Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

книги из ГПНТБ / Малиновский, Е. Ю. Динамика самоходных машин с шарнирной рамой (колебания и устойчивость движения)

.pdf
Скачиваний:
36
Добавлен:
22.10.2023
Размер:
11.74 Mб
Скачать

 

тххх + Ох (хх — х2) + сг (хх — х2) = 0;

 

 

 

m2x2 -1- Оу (х2— xj) + 02х2 + сх (х2

 

(129)

 

хх) + с2х2 = c2q (t) + %q (f)

 

 

или

(Txp2 +

T2p -f

\)хх = (kxp +

Pi) -v2;

 

 

 

 

(130)

СгзР2 + Tt р +

1) х2 =

(k2 р +

р2) q (р) +

(k3p + р3) хх,

 

где

т 1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

/И2

 

 

 

 

 

 

 

Cl

 

 

 

 

 

 

Cl

 

 

 

 

 

' з — Cl -j,- с2

 

 

 

hi

II

 

’% +

&2

>

 

 

1

(2D4

>

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

С1+ с2

 

 

 

Cl

 

 

 

к 2

 

»2

 

 

 

h

 

 

 

 

 

 

 

Ci 4- С2

 

 

 

Cl +

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

C2

 

 

 

p i= 1;

 

р2 :

 

 

С2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Cl + С2

 

 

 

с! -)- С2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Разрешая систему (130) дважды по выходу xi

и по выходу

х2, получим

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

W</Xl (Р) =

 

 

(^lР + Pi) (&2Р + Рг)

 

 

;

(131)

 

1) (Г3р2 +

Т Ар +

 

 

 

 

 

(7\Ра + Г2р +

1) — (/?ip + pi) (k3p + р3)

 

 

. ______

 

 

(&2Р +

р2) (7\р2 +

Г2р +

1)

 

 

U V * (Р )

=

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Л • ( 132>

 

(ПРа + Т’аР +

1) (ТзР + Г4р -J- 1) — (&iP -j- рх) (k3p -f- р3)

 

После

преобразований

и

подстановки

 

р - m

будем

иметь

для двухмассовой схемы:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

по выходу хх

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Wq,Xl (мо) |

=

 

 

2 +

Ь2

 

(133)

 

 

 

M2^-N2

 

где

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

а = Р2 — М 2®2;

 

b.= (k2 + kxp2) со;

 

 

М = Т{Г3со4

(7\ -f- T2Ti +

Гд — kxk3) со2 - [- (1 — р3);

 

 

N = (T2 + T i -

kxp3-

/г3) 01 -

(7\74 + Т2ТЪ) со3;

 

ПО ВЫХОДУ Х-1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

_ /

 

fl? +

6?

 

(134)

 

 

 

 

 

 

 

=

У

A jr b k -

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

где

 

 

 

 

 

{Ь2Т2

 

Тjp2) со2;

 

 

 

 

°i — Р2

 

 

 

 

 

bx =

 

(k2 -j- Т2р2) со — &37\(о3.

 

 

Приведенные расчетные

формулы

отвечают

уравнениям

(104) для случая, когда условие

= a i&i выполняется.

Обратимся к расчетной схеме, показанной на рис. 39, е.

Обозначим суммарный момент инерции J =

 

массу двух

секций машины т = т1+ т2,

базу

машины 1 = а + Ь,

расстояния

от общего центра тяжести машины до передней оси

 

 

 

9

 

 

 

 

 

Ai = — ^ — (а — аг) + ■— —— (&г + а),

 

 

т 1 +

т ч

 

mi + т 2

 

 

до задней оси

 

 

 

 

 

 

 

Л2 —

■т2

 

т 1 + т 2

 

 

 

т

 

 

 

С учетом

возмущающего

действия

дороги

под

передней и

задней осью

<71,2 ( 0

уравнения

(104)

можно

переписать так:

••J —{“ <лД2

% L --------

Z------------

Ь &1Х01 + CiXm +

 

m A lA a

J

Xo2 =

(t)

+

(t);

 

l2

 

 

 

 

 

 

J +

m A j

4.2X02 '0

 

 

 

-02

 

 

02 T

+

m A t A i J

XQ1

C2^2 ( 0

4 "

4 2<72 (0>

 

/2

 

 

 

 

 

или в операторной форме:

 

 

 

(Тгр2 + Тгр + 1) х01 + Т3р2х02 = (kiP +

О <71(р);

(ГiР2+

Тър +

1) х02 -f- Тер2Хо1 =

(k2p +

1) Цъ {р),

где

 

 

 

 

 

 

Тг -

 

2 ;

тг =

9-,

 

гпА-^А^ У

 

ф

 

Cl

 

ф

J

+ тЛ?

г5 =

J*. .

TR

тДхЛ2 — J

Tt -

ф

1 ;

сг

 

ф

 

 

kx= — \

kn

с2

 

 

 

 

 

 

 

(135)

(136)

Необходимо учесть, что для плоской расчетной схемы сигнал <7г(0 представляет собой тот же сигнал <7i(0, но сдвинутый во

времени на величину т = — . Тогда, если

V

M<7i(0K-> Qi(p),

(137)

то в соответствии с теоремой запаздывания [8]

 

L {д2(0) ==■L {<7х (* — т» -f-> ет* qt (р).

(138)

91

С учетом последнего выражения из уравнений (136) можнозаписать необходимые передаточные функции:

первую — по выходу x0i при входе q(t)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

—р ■i

 

w

(п) =

( П р2 + Т ър +

1) (klP +

i) -

Т 3р2 (k 2p +1)е

ц

(139)

q/X°' W

 

(T ip 2 + Т 2р + 1) ( T iP2 + Т ър +

1) -

Т 3Т ер*

 

 

 

 

вторую — по выходу х02 при входе q(t)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

i

 

 

 

 

 

(7>

2 + т,р + 1) (Ыр + 1) е

* -

ТврЧ А р + 1)

(140)

Wq/x», (р)

(T iP 2 + Т 3р -\- 1) (Т 4р 2

+ Т ър -|- 1) — Т 3Т ър 1

 

 

 

 

 

Как и в предыдущих случаях, определим модуль соответст­

вующих

амплитудно-частотных характеристик

| W4/Xoi (гео) [ и

| WqIXft2 (гео)]. Если подставить р = ш в уравнения (107)

и (108;

и учесть,

что

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

—ко —

I

_

1

 

 

 

 

 

е

 

v — cos со------

г sin со — ,

 

 

 

 

 

 

 

 

V

 

V

 

 

 

то после преобразований можно получить

 

 

 

 

 

 

 

 

 

f

„2

, и2

 

 

 

 

 

I

 

Wq/Xai (гео)

- у

а2

+ ^2

 

 

(141)

 

 

 

Щ

N \

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

I

 

а\ -f 63

 

 

 

(142)

 

 

 

Wq,Xe, (гео) | =

 

 

 

 

 

где

 

 

 

 

М 1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

й2 = 1 — (Г4 --!- ТькУ) со2 4- Т3а2cos со -

 

Г,&9со3 sin со ■

 

j2 — (Гь + кг) со — 744со3 -j- Г3/?2ос3 cos со — 4- Г3со2 sin со — ;

 

 

 

 

 

 

 

 

о

 

о

 

 

= (П П ~ W о4 - (Тi 4- Г4 + 72Г5) со2 4- 1 ;

 

 

 

^

-

(4 П 4

Т2Т4) со3 + (73 +

Г5) со;

 

 

а3 = cos со — 4

 

Г6со2 — 744 со3 sin со —---- (7\ 4

744) со2 X

 

 

О

 

 

 

 

V

 

 

 

 

 

 

У cos со — 4

(74 4 4 ) ю sin со — ;

 

 

 

 

 

 

 

7)

 

 

 

V

 

 

 

 

Ь3 = — sin со — 4

744®3 — 7’1й2со3 cos со — 4

 

 

 

 

 

 

V

 

 

'

 

V

 

 

 

4 (7\ 4

744)®2 sin со — 4 (74 -j- k 2)

со cos со — .

 

 

 

 

 

 

 

и

 

 

 

о

 

 

Несмотря на принципиальную простоту, приведенные рас­ четные формулы достаточно громоздки. Практика показывает,, что при проектных и даже поверочных расчетах, как правило,

92

многократных, успеха удается добиться только с использова­ нием вычислительных машин, производящих вычисления па указанным формулам (для ЭЦВМ) или прямое интегрирование на АВМ приведенных уравнений движения с учетом в необхо­ димых случаях комплекса нелинейностей.

При использовании цифровой вычислительной машины не­ обходимо помнить, что каждое из значений \W (m )\ по при­ веденным формулам следует рассматривать как некоторое значение W'(coj), где сщ проходит все значения от 0 до заданного о)тах с некоторым шагом Дон Вычисленное в этом случае для каждого о),• значение функции спектральной плотности, напри­ мер, для функции

5 - Ы = I

1 Ч К К

(143>

дает возможность определить

 

 

2 1 (<°г)

(144>

£=0

 

и

 

Следует учитывать одну принципиальную особенность. При вычислении спектра ускорений для подрессоренных масс (ко­ ординаты Xi для схем на рис. 39, б, в, г), когда спектр возму­ щающего воздействия задан уравнением (ИЗ), в силу того, что порядок относительно со для числителя в полном выражении (143) оказывается равным или даже выше порядка знаменате­

ля, сумма в выражении (144)

оказывается

расходящейся,

и

пользоваться

соответствующими

формулами,

строго говоря,,

нельзя из-за

того, что величина

D к-при большом значении

п

может оказаться как угодно большой. Эта неприятная особен­ ность отражает тот факт, что принятая простейшая модель спектра возмущения не убывает достаточно быстро с увеличе­ нием со. Во избежание ошибок в этих случаях выражение lF(coг) в формуле (143) необходимо дополнить зависимостью (20), учитывающей эффект сглаживания микропрофиля, либо, что проще, разумным образом назначить величину сот ах (или я). Определенные рекомендации в этом случае можно получить из рассмотрения вида кривой 3 на рис. 13. Обычно полагают, что спектр возмущения не несет энергии на частотах, где ампли­ тудное значение кривой убывает в 10 раз. Назначив на основа­ нии таких соображений величину а)тах, можно не сомневаться, что при вычислении D у ошибка не будет значительной. (Для землеройно-транспортных машин обычно Ютах= 7-г-10 Гц).

93:

Пример исследования колебаний с учетом характерных нелинейностей

Приведенная выше методика расчета не исчерпывает всех возможностей анализа системы хотя бы потому, что не отра­ жает наличия в системе элементов нелинейности (упоров, воз­ можности отрыва колеса от поверхности дороги, сухое трение и нелинейные особенности упругих элементов). Кроме того, необходимо учитывать, что использование аппарата статисти­ ческой динамики для расчета колебаний системы дает не более

я• 1О'3,кгс

Рис. 40. Расчетная схема ма­ шины с нелинейной (пневмогидравлической) системой под­ вески:

а — двухмассовая

система с

огра­

ничителем хода;

б — упругая

ха­

рактеристика пневмогидравлическо-

го амортизатора;

mi= 1590 кгс • с2/м;

т2=570

кгс • с2/м;

с2= 1600

кгс/см;

v1*= 1770

кгс • с/м;

\’2= 670

кгс • с/м

В)

как оценку поведения системы в среднем. Значение этой оценки не освобождает конструктора от необходимости заботиться об исследовании поведения проектируемой системы при воздей­ ствии на нее мощных единичных воздействий. При решении по­ добных задач уточненный расчет системы на АВМ оказывается предпочтительным, так как в этом случае могут быть учтены все основные нелинейные эффекты.

Рассмотрим методику исследований колебаний двух типов шарнирной машины, имеющей на передней секции подвеску автомобильного типа. На рис. 40, а, б и 41, а, б дана характе­ ристика важнейших нелинейных элвхМентов и обозначены сво­ бодные ходы элементов подвески, ограничиваемые конструктив­ ными упорами и возможностью отрыва колес от опорной поверх­ ности. Как видно, наиболее существенные нелинейные эффекты определяются наличием гидропневматического амортизатора (рис, 40) и рессоры (рис. 41). Исследование расчетных схем, показанных на рис. 40, 41, удобно проводить моделированием

94

соответствующих уравнений на АВМ. Если необходимо одновре­ менно оценить величину D - как некоторую нормативную харак­

теристику системы, то рационально одновременно использовать ЭЦВМ для непосредственной статистической обработки резуль­ татов, формируемых на выходе аналоговой модели. В качестве источника, формирующего возмущающее воздействие системы 5 д(со), удобно использовать аналоговый генератор шумов (на­ пример, типа ГШ-1) с набором соответствующих фильтров.

Р W ' ?, m '

Рис. 41. Расчетная схема машины с рессорной подвеской:

а — двухмассовая система с учетом сухого трения и упора; 6 — упругая характеристика рессоры; mi—995 кгс • с2/м; т 2=350 кгс • с2/м; с2= 1200 кгс/см;

Уг=530 кгс • с/м

Рассмотрим решение этой задачи сначала на примере схемы машины типа I (рис. 40, а).

Уравнения движения системы:

mxxl + (хх— х2) + f (хх— х2) = — т&;

 

Щх2+ *>i — М) — / {ххх2) -f с2 X

(145)

X [(*а — <7(01 + ^2*2 = — m2g.

Нелинейное усилие упругого хода гидропневматического амор­ тизатора (рис. 40, б) в системе (145) учитывается членом f(xiх2). При исследовании модели необходимо также учесть условие удара об упоры при подхвате неподрессоренной массы

0+ = — А£/_;

(146)

здесь U+, U- — относительная скорость соударяемых масс со­ ответственно перед ударом и после него; R — коэффициент вос­

становления скорости, принимаемый

равным 0,2 для

пары

сталь — резиновая подушка;

 

 

и условие отрыва колеса от опорной поверхности

 

с2[х2— q(t)] >

0.

(147)

95-

Чтобы иметь возможность реализовать на модели условие удара, уравнения (145) необходимо явным образом разрешить относительно разности перемещений Xi и х2. Для этого удобно ввести замену переменных: х{х2= U-,

{ЩХл 4- г?1ъХо

 

 

 

 

 

 

х ™ —L-Lj,— £_=l— перемещение центра тяжести системы;

т 1+ т-2

 

 

 

 

 

 

т,Ш9

 

 

 

 

 

 

т = ---- --------- приведенная масса.

 

 

тх +

пн

переменных

и преобразований уравнение

После замены

(145) запишется так:

 

 

 

 

 

 

_ А _ Л

 

 

«ц -г пн

 

Ч + т г \

 

 

 

X

х •

т

 

 

 

 

т1 +

■— и — 9 (О = — я;

 

 

 

т-

 

 

(148)

 

 

 

 

 

 

 

и . 4 -

О

+

1 2 0 - и

- i i -

 

т1 ■U

 

т

 

т

 

т-2

ту -f пц

 

 

С2

 

Шг

 

 

0.

 

 

х ------—1----U q(t)

 

 

ГП2

тх-f- т-2

 

 

Условие

(146)

выполняется

при

U= 0.

Блок-схема, реали­

зующая условие (148) на АВМ, показана на рис. 42. Здесь использована схема моделирования удара [2]. На схеме уси­ лители 1 4 отрабатывают аналоги относительного движения верхней массы в период между ударами. На функциональном преобразователе ФП реализуется зависимость /(П ). Усилители 913 воспроизводят движение центра масс системы. Переклю­ чения и пересчеты, соответствующие удару, моделируются уси­ лителями 58.

Схема работает так. В безударный период движения усили­ тели 1—3 интегрируют уравнения относительного движения, а усилители 5—7 формируют новые начальные условия (контакты 1 реле Р1 замкнуты). В силу того, что коэффициент кы=\Л-R, а входные сопротивления по каналам k7i = koi— малы (2000 0м), всегда U7 = RU2, т. е. усилитель 7 повторяет напряжение уси­ лителя 2 с поправкой на R. При движении к ограничителю напряжение на интеграторах 1 и 7 положительно, а на выходе усилителя 6 отрицательно, поэтому диод Д заперт и не оказы­ вает воздействия на управляющий усилитель 8, и реле Р1 на­ ходится в состоянии, при котором его контакты соответствуют

положению, изображенному на схеме. В

момент

достижения

ограничителя на выходе усилителя 4 напряжение U= 0,

при

этом усилитель 8 переключает контакты

реле

Р1.

В

этом

положении на интеграторе 2 практически

мгновенно

форми­

руется напряжение U+= RU-. Это означает, что после момен­ та задания новых начальных условий на выходе 6 напряжение

■96

\

становится равным нулю и начальный ток через диод Д за­ ставляет усилитель 8 вернуть контакты Р1 в исходное поло­ жение.

Система уравнений и блок-схема модели для расчетной схемы машины типа II (см. рис. 41) отличаются от рассмотрен-

Рис. 42. Блок-схема решения уравнений (148), (150) на ЭВМ:

ФП — функциональный преобразователь; ГШ — генератор шума; Ф — формирующий фильтр; А Ц П — аналого-цифровой преобразователь; ЭЦВМ — цифровая вычисли­ тельная машина

ных тем, что функция f(U) близка к линейной, однако в системе действует существенное по величине сухое трение

FTP = F0sign!/,

(149)

где величина F0 может быть принята постоянной для всего диапазона рабочего хода рессоры и равной его значению в точке статического равновесия.

После соответствующих преобразований уравнения, описы­ вающие движения машины типа II, сводятся к форме, описы­ ваемой зависимостью (148). При этом уравнение относитель­ ного перемещения масс будет представлено в виде

U +

0 —

( х --------и ) +

^

U +

signU -

 

т

 

я 2 \

тх Д- т-2.

J

т

т

 

 

 

С2

т1

U ~ q{t)

= 0.

(150)

 

 

т»

т1 + т-2

 

 

 

 

 

 

Условия возможности отрыва колеса от грунта остаются теми же, что и в предыдущем примере, но условие удара изме­ няется. Если в предыдущем случае удар происходил при под-

4

Зак. 673

97

хвате неподрессоренных масс, то в рассматриваемом он про­ исходит при выборе свободного хода пружины. Эта особенность отражается на блок-схеме решения задачи введением соответ­ ствующего смещающего напряжения на входе усилителя 4. На рис. 42 отличия, соответствующие зависимости (150), обозна­ чены штриховой линией.

В качестве возмущающего воздействия принимался сигнал, эквивалентный микропрофилю дороги, функция спектральной, плотности которой имеет вид

5(со) = — —"2^—

;(ао)2 -\- со2

спараметрами Dq = 36 см2; а = 0,15КП2 1/см. Метод моделиро­ вания этого сигнала на АВМ рассмотрен в § 3 гл. IV. Для по­ лучения правильной численной оценки при формировании сиг­ нала Sg(co) необходимо учитывать следующее. Принимаемая расчетная схема является плоской. Фактическое же вертикаль­ ное возмущение, действующее на машину, определяется одно­

временно возмущением левой и правой колеи. Поэтому в силу симметрии конструкции относительно продольной плоскости в данном случае в точности справедливы те же рассуждения, что и при выводе формул (124). Это означает, что абсолютное значение Dq при расчете плоской схемы должно быть уменьшено в К раз по сравнению с численным значением, определяемым табл. 4, для одиночной колеи. Если расчет ведется для случая движения по достаточно плохой дороге (/),,> 16 см2), т. е. для условий, когда можно принять, что взаимная корреляция пра­ вой и левой колей отсутствует, то можно считать /С = 1/2.

Характеристики D - S - (со) удобно вычислять с помощью

системы аналого-цифрового ввода сигнала в память ЭЦВМ и программы обработки стационарных случайных процессов на ЭЦВМ [7].

Результаты исследований (рис. 43—45) показывают, что для машин типа I линейная модель с достаточной для статистиче­ ской оценки точностью описывает поведение системы. Удары в системе бывают редко. Относительное смещение основной полосы частот спектра линейной и нелинейной схем объясняется неудачно выбранной начальной точкой линеаризации кривой характеристики амортизатора. Эта неудачность связана с тем,

что в качестве расчетной точки

для линеаризации

принята

точка статического равновесия

системы. При более

строгом

подходе, т. е. с использованием методов статистической линеа­

ризации,

отмеченного

расхождения

могло бы

не быть. Однако

в данном

случае этот

вопрос не

является

принципиальным.

Важно, что при сопоставлении по среднеквадратичной зависи­ мости оба расчетных метода дают сопоставимые результаты. Введение системы подвески позволяет снизить действующие ускорения не менее чем в 2 раза.

98

7

2

3

4

5

6

7

8 ш, Гц

О

1

2

3

4

5 ш , Гц

 

 

5 )

 

 

 

Рис. 43. Спектральная плотность колебаний машин, выполненных:

а — по расчетной схеме I;

б — по схеме II;

nil— подрессоренная масса маши­

ны;

/?г2— негюдреесоренная

масса машины;

сплошная линия — обработка реа­

лизации, полученной исследованием нелинейной модели на АВМ; штриховая

линия — обработка

реализации,

вычисленной на ЭЦВМ для линейной задачи

4* 99

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ