книги из ГПНТБ / Кутателадзе, С. С. Пристенная турбулентность

женному,

чем

экспериментальный,

профилю

при

параметр

pax и = 1, /о=0,35, А =

100, п = 0 , 5 .

Общей особенностью представленных на рис. III.5 иІІІ.6

кривых является то, что вплоть до определенного

значения

волнового числа, которое будем обозначать

а л о к , сокращение

интервала

недопустимо и Д =

Ді =

1. При

а > а л о к

допусти­

мые значения А и Ді

резко уменьшаются

(практически скач­

кообразно),

а

затем

падают

с ростом

а

по

характерным

терных величин:

размером

ö так

называемой

вязкой

зоны,

т. е. области в потоке, где

из-за малости

и — с и

и" уравне­

ние

(1.6.8) перестает быть

уравнением

с

малым

параметром

при

старшей производной

и

представления (Ш.З) и

(III.5)

несправедливы.

Величина

о,

с другой

стороны,

определяет

масштаб, на котором практически

теряет

силу

вязкое

реше­

(III.5). При

умеренных и" и а > 1 этот масштаб определяет­

ся из (III.5)

:

u=ui

+ i(y — yi)\

(ІІІ.8)

где у\ — либо стенка, либо ось; и,\ —

и,(у{).

Введем некий масштаб I и

новую

переменную г= у

1 Уі •

Тогда (1.6.8) преобразуется:

ф'Г — 2a?cpz + а* ф =

іа Re yl2+k [(zk

— c j (<р"г —- а?ф) —

— П(П— 1)26 ~2 ф],

(III.9)

где C{—(c — « i ) / ~ ^ - 1 ;

a\ = al\

индекс z означает, что

диф-

ся

из

требования, чтобы вязкие члены

(левая часть III.9)

были

одного

порядка

с

инерционными

членами

(правая

часть

III.9), т. е. чтобы

_ _ і

/ = ô ^ ( a R e - | > )

*+*.

(ШЛО)

Рассмотрим

пристенные

возмущения.

Если с и и

имеют

в

вязкой

зоне

один

порядок, то в

(III.9)

следует

положить

k—\,

*( =

ио',

Ыі = 0

и

вязкий

масштаб ô ~

(aRe

uQ')~'!' [127,

242]. При малых а этот масштаб может

быть

достаточно

мал, в то время как

бі

больше

интервала

(—1,1). Кривые 1

на рис. III.2 хорошо иллюстрируют эти обстоятельства.

Поскольку

на кривой

1

C . - Ä O (нейтральный

случай),

решение

невязкого

уравнения

(III.4)

вещественно. Вязкая же

поправ­

ка

к

решению

комплексна,

и поэтому

ср(

дает представление

о

величине вязкого

масштаба

о.

В

этом

случае

невязкий

именно он определяет величину А. Для

течения

Пуазейля

(см. рис. III.5, кривая 1)

это проявляется

наиболее

рельеф­

но. В диапазоне 3 < a < 1 0

A ~ l / a в

соответствии

с

(III.7).

У профилей турбулентного

типа (см.

рис. 111.4, кривые 2, 3)

и" в (ІП.4) невязкие решения не описываются

соотношения­

ми (III.5).

С

ростом a

невязкий

масштаб

бі

падает быстрее

вязкого

и начиная

с

a > 1 5

у кривой

1

и a > 1 0 2

у кривых 2 \\ 3

(см.

рис. III.5) величину А

определяет

именно

вязкий

мас­

штаб.

Однако

в этом

случае

на

масштабе

А | с | ^ > | м | , и

по­

этому

изменением

и

можно

в

первом

приближении

пренеб­

речь,

что

соответствует

k=0

в

формулах

(III.8),

(III.9),

и,

следовательно,

A ~ ( a R e Y ) - ' \

(Ш.11)

По расчетным данным

заключительные

отрезки

кривых

на рис. III.5 с хорошей точностью

следуют (III.11).

Важно

отметить,

что

поскольку

при

а < 1 0

величина

А

определяется невязким решением, то и значения алок

не

за­

висят

от числа

Рейнольдса

(конечно,

если

R e > l ) ,

а

опреде­

ляются только

формой

профиля

скорости.

Для

пристенных

возмущений с увеличением выположенности профиля

а л о к

сначала уменьшается

от 2,5

для

параболы

до

примерно

1,5

когда | с | > | « | , Д,

следует

закономерности

(III.11)

(см. зак­

лючительные

отрезки

кривых

1

и 2 на

рис. III.6).

Однако

характерной

особенностью

прносевых

возмущений

является

то, что

Ді

определяется и

при

малых

а

вязким

масштабом.

У параболы,

в частности,

в

формуле

(ІІІ.8)

и1

=

итйУІ,к=2

и ô —• (ay

R e ) - ß , что

отражено на рис. III.6

(кривая

1 в ин­

тервале

0 , 0 3 < а < 3 ) .

Соответственно

и

сс лок для прносевых

возмущений

будет

зависеть

от

числа

Рейнольдса,

причем

txH0KRe

сохраняется

постоянным

(для

параболы

a M K R e «

« 2 0 0 ) .

Горизонтальные

участки

в

зависимостях

Д(а)

и

Ді(а)

приводит к

появлению

асимметричных

собственных функций,

и это сразу

позволяет

сократить интервал более чем вдвое.

При численной реализации сокращение

Д даже предшествует

но, если

u(y)=u( — у )

и

ф(у) —собственная

функция с соб­

ственным

значением

с,

то из (1.6.8) и симметрии

граничных

условий

следует, что

ц>і=А [ср(г/) +ф( — у)],

(ç2 — B[q>(y) —

—ф(—у)]

тоже будут

собственными функциями с тем же с.

Напротив, если одному и тому же с отвечают

как

симметрич­

ная, так

и антисимметричная собственные

функции, то соб­

ственной

функцией

будет

и

произвольная

(асимметричная)

их линейная комбинация.

С другой стороны, локальные свойства предполагают асим­

метрию собственной

функции, особенно

для

пристенных воз­

мущений.

Если мы

можем

без

ущерба

заменить

интервал

(—1, 1) интервалом

(уи

1)

(см.

рис. I I 1.4),

то, следовательно,

проявляют

свойства локальности, а

критические

точки еще

сравнительно далеки от оси (что характерно

для

параболы

Пуазейля),

вышесказанное о точках

кратности

и

характере

одна критическая

точка,

хотя

корней

у

уравнения

и—с=0

может

быть

два. Отметим,

что в области

локальности

как

пристенных

(от точки

слияния

кривых

/ и 2 до ус=1

на

рис.

Ш.З), так и приосевых возмущений

(от

точки

слияния

кривых

3 и

4

до

г/ с =0)

существуют

локальные

максимумы

величины

СІ, которые

контролируют

устойчивость

локальных

возмущений

(если

П = т а х с 1 < С О , то

все локальные

возмуще-

ния затухают), и П в определенном

смысле

может

служить

мерой устойчивости локальных

возмущений.

Найдем зависимость П от числа

Рейнольдса

для

профи­

лей типа

(III.8).

Поскольку

характерный размер

А

опреде­

ляется, как правило, в районах а~атаз.

вязким

масштабом

(III.9),

то характерное

волновое число

j

< W ~ l / ô ~ ( c c / ? v )

*+»

или

I

« m a *

(Ш.12)

При

этом

[55]

в

точке

максимума

c=U\

+ c\lh,

т.

е.

j

fe_

П

=

тахсс

Re

*+» .

(III.

13)

a

Следует

отметить,

что

зависимости

(III.12), (III.13)

носят

[55], справедливы для

приосевых

возмущений

при

/г>1,12,

а для

пристенных — при & >

0 .

В частности,

расчеты для

плоских

течений

Куэтта

[237]

и

Пуазейля

[211]

показали

справедливость

формул

( I I I . 12),

(III.13) для

всех

спектраль­

ных номеров.

Б И Б Л И О Г Р А Ф И Я *

Г. А б р а м о в и ч

Г.

Н.

Теория

турбулентных

струй.

М.,

Физматгнз,

1960.

2. А д а м о в с к н й

В. И.,

К у т а т е л а д з е

С. С,

Ш т о к о л о в

Л. С.

Гидродинамическое сопротивление при кипении этилового спирта, пе-

догретого до температуры насыщения, в области больших скоростей

течения—ЖПМТФ, 1967, № 3.

3. А д а м о в с к н й

В.

И.,

С в о р к о в а

И.

Н.,

Ш т о к о л о в

Л.

С.

Критические тепловые потоки при больших скоростях течения.— Воп­

росы

радиоэлектроники,

серия

«Тепловые режимы термостатнрования

и охлаждения электронной аппаратуры», 1967, вып. 1.

4.

А р м а н д

А. А.

Сопротивление

при

движении

двухфазной

системы

по горизонтальным трубам.— Изв. ВТИ, 1964,

№

1.

5.

А р м а и д

A.

A.,

H е в с т p у е в а

Е.

Н.

Исследование

механизма

движения

двухфазной

смеси

в

вертикальной

трубе.— Изв.

ВТИ,

1950,

№ 2.

6.

А р м a H д

А. А.,

Т р е щ е в

Г. Г.

Исследование сопротивления

при

движении пароводяной смеси в обогреваемой котельной трубе при

высоком давлении.— Изв. ВТИ, 1947,

№ 4.

7.

Б а ж а в о в а

В. В.,

С и л а н т ь е в

Б. А.

Экспериментальная

про­

верка гипотезы постоянства завихренности жидкости в зоне отрыва —

ЖПМТФ, 1966,

№ 1.

8.

Б а т у р и н

В. А.,

У л а н о в

И. М.

Энергетический

баланс

стабили­

зированных дуг в аргоне с интенсивным осевым потоком газа.— ЖТФ,

1968, т. 38, № 5.

9.

Б и р и х

Р. В.,

Г е р ш у и и

Г. 3.,

Ж у х о в и ц к и й

Е. М. О

спект­

ре возмущений

плоскопараллельных течений при малых числах

Рей­

10.

нольдса.— ПММ, 1965, т. 29, вып. 1.

Ж у х о в и ц к и й

Е. М.,

Р у д а ­

Б и р и х

Р. В.,

Г е р ш у и и ' Г. 3.,

к о в

Р. Н.

Гидродинамическая

и тепловая

неустойчивость

стационар­

ного конвективного движения.— ПММ, 1968,

т. 32, вып. 2.

числа

11. Б л о м

Ж.,

В р и з

Д. А.

О

величине

турбулентного

Праидтля.— В

сб.: Тепло- и массоперенос, т. 1. М., «Энергия»,

1968.

12.

Б о б к о в

В.

П.,

И б р а г и м о в

M.

X.,

Н о м о ф и л о в

Е.

В.,

С у б б о т и н В. PI.

Исследование

пространственных

коэффициентов

корреляции H поперечных масштабов температурных возмущений при

турбулентном течении ртути в круглой

трубке.— ТВТ,

1966,

т. 4, №

3.

13.

Б о б к о в

В. П.,

И б р а г и м о в

M. X.,

С у б б о т и н

В. И.

Времен­

ные характеристики и спектр пульсаций температур при турбулентном

течении жидкости в трубе.—ТВТ, 1968,

т. 6, №

1.

14. Б о б р о в и ч

Г.

И.,

Г о г о

и н н

И.

И.,

К у т а т е л а д з е

С.

С ,

М о с к в и ч

ев а

В. Н.

Критические тепловые потоки

при кипении

би­

нарных смесей.—ЖПМТФ, 1962, № 4.

* Значительную часть библиографии представляют работы,

выпол­

ненные в Институте

теплофизики

СО

АН СССР

(см. предисловие).

15.

Б о б р о в и ч

Г. И.,

Го г о н

им II. И.,

К у т а т е л а д з е

С. С. Влия­

ние

размера

поверхности нагрева па

критически!'! тепловой

поток

при

кипении жидкости в большом объеме.— ЖПМТФ, 1964,

№

4.

16.

Б о б р о в il ч

Г. II., К у т а т е л а д з е

С. С. Применение метода подо­

бия для

обобщения

экспериментальных

данных о критических

тепло­

вых потоках

в кипящей

жидкости.— Атомная

энергия,

1960,

т. 9, № 6.

17.

Б о б р о в и ч

Г. PI.

К у т а т е л а д з е

С. С.

Влияние

концентрации

спирто-водяпой смеси на критическую плотность теплового потока.—

ЖПМТФ, 1964,

№ 8.

18.

Б о р и ш а н с к и й

В.

М.,

К у т а т е л а д з е

С.

С,

Ш н е й д е р-

м а и

Л. Л.,

M и H ч е H к о

Ф. П.

Некоторые

физические

закономер­

ности процесса кипения в условиях свободной и вынужденной конвек­

ции.— «Труды ЦКТИ им. Ползунова»,

вып. 62. Л.,

1965.

19. Б у р д у к о в

А.

П.,

К у т а т е л а д з е

С.

С,

К у з ь м и н

В.

А,.

H а к о р я ко в

В. Е.

Влияние звуковых колебании на процессы теп-

ло-массообмена.— В сб.: Тепло- и массообмен,

т.

1.

М.,

«Энергия»,

1968.

20.

Б у р д у к о в

А. П.,

H а к о р я к о в

В. Е.

Теплообмен

от цилиндра в

звуковом поле при числах Грасгофа, стремящихся

к нулю.— ЖПМТФ,

1965,

№

1.

21.

Б ѵ р д у к о в

А. П.,

Н а к о р я ко в

В. Е.

О

переносе

массы

в

зву­

ковом поле.—ЖПМТФ, 1965, № 2.

22.

Б у р д у к о в

А.

П.,

Н а к о р я к о в

В. Е.

Влияние

колебаний

на

массоотдачу

от

сферы

при

больших

числах

Прандтля.— ЖПМТФ,

1967,

№

3.

25.

Б у р к а

А.

Л.,

Р у б ц о в

Н. А.

Нестационарный

теплообмен

излу­

чением

двух

непрозрачных

тел

конечных размеров.— ИФЖ,

1965,

т. VIII,

№ 6.

26.

Б у р к а

А. Л.,

Р у б ц о в

Н. А.

К нестационарному

лучистому

взаи­

28.

В и н н ч е н к о

Н. К.

и

др. Турбулентность в

свободной атмосфере.

*

29.

Л., Гидрометеоиздат,

1968.

Е.

Г.,

К у т а т е л а д з е

С.

С ,

В о л ч к о в

Э.

П.,

3 а у л и ч H ы й

Л е о н т ь е в

А. И.

Заградительное

охлаждение

при подаче

инород­

ного

вещества в

турбулентный

пограничный

слой.— ЖПМТФ,

1967,

№ 2.

*

30.

В о л ч к о в

Э.

П.,

З а у л и ч н ы й

Е.

Г.,

Л е б е д е в

В.

П.,

Л е ­

о н т ь е в

А. И.,

С и н а й к о

Е. И.

Экспериментальное

исследование

эффективности

газовых

завес.— В сб.: Тепло-

и

массоперенос.

Т. 1.

31.

М., «Энергия»,

1968.

С. С,

Л е о н т ь е в

А. И.

Взаи­

В о л ч к о в

Э. П.,

К у т а т е л а д з е

модействие

затопленности

струи

с

твердой

стенкой.— ЖПМТФ,

*

32.

1965,

№

2.

Э. П., К у т а т е л а д з е

С. С ,

Л е в ч е н к о

В. Я.,

Л е ­

В о л ч к о в

о н т ь е в

А. И.

Заградительное

охлаждение

при

многощелевом

и

ре­

шетчатом вдуве

в

турбулентный

пограничный слой.— ЖПМТФ,

33.

1966,

№ 3.

Э.

П.,

К у т а т е л а д з е

С.

С ,

Л е о н т ь е в

А.

И.

В о л ч к о в

О влиянии сжимаемости и неизотермичности газа на эффективность ох­

лаждения.— ЖПМТФ, 1966, № 4.

34.

В о л ч к о в

Э. П.,

Л е в ч е н к о

В. Я-

Тепловой

турбулентный

погра­

ничный

слой

на

плоской

пластине с

теплоизолированным

участком.—

ИФЖ, 1961,

т. V I I I ,

№

6.

35.

В о л ч к о в Э. П., Л е в ч е н к о

В. Я- Эффективность газовоіі

завесы

в турбулентном

пограничном слое.— ЖПМТФ, 1965,

№ 5.

36.

В о л ч к о в Э

П., Л е в ч е н к о

В. Я. Теплообмен

при струйной

защи­

40.

В у л п с Л.

А.,

К а ш к а

р о в

В. П.

Теория

струй

вязкой жидкости.

М., «Наука»,

1965.

41.

Г а л и ц е й ск ни

Б. М.

и др. Влияние резонансных колебаний

дав­

ления теплоносителя на конвективный теплообмен в трубе.— Изв. АН

СССР, Энергетика

и транспорт,

1968,

№ 5.

42.

Г е р ш у н и

Г.

3.

Об

устойчивости

плоского

конвективного

движе­

ния жидкости.— ЖТФ,

1953, т. 23, вып. 10.

43.

Г е р ш у н и

Г. 3.,

Ж у х о в и ц к и н

Е. М.

О

двух

типах неустойчи­

вости конвективного движения между параллельными вертикальными

плоскостями.— ИВУЗ, Физика, 1958,

№ 4.

44.

Г е р ш у н и

Г. 3.,

Ж у х о в и ц к и н

Е. М.,

Т а p у и и н

Е. Л.

Вто­

ричные стационарные конвективные движения в плоском вертикаль­

ном слое жидкости.—Изв. АН СССР, МЖГ, 1968, № 5.

45.

Г и н з б у р г

И.

П.

Прикладная гидрогазодинамика. Л.,

ЛГУ,

1958.

46.

Г о л ь д ш т и к

М. А.

Математическая модель отрывных течений не­

сжимаемой жидкости.— ДАН СССР,

1962,

т. 147, № 6.

47.

Г о л ь д ш т и к

М.

А.

Один

класс

точных

решений

уравнений

Навье —Стокса.—ЖПМТФ, 1966, № 2.

48.

Г о л ь д ш т и к

М. А. Принцип

максимальной

устойчивости осреднен-

иых турбулентных течений.— ДАН СССР,

1968,

т. 182, № 5.

49.

Г о л ь д ш т и к

М. А.,

З ы к и н

Г. П.,

П е т у х о в

10.

И.,

С о р о ­

к и н

В. Н.

Об

определении радиуса воздушного вихря в центробеж­

ной форсунке.—ЖПМТФ, 1969, № 4.

50.

Г о л ь д ш т и к

М. А.,

К у т а т е л а д з е

С. С.

Вычисление констан­

ты пристенной турбулентности.— ДАН

СССР,

1969,

т. 185,

№

3.

51.

Г о л ь д ш т и к

М. А.,

П е т у х о в

10.

И.

Об

устойчивости

одного

осесимметрнчного течения.— Изв. АН СССР, МЖГ, 1967, № 3.

52.

Г о л ь д ш т и к

М.

А.,

С а п о ж н и к о в

В. А.

Устойчивость

лами­

нарного потока в присутствии поля массовых сил.— Изв. АН СССР,

53.

МЖГ,

1968,

№ 5.

А.,

С а п о ж н и к о в

В.

А.,

Ш т е р н

В.

Н.

Г о л ь д ш т и к

М.

Локальные свойства профиля скорости и гидродинамическая устойчи­

вость. Киев, «Гидромеханика», 1970.

54.

Г о л ь д ш т и к

М.

А.,

С а п о ж н и к о в

В.

А.,

Ш т е р н

В.

Н.

Локальные

свойства

задачи

гидродинамической

устойчивости.—

ЖПМТФ, 1970, № 2.

55.

Г о л ь д ш т и к

М. А.,

С а п о ж н и к о в

В. А.,

Ш т е р н

В. Н.

Ус­

тойчивость турбулентных

потоков

и

гипотеза

Малкуса.— Изв.

АН

СССР, МЖГ, 1970, № 5.

56.

Г о л ь д ш т и к

М. А.,

С и л а н т ь е в

Б. А.

К

теории

ламинарных

затопленных струй.—ЖПМТФ, 1965, № 6.

Определение

длины зоны

•5/. Г о л ь д ш т и к

М. А.,

С и л а н т ь е в

Б. А.

отрыва за уступом в канале.— ЖПМТФ, 1966,

№ 6.

58.

Г о л ь д ш т и к

М. А.,

С и л а н т ь е в

Б. А.

О

влиянии загроможде­

ния канала на движение жидкости в зоне отрыва за плохо обтекаемы­

ми телами.—ЖПМТФ, 1967, № 1.

59.

Г о л ь д ш т и к

М. А.,

С и л а н т ь е в

Б. А.

Экспериментальное

ис­

следование течения и турбулентного обмена за плохо обтекаемыми

телами.—Труды

симпозиума по турбулентности. Киев, 1967.

60.

Г о л ь д ш т и к

M. А.,

С о р о к и н

В. Н.

О движении

частицы

в внх-*

ревой камере.—ЖПМТФ, 1968, № 6.

61.

Г о л ь д ш т и к

М. А.,

Ш т е р н

В.

Н.

Определение

закона

турбу­

лентного трения в ядре потока на основе принципа максимальной ус­

тойчивости,— ДАН

СССР, 1969,

т. 188, № 4.

62.

Д е р е в я и к о

Н. Ф.,

T р о х а н

А. М.

Исследование

турбулентности

оптическими методами.— ЖПМТФ, 1968,

№ 4.

63.

Д р у ж и н и и

С. А. О

расчете

внутреннего

теплообмена

при

пори­

стом охлаждении.— Теплоэнергетика,

1961,

№ 9.

64.

Д р у ж и и и H

С. А.

О равномерности проницаемости пористых ме­

таллов.— Порошковая

металлургия,

1966,

№

7.

65.

Д р у ж и и il и

С. А.,

3 е л е и г у р

А. А.,

Л е о н т ь е в

А. И.,

Л у-

г о в с к о й

П.

П.,

M а м о il о в

В. И.,

М и р о н о в

Б. П.,

Ф а ф у-

р и Ii

А. В.

Экспериментальное

исследование турбулентного

погранич­

ного

слоя на проницаемой поверхности.— В

сб.: Тепло-

и

массопере-

нос, т. 1. М., «Энергия».

1968.

66.

Д р у ж и н и н

С. А.,

З е л е п г у р

A . A . ,

Л е о н т ь е в

А. И.,

Л у-

г о в с к о й

П.

П.,

М и р о н о в

Б. П.,

М а м о н о в

В. И.

Два

мето­

да определения

точки

оттеснения

в

турбулентном

пограничном

слое

от проницаемой поверхности. Препринт. Новосибирск,

1968.

67.

Д р у ж и н и н

С. А.,

З е л е н

г у р

А. А.,

М а м о н о в

В. И.,

Ми­

р о н о в

Б. П.

Оттеснение в турбулентном пограничном слое на про­

ницаемой

поверхности

при

сверхкритическом

вдуве.— ЖПМТФ,

1969,

№ 1.

68.

Д р у ж и

и и и

С. А.,

Л е о н т ь е в

А. И.

К

расчету

распределения

температуры на пористой пластине.— ИФЖ,

1966,

т. X, № 4.

69.

Ж и н к и H а В. Б.,

М а л е п к о в

II. Г.,

M о с к в и ч е в а В. Н. Влия­

ние геометрических характеристик дырчатого листа

па

величину

уно­

са тяжелой

компоненты

при барботаже.— ЖПМТФ,

1963, №

1.

70.

З а й ц е в

В. М.,

С о р о к и н

М. П.

К

вопросу

об

устойчивости

теп­

лового конвективного движения жидкости в вертикальной щели.— Уче­

ные записки Пермского

Госуниверсптета,

1961,

т. XIX, вып.

3.

71.

3 а у л и ч и ы и

Е. Г,.

К у т а т е л а д з е

С. С,

Л е о н т ь е в

А.

И.

Турбулентный пограничный слоіі при наличии химических реакций на

поверхности.—ЖПМТФ,

1967, № 4.

72.

И б р а г и м о в

M. X.,

С о б о л е в

Г. И.,

С и д о р о в

В. И.,

С у б ­

б о т и н

В.

И.

Пульсацпонно-временные характеристики пульсаций

температур при турбулентном течении жидкости в квадратном кана­

ле.—ТВТ, 1968,

т. "6, № 2.

73.

К а д е р

Б. А.

К строению вязкого подслоя тѵрбѵлеитпого погранич­

74.

ного слоя.— Изв. АН СССР, МЖГ, 1966,

№ 6.

конвективный

К а л и н и н

Э. К.,

Д р е й ц е р Г. А.

Нестационарный

теплообмен н гидродинамика в каналах. М.,

1969.

75.

К а н т о р о в и ч

Л. В.,

К р ы л о в

В. И.

Приближенные методы выс­

шего анализа. М., Физматгиз, 1962.

76.

К и р д я ш к и и

А.

Г.,

Л е о н т ь е в

А.

И.

Исследование

гидроди­

намики и теплообмена в вертикальных слоях жидкости при свободной

конвекции.— ТВТ,

1969,

т. 7, №

4.

77.

К п р д я ш к и и

А. Г.,

Л е о н т ь е в

А. И.,

М у х и н а

IT. В.

Устой­

чивость ламинарного течения жидкости в вертикальных слоях при ес­

тественной конвекции.— ІТзв. АН СССР, МЖГ,

1971,

№ 5.

78.

К и с л ы х

В. И.

Распределение

твердой

фазы

по

высоте

слоя,,

псевдоожиженного

капельной

жидкостью.— ИФЖ-

1964,

т.

VII,

№ 10.

79.

К и с л ы х

В. И.

Распределение

вероятности

флюктуации

числа

ча­

стиц твердой фазы в псевдоожнжепном

слое.— Химическая

промыш­

ленность,

1965, №

6.

80.

К и с л ы х

В. И.

Флюктуация

числа

частиц

твердой

фазы

в

слое,,

псевдоожиженной жидкостью.— ИФЖ,

1966,

т. X, № 5.

81.

К и с л ы х

В. И.,

Ч и р к о в

Ю. С.

Распределение вероятности

флюк­

туации частиц твердой фазы по высоте псевдоожижепного

слоя.— Хи­

мическая промышленность, 1966, № 6.

82.

К о л м о г о р о в

А. Н.

Локальная

структура турбулентности

в не­

сжимаемой жидкости при очень больших числах Рейнольдса.— ДАН

S3.

СССР, 1941, т. 30, № 4.

К о л м о г о р о в

А. Н.

Рассеяние

энергии при локально-изотропной

турбулентности.—ДАН СССР, 1941, т. 32, № 1.

84.

К о с т е р

и и

С. И.,

Л е о н т ь е в

А. И.,

Ф е д е р о в

В. К.

О

мето­

дах обобщения опытных данных по конвективному теплообмену при

движении

газа

в

начальном

участке

трубы.— Теплоэнергетика,

1962, № 5.

85.

К о с т ы л

ев

10.

В.,

П о п о в

В. И., Х а б а х п а ш е в а

Е. М.

Про­

фили скоростей при ламинарном течении структурно-вязких

жидко­

стей между

параллельными плоскостями.— ЖПМТФ,

1966,

№ 2.

86.

К у б а н с к и

й П. Н. Измерение трубкой Кундта длимы волны ультра­

звуковых

колебаний,

генерируемых

струен.— Акустический

журнал,

1956, т. 5,

№

1.

87.

К у з ь м и н

В. А., П о к у с а е в

Б. Г. Измерение трепня

в

двухфаз­

ных потоках

электрохимическим

методом.—-ЖПМТФ,

1969,

№

5.

89. К у т а т е л а д з е

С. С.

Гидромеханическая

модель

кризиса

теплооб­

мена

в

кипящей

жидкости

при

свободной

конвекции.— ЖТФ,

1950,

т. 20,

вып. 2.

90.

К у т а т е л а д з е

С. С.

Теплопередача

при

конденсации

и

кипении.

М., Машгиз,

1952.

91.

К у т а т е л а д з е

С. С.

Влияние температурного фактора на дозву­

ковое турбулентное течение газа.— ЖПМТФ,

1960, №

1.

92.

К у т а т е л а д з е

С. С.

Влияние

скорости

циркуляции на

коэффи­

циент

теплоотдачи при

кипении

в

трубах.-—Энергомашиностроение,

1961,

№

1.

93.

К у т а т е л а д з е

С. С.

Теплообмен

при

кипении.— В

сб.: Тепло- и

массоперенос, т. 2. М., «Энергия»,

1968.

94.

К у т а т е л а д з е

С. С.

и

др. Тепломассообмен и трение

в

тур­

булентном

пограничном

слое.

Новосибирск,

Изд.

СО АН

СССР,

1964.

95.

К у т а т е л а д з е

С. С ,

Б а т у р и н

В. А.,

П и ч а х ч и

Л. Д.,

Р е б -

р о в

А.

К-.

У л а н о в

И.

М.,

Я р ы г и н В.

Н.

Энергетические

ха­

рактеристики

генераторов

низкотемпературной

плазмы.— В

сб.: Теп­

ло- и массоперенос, т. 2. М., «Энергия»,

1968.

96.

К у т а т е л а д з е

С. С ,

Б о р и ш а н с к и й

В. М.,

Н о в и к о в

И. И.,

Ф е д ы и с к и й

О. С.

Жидкометаллііческие

теплоносители. М.,

Атом-

издат,

1958.

97.

К у т а т е л а д з е

С. С ,

Б у р д у к о в

А. П.,

Н а к о р я к о в

В.

Е„

К у з ь м

и и

В. А.

Применение электрохимического

метода

измерения

трения в гидродинамике

двухфазных

сред.— В

сб.: Тепло-

и

массопе­

ренос, т. 2. М., «Энергия»,

1968.

98.

К у т а т е л а д з е

С.

С,

В а л у к и н а

Н.

В.,

Г о го п и н

И.

И.

Влияние размера нагревателя на критические

тепловые

нагрузки

при

кипении недогретой жидкости в условиях свободной конвекции.—ТВТ,

1967, т. 5, №

5.

99.

К у т а т е л а д з е

С. С ,

В а л у к и н а

Н. В.,

Г о г о и и н

И. И.

За­

висимость критического теплового потока от размеров нагревателя при

кипении насыщенной жидкости в условиях

свободной

конвекции.—

-100.

ИФЖ,

1967,

т. XII, №

5.

Л е о н т ь е в

А. И.

Турбулентное

трение

на

К у т а т е л а д з е

С. С,

101.

плоской пластине в сверхзвуковом потоке

газа.— ЖПМТФ,

i960, № 4.

К у т а т е л а д з е

С. С,

Л е о н т ь е в

А.

И.

Законы

сопротивления

И З а к а з № -І2н

209