
книги из ГПНТБ / Малиновский, Е. Ю. Динамика самоходных машин с шарнирной рамой (колебания и устойчивость движения)
.pdf
|
тххх + Ох (хх — х2) + сг (хх — х2) = 0; |
|
|
||||||||||||
|
m2x2 -1- Оу (х2— xj) + 02х2 + сх (х2— |
|
(129) |
||||||||||||
|
— хх) + с2х2 = c2q (t) + %q (f) |
|
|
||||||||||||
или |
(Txp2 + |
T2p -f |
\)хх = (kxp + |
Pi) -v2; |
|
|
|||||||||
|
|
(130) |
|||||||||||||
СгзР2 + Tt р + |
1) х2 = |
(k2 р + |
р2) q (р) + |
(k3p + р3) хх, |
|||||||||||
|
|||||||||||||||
где |
т 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/И2 |
|
|
||
|
|
|
|
|
Cl ’ |
|
|
|
|
|
|||||
|
Cl |
|
|
|
|
|
' з — Cl -j,- с2 |
|
|
||||||
|
hi |
II |
|
’% + |
&2 |
> |
|
|
1 |
(2D4 |
> |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
С1+ с2 |
|
|
|
Cl |
|
|
|||||
|
к 2 — |
|
»2 |
|
|
|
h |
|
|
|
• |
|
|
||
|
|
Ci 4- С2 |
|
|
|
Cl + |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
C2 |
|
|
|||||
|
p i= 1; |
|
р2 : |
|
|
С2 |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
Cl + С2 |
|
|
|
с! -)- С2 |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Разрешая систему (130) дважды по выходу xi |
и по выходу |
||||||||||||||
х2, получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
W</Xl (Р) = |
|
|
(^lР + Pi) (&2Р + Рг) |
|
|
; |
(131) |
||||||||
|
1) (Г3р2 + |
Т Ар + |
|
|
|
|
|||||||||
|
(7\Ра + Г2р + |
1) — (/?ip + pi) (k3p + р3) |
|
||||||||||||
|
. ______ |
|
|
(&2Р + |
р2) (7\р2 + |
Г2р + |
1) |
|
|
||||||
U V * (Р ) |
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Л • ( 132> |
||
|
(ПРа + Т’аР + |
1) (ТзР + Г4р -J- 1) — (&iP -j- рх) (k3p -f- р3) |
|
||||||||||||
После |
преобразований |
и |
подстановки |
|
р - m |
будем |
иметь |
||||||||
для двухмассовой схемы: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
по выходу хх |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
Wq,Xl (мо) | |
= |
|
|
2 + |
Ь2 |
|
(133) |
||||||
|
|
|
M2^-N2 ’ |
|
|||||||||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
а = Р2 — М 2®2; |
|
b.= (k2 + kxp2) со; |
|
|
||||||||||
М = Т{Г3со4 |
(7\ -f- T2Ti + |
Гд — kxk3) со2 - [- (1 — р3); |
|
||||||||||||
|
N = (T2 + T i - |
kxp3- |
/г3) 01 - |
(7\74 + Т2ТЪ) со3; |
|
||||||||||
ПО ВЫХОДУ Х-1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
_ / |
|
fl? + |
6? |
|
(134) |
||
|
|
|
|
|
|
|
= |
У |
A jr b k - |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
где |
|
|
|
|
|
{Ь2Т2 |
|
Тjp2) со2; |
|
|
|||||
|
|
°i — Р2 |
|
|
|
|
|||||||||
|
bx = |
|
(k2 -j- Т2р2) со — &37\(о3. |
|
|
Приведенные расчетные |
формулы |
отвечают |
уравнениям |
||||
(104) для случая, когда условие |
= a i&i выполняется. |
||||||
Обратимся к расчетной схеме, показанной на рис. 39, е. |
|||||||
Обозначим суммарный момент инерции J = |
|
массу двух |
|||||
секций машины т = т1+ т2, |
базу |
машины 1 = а + Ь, |
расстояния |
||||
от общего центра тяжести машины до передней оси |
|
||||||
|
|
9 |
|
|
|
|
|
Ai = — ^ — (а — аг) + ■— —— (&г + а), |
|
||||||
|
т 1 + |
т ч |
|
mi + т 2 |
|
|
|
до задней оси |
|
|
|
|
|
|
|
|
Л2 — |
■т2 |
|
т 1 + т 2 |
|
|
|
|
т |
|
|
|
|||
С учетом |
возмущающего |
действия |
дороги |
под |
передней и |
||
задней осью |
<71,2 ( 0 |
уравнения |
(104) |
можно |
переписать так: |
••J —{“ <лД2
% L -------- |
Z------------ |
Ь &1Х01 + CiXm + |
|
m A lA a |
J |
Xo2 = |
(t) |
+ |
(t); |
|
l2 |
|
|
|
|
|
|
J + |
m A j |
4.2X02 '0 |
|
|
|
|
-02 |
— |
|
|
02 T |
|
+ |
m A t A i — J |
XQ1 |
C2^2 ( 0 |
4 " |
4 2<72 (0> |
|
|
/2 |
|
|
|
|
|
или в операторной форме: |
|
|
|
|||
(Тгр2 + Тгр + 1) х01 + Т3р2х02 = (kiP + |
О <71(р); |
|||||
(ГiР2+ |
Тър + |
1) х02 -f- Тер2Хо1 = |
(k2p + |
1) Цъ {р), |
||
где |
|
|
|
|
|
|
Тг - |
|
2 ; |
тг = |
9-, |
|
гпА-^А^— У |
|
ф |
|
Cl |
|
ф |
|
J |
+ тЛ? |
г5 = |
J*. . |
TR |
тДхЛ2 — J |
|
Tt - |
ф |
1 ; |
сг |
|
ф |
|
|
|
kx= — \ |
kn |
с2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
(135)
(136)
Необходимо учесть, что для плоской расчетной схемы сигнал <7г(0 представляет собой тот же сигнал <7i(0, но сдвинутый во
времени на величину т = — . Тогда, если
V
M<7i(0K-> Qi(p), |
(137) |
то в соответствии с теоремой запаздывания [8] |
|
L {д2(0) ==■L {<7х (* — т» -f-> ет* qt (р). |
(138) |
91
С учетом последнего выражения из уравнений (136) можнозаписать необходимые передаточные функции:
первую — по выходу x0i при входе q(t)
|
|
|
|
|
|
|
|
|
—р ■i |
|
|
w |
(п) = |
( П р2 + Т ър + |
1) (klP + |
i) - |
Т 3р2 (k 2p +1)е |
ц |
(139) |
||||
q/X°' W |
|
(T ip 2 + Т 2р + 1) ( T iP2 + Т ър + |
1) - |
Т 3Т ер* |
|
||||||
|
|
|
|||||||||
вторую — по выходу х02 при входе q(t) |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
i |
|
|
|
|
|
(7> |
2 + т,р + 1) (Ыр + 1) е |
* - |
ТврЧ А р + 1) |
(140) |
||||||
Wq/x», (р) |
(T iP 2 + Т 3р -\- 1) (Т 4р 2 |
+ Т ър -|- 1) — Т 3Т ър 1 |
|
||||||||
|
|
|
|
||||||||
Как и в предыдущих случаях, определим модуль соответст |
|||||||||||
вующих |
амплитудно-частотных характеристик |
| W4/Xoi (гео) [ и |
|||||||||
| WqIXft2 (гео)]. Если подставить р = ш в уравнения (107) |
и (108; |
||||||||||
и учесть, |
что |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
—ко — |
I |
_ |
1 |
|
|
|
|||
|
|
е |
|
v — cos со------ |
г sin со — , |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
V |
|
V |
|
|
|
|
то после преобразований можно получить |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
f |
„2 |
, и2 |
|
|
|
|
|
|
I |
|
Wq/Xai (гео) |
- у |
а2 |
+ ^2 |
|
|
(141) |
|
|
|
|
Щ |
N \ |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
I |
|
а\ -f 63 |
|
|
|
(142) |
||
|
|
|
Wq,Xe, (гео) | = |
|
|
|
|
|
|||
где |
|
|
|
|
М 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
й2 = 1 — (Г4 --!- ТькУ) со2 4- Т3а2cos со - |
|
Г,&9со3 sin со ■ |
|
||||||||
j2 — (Гь + кг) со — 744со3 -j- Г3/?2ос3 cos со — 4- Г3со2 sin со — ; |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
о |
’ |
|
о |
|
|
= (П П ~ W о4 - (Тi 4- Г4 + 72Г5) со2 4- 1 ; |
|
|
||||||||
|
^ |
- |
(4 П 4 |
Т2Т4) со3 + (73 + |
Г5) со; |
|
|
||||
а3 = cos со — 4 |
|
Г6со2 — 744 со3 sin со —---- (7\ 4 |
744) со2 X |
|
|||||||
|
О |
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
У cos со — 4 |
(74 4 4 ) ю sin со — ; |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
7) |
|
|
|
V |
|
|
|
|
Ь3 = — sin со — 4 |
744®3 — 7’1й2со3 cos со — 4 |
|
|
|||||||
|
|
|
|
V |
|
|
' |
|
V |
|
|
|
4 (7\ 4 |
744)®2 sin со — 4 (74 -j- k 2) |
со cos со — . |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
и |
|
|
|
о |
|
|
Несмотря на принципиальную простоту, приведенные рас четные формулы достаточно громоздки. Практика показывает,, что при проектных и даже поверочных расчетах, как правило,
92
многократных, успеха удается добиться только с использова нием вычислительных машин, производящих вычисления па указанным формулам (для ЭЦВМ) или прямое интегрирование на АВМ приведенных уравнений движения с учетом в необхо димых случаях комплекса нелинейностей.
При использовании цифровой вычислительной машины не обходимо помнить, что каждое из значений \W (m )\ по при веденным формулам следует рассматривать как некоторое значение W'(coj), где сщ проходит все значения от 0 до заданного о)тах с некоторым шагом Дон Вычисленное в этом случае для каждого о),• значение функции спектральной плотности, напри мер, для функции
5 - Ы = I |
1 Ч К К |
(143> |
дает возможность определить |
|
|
2 1 (<°г) |
(144> |
£=0 |
|
и |
|
Следует учитывать одну принципиальную особенность. При вычислении спектра ускорений для подрессоренных масс (ко ординаты Xi для схем на рис. 39, б, в, г), когда спектр возму щающего воздействия задан уравнением (ИЗ), в силу того, что порядок относительно со для числителя в полном выражении (143) оказывается равным или даже выше порядка знаменате
ля, сумма в выражении (144) |
оказывается |
расходящейся, |
и |
|
пользоваться |
соответствующими |
формулами, |
строго говоря,, |
|
нельзя из-за |
того, что величина |
D к-при большом значении |
п |
может оказаться как угодно большой. Эта неприятная особен ность отражает тот факт, что принятая простейшая модель спектра возмущения не убывает достаточно быстро с увеличе нием со. Во избежание ошибок в этих случаях выражение lF(coг) в формуле (143) необходимо дополнить зависимостью (20), учитывающей эффект сглаживания микропрофиля, либо, что проще, разумным образом назначить величину сот ах (или я). Определенные рекомендации в этом случае можно получить из рассмотрения вида кривой 3 на рис. 13. Обычно полагают, что спектр возмущения не несет энергии на частотах, где ампли тудное значение кривой убывает в 10 раз. Назначив на основа нии таких соображений величину а)тах, можно не сомневаться, что при вычислении D у ошибка не будет значительной. (Для землеройно-транспортных машин обычно Ютах= 7-г-10 Гц).
93:
Пример исследования колебаний с учетом характерных нелинейностей
Приведенная выше методика расчета не исчерпывает всех возможностей анализа системы хотя бы потому, что не отра жает наличия в системе элементов нелинейности (упоров, воз можности отрыва колеса от поверхности дороги, сухое трение и нелинейные особенности упругих элементов). Кроме того, необходимо учитывать, что использование аппарата статисти ческой динамики для расчета колебаний системы дает не более
я• 1О'3,кгс
Рис. 40. Расчетная схема ма шины с нелинейной (пневмогидравлической) системой под вески:
а — двухмассовая |
система с |
огра |
ничителем хода; |
б — упругая |
ха |
рактеристика пневмогидравлическо-
го амортизатора; |
mi= 1590 кгс • с2/м; |
||
т2=570 |
кгс • с2/м; |
с2= 1600 |
кгс/см; |
v1*= 1770 |
кгс • с/м; |
\’2= 670 |
кгс • с/м |
В)
как оценку поведения системы в среднем. Значение этой оценки не освобождает конструктора от необходимости заботиться об исследовании поведения проектируемой системы при воздей ствии на нее мощных единичных воздействий. При решении по добных задач уточненный расчет системы на АВМ оказывается предпочтительным, так как в этом случае могут быть учтены все основные нелинейные эффекты.
Рассмотрим методику исследований колебаний двух типов шарнирной машины, имеющей на передней секции подвеску автомобильного типа. На рис. 40, а, б и 41, а, б дана характе ристика важнейших нелинейных элвхМентов и обозначены сво бодные ходы элементов подвески, ограничиваемые конструктив ными упорами и возможностью отрыва колес от опорной поверх ности. Как видно, наиболее существенные нелинейные эффекты определяются наличием гидропневматического амортизатора (рис, 40) и рессоры (рис. 41). Исследование расчетных схем, показанных на рис. 40, 41, удобно проводить моделированием
94
соответствующих уравнений на АВМ. Если необходимо одновре менно оценить величину D - как некоторую нормативную харак
теристику системы, то рационально одновременно использовать ЭЦВМ для непосредственной статистической обработки резуль татов, формируемых на выходе аналоговой модели. В качестве источника, формирующего возмущающее воздействие системы 5 д(со), удобно использовать аналоговый генератор шумов (на пример, типа ГШ-1) с набором соответствующих фильтров.
Р W ' ?, m '
Рис. 41. Расчетная схема машины с рессорной подвеской:
а — двухмассовая система с учетом сухого трения и упора; 6 — упругая характеристика рессоры; mi—995 кгс • с2/м; т 2=350 кгс • с2/м; с2= 1200 кгс/см;
Уг=530 кгс • с/м
Рассмотрим решение этой задачи сначала на примере схемы машины типа I (рис. 40, а).
Уравнения движения системы:
mxxl + (хх— х2) + f (хх— х2) = — т&; |
|
Щх2+ *>i {Ч — М) — / {хх— х2) -f с2 X |
(145) |
X [(*а — <7(01 + ^2*2 = — m2g.
Нелинейное усилие упругого хода гидропневматического амор тизатора (рис. 40, б) в системе (145) учитывается членом f(xi—х2). При исследовании модели необходимо также учесть условие удара об упоры при подхвате неподрессоренной массы
0+ = — А£/_; |
(146) |
здесь U+, U- — относительная скорость соударяемых масс со ответственно перед ударом и после него; R — коэффициент вос
становления скорости, принимаемый |
равным 0,2 для |
пары |
сталь — резиновая подушка; |
|
|
и условие отрыва колеса от опорной поверхности |
|
|
с2[х2— q(t)] > |
0. |
(147) |
95-
Чтобы иметь возможность реализовать на модели условие удара, уравнения (145) необходимо явным образом разрешить относительно разности перемещений Xi и х2. Для этого удобно ввести замену переменных: х{—х2= U-,
{ЩХл 4- г?1ъХо |
|
|
|
|
|
|
|
х ™ —L-Lj,— £_=l— перемещение центра тяжести системы; |
|||||||
т 1+ т-2 |
|
|
|
|
|
|
|
т,Ш9 |
|
|
|
|
|
|
|
т = ---- --------- приведенная масса. |
|
|
|||||
тх + |
пн |
переменных |
и преобразований уравнение |
||||
После замены |
|||||||
(145) запишется так: |
|
|
|
|
|
||
|
_ А _ Л |
|
|
«ц -г пн |
|||
|
Ч + т г \ |
|
|
||||
|
X |
х • |
т |
|
|
|
|
|
т1 + |
■— и — 9 (О = — я; |
|||||
|
|
|
т- |
|
|
(148) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и . 4 - |
О |
+ |
1 2 0 - и |
— |
- i i - |
|
т1 ■U |
|
т |
|
т |
|
т-2 |
ту -f пц |
|
|
|
С2 |
|
Шг |
|
|
0. |
|
|
х ------—1----U — q(t) |
|||||
|
|
ГП2 |
тх-f- т-2 |
|
|
||
Условие |
(146) |
выполняется |
при |
U= 0. |
Блок-схема, реали |
зующая условие (148) на АВМ, показана на рис. 42. Здесь использована схема моделирования удара [2]. На схеме уси лители 1 — 4 отрабатывают аналоги относительного движения верхней массы в период между ударами. На функциональном преобразователе ФП реализуется зависимость /(П ). Усилители 9—13 воспроизводят движение центра масс системы. Переклю чения и пересчеты, соответствующие удару, моделируются уси лителями 5—8.
Схема работает так. В безударный период движения усили тели 1—3 интегрируют уравнения относительного движения, а усилители 5—7 формируют новые начальные условия (контакты 1 реле Р1 замкнуты). В силу того, что коэффициент кы=\Л-R, а входные сопротивления по каналам k7i = koi— малы (2000 0м), всегда U7 = —RU2, т. е. усилитель 7 повторяет напряжение уси лителя 2 с поправкой на R. При движении к ограничителю напряжение на интеграторах 1 и 7 положительно, а на выходе усилителя 6 отрицательно, поэтому диод Д заперт и не оказы вает воздействия на управляющий усилитель 8, и реле Р1 на ходится в состоянии, при котором его контакты соответствуют
положению, изображенному на схеме. В |
момент |
достижения |
||
ограничителя на выходе усилителя 4 напряжение U= 0, |
при |
|||
этом усилитель 8 переключает контакты |
реле |
Р1. |
В |
этом |
положении на интеграторе 2 практически |
мгновенно |
форми |
руется напряжение U+= —RU-. Это означает, что после момен та задания новых начальных условий на выходе 6 напряжение
■96
\
становится равным нулю и начальный ток через диод Д за ставляет усилитель 8 вернуть контакты Р1 в исходное поло жение.
Система уравнений и блок-схема модели для расчетной схемы машины типа II (см. рис. 41) отличаются от рассмотрен-
Рис. 42. Блок-схема решения уравнений (148), (150) на ЭВМ:
ФП — функциональный преобразователь; ГШ — генератор шума; Ф — формирующий фильтр; А Ц П — аналого-цифровой преобразователь; ЭЦВМ — цифровая вычисли тельная машина
ных тем, что функция f(U) близка к линейной, однако в системе действует существенное по величине сухое трение
FTP = F0sign!/, |
(149) |
где величина F0 может быть принята постоянной для всего диапазона рабочего хода рессоры и равной его значению в точке статического равновесия.
После соответствующих преобразований уравнения, описы вающие движения машины типа II, сводятся к форме, описы ваемой зависимостью (148). При этом уравнение относитель ного перемещения масс будет представлено в виде
U + |
0 — |
( х --------и ) + |
^ |
U + |
signU - |
|
|
т |
|
я 2 \ |
тх Д- т-2. |
J |
т |
т |
|
|
|
С2 |
т1 |
U ~ q{t) |
= 0. |
(150) |
|
|
|
т» |
т1 + т-2 |
||||
|
|
|
|
|
|
Условия возможности отрыва колеса от грунта остаются теми же, что и в предыдущем примере, но условие удара изме няется. Если в предыдущем случае удар происходил при под-
4 |
Зак. 673 |
97 |
хвате неподрессоренных масс, то в рассматриваемом он про исходит при выборе свободного хода пружины. Эта особенность отражается на блок-схеме решения задачи введением соответ ствующего смещающего напряжения на входе усилителя 4. На рис. 42 отличия, соответствующие зависимости (150), обозна чены штриховой линией.
В качестве возмущающего воздействия принимался сигнал, эквивалентный микропрофилю дороги, функция спектральной, плотности которой имеет вид
5(со) = — —"2^—
;(ао)2 -\- со2
спараметрами Dq = 36 см2; а = 0,15КП2 1/см. Метод моделиро вания этого сигнала на АВМ рассмотрен в § 3 гл. IV. Для по лучения правильной численной оценки при формировании сиг нала Sg(co) необходимо учитывать следующее. Принимаемая расчетная схема является плоской. Фактическое же вертикаль ное возмущение, действующее на машину, определяется одно
временно возмущением левой и правой колеи. Поэтому в силу симметрии конструкции относительно продольной плоскости в данном случае в точности справедливы те же рассуждения, что и при выводе формул (124). Это означает, что абсолютное значение Dq при расчете плоской схемы должно быть уменьшено в К раз по сравнению с численным значением, определяемым табл. 4, для одиночной колеи. Если расчет ведется для случая движения по достаточно плохой дороге (/),,> 16 см2), т. е. для условий, когда можно принять, что взаимная корреляция пра вой и левой колей отсутствует, то можно считать /С = 1/2.
Характеристики D - S - (со) удобно вычислять с помощью
системы аналого-цифрового ввода сигнала в память ЭЦВМ и программы обработки стационарных случайных процессов на ЭЦВМ [7].
Результаты исследований (рис. 43—45) показывают, что для машин типа I линейная модель с достаточной для статистиче ской оценки точностью описывает поведение системы. Удары в системе бывают редко. Относительное смещение основной полосы частот спектра линейной и нелинейной схем объясняется неудачно выбранной начальной точкой линеаризации кривой характеристики амортизатора. Эта неудачность связана с тем,
что в качестве расчетной точки |
для линеаризации |
принята |
точка статического равновесия |
системы. При более |
строгом |
подходе, т. е. с использованием методов статистической линеа
ризации, |
отмеченного |
расхождения |
могло бы |
не быть. Однако |
в данном |
случае этот |
вопрос не |
является |
принципиальным. |
Важно, что при сопоставлении по среднеквадратичной зависи мости оба расчетных метода дают сопоставимые результаты. Введение системы подвески позволяет снизить действующие ускорения не менее чем в 2 раза.
98
7 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
7 |
8 ш, Гц |
О |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 ш , Гц |
|
|
5 ) |
|
|
|
Рис. 43. Спектральная плотность колебаний машин, выполненных: |
|||||
а — по расчетной схеме I; |
б — по схеме II; |
nil— подрессоренная масса маши |
|||
ны; |
/?г2— негюдреесоренная |
масса машины; |
сплошная линия — обработка реа |
||
лизации, полученной исследованием нелинейной модели на АВМ; штриховая |
|||||
линия — обработка |
реализации, |
вычисленной на ЭЦВМ для линейной задачи |
4* 99