книги из ГПНТБ / Вьено, Ж. -Ш. Оптическая голография. Развитие и применение

Получив с помощью голограммы восстановленную волну, сравни­ вают ее в классической интерферометрической схеме с волной, выбранной в качестве опорной. Интерференционные полосы конечной и бесконечной ширины, поляризованный или неполяризованный свет, все способы исследования могут быть использованы для диф­ ференциального изучения топографии объекта. Вернемся к фиг. 73, на которой приведена схема стриоскопического исследования восста­

с последующим анализатором. Изменяя положение этих новых элементов, можно изменять образующиеся интерференционные картины (фиг. 77).

Фиг. 72 — 77 подтверждают возможность применения некоторых средств исследования к волне, восстановленной с помощью голо­ граммы, в случае относительно простых объектов. Можем ли мы надеяться на получение подобных результатов при изучении таких быстропротекающих явлений, как ударная волна или сверхзвуко­

новременно. Восстановленное изображение совмещается с самим объектом. Интерференция соответствующих волн дает представление об изменениях (перемещениях, деформациях), которые могли про­ изойти с объектом в промежутке между регистрацией и восстанов­ лением (фиг. 81).

изменения интерференционных полос и таким образом зарегистри­ ровать изменения, происходящие с объектом (например, при ис-

1 Во Франко-Германском исследовательском институте в Сен-Луи име­ ется рубиновый лазер, работающий на моде ТЕМоа, длина когерентности ко­ торого превосходит 6 м. Он излучает энергию 150 мДж за 25-10~° с благодаря использованию усилителя на лампе бегущей волны. Этот прибор, разработан­ ный А. Хиртом, дал возможность зарегистрировать множество голограмм сверхбыстрых объектов.

При одновременном восстановлении эти волны будут интерфериро­ вать. Мы сможем исследовать «различие» двух «фиксированных» СОСТОЯНИЙ.

Остановимся немного па методе двойной экспозиции.

Принцип метода

На одной и той же фотопластинке регистрируют две голограммы одного объекта в разные моменты времени tx и t2. Напомним выра­ жения для освещенностей Ех и Е2 для каждой экспозиции (гл. 1):

по амплитуде изменяется пропорционально падающей на него энер­

все происходит так, как при регистрации одной голограммы с двой­ ной выдержкой, т. е. получаем «сумму» двух голограмм.

Малейшее изменение положения или формы объекта в промежут­ ке между двумя регистрациями изменяет фазу волны, испускаемой объектом ( ф ! = т ^ ф 2 ) . Второй член выражения д л я полной энергии Е, соответствующий изображению, как раз содержит информацию об амплитуде а и фазах ф 1 и ф 2 . Амплитуды волн, испускаемых в на­ правлении изображения, пропорциональны вариациям прозрачности голограммы. Теперь все происходит как при восстановлении су­ перпозиции двух изображений, когерентных между собой и очень мало отличающихся друг от друга.

Фі — Фг> которые возникают в промежуток времени между двумя экспозициями.

Таким образом, практическое применение интерферометрии с двойной экспозицией отличается замечательной простотой. Со­ ставные элементы классического интерферометра (зеркала, полу-

Используемая д л я изучения как прозрачных, так и рассеиваю­ щих свет объектов интерферометрия с двойной экспозицией начала применяться в последние годы так широко, что о ней самой молено было бы написать отдельную книгу. Не претендуя на полноту из­ ложения всех возмоленых применений этого метода, мы приведем несколько примеров, касающихся отдельных областей метрологии

Источник