![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Пахлавян, А. Н. Радиопередающие устройства учебник
.pdfся, однако эффективная полоса, занимаемая спектром колебаний, практически остается постоянной.
2) Уровень модулирующего сигнала изменяется, а его частота постоянна: E('Q)=const (модуляция одним тоном разной громко сти). С увеличением амплитуды (Уа девиация частоты увеличи вается, что при постоянстве частоты модуляции приводит к увели чению числа пар эффективных боковых колебаний, т. е. общей эф фективной полосы. Поэтому модулирующий сигнал с большей ам плитудой (и частотой) требует для своей передачи более широкой полосы. Ее минимальная ширина для передачи сообщения не мо жет быть меньше удвоенной максимальной девиации частоты 2-А/макс, где Д/маис — девиация частоты, соответствующая наиболь шему уровню модуляции UQ (макс).
Выбор параметров М и А/ частотной модуляции зависит от же лаемой ширины эффективной полосы' и амплитуды среднего коле бания. Так как последнее не содержит полезной информации, вы годно выбирать параметры модуляции такими, при которых ампли туда среднего колебания минимальна или равна нулю. В этом слу чае большая часть мощности передатчика заключена в эффектив ных боковых 'колебаниях и лучше используется 'приемником.
На рис. 13.6 приведены спектры ЧМ сигнала с различными па раметрами модуляции: частотной F модулирующего сигнала и ин дексом модуляции М. Амплитуда напряжения Us сохраняется по стоянной. Из рисунка видно, что с ростом значения М увеличи вается число эффективных пар боковых колебаний, более равно
мерно распределяется |
энергия колебаний |
в спектре, в то время |
||||||
как ширина его остается почти неизменной. |
|
|
||||||
|
В иастоящее в1ре!мя для глубокой час |
Р=15кЩ |
|
М=Ч |
||||
тотной модуляции в 'радиовещательных |
|
|
||||||
1 1 1 |
1 i l l ' l l |
III _ |
||||||
укв передатчиках (МВ ЧМ) принята де |
||||||||
виация частоты Д / |
= 50 кГц, а спектр мо |
|
fo |
Частоты |
||||
дулирующих колебаний— от Fu = 30 Гц |
F-ЮкГи, |
|
М=Б |
|||||
до |
15 000 Гц (так называемая широ- |
МОхГ^\ |
l l l l l l h . |
lln |
||||
каполосная |
частотная |
модуляция). Ин |
■ill |
|||||
декс частотной модуляции, определяю |
|
fo |
Частоты |
|||||
щий 'число пар 'эффективных боковых ко |
|
|
|
|||||
лебаний, |
при |
этом |
изменяется в |
Г=5кГц |
|
М=12 |
||
500 раз — от |
|
|
|
iilliliihilliilln |
А^мин |
Д / |
_ |
50 000 = |
3,3 [рад] |
|
ДО |
|
|
15 000 |
|
|
А/ |
|
50 000 |
|
||
Ммакс = |
= |
= 1670 брад ]. |
|||
- Г ~ |
— £ Г |
||||
|
F H |
|
30 |
|
В процессе модуляции это создает сдвиги фаз Дер 1вы'сокоч'астотнаго колеба ния 'соответственно |[трад]:
Д Фмин = 3,3 [рад] -57,3 |
= 190°, |
рад
А Фмакс = 1670.57,3 = 96 500°.
fo Частоты
М=20
fo Частоты
Р и с . 13.6. Спектральные дIla^rpaМ'Мы частотномодулированных сигналов при различных значениях F ( Q) и М , постоянной амплитуде U 2 в процес
се частотной модуляции
361
Осуществить такие сдвиги фаз удается только в схемах частот ных модуляторов, где девиация частоты Д/ не зависит от частоты сигнала, а сдвиг фазы Д<р связан с ее изменениями. При фазовой модуляции значение Дф определяется только амплитудой модули рующего сигнала, поэтому получить большие изменения без иска жений не удается. В современной схеме импульсно-фазового моду лятора, описанного ниже, максимальный сдвиг фазы составляет Дф=140°, т. е. значительно меньше того, который необходим даже на высших частотах модуляции. Для углубления модуляции при меняют многократное умножение промодулированного колебания.
В радиосвязи для коммерческой телефонии применяется узко полосная частотная модуляция. Для глубокой модуляции при по
лосе частот модулирующих колебаний от /Ггг=300 |
Гц |
до FB= |
= 3400 Гц достаточна девиация частоты Д/=15 000 |
Гц. |
Средние |
значения индекса модуляции при этом составляют М = 1—2. Поло
са частот при |
узкополосной |
ЧМ ограничивается значением |
2FB, |
т. е. примерно |
равна полосе |
амплитудномодулированного |
коле |
бания. |
|
|
|
13.4. СПОСОБЫ ОСУЩЕСТВЛЕНИЯ ЧАСТОТНОЙ МОДУЛЯЦИИ
СТРУКТУРНАЯ СХЕМА ПЕРЕДАТЧИКА ЧМ
Общая структурная схема передатчика с частотной мо дуляцией приведена на рис. 13.7. Его высокочастотный тракт на
чинается с маломощного |
устройства — частотномодулированного |
возбудителя, в котором |
модулируется частота автоколебаний. В |
зависимости от способа и схемы осуществления частотной модуля ции возбудитель может содержать различное число каскадов. Од нако он условно считается первым каскадом высокочастотного тракта передатчика. Все каскады тракта высокой частоты, следу ющие за возбудителем, работают в режиме умножения 9 и усиле ния частотномодулированных колебаний. Необходимость умноже ния частоты в тракте передатчика вызвана практической невоз можностью получить непосредственно в возбудителе достаточную величину линейной девиации Af, которая при МВ ЧМ радиовеща нии составляет 50 кГц.
В каскадах-умножителях частота колебаний и величина девиа ции, полученные на выходе возбудителя, умножаются в k раз, где k — общий коэффициент умножения частоты в тракте передатчика'. Рабочая частота передатчика /раб и девиация А/раб связаны на вы ходе возбудителя с /о и Д/Возб простыми соотношениями:
раб ~ |
о |
(13.9) |
А /раб |
= |
^ А / воэб*) |
*) Обычно применяется удвоение и утроение частоты.
Например, при работе на частоте /раб = 66 МГц (Я=4,55 м) и коэффициенте умножения в тракте k = 9 (двойное утроение) сред няя частота и ее девиация на выходе возбудителя?
f0 = - 1 ^ |
= - ? - = 7.35 МГц, |
k |
9 |
Д /ВОзб = ^ = - ^ - = 5,5 кГц.
k 9
Все каскады высокочастотного тракта передатчика работают в граничном или близком к нему режиме. Полоса пропускания всех каскадов должна быть не менее 2F-b(M+A). Основное усиление
Тракт умножения иусиления
чшжтнОмпдш1ппЛпншуДчкппрЯг1и/ш
Рис. 13.7. Структурная схема «ысокочастсктного тракта передатчика с частотной модуляциен
Р ис. 13.8. Структурная схема возбудителя гари прямом способе осуществления частотной модуляции
мощности ЧМ колебаний происходит в оконечном каскаде, кото рый должен обладать достаточно высоким кпд.
Показатели качества работы передатчика почти полностью оп ределяются данными частотномодулированного возбудителя, ос новными из которых являются коэффициент нелинейных искаже ний, уровень собственных шумов, создаваемых паразитной частот ной модуляцией (например, из-за пульсаций питающих напряже ний), и частотная характеристика.
Рассмотрим более подробно схемы частотномодулированных возбудителей. Их построение определяется выбранным способом, частотной модуляции. Существуют два способа частотной модуля ции — прямой и косвенный. Рассмотрим каждый из них в отдель ности.
ПРЯМОЙ СПОСОБ
Прямой способ осуществления частотной модуляции за ключается в непосредственном изменении частоты задающего ге нератора по закону модулирующего сигнала путем соответствен ного изменения емкости или индуктивности его колебательной си стемы. Устройство, изменяющее частоту задающего генератора воздействием на его параметры, носит название частотного моду лятора.
На рис. 13.8 показана структурная схема получения частотной модуляции. Модулирующий сигнал Us , усиленный до требуемого
363
уровня, воздействует на частотный модулятор. Последний пред ставляет собой управляемое реактивное сопротивление, величина которого изменяется по закону модулирующего спадала. Он вносит в контур задающего генератора дополнительную переменную ем кость или индуктивность, что вызывает изменение мгновенной ча стоты колебания, т. е. частотную модуляцию. Средняя (несущая) частота fofcoo) и ее максимальная девиация А/возсГАювозо), полу чающиеся на выходе возбудителя, умножаются затем в тракте пе редатчика до требуемых значений /раб и A/pafi.
Достоинством прямого способа модуляции является возмож ность получения значительной линейной девиации частоты. Однако в задающих генераторах с.параметрической стабилизацией часто ты получить требуемую (порядка 10-5) стабильность средней ча стоты не удается. Для ее повышения схемы частотномодулированных возбудителей дополняются устройствами автоматической под стройки частоты (АПЧ). В зтнх устройствах применяются высоко стабильные, так называемые опорные, кварцевые генераторы, яв ляющиеся источниками колебаний эталонной частоты, с которыми сравниваются и корректируются колебания задающего генератора. Совместное применение частотномодулированпого автогенератора и устройства АПЧ позволяет получить необходимую стабильность средней частоты задающего генератора.
Частотную модуляцию можно осуществить и в кварцевом за дающем генераторе, воздействуя управляемым реактивным эле ментом непосредственно на кварц. Однако незначительная девиа ция частоты делает этот способ невыгодным из-за необходимости ее многократного последующего умножения. Кроме того, действие реактивного элемента в самой схеме кварцевого задающего гене ратора снижает общую стабильность автоколебаний.
Существует ряд схем частотных модуляторов, использующих в качестве управляемых реактивных элементов:
а) входную эквивалентную емкость модуляторной лампы; б) выходное реактивное сопротивление ламповой схемы (так
называемую реактивную лампу); в) емкость полупроводниковых приборов (диодов, варикапов
идр.).
Рассмотрим принципиальные схемы перечисленных частотных модуляторов.
Схема с использованием входной эквивалентной емкости лам пы *> (рис. 13.9), предложенная Г. Т. Шитнковым, применяется в передатчиках узкополосной частотной модуляции для служебной радиосвязи. Параллельно анодному контуру задающего генерато ра действует входная эквивалентная емкость каскада модулятора. Если нагрузкой модулятора Лм служит активное сопротивление (в данном случае контур, настроенный на среднюю частоту задаю-
‘) При накаленном катоде и меняю щ ихся потенциалах на электрод ах лам пы состояние пространственного за р я д а около катода и уп равляю щ ей сетки изм е няется. Это и вы зы вает изменение входной эквивалентной емкости лампы .
364
щего генератора), то входная эквивалентная емкость определяется как
СПх э —С&к+ ^ 1+ j Cag,
где отношение UJUg характеризует коэффициент усиления лампы.
Рис. 13.9. П ри нцип иальная схем а частотного м о д улятора с использованием входной эквивалент ной емкости лам пы
Обычно в качестве модуляторной лампы выбирают пентод с пе ременной крутизной характеристики, коэффициент усиления кото рого определяется произведением SRa или в рассматриваемой схе ме S R се . Окончательное выражение для входной эквивалентной емкости в этом случае можно записать в виде
Свхэ = CgK -+- (1 + SR^) Cag. |
(13.Ю) |
Под воздействием модулирующего напряжения, введенного в
цепь управляющей сетки пентода, соответственно изменяется ре зультирующее смещение Egpc3, а следовательно, и крутизна 5 и входная эквивалентная емкость Свхэ. Таким образом, суммарная емкость Со= С+ Свхэ контура задающего генератора будет изме няться в соответствии с модулирующим напряжением, что и вызо вет частотную модуляцию. Для неискаженной частотной модуля ции необходимо, чтобы между изменяющимися величинами сохра нялась линейная зависимость. Обычно для модуляторной лампы выбирается такой режим, при котором в отсутствие модулирующе го напряжения лампа заперта, а при его подаче работает на пря молинейном участке характеристики без сеточных токов. В этом случае модулятор не нагружает контур задающего генератора, т. е. не вызывает в нем. дополнительных потерь и паразитной амплитуд
ной модуляции.
Можно показать, что при изменении емкости С0 контура задаю щего генератора на небольшую величину ±ЛС генерируемая ча
стота изменится на величину Д / = -}- /0 Со •
365
Связь модулятора с контуром задающего генератора осуществ ляется через переменный конденсатор Ссв, который позволяет под держивать постоянной величину девиации частоты Д/(Д<о) при пе рестройках задающего генератора (диапазонного возбудителя) на другую частоту.
В схемах, построенных по этому принципу, удается получить неискаженную частотную модуляцию с максимальной девиацией порядка 15 кГц, что удовлетворяет требованиям получения глубо кой модуляции при служебной узкополосной радиосвязи.
Схема с реактивной лампой представляет собой устройство, в котором эквивалентное сопротивление между анодом и катодом лампы частотного модулятора носит емкостный или индуктивный характер и меняет свою величину в соответствии с изменениями модулирующего сигнала. В такой схеме сдвиг фаз между дейст вующим на лампе переменным напряжением Ua и первой гармони
кой тока / а1 |
создается при помощи фазирующей цепи, состоящей |
из активного |
и реактивного сопротивлений (Zj и Z& рис. 13.10а). |
Рис. 13.10. В арианты схемы реактивной лампы
Эти сопротивления подбираются таким образом, чтобы напряже ние возбуждения Ug, снимаемое с сопротивления Zb было сдвину то на 90° по отношению к напряжению всей цепи и на лампе Ua. Сдвиг напряжения на сетке лампы вызывает соответствующий сдвиг совпадающей с ним по фазе первой гармоники тока 1 а1 по отношению к действующему на лампе напряжению Uа, т. е. делает ее анодную цепь эквивалентной реактивному сопротивлению. Если ток / а1 опережает анодное напряжение Ua (<р=+90°), то выходное сопротивление лампы ZaK имеет емкостный характер и, наоборот, при отставании тока Iai (ср = —90°) — индуктивный характер.
Для правильной работы фазирующей цепи:
366
а) сопротивление Z2 должно быть много больше Zi, так как
Ug<^Uа (и отношение — выбирается не менее 10);
2 1
б) одно из сопротивлений должно быть обязательно активным;
в) |
общее |
сопротивление fZaK= Z i+ Z 2) |
должно быть |
таким, |
чтобы |
ток / ф |
через фазирующую цепь был |
значительно |
меньше |
тока /at реактивной лампы. Это ослабляет влияние фазирующей цепи на режим задающего генератора.
Возможны четыре варианта схемы реактивной лампы, показан ные рис. 13Л06, в, г, д. В любом случае схема частотного модуля тора ведет себя либо как эквивалентная емкость Сэ (см. рис. 13.10
в, г), либо как индуктивность L3 (см. рис. 13.106, д). |
Их величины |
и характер определяются значениями сопротивлений |
фазирующей |
цепи и зависят от средней крутизны |
Scp характеристики лампы. |
Во всех схемах с простыми RC или RL фазирующими цепочками не |
|
получается точного сдвига фаз на 90° |
между Ua и Ug, т. е. между |
Uа и / аь так, что, кроме реактивного |
сопротивления, реактивная |
лампа вносит в контур автогенератора и некоторое активное со противление, изменение которого при модуляции может вызвать паразитную амплитудную модуляцию.
Определим эквивалентную реактивность частотного модулято ра, например, для схемы рис. 13.10г.
Ток через фазирующую цепь
J _ |
Ua___ |
ф _ |
R2 + icoL, • |
Так как |Zt | -с |Z2|, т. е. /?2»d>Li, / ф « U jR2.
Напряжение возбуждения реактивной лампы, снимаемое с со противления Zi=io>Li,
Ug = / ф i со Lx« i со Ua.
Ток реактивной лампы без учета влияния анодной реакции
/ai = Scp£/g = i a ^ f * - t / a.
Сопротивление анодной цепи реактивной лампы (между точка ми а—к) при условии /ф<СЛн можно оценить как
2 _ |
^ |
|
Ua |
^ %2 |
_ _!_ |
/ах |
, LiScpUa |
i со Lj Sep |
icoCs |
||
|
|
1Ш |
R2 |
|
|
где эквивалентная |
емкость |
C3= i-i5cp/i?2) a 5 CP=-Spi('0<) — средняя |
крутизна характеристики лампы, которая является функцией угла
отсечки 0 и в режимах В |
и С зависит |
от смещения £ gpe3- |
При |
||
работе |
реактивной лампы |
в режиме |
А |
('0= 180°) средняя |
кру |
тизна |
ее характеристики Scp=<S, т- е- |
равна статической. В этом |
367
случае для управления эквивалентной реактивностью частотного 'модулятора должны иаполызовать’ся только ламты с те ременной крутизной характеристики.
Для того чтобы реактивное сопротивление частотного модуля тора было управляемым, величина Scp под воздействием модули рующего напряжения Us должна изменяться линейно. Это дости гается введением модулирующего напряжения Us в цепь управ ляющей сетки реактивной лампы аналогично известным схемам сеточной модуляции. Изменения результирующего смещения Egpea приводят к соответствующим изменениям крутизны SCD и эквива лентной емкости (индуктивности) частотного модулятора. Перво начальная рабочая точка (Eg0) выбирается на криволинейном участке характеристики, что обеспечивает пропорциональную за висимость ее средней крутизны от модулирующего .напряжения даже при небольших изменениях результирующего смещения.
Принципиальная схема частотного модулятора с реактивной лампой показана на рис. 13.11. Частотный модулятор подключен
Рис. 13.11. П ринципиальная |
сх ем а частовном одулиро- |
Рис. |
13.12. Зааи си - |
|
ванного (возбудителя с -реактивной лам пой |
мость емкости р-п- |
|||
|
|
п ерехода |
пол упро |
|
|
|
водникового д и о д а |
||
|
|
от |
величины о б |
|
|
|
ратного |
-напряж е |
|
|
|
ния |
|
|
параллельно контуру |
задающего генератора. |
К фазирующей |
цепи и участку анод—катод реактивной лампы приложено высоко частотное напряжение U& задающего генератора. Условие \Z2\^> 3>|Zi| определяет емкостный характер фазирующей цепочки, при котором ток / ф опережает по фазе напряжение Па почти на 90°. Напряжение Ug, поступающее на управляющую сетку с сопротив ления RI, совпадает с током /ф фазирующей цепочки. Ток первой гармоники 7ai совпадает по фазе с напряжением Ug и опережает почти на 90° Ua, поэтому реактивная лампа в этой схеме играет роль эквивалентной емкости. Если на сетке реактивной лампы при сутствует только постоянное смещение Eg0, то частота автоколеба ний соответствует средней частоте fa(a>o), определяемой суммарны ми значениями параметров контура задающего генератора с уче
368
том емкости Са (или индуктивности L3), вносимыми частотным модулятором. Так, если сопротивление частотного модулятора име ет емкостный характер (см. рис. 13.10в, г), то
(13.11)
2 л У С а Z-!
где Co=Ci + C2 — общая емкость контура.
Если же сопротивление частотного модулятора эквивалентно индуктивности (см. рис. 13.106, д), то
(13.12)
2 я У С 1 L 0
где L0 = L lLJ(L[ + L3) — общая индуктивность контура.
Таким образом, при воздействии модулирующего напряжения емкость (индуктивность), вносимая частотным модулятором в кон тур задающего генератора, изменяется, что приводит к изменени ям частоты автоколебаний.
Рассмотрим изменения частоты автоколебаний в процессе мо
дуляции на примере схемы (см. |
рис. 13Л0в). При эквивалентной |
||
емкости |
частотного |
модулятора |
Сэ = 40 пФ, емкости контура зада |
ющего |
генератора |
Ci=60 1пФ и ин1Д'у1ктн<вно'сти L=420 мкГ сред |
|
няя частота автоколебаний согласно выражению (13.11) |
|||
|
fo = ------- |
|
---- =1,46-10 Гц. |
|
6,28-К 100-10-12 - 120-10° |
В процессе модуляции емкость частотного модулятора изменя ется АСЭ= 3 пФ, т. е. от 37 до 43 пФ. Предельные изменения часто ты автоколебаний'' в процессе модуляции соответствуют крайним значениям общей емкости контура (С0—АСЭ) и (C0+AC3J. Так, максимальная частота
U = |
------- ;------ |
-- ------- = 1.48-10« Гц, |
|
2 л |М)7• 10-12- 120- 10—6 |
а минимальная
/2 = .............. |
-■■■■■.............. |
— = 1,44 • 10» Гц. |
2 л V 103-10—12- 120- К)-6
Таким образом, девиация частоты
д f h — h |
== 1,48-Ю" — 1,44-10° = q 0 4 . ю с Гц. |
2 |
2 |
Частотный модулятор с реактивной лампой в диапазоне рабо чих частот до /о= 50 МГц практически обеспечивает максимальную девиацию частоты порядка 2% от средней, т. е. Af=0,02/o- Более глубокая модуляция, требующая увеличенную амплитуду модули рующего напряжения и сильную связь частотного модулятора с контуром задающего генератора, приводит к нежелательной пара зитной амплитудной модуляции. Последняя возникает из-за изме нения сопротивления R се = р 2/(Л( + гв„) контура задающего генера-
36Э
тора вследствие вносимых дополнительных потерь гвп, вызываемых неточной фазировкой реактивной лампы. Эти потери изменяются в такт с модулирующим напряжением. Для уменьшения паразитной амплитудной модуляции следует увеличить отношение сопротив лений фазирующей цепи Z2/Z! и уменьшить степень связи частот ного модулятора с контуром задающего генератора. Полезно так же режим автогенератора выбрать перенапряженным, чтобы осла бить влияние нагрузки на амплитуду колебаний.
В частотных модуляторах с реактивной лампой из-за неста бильности питающих напряжений (особенно в цепи смещения) возникает также паразитная частотная модуляция. Для ее умень шения все источники напряжения частотномодулируемых возбуди телей стабилизируются. Весьма эффективным является способ па раллельного включения двух реактивных ламп, одна из которых эквивалентна емкости Сэ, а другая — индуктивности Ьэ. Модули рующее напряжение на сетки ламп подается в противофазе. Обе лампы включаются параллельно контуру задающего генератора. Таким образом, все изменения, связанные с колебаниями питаю щих напряжений, взаимно компенсируются, а девиация частоты по лучается удвоенной по сравнению с девиацией при действии одной реактивной лампы. По этому принципу построены многие возбу дители частотномодулированных радиопередатчиков диапазо на укв.
В качестве частотных модуляторов с успехом применяются схе мы с полупроводниковым диодом, где запертый отрицательным напряжением полупроводниковый диод действует как переменная реактивность, управляемая модулирующим сигналом. Их прин цип действия основан на известном свойстве р-/г-перехода изме нять величину переходной емкости Сп под действием приложенно го напряжения. Такой прибор может служить безынерционной емкостью, величина которой управляется обратным напряжением (—Ея). Характер зависимости емкости диода от величины обрат ного напряжения (—ЕЛ) показан на рис. 13.12 и для большинства
типов выражается зависимостью Сп » - ==, где к' — постоянный
V Ед
коэффициент, определяемый экспериментально для данного типа диода. Максимальная величина возможного обратного напряже ния не должна превышать |£ ДМакс| г^0,8£Проб (£проб— пробивное напряжение).
Эквивалентную схему диода, используемого в качестве реактив ного элемента, можно представить в виде последовательного или параллельного соединения меняющейся емкости С и эквивалентно
го сопротивления потерь г. |
Последнее почти не зависит от частоты |
и приложенного обратного |
напряжения до тех пор, пока диод ос |
тается запертым.
Одна из схем частотного модулятора с полупроводниковым ди
одом представлена на рис. 13.13. Модулирующий сигнал (7s |
и по |
стоянное запирающее напряжение Eg0 приложены к диоду Д, |
кото |
рый через конденсатор Ссв включен параллельно контуру задающе
370