
Погрешность измерения простейшего гальванометра |
|
= ÖBX+ 0цых+ $і>
21
где 8ВХ = АКЪХ/К ВХ — нестабильность |
коэффициента |
передачи |
входной цепи; бвых = АІ(ВЫХ/КВЪ]Х — |
нестабильность |
коэффици |
ента ' передачи выходной цепи; б; = АK-JKi — нестабильность ко эффициента усиления усилителя тока.
Основным недостатком простейшей схемы гальванометра яв ляется зависимость погрешности от коэффициента усиления, ко торый может меняться в довольно широких пределах. Входная
проводимость гальванометра FBX -- i j Ü 1 = |
Y x |
полностью |
опре |
|
|
деляется входной проводимостью |
|||
|
усилителя тока. |
|
|
|
|
Электронные |
гальванометры |
||
|
не нашли бы такого широкого |
|||
|
применения, |
если бы не сущест |
||
|
вовало способов и средств на |
|||
Рис. -8. Электронный гальванометр |
правленного |
воздействия |
на их |
|
с усилителем тока |
основные характеристики. |
Сюда |
прежде всего относятся: сниже ние погрешности, повышение входной проводимости и увеличение быстродействия. Все способы повышения метрологических харак теристик электронных гальванометров основаны на применении
Рис. 1-9. Автокомпенсационныіі гальванометр с уси лителем тока: а — структурная схема; б — эквива лентная схема
обратной связи. Изменение характеристик гальванометра зависит от глубины обратной связи.
При построении автокомпенсационных гальванометров наиболь шее распространение получили схемы с параллельной отрицатель ной обратной связью и измерением выходного тока или напряже ния. В некоторых случаях применяется положительная обратная связь (например, для повышения быстродействия).
В простейшем автокомпенсационном гальванометре исполь зуется усилитель с полной обратной связью по току. Структурная схема такого автокомпенсатора приведена на рис. 1-9, а, а его эк вивалентная схема на рис. 1-9, б. Уравнение для узлового потен циала эквивалентной схемы имеет вид
( 1-8)
22
Из уравнения (1-8) получаем коэффициент передачи автокомпен сатора по току и его входную проводимость:
І»__ |
К |
(1-9) |
|
іх |
і + ki |
||
’ |
|||
Y m = Y x{l + Ki)- |
(I-Ю) |
При достаточно большом коэффициенте усиления по току (/С;>1)
получим / 2 ~ — Іх, т. е. в такой схеме выходной ток повторяет входной. Этот режим непригоден для измерения малых токов, так как требует применения на выходе усилителя магнитоэлектричес ких приборов высокой чувствительности. Применение же обратной
Рис. 1-10. Автокомпенсационный гальванометр с непол ной компенсацией: а — структурная схема; б — эквива
лентная схема
связи позволяет существенно увеличить входную проводимость и устранить влияние нестабильности коэффициента усиления на по грешность прибора. Благодаря глубокой обратной связи быстро действие гальванометра определяется только быстродействием вы ходного магнитоэлектрического прибора.
Для построения высокочувствительных гальванометров при меняется режим неполной компенсации, при котором только часть
выходного тока І2 подводится обратно во входную цепь. Структур
ная схема автокомпенсатора тока с неполной компенсацией пока зана на рис. 1-10, а, а его эквивалентная схема на рис. 1-10, б. Со ставляя уравнения для узловых напряжений схемы рис. 1-10, б, получим
. ( |
ü x {y 1 + y 'r) - ü ,y : = i x , |
1 - ÜXY'K+ t/2 ( г ; + Y"K) = —/С./х-
Решая систему уравнений (1-11) относительно узловых напряже ний і)1 и Ü2 при условии Y x > Yk, найдем
О, = І У |
1 |
Ki |
( 1- 12) |
|
у К (1 + /СіРг) |
||
Уі (1 + *іР<) |
|
23
где ßi — / к// а = Y J Y K— коэффициент обратной связи то току. Из уравнений (1-12) определим коэффициент передачи автоком
пенсатора по току |
|
|
|
|
К |
_ J jL ______ ÂTt |
(1-13) |
||
а |
Іх |
1+ |
|
|
ÂT.-ßi |
||||
В режиме полной компенсации [І,- |
|
1 и уравнение (1-13) совпа |
||
дает с уравнением (1-9). |
|
|
|
|
Качество автокомпенсатора |
тока с |
неполной компенсацией оп |
ределяется коэффициентом некомпенсации, равным отношению не компенсированного тока 11 на входе усилителя к току / ѵисточника сигнала
а |
11 |
1 |
(1-14) |
|
1 + |
kißi |
|||
|
|
|||
Погрешность автокомпенсатора |
тока зависит от нестабильно |
стей коэффициентов, некомпенсации усиления и обратной связи,
так как |
из |
уравнений (1-13) и (1-14) |
следует, |
что / 2 |
= ІхК а = |
||||||||||
= — Кі<з і х. |
Наличие |
некомпенсированного тока |
при |
постоянстве |
|||||||||||
Кі и ß,. не вносит погрешности |
в измерения, так как величина а |
||||||||||||||
учитывается |
при |
градуировке |
прибора. |
При |
большом |
усилении |
|||||||||
I AT/ßt-1> |
1 и, следовательно, о ä ; (/'C.-ß,-)-1, |
а К й ~ |
1/|І,-. |
при усло |
|||||||||||
|
Рассмотрим погрешности автокомпенсационной схемы |
||||||||||||||
вии, что фазовые сдвиги, вносимые усилителем |
и звеном обрат |
||||||||||||||
ной связи, достаточно малы, т. |
е. если |
K t — К і, |
ß,- = |
ß,- и K a = |
|||||||||||
= |
К Д І |
+ Kjßi). Изменение коэффициентов К ; |
и ß; приводит к из |
||||||||||||
менению |
К я и |
в |
показаниях |
автокомпенсатора |
тока |
появляется |
|||||||||
погрешность |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
А^а |
|
дК а |
АК ,+ |
д К а |
Aß,-, |
|
|
(1-15) |
||
|
|
|
|
|
|
|
дКі |
|
âßc |
|
|
|
|
|
|
где |
д К а |
|
|
1 |
|
дКа |
|
К~: |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
(1 + |
KißiY |
|
|
|
|
||||||
|
дКі |
( 1 |
+ |
№ |
2 ’ |
СОІ |
|
|
|
|
|||||
|
Относительная погрешность измерения в соответствии с форму |
||||||||||||||
лой (1-15) определяется выражением |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
я |
__ &Ка |
__ |
бк_____ , |
|
Kißi |
V |
|
(1-16) |
|||
|
|
|
|
|
|
К а |
|
Kißi |
|
|
Кфі |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
При высокоточном и стабильном делителе тока в цепи обратной связи 8|) = 0 и 0а = 6К/(1 + Kißi). Применение в делителе микропроволочных резисторов, имеющих погрешность до 0,5% и номи налы до 10° Ом, ограничивает измерение малых токов величиной
ІО-13 А. При измерении токов менее ІО-13 А применяют непрово лочные резисторы типов КВМ и КЛМ, имеющие величину ІО8 —• 1013 Ом и погрешность 10% для сопротивлений до 1013 Ом. Тем
24
пературный коэффициент их сопротивления составляет 0,2% на 1° С. При изменении напряжения от 10 до 100 В номинал резисто ров до 1011 Ом может меняться на 5%, а резисторов значений 1011— ІО13 Ом на 10%. Временная нестабильность этих резисторов составляет 2% в год для резисторов до 1011 Ом и 5% в год для ре зисторов до 1013 Ом. С целью повышения стабильности резисторы подвергают искусственному старению. Для снижения погрешности может применяться периодическая калибровка резисторов. Од нако, несмотря на возможность отбора и тренировки резисторов, погрешность измерения приборами, содержащими такие резисторы, как правило, не ниже (1—3) %.
Для повышения точности и чувствительности автокомпенсационных гальванометров целесообразно использовать усилители тока с большим коэффициентом усиления Д,-. Достоинством автокомпенсационной схемы с неполной компенсацией является ее способ ность в (1 -|- К $ і) раз уменьшать погрешность от изменения ко эффициента усиления К і- Так, например, при Д,.рг = 104 и бк = = 100% относительная погрешность измерения составит всего 0,01%. Все это обеспечивает малую зависимость показаний такой схемы от нестабильности напряжения источников питания, старе ния элементов схемы и т. п.
Снижение погрешности автокомпенсаторов тока ограничивается собственными шумами усилителя тока и нестабильностью резисторов делителя тока в цепи обратной связи. Если делитель тока выполнен из активных сопротивлений г'к и г , то коэффициент обратной связи
Погрешность автокомпенсатора от звена обратной связи
где б , и б „ — относительные погрешности резисторов делителя
ГК |
Г к |
|
тока. |
|
увеличивается в |
Входная проводимость автокомпенсатора |
||
(1 + Kißi) |
раз по сравнению с входной проводимостью усилителя |
|
тока: |
|
|
|
Y BX = / X/U1= Y 1 (1 + K ißl). |
(1-17) |
Рассмотрим быстродействие автокомпенсационного гальвано метра с неполной компенсацией. Если учесть, что резисторы дели теля тока имеют собственные емкости, то операторное выражение выходного тока в соответствии с (1-13) будет иметь вид
h (P) = /*(pVfr(P). |
(1-18) |
25
где |
ß; (р) — Ук (p)/YK(р) — операторный |
коэффициент |
обратной |
||||||||||
связи; |
Ук (р) = g'K+ рСк |
и Ук (р) = g i + рСІ — операторные |
про |
||||||||||
водимости делителя тока; |
Ук (р) = |
Ук (р) |
-|- |
Ук (р) — полная опе |
|||||||||
|
|
|
|
|
раторная проводимость звена об |
||||||||
|
|
|
|
|
ратной связи. |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
Выражение (1-18) позволяет |
|||||||
|
|
|
|
|
определить переходную характери |
||||||||
|
|
|
|
|
стику |
гальванометра |
при |
Іх {р) = |
|||||
|
|
|
|
|
— \/р, |
график |
которой |
построен |
|||||
|
|
|
|
|
на |
рис. 1-11: |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
/*(/)=, 8к |
1 - |
1 |
|
■бТ„ |
||||
|
|
|
|
|
Т,, |
|
|
||||||
Рис. 1-11. График переходной |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
характеристики |
гальванометра: |
|
Выбирая У |
т , |
можно в зна- |
||||||||
; — при тк > V , |
2 — при тк= т 1’{ |
чительной |
мере |
уменьшить время |
|||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
переходного процесса. |
сигнала |
|||||||
|
Если учесть внутреннюю проводимость Yx |
источника |
|||||||||||
и |
выходную |
проводимость |
Y2 |
усилителя, |
|
как |
показано |
на |
|||||
рис. 1-12,а, |
то уравнения |
(1-11) |
можно |
представить |
в |
виде |
|||||||
(рис. |
1-12, 6) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
* М У і + Ю - г / 8Кк = Д/си ; |
(1-19) |
|
- и У + и, (у к + у',-) = -к Х ы х Й . |
||
|
Рис. |
1-12. |
Автокомпенсационный |
гальванометр: |
а) |
структурная |
схема; |
|||
|
|
|
б) эквивалентная схема |
|
|
|
|
||
где |
К ъх — Y 1I(Y1 -|- Ул.) — коэффициент передачи входной |
цепи; |
|||||||
/Свых — Уц/( У2 + |
Ук) — коэффициент передачи выходной цепи. |
||||||||
Решая уравнения (1-19), найдем узловые напряжения |
|
|
|||||||
|
г'; |
т _____ Увх______ . |
г/ |
г |
КіКвх^вых |
/ 1 |
пп\ |
||
|
1 “ |
Х Уі (1 + |
КікъыА) ’ |
2 " |
* Ук (1 + |
/О/Свыхß() |
1 |
" |
26
Из уравнений (1-20) определим коэффициент передачи автоком пенсатора тока
КіКвх^Свых |
( 1- 21) |
|
1+ Ыьых ß< |
||
|
Как видно из выражения (1-21), внутренняя проводимость ис точника сигнала и выходная проводимость усилителя несколько снижают коэффициент передачи. Однако при большом коэффициенте
усиления усилителя (К,-КВыхР/ |
1). коэффициент передачи авто |
|
компенсатора |
практически не зависит от выходной проводимости |
|
усилителя, т. |
е. |
|
|
К а = |
- К вЖ - |
Рис. 1-13. Автокомпенсацнонпый гальванометр с уси лителем напряжения: а — структурная схема; б — эквивалентная схема
Перейдем к рассмотрению автокомпенсаторов тока с усилителями напряжения. Простейшая схема такого автокомпенсатора приве
дена на рис. 1-13, а, а его эквивалентная схема |
на рис. 1-13, б. |
|
Цепь обратной связи состоит из |
сопротивления |
ZK. Выходное |
напряжение Ü% пропорционально |
напряжению Ux на входе уси |
|
лителя. |
|
|
Для расчета основных характеристик автокомпенсатор а рассмот рим эквивалентную схему рис. 1-13, б. Преобразуя источник на
пряжения Üо, в эквивалентный источник тока |
/ 2 = — К иУк11г, |
составим уравнение для узлового напряжения |
|
^>і(1/ і + П ) = 4 - К цКкД1. |
(1-22) |
Из уравнения (1-22) определим коэффициент передачи автоком
пенсатора |
|
|
|
^ |
= ________ Ки |
(1-23) |
|
Іх |
У1+ ZK(1 + Ки) |
||
|
Если входное сопротивление и коэффициент усиления усили
теля достаточно велики ( Ц ж О , К и 1), то коэффициент передачи автокомпенсатора в соответствии с (1-23) зависит только от прово
димости цепи обратной связи; Д а ^ — 1/УК = — ZK.
27
Входную проводимость автокомпенсатора можно найти из урав нения (1-22):
^ вх=■- г г = — 1 Г = |
Уг -+ Ук (1 н- к и). |
|
Ul |
Да |
|
При большом коэффициенте усиления (/<„/$> 1) входная прово димость полностью определяется проводимостью цепи обратной
связи: YBX ^ YKKU.
Быстродействие автокомпенсатора зависит от входной прово димости Пвх. Для определения быстродействия найдем переходную
характеристику |
из |
операторного |
уравнения |
|
||||
|
|
|
|
и л р ) = |
- 1 х ( р ) - ^ т т - |
(!-24) |
||
|
|
|
|
|
|
УВх(р) |
|
|
+ |
Полагая, |
что |
Y „ (р) = |
gBX + рСвх, |
где gBX = g x |
gK(I + |
||
К„) — активная |
составляющая |
входной проводимости, а Свх = |
||||||
= |
Сх + Ск (1 + |
К и) — входная |
емкость |
автокомпенсатора, при |
||||
Іх (р) = \/р |
возьмем обратное преобразование Лапласа и получим |
|||||||
переходную характеристику автокомпенсатора |
|
|||||||
|
|
|
|
h(t) = - K » [ І - е - 'Н ^ в х - |
(1-25) |
|||
|
Постоянная |
времени входной |
цепи |
автокомпенсатора |
твх = |
= CBX/gBX при большом коэффициенте усиления почти полностью
определяется |
постоянной |
времени |
цепи обратной связи — |
|||
^вх |
Ск/£ к. |
|
|
|
|
|
|
Комплексная частотная характеристика автокомпенсатора оп |
|||||
ределяется из |
выражения |
(1-24) при |
р -= /со |
|
||
|
|
Кв(/Ю) = |
|
Киіісо) _ |
1 |
|
|
|
|
Y вх (/ш) |
Бк (/ш) ’ |
|
|
|
|
|
|
|
||
где |
К,г (/со) — частотная |
характеристика усилителя |
напряжения; |
|||
YBX (/со) — комплексная |
входная проводимость автокомпенсатора; |
|||||
YK(/со) = gK— /соСк — комплексная |
проводимость |
цепи обрат |
ной связи.
Представим нормированную частотную характеристику авто
компенсатора в |
виде |
|
|
|
|
|
|
Ga (/СО) = |
= Ga |
е'Фа (Ш)’ |
(Ь26) |
|
|
|
А а (Ц) |
|
|
где |
Ga (со) = ( ] / |
1 + со2т,2) |
1— нормированная амплитудно-частот |
||
ная |
характеристика автокомпенсатор а; |
сра (со) = |
— срк (со) = |
= — arctg сотк — нормированная фазо-частотная характеристика автокомпенсатора.
График амплитудно-частотной характеристики автокомпенса тора в логарифмическом масштабе представлен на рис. 1-14, а. На сравнительно низких частотах, для которых выполняется условие
28
со <К 1/тк, амплитудно-частотная характеристика практически не зависит от частоты (Ga (со) — 1). С повышением частоты до со0 = = 1/тк амплитудно-частотная характеристика уменьшается на ЗдБ. На сравнительно высоких частотах (со>1/тк) амплитудно-частот ная характеристика убывает по закону Ga (со) — 1/сот1С. При из менении частоты на один порядок амплитудно-частотная характе-
а) |
S) |
Рис. 1-14. Графики амплитудно-частотной (а) и фазо частотной (б) характеристик компенсационного гальва нометра
ристика убывает на 20 дБ (т. е. наклон амплитудно-частотной ха рактеристики в области высоких частот составляет 20 дБ/дек или 6 дБ/окт). Полоса частот сигнала, пропускаемых автокомпенсато ром на уровне 3 дБ, /^дБ = 1/2ятк, а время нарастания tr = 2,2 тк.
Рис. 1-15. Гальванометр с корректирующим звеном в цепи отрицательной обратной связи: а — структурная схема; б — эквивалентная схема
График фазо-частотной характеристики автокомпенсатора сра (со) в полулогарифмическом масштабе приведен на рис. 1-14, б. На ча стоте /3дБ фазовый сдвиг сра (а„) = — 45°.
Рассмотрим схему автокомпенсатора тока с усилителем напря
жения и корректирующим звеном |3„ в цепи обратной связи, которая показана на рис. 1-15, а. Эквивалентная схема автокомпенсатора
приведена на рис. 1-15, б. Корректирующее звено ß„ может вклю
29