
книги из ГПНТБ / Курносов, А. И. Технология производства полупроводниковых приборов учеб. пособие
.pdfПреобразуя (4.7), получаем выражение зависимости веса растворенного количества полупроводника от веса исходного ме талла:
Л, = -г^ ;Я м . |
(4.8) |
Если электродная капля цилиндрическая и известны площадь контакта Л и ее высота h, то весовое количество металла и раство ренного полупроводника определяется через удельные веса d Mи dn и геометрические размеры:
Рм = dMAh-, \
(4.9)
Рп = dBАх, J
где х — глубина вплавления.
х,мкм
W fn
Рис. 4.9. Проплавление индием германия:
а — функция растворимости 1,37 f n\ 6 — глубина вплавления
Объединяя выражения (4.8) и (4.9), находим глубину вплав ления:
х = |
(4.10) |
где р =
На основании выражения (4.10) можно построить графики зависимости глу бины вплавления индия и алюминия в германий и кремний. На рис. 4.9 и 4.10
110
приведены соответствующие |
кривые: рfn=f |
(Т), x = f (A) (dGe=5,32 г/см3; |
din=7,31 г/см3; dsi=2,42 |
г/см3; dAi=2,7 |
г/см3; поэтому Pin_ Ge=l,37; |
PAI-S1"*1.12)- |
|
|
Если растворимость выражается в атомных долях, то в выра жение (4.10) следует ввести отношение атомных весов полупро
водника и металла = |
м: |
|
|
= |
< 4 И 1 > |
Если электродный металл свободно лежит на поверхности по лупроводника и после сплавления образует каплю в форме сфери ческого сегмента диаметром сферы Ф и диаметром окружности растекания D, а фронт сплавления имеет вид усеченного конуса
0 |
200 Ш 600 800 Л, М/гм |
а) |
5) |
Рис. 4.10. Проплавление алюминием кремния:
а — функция растворимости 1,12 / п; 6 — глубина вплавления
с диаметром меньшего основания |
d (см. рис. 4.3), |
то глубина |
вплавления |
|
|
. |
2Фз |
(4.12) |
= №/п D 3+ |
D d + da |
Из выражений (4.10) —(4.12) видно, что размеры электродных материалов и температура сплавления в значительной степени вли яют на глубину вплавления. Разброс глубины вплавления может быть определен для случая, описываемого выражением (4.10):
Дх |
_ДА_ . |
Азп |
__ ДА_ |
______ 1 |
da„ . у. |
(4.13) |
||
~ |
А |
<3П(.1 — ап| |
А |
стп(1 — сп) ' |
dT |
|||
|
Рассмотрим пример использования выражения (4.13). При равновесном вплавлении алюминия в кремний при 7'=800°С используют слой алюминия тол щиной А=3 мкм, измеряемый с точностью 0,1 мкм. Точность поддержания
111
температуры |
составляет |
± |
10° С. |
Определим ошибку |
в |
задании |
глубины |
вплав- |
||||
ления. |
|
|
|
|
|
|
|
в |
точке 7=800° С |
наклон |
||
По диаграмме состояния рис. 4.4 находим, что |
||||||||||||
линии ликвидуса dald7 = 8 -10- 4 |
г р а д ~ 1 |
и растворимость кремния в |
алюминии |
|||||||||
<т=0,3. Тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
л: |
- |
3 |
+ |
0,3 (1 - |
0,3) ' 8 • 10 |
|
4 ' 20 - °>L |
|
|
|
|
Расчет |
ширины |
рекристаллизованной |
области. |
Если |
металл |
|||||||
и полупроводник |
образуют эвтектику, то |
при охлаждении |
после |
сплавления возникает эвтектическая смесь, и рекристаллизованный слой будет содержать только некоторую часть растворенного полу проводника, определяемую диаграммой состояния.
Рассчитаем ширину рекристаллизованной области на примере сплавления алюминия с кремнием. Количественное соотношение между кристаллизующейся фазой и расплавом определяется на диаграмме состояния так называемым правилом отрезков. Если на диаграмме рис. 4.4 провести прямую, соединяющую изотермические точки ликвидуса m и солидуса /, называемую конодой ml, то линия составов II разделит ее на части, пропорциональные соотношению количеств твердой и жидкой фаз, находящихся в равновесии. Для каждой данной температуры это соотношение будет соответственно изменяться. Правило отрезков гласит, что отношение весового (атомного) количества закристаллизовавшегося при данной темпе ратуре вещества Рр к весовому (атомному) количеству оставшего ся расплава Рь равно отношению отрезков коноды, проведенной для данной температуры, на которые ее делит линия начального состава:
Из выражения (4.14) следует также, что отношение веса твер дой фазы, выкристаллизовавшейся из расплава, к весу всего сплава
Яр |
т п |
Я “ |
(4.15) |
m L |
При охлаждении сплава состава II до 577°С имеем
/,е = - г г р = = р/>- |
<4Л6) |
Из (4.8) нетрудно вычислить выражение для Р:
Р = |
1 |
(4Л7) |
1- о ' Я“- |
Сопоставляя (4.16) и (4.17), получим
Рв = |
1 |
(4.18) |
1— ОРи. |
112
Заменив весовые количества компонентов произведениями удельных весов и геометрических размеров, получаем выражение для ширины рекристаллизованной области (в случае цилиндриче ского электрода)
а»=Рт^ Т - - З Г * = -грЛ*- |
(4-19) |
На рис. 4.11 представлены зависимости ширины рекристалли зованной области кремния от толщины исходного слоя алюминия при различных максимальных температурах сплавления.
|
Расчет |
скорости |
растворе |
|
|
|
|
|
|||
ния. Если |
сплавление |
осуще |
|
|
|
|
|
||||
ствляется |
без перемешивания |
|
|
|
|
|
|||||
расплава, |
то скорость |
раство |
|
|
|
|
|
||||
рения |
определяется |
скоростью |
|
|
|
|
|
||||
диффузионного |
переноса раст |
|
|
|
|
|
|||||
воренных атомов. |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
В |
процессе |
растворения |
|
|
|
|
|
|||
только в узкой зоне у границы |
|
|
|
|
|
||||||
раздела концентрация |
распла |
|
|
|
|
|
|||||
ва |
соответствует |
диаграмме |
|
|
|
|
|
||||
состояния. Изменение концент |
П |
200 |
400 600 |
800 |
W00 /?Д| ,мкм |
||||||
рации |
растворенных |
атомов |
Рис. |
4.11. |
Зависимости |
ширины ре |
|||||
полупроводника |
вдоль распла |
||||||||||
ва |
описывается |
выражением |
кристаллизованной области |
кремния |
|||||||
от толщины исходного |
слоя |
алюми |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ния |
при |
различных |
температурах |
|
Сх = |
С0 erfc - 2jD t |
' |
(4.20) |
|
|
сплавления |
|
||||
|
|
|
|
|
|||||||
где |
Со— равновесная концентрация атомов полупроводника в рас |
||||||||||
|
|
плаве |
(на границе фаз); |
|
|
|
|
erfc — функция распределения концентрации атомов полупровод ника вдоль расплава*;
D — коэффициент диффузии атомов полупроводника в рас плаве;
х — расстояние от границы раздела в глубь расплава; t — время протекания процесса растворения .
Интегрируя (4.20) по длине h расплавленной области, можно определить число N атомов полупроводника, перешедших в расплав
на площади А: |
|
п |
|
N = A $оC x dx. |
(4.21)' |
Очевидно, что в расплав перешли все атомы, находившиеся ра
нее под электродным металлом на глубине х: |
|
п = AxCt, |
(4.22) |
где Ci — собственная концентрация атомов полупроводника.
* Более подробно о функции erfc см. в гл. V.
8 |
3879 |
113 |
В б о л ь ш и н с т в е п р а к т и ч е с к и х с л у ч а е в в ы п о л н я е т с я с о о т н о ш е н и е :
jc « 2 У Ш « ft; |
|
поэтому для упрощения интегрирования в |
(4.21) можно заменить |
ft на со и пренебречь перемещением границы раздела. |
|
Решая (4.21) и (4.22) относительно х, |
получим |
x = 2~j^ Y ^ - . |
(4.23) |
Если растворимость вычисляется в атомных долях, то |
|
С0 = /пСм, |
(4.24) |
где См — собственная концентрация атомов металла (расплавлен ного) .
Скорость растворения при стационарном режиме (7’=const)
< 4 - 2 5 >
Из выражения (4.25) видно, что скорость растворения сильно зависит от температуры, так как коэффициент диффузии .D изме няется с изменением температуры экспоненциально. При темпера
турах, |
близких к температуре плавления полупроводника, s -> l |
и / п = |
резко возрастает. Поэтому даже небольшие колебания |
температуры приводят к заметному разбросу глубины вплавления. Максимальная скорость растворения наблюдается в первые моменты сплавления, когда t еще мало. С увеличением времени сплавления скорость растворения уменьшается и при достижении равновесного состояния стремится к нулю.
Коэффициент диффузии D может быть определен эксперимен тально в виде зависимости его от температуры, если вплавление производить при различных температурах, времени выдержки и из мерять каждый раз глубину вплавления х. Кроме того, величину D можно определить с помощью зонной плавки в поле температур ного градиента, описываемой далее.
Определение скорости движения зоны расплава под действием градиента температуры. Пусть между двух пластин кремния п- и p-типа электропроводности находится тонкий слой алюминия, температура свыше 660°С, вдоль оси пластин существует градиент температуры, направленный так, что более нагретым является nSi. У границы кремния n-типа в расплаве устанавливаются температу ра Т\ и соответствующая ей равновесная концентрация кремния в жидкой фазе С\ (рис. 4.12). На границе /?Si — расплав устанавли ваются температура Т2 и соответствующая ей концентрация
С2 {Т2<Т\ и C2<^Ci).
Вследствие наличия градиента концентрации возникает диффу зионный поток кремния из области с концентрацией С\ в область
114
с концентрацией С2. Переносимый кремний у границы расплав — pSi пересыщает раствор и выкристаллизовывается. У границы рас плав— nSi, наоборот, вследствие ухода части кремния создаются условия для растворения nSi. Если градиент температуры поддер живается постоянным, происходит постепенное растворение пла стины кремния я-типа в высокотемпературной зоне, диффузия крем ния через расплав и кристаллизация его на пластине кремния p-типа в низкотемпературной зоне. Кинетика этих трех процессов определяет скорость перемещения расплава кремний — алюминий в направлении градиента температуры.
х
Рис. 4.12. Схема зонной плавки в системе алюминий — кремний
В тех случаях, когда расплавленные зоны достаточно широки (свыше 50 мкм), атомно-кинетическими явлениями на границах фаз можно пренебречь и считать, что основным процессом, определяю щим скорость движения зоны расплава, является диффузия раство ренных атомов полупроводника в жидкой фазе. Плотность потока кремния в соответствии с первым уравнением Фика
<3= |
0 .2 6) |
где dC/dx — градиент концентрации примеси. Уравнение (4.26) можно преобразовать:
Q = - D |
d C |
d T |
|
d T |
d x |
||
|
-Dda- |
d s |
d T |
(4.27) |
|
d T |
d x ’ |
|||
|
|
где ds/dT — наклон линии ликвидуса; dT/dx = V T — градиент температуры.
115
Линия ликвидуса бинарной системы в ограниченном интервале температур, где она непрерывна, в соответствии с выражением (4.6) может быть аппроксимирована кривой вида
5 = 50ехр (— -у -), |
(4.28) |
где s0 и В — постоянные, определяемые по диаграмме |
состояния |
данной системы металл — полупроводник. |
|
Используя (4.27) и (4.28), вычисляем диффузионный поток: |
|
Q = Z ) A |£ v r. |
(4.29) |
Если процесс производится в течение времени t, за которое про исходит растворение и перенос через зону расплава слоя полупро водника толщиной х и весом Ра, то поток вещества полупровод ника в единицу времени через единицу площади зоны
Q = ~ $ r - = |
|
-j- = d„ и. |
||||
Скорость движения зоны расплава |
|
|||||
|
и = |
0_ |
D |
B s |
VT. |
|
|
dn |
Ti |
||||
Для системы алюминий — кремний |
в диапазоне |
|||||
1000—1350°С |
|
|
|
|
|
|
|
s = |
_ л |
/ |
|
3540 ) |
|
|
7,2 ехр |
[----- — ); |
||||
|
г. |
1А |
/ |
|
17 900) |
|
|
D = 10exp(^----- j -J; |
|||||
и = |
2,55 ■Ю5 |
|
|
ехр ( |
21 440j |
|
|
Ti ■ VТ |
|
|
температур
(4.30)
Движение расплавленной зоны через пластину полупроводника применяют
для легирования этой пластины примесными |
атомами металла, образующего |
||||||||
зону, или, |
наоборот,— для очистки пластины, |
если |
коэффициент |
сегрегации до |
|||||
статочно мал. В любом случае |
выражения |
(4.30) |
позволяют определить время, |
||||||
которое необходимо для прохождения зоны расплава через пластину. |
|||||||||
Пусть |
толщина пластины |
кремния |
h = 300 м к м , |
температура 7=1473° К |
|||||
и градиент |
концентрации |
у7=50 г р а д [ с м . |
Скорость |
движения |
зоны расплава |
||||
алюминий. — кремний |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2,55 ■105 |
/ |
21 440) |
л _ |
|
||||
|
и = — 14732— ■50 • ехр ( — |
|
|
) = |
|
м к м [ с е к . |
|
||
Время прохождения |
пластины толщиной 300 м к м |
составляет |
17 м ин . |
Расчет концентрации донорной примеси в рекристаллизованном слое, полученном сплавлением с акцепторным элементом. При сплавлении алюминия с кремнием n-типа электропроводности (на пример, легированным фосфором) атомы фосфора переходят в рас плав. При кристаллизации некоторая их часть захватывается твер
П6
дой фазой. В зависимости от соотношения атомов фосфора и алю миния изменяются как величина проводимости, так и тип электро проводности рекристаллизованного слоя. Иногда вплавление произ водят в предварительно созданный в пластине диффузионный
«+-слой.
Обозначим:
Qр — количество атомов фосфора в расплавленной части пласти ны кремния или диффузионного слоя;
Ср— концентрация фосфора в расплаве, см~3\ Ср— концентрация фосфора в рекристаллизованном слое, сл/~3;
СAi — концентрация алюминия в рекристаллизованном слое, см~3. Если допустить в первом приближении, что растворимости фос фора и алюминия в кремнии взаимно независимы, то величину Сai
можно принять равной предельной растворимости |
алюминия |
в кремнии, а |
|
C? = kC\, |
(4.31) |
где k — равновесный коэффициент распределения.
Для определения коэффициента распределения при температуре кристаллизации Т можно воспользоваться эмпирической зависи
мостью |
|
|
|
k = |
(kn.4y |
(4.32) |
|
где /гпл — равновесный коэффициент распределения в точке |
пла |
||
вления Тш. |
|
|
|
Концентрацию фосфора в расплаве определяют из соотношения |
|||
|
Ор |
(4.33) |
|
|
|
||
где VL —объем расплава; |
|
|
|
VL = A {x + h). |
(4.34) |
||
Объединяя выражения (4.31) —(4.34), получим |
|
||
Ср = |
kqp |
(4.35) |
|
А(1+р/п) ’ |
|||
|
|
||
где qp = Qp/A — количество примесных атомов фосфора под |
каж |
||
дым см2 поверхности в слое толщиной х. |
|
||
Если атомы фосфора равномерно распределены по пластине |
|||
кремния и их концентрация — Np, то |
|
||
Ь |
■N Px: |
(4.36) |
|
|
kNa |
(4.37) |
|
|
|
1 + ' р/п
117
Величины концентраций Л/рк, когда в рекристаллизованном слое С р —СА1 можно рассчитать на основании выражения (4.37):
+ Ф |
(4'38) |
Если вплавление алюминия ведется в диффузионный слой, то распределение концентрации атомов фосфора по глубине z не бу дет равномерным. Пусть распределение описывается erfc-функцией с поверхностной концентрацией С0 (см. гл. V ):
CE= |
C0erfcS + |
M>, |
(4.39) |
где |
|
|
|
|
2 ,/ D t |
|
|
Тогда |
|
|
|
|
9р = |С е Л , |
|
(4.40) |
где |
|
|
|
|
2 / D t |
|
|
Вычислив (4.40), найдем значение qp : |
|
||
qp = ^2 V ~ D tcA ---- erfc------------ |
|||
p |
1 2 ^ D t |
2 |
l/ D t |
~тИехр(“Тф ) '- 1]}+*’х = |
|||
= 2 V lT tC 0f x + N vx, |
(4.41) |
||
где |
|
|
|
л = фг^ фг7^ [ехр-( - фгF- \ •
Если допустить, что атомы фосфора за время сплавления рав номерно распределяются по расплаву, то концентрация фосфора в рекристаллизованном слое
k [2 / Dt Cqf x + Л^р x]
Ср |
(4.42) |
h (1 + |
p/n) . |
Как видно, концентрация фосфора в рекристаллизованном слое прямо пропорциональна поверхностной концентрации С0, глубине диффузии )/Z)7, в значительной степени зависит от температуры сплавления и, в отличие от равномерного распределения примеси,
П 8
от толщины алюминиевого электрода h, определяющей глубину
вплавления х.
Из условия СAi = С р можно определить критическую величину поверхностной концентрации фосфора:
|
С0, |
h?f„ |
'K\ |
1 + ■ |
— АГр |
(4.43) , |
|
2 / D t f x |
|
||||
|
|
|
Р/п |
|
||
Используя |
(4.38), получим |
|
|
|
||
|
|
|
^р/п |
[Арк — А р ] • |
(4.44) |
|
|
|
СОк — 2 у D t f x |
|
|||
Так как в большинстве практических случаев А Рк> А Р, |
то вы |
|||||
ражение (4.44) |
следует упростить: |
|
|
|
||
|
|
С,Ок |
|
Рfa |
N,Рх- |
(4.45) |
|
|
D t |
|
|||
|
|
2 у |
|
|
|
На основании (4.45) можно рассчитать критические значения поверхностной концентрации фосфора в зависимости от соотноше ния толщины слоя алюминия и глубины диффузии для различных температур сплавления.
Если распределение примеси в диффузионном слое описывается
функцией Гаусса: |
|
|
|
|
Сг = С0 ехр (— 425Т- ) + Ар, |
(4.46) |
|||
то |
|
|
|
|
<7Р = V " D t |
C0erf - |
*-=-=- -1- Арх; |
|
|
|
2 у D t |
|
||
\ r - D t |
С(| erfc ■ |
2 / D |
N p х |
|
с Р |
|
t |
(4.47) |
|
Л( 1 - |
Р/п) |
|
||
|
|
|
||
СОк = |
h |
р/п |
N tРк- |
(4.48) |
|
||||
у/ TzDt |
erf у |
|
|
|
На рис. 4.13, а и б показаны зависимости С0к =/(7') |
для различ |
ных значенийh/^I^Dt при ezfc- и гауссовом распределениях соот ветственно. При малых глубинах вплавления алюминия критиче ские величины поверхностных концентраций фосфора уменьшаются с увеличением температуры вплавления, что обусловлено ростом коэффициента распределения фосфора, а при больших глубинах —
.с ростом температуры возрастают. Последнее обусловлено более
сильным уменьшением величины С Р (за счет роста х), в резуль тате которого несмотря на возрастание коэффициента распределе ния Ср уменьшается. При некоторых соотношениях между тол
щиной алюминия h и длиной диффузии 2 V D t кривая C0K=f(T)
119