Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

книги из ГПНТБ / Кафаров, В. В. Принципы математического моделирования химико-технологических систем (введение в системотехнику химических производств) учеб. пособие

.pdf
Скачиваний:
89
Добавлен:
22.10.2023
Размер:
12.55 Mб
Скачать

Здесь

[Rmn] — м а т р и ц а

п р е о б р а з о в а н и я ,

или

о п е р а ц и о н н а я

м а т р и ц а ,

/-го технологического опера­

тора; т (п) — число

параметров

выходных (входных) потоков.

Каждый

элемент

гтп матрицы

преобразования [Rmn] предста­

вляет собой соответствующий коэффициент функциональной связи в виде коэффициентов разделения или к. п. д., значение которого не зависит от параметров входных потоков. Элементы матрицы преобразования технологического оператора отражают связь между входными и выходными параметрами с учетом кинетических харак­ теристик процесса и пространственной распределенности его пара­ метров. Рассмотрим выражения для матриц преобразования некото­ рых основных технологических операторов ХТС.

Матрица преобразования технологического оператора разделения,

'Соответствующего разделителю потока, в которой гХ1 =

г22 = ... =

гпп =

я = const, будет:

 

 

[В*п]= а X [Епл]

(III,25)

причем

[Еял] — единичная матрица.

 

Функциональная связь типа (111,24) для разделителя потока

имеет следующий вид:

 

 

[Y„ 1 (у)]= а X [Елп] X [XniJ

(111,26)

Для технологического оператора разделения, соответствующего некоторому сепаратору (отделителю потока), функциональную связь между векторами [Yml] > [Xml] можно выразить таким образом:

Гц

0

О

 

 

О

г22

О

 

 

IYm 1 (/)] —

 

 

 

 

 

[XmiJ

(111,27)

О

0

■ •

гтт

 

 

причем элементы матрицы преобразования

не равны

между

собой и представляют различные функции параметров элемента ХТС. Если в технологическом операторе химического превращения одновременно протекает z независимых реакций, то можно записать следующую систему уравнений материального баланса химических

компонентов:

К

 

 

 

2

ѵцМ ,= 0

(111,23)

 

 

 

Ы

 

 

где

\'ij

— стехиометрический

коэффициент ;-го компонента в

і-ой реакции:

Mj — молекулярный вес /-го

компонента; г = 1, z — число независимых реак­

ций;

/ =

1, к — число компонентов,

участвующих в реакции.

 

.88

Стехиометрическая матрица [S] системы уравнений (III,28)fc будет:

ѴЦ . . . ѵ1к

[S]=.

(Ill, 29)-'

v2 1 • • •

VZK

Функциональную связь между

векторами параметров входных

и выходных технологических потоков реактора представляют в сле­ дующем виде:

[Y ]=([E ] + [C][S])[X] (III,30)

Здесь [Е] — единичная матрица; [С] — матрица констант ско­ рости химических реакций; [R] = [Е] + [С] X [S] — матрица пре­ образования реактора. Матрица [R] — не диагональная; элементы

еезависят от параметров элемента ХТС.

Для технологических операторов ХТС с распределенными пара­

метрами, к которым относятся аппараты, где протекают противо­ точные массообменные процессы, нахождение элементов матриц преобразования практически сводится к свертке зонной ячеечной математической модели по пространственной координате и ее лине­ аризации в некотором диапазоне изменения параметров вектора входных потоков. Подобная свертка математической модели приме­ няется также в тех случаях, когда химико-технологические про­ цессы рассчитывают на основе средних движущих сил или равно­ весных зависимостей.

Математические модели большинства процессов химической тех­ нологии в настоящее время составлены и проверены в промышлен­ ных условиях, однако сведения об их использовании при моделиро­ вании сложных ХТС практически отсутствуют. Многие методы уско­ ренного проектирования включают приближенное описание техно­ логического процесса с помощью эмпирических данных, полученных на действующих типовых системах. Очевидно, применение таких моделей возможно на первых этапах проектирования с последующим уточнением и заменой эмпирических данных о реальном процессе данными, полученными в результате систематических вычислений на более точных математических моделях.

Разработка упрощенных моделей позволит уменьшить частоту ввода понравок в ходе моделирования, что в конечном счете может привести к решению с исключением всех итерационных процессов

вычисления вообще и минимизировать

общий объем вычислений.

2. МЕТОДЫ ОПРЕДЕЛЕНИЯ

МАТРИЦ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ

ТЕХНОЛОГИЧЕСКИХ ОПЕРАТОРОВ ХТС

Аналитический метод

Аналитический метод определения элементов операционных мат­ риц технологических операторов ХТС основан на получении анали­ тических решений уравнений математической модели ТО.

89

Для технологических операторов, процессы в которых описы­ ваются математическими моделями с сосредоточенными парамет­ рами (реакторы полного смешения, теплообменники смешения и т. п.), вычисление коэффициентов передачи, связывающих выходные и входные параметры, не представляет особых трудностей. Более ■сложной задачей является аналитическое определение коэффициен­ тов передачи для процессов с распределенными параметрами, кото­ рые в общем случае описываются уравнениями в частных производ­ ных.

Рассмотрим аналитический метод расчета коэффициентов пере­ дачи для элемента ХТС с распределенными параметрами на примере процесса изотермической абсорбции в насадочной

колонне.

В качестве выходных параметров примем со­ ставы газа и жидкости, покидающих колонну; вход­ ными параметрами являются составы и количества газа и жидкости на входе в колонну (рис. Ш-З).

Математическая модель процесса при режиме полного вытеснения и противотоке взаимодейству­ ющих фаз, а также при линейной равновесной зависимости имеет следующий вид:

Рис.

Ш-З. Наса­

Л<у»

Ä'J

(111,31)

L ^ - + Ky(y~~mx) = hL~

дочная

колонна

 

 

 

для

изотермиче­

 

 

 

ской

абсорбции.

G l l 7 + K v ( y - mx) = - hG j r

(Ш ,32)

 

 

 

где L,

G — массовые расходы жидкости и газа: кь, ко

— количества жидкости

и газа, удерживаемые в насадке;

К у — объемный коэффициент массопередачи;

X, у ,

х'0,

у'0 — текущие и начальные концентрации поглощаемого

компонента

в жидкости и газе; z — линейная координата; т — тангенс угла наклона линии равновесия; t — время.

Начальные и граничные условия соответственно будут:

t = 0 у — y%(z) x = x \ { z )

(III,32a)

2 = 0 у = у \ { 0. I) z = Z x = x \ ( Z , t)

При изменении нагрузки на колонну по газу или орошению

уравнения

(111,31)

и (111,32) принимают следующий вид:

< і0 + AL)

а(Х° + Ах)

+ К ѵ [(у0+ А у ) - т (х0+ Ах)] = (hL+

ДАЬ) д ^ Ах)

 

 

 

(Ш ,33)

(G0+AG)

+ К ѵ [{ уо + Ау)_ т {XQ+д*)] = -(A g +

Aha )

 

 

 

(ІП.34)

90

Вычитая из уравнений (111,33) и (111,34) соответственно уравне­ ния (111,31) и (111,32), получим систему уравнений в отклонениях:

(Lo + A L ) ^ - + A L ^ - + K v ( A y - m A x ) = {hL + АhL) - ^

+ ЛhL ^ f -

 

(111.35)

(Go+ A G ) 1 £ l + ae ^ s . + K r { A y _ m Ax) = _ (ag + aag )

Ah(}

 

(111.36)

Система уравнений (111,35) и (111,36) при переменных нагрузках по газу и орошению нелинейна. Если рассматривать малые откло­ нения нагрузок от стационарных значений (при этом значениями Ahi, и Дha можно пренебречь), система уравнений может быть линеаризована.

Разделив уравнение (111,35) на L0, а уравнение (111,36) на G0

и вводя безразмерную координату z —■z/Z, находим:

дха

, д Ах

K VZ

Ay

KyinZ

Ax— ii

d Ax

(ІИ ,37)

Н —Г-І----

 

~~Ц~

dt

dz

dz

 

 

 

 

 

I*G дуо ,

d Ay .

K VZ

 

К у m l

 

 

дАу

 

A y ------ A x = - U —

 

 

(111,38)

dz

dz

Go

 

 

 

 

 

 

где

AL

AG

 

kjZ

 

 

 

 

 

 

12 —

h GZ

 

 

Lo

G0 ; h ~

 

Go

 

Выражения для

производных ^

и ~ определяются

из реше-

t .

 

*

dz

dz

 

 

 

 

ния уравнений стационарного режима

'Lo—~ + Ку (уо—тх0)=0 dz

 

Go дуро

■Ку (у0 — т х 0) = 0

и будут:

dz

 

 

 

 

 

дхр

J_

( l - — )Ае-

V

«2 /

ifi

т '

 

У' (0)

( i - A . ) e~A — 1

дур

 

Ae,-A

 

dz

 

y ' (0)

 

 

 

где

KyZ

 

KymZ

 

«i=

a 2 = -

Go ;

; А = a2 —

 

 

 

(111,39)

(111,40)

(111,41)

91

Подставляя выражения (111,40) и (111,41) в уравнения (111,37) и (111,38) и проделав в последних преобразование Лапласа по вре­ мени с учетом нулевых начальных условий, получим (опустив знак А):

Здесь

N =

 

Лг

 

,

_

__

 

 

 

+ Ne-AvL + K 1y - T 1x = 0

 

 

 

dz

 

 

 

 

 

 

 

dz

+ Ме-Ац0 - К 2х + Т 2у = 0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Ь-ir)А

у' (0);

 

M

Ay' (0)

Ь - І г

)

е~А— 1

 

 

]

i4!

 

 

 

 

 

 

T i= tip - \ - a i,

T2= t 2p-\-a2,

кх-

KyZ

 

KymZ

»

K2—

ri

 

 

 

 

 

Lo

 

«*0

(111,42)

(III,43а)

(II 1,436)

Для решения системы уравнений (111,42) и (III,43а) с граничными условиями (ІІІ,32а) применим оператор Лапласа:

 

 

 

(р, s)= J Ф(Р, be-

О О

 

 

 

 

 

 

 

dz

 

 

 

Тогда

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

(—T1+ s ) x ( p ,

s)= N

я + л

liL (p) —K1y(p,

8) + ж(0)

 

(111,44)

 

 

(T2 + s)y(p,

s) = —М

 

pq (p) + k2x (p,

*) + äl(0)

 

(ІП.45)

Решая уравнения (111,44) и (111,45) относительно х (р , s) и у (р, s),

находим:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Ж ( р ’

N

(S + Л ) (s S i ) (s—s2)

I

+ M

( s + Л) (s —S i ) (s—s2)

f*G (*>>—

 

 

 

Kl

У(0)-

s+ T2

* ( 0)

 

(111,46)

 

 

(s—Si) (s—s2)

(s —Si) (s s2)

 

 

 

 

* -Г і

 

 

 

* - Г і

У(0)+

 

S)

М (s + ^4) (s —sl) (s —S2)

**G ^

^ ( s - s i ) ( s - s 2)

 

-j— ;—:--- g --------Г Ж(0)-ІУ .

I . . .

”2

T7-------r f1L (P)

 

(111,47)

 

'

L ( s s i ) ( S —

s 2>

( s +

Л ) ( s

Si ) ( s

S2)

 

 

где

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

*1,2= -

T i 2 T l ± \ V { T i +

T 2) * - t i K XK2

 

(III,47a)

92

Обратное преобразование Лапласа выражений (111,46) и (111,47) дает:

(si sz) е Az (Т2А) + (s2~\~ А) (Т2Л- si) е*'г

®(Р, z ) = —N

___________ —(si ~Ь-Л) (s2 + 1+) es‘z__________

X

+

) + s2) («1—s2)

 

 

 

 

 

 

Az

 

 

 

 

 

 

 

 

 

X

Hl (р ) ~ к 1

®1 —s2

■2/(0)+ + lZ(+ + T2) - e s‘z (s2 +

T2)

*( 0 ) +

 

 

 

 

 

 

 

 

 

®1 —s2

 

 

 

 

 

 

 

-Мкі (si — s2) e Azjr (A +

s2) eSl2 — (si + A) eSzZ

PG(p)

(111,48)

 

 

 

 

 

(А +

sx) (А +

s2) (sj — s2)

 

 

 

 

 

У (P,

z) = es‘2(^ - 7 ’i) -

eSa2( ^ - r i)

2/ (0)+ k2 ■

 

„s2z

■ж (0)-

 

 

Si—s2

 

 

 

 

 

 

sl~ s2

 

 

 

 

 

 

M

(s2— si) {T\-\-A)e Az-\- (s2+ +) Qi —Ti) es,z—(sx+ +) (s2—T1) es2z

X

 

 

 

 

 

+ sx) +

s2) (sx —s2)

 

 

 

 

 

 

XHG (p)—Nk2Ol — s2)e Az + (A + s2) eSlZ—(sx+ + ) es‘z Hl (p )

(111,49)

 

 

 

2

 

(A + Sx) (zl +

s2) (sx- -s2)

 

 

 

 

 

или в

сокращенной

записи

 

 

 

 

 

 

 

 

х(р,

z ) = W l x (p)nL (p) + W2x(p)]xG (p) + W3x(p)y(0) + Wi x (p)x(0)

(III.50)

У (P,

z) = W ly (p) [iG (p) + W2y (p) у (0) +

Wzy (p) X (0) + Wiy (p) \xL (p)

(111,51)

Положив в уравнении (III,48)

значение z — І и

имея

в

виду

граничные

условия

(III,32а), получим:

 

 

 

 

 

х (0)= -- w

i ~(p) [Wlx ^

Pl (p ) + w 2* Cp) Hg (p) + w sx (p) у (О)—x (г)]

(111,52)

Подставляя выражение (111,52) в уравнения (111,48) и (111,49) и

решая последние относительно составов потоков х (р , 0) и у (р , z) на выходе колонны, находим искомые передаточные функции наса­ дочного абсорбера.

Из передаточной функции достаточно просто может быть полу­ чена амплитудно-частотная характеристика процесса, которая вклю­ чает не только коэффициент передачи колонны при переходе из одно­ го стационарного режима в другой, но и отражает демпфирующие свойства процесса по отношению к изменениям входных параметров с различной частотой.

Вид нередаточных функций насадочного абсорбера по соответст­

вующим

каналам передачи представлен в табл. III-1, в которой

приняты

следующие обозначения:

 

f (р)— (Уі + ^г)2 —4кі«2

 

8 ( p) = j (T2 + T1+ V H p ))

 

g { P) = \ { T 2+ T 1~ v m )

93

V

Т аблица ІН-1

Передаточные функции математической модели насадочной абсорбционной колонны с распределенными параметрами

 

 

 

Передаточные функции

 

 

 

 

 

обозначение

 

 

ВИД

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Wg ( р ) e~Tt (р>

 

 

 

 

 

где

Wg (p) _

/_(Р)

 

• eg(p)

 

 

 

 

 

 

 

g ( p ) - g ( p ) e~Vf i p )

 

 

 

и ' " (й

Z \ p )

 

 

W g (p) e~ T‘ (p)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

w

, г ) _

АУ"(Р)

 

 

i - e - V T t P )

 

 

 

 

 

«2

-------------Z -----------r

 

 

 

 

 

Д * '(р )

 

 

 

 

 

 

 

 

 

S (p ) — ? ( p ) e _ y /(p )

 

 

 

TT7

 

А®*(Р)

 

 

і _ е- Ѵ Ш

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

^ (р)

Д у '(Р )

 

 

g (p) ’g{p)e~y f

(p)

 

 

 

тг

, ч

Ах" (р)

 

, f [(Ti +

A ) W xy (p) -

*! ( l - e"x W „

(p))]

И *G

 

AG (р)

 

U (P) — (Га — ^4)1

(P)

+

-4)1

 

ТТ7

 

А х"(р)

Л7

1 * 2 ^

(P) - (Г 2 - Л )

( l -

e~AW xx (p))]

 

 

(Р )

Д £ (р)

 

[ g ( p ) ~ ( T 4 - A ) ) [ g { p ) - ( T 1+ A)]

 

ТГ

ТпТ

Ау" (р)

, ,

U i Wy x i p ) (T-l+ A) (1—eA Wyy{p) \

- A

 

l g ( p ) - ( T 2 - A ) ] [ g ( p ) ~ ( T 1+

A)]

 

W yG

 

AG (р)

 

 

Wr L ^ ~

 

Л

\(T2A ) W y x ( p ) k2 ( 1 — eA Wyy(p))]

A

Д £ ( р )

l g i { p ) - { T i - A ) ] [ g ( p ) - ( T l +

A)]

 

 

Коэффициенты усиления

А

a 2 — ot.ië~A

Ae~A oc2 — a 1e~A

<*2

1 —

 

_A

 

a 2 — a l e

 

 

1 e~A

«1

 

~A

 

а 2~-ccie Л

 

(xxy aiKyy)

----- (Kyx

a l Kyy)

- j - («2Kxx— KXy)e~A

-j -

 

— Kp^) e~A

Воспользовавшись полученными передаточными функциями, опре­ делим необходимые коэффициенты передачи. По теореме о началь­ ном и конечном значениях оригинала имеем:

lim ф (т)= lim pW (р) р

(111,53)

Т->оо

р->-о

 

и

_

 

Іітф (т) =

lim pW (р) р

(111,54)

Т->0

со

 

Применяя уравнения (111,53) и (111,54) для случая ступенчатого входного воздействия (р = 1/р), можно найти коэффициенты пере­ дачи и значения переходных функций при т 0. Вычислим пре­ делы некоторых из рассматриваемых функций. Из уравнения (111,336) непосредственно следует:

lim Т і= Ki II lim T-2= иг

(111,55)

р-М) р->-о

Подставляя выражения (111,55) в формулу (III,47а), получим:

lims! = 0

lims2 = —A

 

 

(111,56)

p-*0

p -"О

 

— A

 

lim (r2+ si) = a 2

lim (T + S )=

<%2

(ПІ,57)

p-o

2 2

 

p -*- 0

 

 

 

Далее, переходя к пределам выражений Wyy (р), Wxx (р), Wxy (р) и Wyx (р) с учетом равенств (111,56) и (111,57), находим коэффици­ енты передачи, отвечающие этим передаточным функциям (см.

табл. III-1).

Определение коэффициентов передачи колонны при изменении нагрузки (по газу или жидкости) по соответствующим передаточ­ ным функциям с помощью предела осложнено тем, что при р -> 0 получается неопределенность типа 0/0. Применение правила Лопиталя в данном случае весьма затруднительно из-за сложности исход­ ных выражений. Однако предельные значения переходных функций можно найти из решения нелинейной системы уравнений, написан­ ной для нового установившегося состояния, т. е. для времени т -*-оо:

ті - ^ - — (1 +VL)-^-T^ + ai Ax= Ne Агѵь + кіЬу

ит

dz

 

(111,58)

Ті ■^Г" + (1+(хе)~4^- + а 2 Аy = —Me~AznG + k2 Аж

dz

Так как система уравнений (111,58) дает устойчивое решение и переменные Ау (Z , т) и Ах (Z, т) ограничены при т ->оо, то

 

d Ах

 

ÖAу

lim —---- = 0 и lim

—— =0

Т->СО

01

т-*-оо

иі

Введем обозначения:

 

 

 

lim Аж = ж

П т

Ау ~ - У о э

т-*со

 

т-»-оо

 

95

Тогда система уравнений (111,58) может быть записана в виде

д х ^

ажоо = - 6е А2Н ~ сУс

dz

дУсг.

 

 

 

 

 

 

(III,59)

~dy оо =

'

A Z V-G +

f x c

 

 

d z

 

где

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0,2

d = -

«l

 

с =

, Kl

; / =

”2

1 + Hl

 

1 + PG

 

 

 

1 + Иь

1 + Рс ’

 

 

N

 

*9=

м

 

 

 

 

l+H'L

l+M'G

 

Применяя к системе уравнений (111,59) преобразование Лаплас

 

 

_

 

СО

_

о

 

 

 

 

ф (s) =

J

фе

dz

 

 

 

 

 

 

О

 

 

 

 

с учетом граничных

условий (III,32а),

находим

 

(« + «)*„ = -Ь jq ^ P b +сУоо +*(0)

(111,60)

(*+<*) у«, = —?

p g + /ж (0) + у (о)

Система уравнений (111,60) аналогична системе уравнений (111,44) и (111,45), если в последней положить

Ті = а; N =Ь; к1==с; T2 = d-, M = q\ K2 = f

(111,61)

Подставляя равенства (111,61) в выражения передаточных функ­ ций, получим коэффициенты передачи исходной системы нелиней­ ных уравнений:

^о,~f" d

(111,62)

** d+ ae“(a+rf)

. e-<a+V

(111.63)

Kyy~ d + a e - W

1 — g-(cH-d)

Kxy~° d + a e -M

. , 1 - e -(a+d>

Ky x = f - d-\-ae (a+9)

KxG=4

[{а+А)к%у— с{1 —e-A«;*)]

Л —(a-J-d)]

 

-b- [ f Kx y — ( d — A ) ( i — е ~А к * х )\

%x L

 

А [А — (a + d)]

(111.64)

(111.65)

(111.66)

(111,67)

96

 

lCKyx—(a + 4 ) (1 еАкІу)\

(111,68)

KyG= qe

А [Л —(a + d)]

 

,

[(^—-4) ж?лг / (l

(111,69)

V - be~

A [ A - ( a + d)]

 

Из сравнения выражений для коэффициентов передачи исходной нелинейной системы (111,58) с коэффициентами передачи линеари­ зованной системы следует, что при рс = 0 и рх, = 0 будем иметь:

КХХ----КХх'і Ку у Куу'і Кух ---- Кух'і кх у ----

кху

Коэффициенты передачи нелинейной системы при изменении рас­ ходов потоков невозможно найти непосредственно из выражений для k*g, Kxl, KyG и KyL, так как при подстановке в них pG — О

и= 0 получается неопределенность вида 0/0. Эта неопределен­

ность легко

раскрывается при

переходе

к

пределу

при

pG -> 0

и hl -> 0. Найдем предел

выражения

КуЬ.

Подставляя в

формулу

(111,67) выражения к£у и

к

получим:

 

 

 

 

 

/с [1 -

e~(a+d)] -

(d—Л ) [d + ае-(а+£г)— -\-d)e~A]

(ІИ,70)

Kx L =

~ b

 

А [d + ae-(a+d>] [Л —(a + d)]

 

 

 

 

Обозначим:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

IА —(a+ d)]:

 

 

IlG

-Kim

 

Hx -=R

 

 

 

 

 

 

1 + HG

 

l + H

 

 

Тогда выражение

(111,70)

перепишется

в виде

 

 

х

А [d +

 

• -^-{dR —е~А [d R + A a ( l -

«*)]}

(ІИ,71)

ае (°+<0]

R

 

 

 

 

 

 

Затем, переходя к пределу при R -> 0, находим:

 

 

 

xL~ lim K*L= lim

 

 

 

 

4 r X

 

 

 

Н-о

R-*o\

Л [d + ae-(a+d)\ j Я

 

 

x | d R —e~A ^dR-\-Aa

+

Л2 + . .

=

 

—IV d ( і —е А) аАе А

 

 

 

 

 

 

 

 

А [ах —аое- -4]

или с учетом формул (111,63) и (111,65)

 

 

 

(111,72)

 

 

 

 

 

 

KxL=

N

(КУХ

а 2куу)

 

 

(111,73)

 

 

 

 

 

Аналогично можно вывести выражения для коэффициентов пере­ дачи насадочной колонны по отношению к изменениям других входных параметров (см. табл. Ш-1).

Аналитический метод определения коэффициентов передачи может быть применен и для математической модели насадочного абсорбера

7 Заказ 413

97

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ