Добавил:

ivanov666 Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Башкирский Государственный Аграрный Университет

Предмет:

[НЕСОРТИРОВАННОЕ]

Файл:

книги из ГПНТБ / Альбедо нейтронов

..pdf

Скачиваний:

Добавлен:

21.10.2023

Размер:

9.8 Mб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 1213 / 2713 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 > Следующая >>>

ния

смещается

область

£ = 3 kT

(k — постоянная

Б о л ь ц м а н а ,

Т — абсолютная

т е м п е р а т у р а ) ,

а нейтроны

с энергией £ < 0 , 3

сильно

«выедаются».

Угловое распределение тепловых нейтронов, выходящих из

среды

поглощением,

при анизотропном законе рассеяния мо

жет

значительно

отличаться

от

распределения

Ферми

вида

(3.14),

поскольку выход нейтронов в дан

ном

направлении

будет

зависеть

от

азимутального

угла

ср.

Однако

получение точного

решения

задачи

аналитическом виде

представляет

большие

трудности.

Д л я

бетона

т а к а я

з а д а ч а

была

изучена

Маеркером

Макентале -

ром

[15] с

помощью

односкорост-

ных

расчетов

методом Монте - Кар

ло. Эта

работа

выполнялась

как

часть большой расчетной и экспе

риментальной программы по иссле

дованию

отражения

нейтронов в

широком

.диапазоне

энергий

источ

Рис.

3.5.

Структура

отдельной

ников

от

блока

армированного

же

ячейки

армированного бетона,

лезом

бетона толщиной

22,5 см.

исследованного в

эксперименте

Структура

исследованного

(а),

структура

армированно

эксперименте

армированного

бето

го бетона, принятая при про

на

показана

на рис. 3.5, a,

его

ведении

расчетов

(б)

[15]. Раз

меры

приведены

сантимет

химический

состав

вместе

соста

/ — бетон;

рах:

(сталь):

вом

обычного

бетона

для сравне

2 — арматура

ния

приведен в табл . 3.5.

3 — гомогенизированная

смесь

из

точки

стали

бетона:

•/ — бетон.

Чтобы

исключить

влияние

падения

нейтронов

на

рассеиватель

на

величину

характеристик

альбедо,

при

проведении

рас

четов

структура

железобетона

была

модифицирована

при

ведена

композиции,

показанной

на

рис. 3.5, б. Таким

образом,

Т а б л и ц а

3.5

Химический состав

бетона

(6 вес. %

Н 2 0 ,

р=2,30

г/см3)

[15],

атом/см3

Гомогенизи

Обычный

рованный

Обычный

рованный

Элемент

слон

Элемент

слой

бетон

из

стали

из стали

и бетона

8,50-1021

8,22.1021

1 ,86-1021

1,80-1021

2,02-1022

1,95-1022

1,93-1020 2,96-1021

3,55-1022

3,43-1022

5,56-1020 5,38-1020

1,11-1022

1,08-1022

4,03-101° 3,95-101°

1,70-1021

1,64-1021

1,63.101»

1,58-101 9

120

исследованный рассеиватель состоял из трех слоев обычного бе


тона	(E s /2 = 0,978)			и	гомогенизированных			слоев из	стали	и бе
тона	толщиной		по 2,5		см. О б щ а я толщина			рассеивателя		состав
л я л а	22,5	см,	что	физически		в з а д а ч е		обратного рассеяния
нейтронов		промежуточных и				тепловых	энергий		соответствует
достаточно		хорошей			полубесконечной		геометрии		о т р а ж а т е л я .
К а к видно			из табл . 3.5, наиболее существенное						отличие хи

мического состава м а т е р и а л а исследованного рассеивателя от

обычного		бетона	наблюдается			в	содержании ж е л е з а . Однако,
как у т в е р ж д а ю т			авторы	работы			[16], повышенное		содержание
ж е л е з а	не	вносит	заметных		изменений			в значения	дифферен
циальных		характеристик		альбедо			по сравнению с обычным			бе
тоном.
Д л я	воды, с о д е р ж а щ е й с я				в	бетоне,		были испробованы		два

различных закона рассеяния: 1) изотропное расееяние в лабо раторной системе координат и 2) анизотропное рассеяние, ос нованное на Ре-аппроксимации экспериментальных данных ра боты [16] дл я энергии тепловых нейтронов 0,0358 эв. Рассеяние для всех других элементов, входящих в бетон, предполагалось изотропным.

Предварительно перед проведением полного комплекса рас четов была исследована пригодность метода Монте - Карло для подобного типа задач . Д л я этого результаты, полученные ме тодом Монте - Карло для обычного бетона, сравнивали с данны ми, рассчитанными методом дискретных ординат в Sie-прибли- жении, реализованном в программе, описанной в работе [17].


Значение	Ss /E принималось равным 0,987, а рассеяние предпо
л а г а л о с ь	изотропным.		Р е з у л ь т а т ы	сравнения	дл я случая		нор
мального	падения	нейтронов на		о т р а ж а т е л ь ,	приведенные		на
рис. 3.6, показывают		их хорошее согласие.
Исследование параметров, влияющих на точность						вычисле
ний, выявило в а ж н у ю			роль числа взаимодействий, рассматривае
мых дл я	к а ж д о й индивидуальной			истории нейтрона. В		табл . 3.6

приводятся результаты расчета дифференциальных токовых аль бедо дл я нормального падения тепловых нейтронов на обычный

бетон при различном		числе	рассеяний,	прослеживаемых	дл я
к а ж д о й	истории нейтронов.		Здесь ж е	представлены значения
альбедо,	полученные	Ч а н д р а с е к а р о м [4]. В обоих случаях			пред
полагается изотропный закон			рассеяния.

Анализ данных табл . 3.6 позволяет сделать вывод, что метод Монте - Карло вполне пригоден дл я исследования альбедо тепло вых нейтронов, если б л у ж д а н и е нейтронов в среде обрывается не ранее чем после 50 рассеяний.

Некоторые из результатов, полученных М а е р к е р о м и Макен - талером [15], показаны на рис. 3.7 и 3.8.

Анализируя результаты своих расчетов, авторы работы [15] предложили следующие формулы дл я определения токовых зна-

121

														Т а б л и ц а		3.6
Сравнение результатов расчета дифференциального токового альбедо тепловых									нейтронов для бетона методом Монте-Карло							[15]
				со значениями, полученными			Чандрасецаром [4]		(2s /2=0,975,			Ѳ0 =0°)
							Число рассеянии
															Данные
			1		10	20		50			100		200		работы [4]
1,0		3,92-10-2			1,46 - Ю - і	1,73-10-1		1,93 - Ю - і		1 , 9 7 - Ю - і			1,98 - Ю - і		2 , 0 0 - Ю - і
0,9		3,72 - 10 - г			1,35.10-1	1,59 - Ю - і		1,76-10-1		1,79 - Ю - і			1,80 - Ю - і		1,82.10-1
0,8		3 , 5 0 . 1 0 - а			1,22 - Ю - і	1,43 - Ю - і		1,58-10-1		1,61-10-1			1 , 6 Ы 0 - і		1,63.10-1
0,7		3,24-10-2			1,10 - Ю - і	1 , 2 7 - Ю - і		1 , 3 9 - Ю - і		1,42 - Ю - і			1,42 - Ю - і		1,44 - Ю - і
0,6		2,96-10-2			9,63-10-2	1,11.10-1		1 , 2 0 - Ю - 1		1,22 - Ю - і			1,23 - Ю - і		1,24 - Ю - і
0,4		2,27-10-2			6,67-10-2	7,53-10-2		8,09-10-2		8,19-10-2			8,21-10-2		8,26-10-2
0,3		1,85-10-2			5,08-10-2	5,67.10-2		6,06-10-2		6,13-10-2			6,14-10-2		6,15-10-2
0,2		1,34-10-2			3,43-10-2	3,79-10-2		4,02-10-2		4,06-10-2			4,07-10-2		4,02.10-2
0,1		7 , 3 5 - Ю - з			1,73.10-2	1,89-10-2		1,99-10-2		2,01-10-2			2,01-10-2		1,94-10-2
														Т а б л и ц а		3.7
Значения		лнтегрального		токового альбедо тепловых нейтронов от бетона для плоских источников с различным угловым
	распределением		излучения по данным разных авторов (во всех случаях,							Кроме	работы [15], %= s			=0,9849)
													2
						Величина а ( £ т ) , определенная				по формулам		разных	работ
Угловое распределение			формула		формула	формула	формула	формула	формула		формула		формула	формула	формула
плоских источников
				(3.1)	(3.2)	(3.3)	(3.5)	(3.6)		(3.7)	(3.8)		( З . И )	(3.13)	(3.16)
				[1]	m	[3]	[5]	[6]		[8]		[8]	[9]	[Ю]	[15]
Изотропное					0,72			0,79				0,80
Косинусоидальное					0,70	0,75		0,75
Мононаправленное :
при	Ѳо =0°			0,72	0,64		0,69	0,70		0,70			0,76	0,66	0,67
при	Ѳ0 =45°			0,76			0,78							0,74	0,72
при	Ѳ0 =75°			0,83			0,82							0,996	0,86

Рис. 3.6.	Дифференциальное			альбедо
тепловых	нейтронов		плоского	монона
правленного		источника	при нормальном
падении	на	полубесконечиый		бетонный
рассеиватель		(2S /'E=0,987) в		предполо
жении изотропного			закона	рассеяния:

• — расчет методом Монте-Карло при 200 рас сеяниях для каждой истории [15]; О — расчет методом дискретных ординат в ічв-прнблнже-

ннн по программе работы [17].


Рис.	3.7.		Зависимость
дифференциально						г о
токового			альбедо			теп
ловых		нейтронов				для
плоского				мононаправ
ленного					источника
(Ѳ0 = 0°)			от		толщины
рассеивателя					из бето
на	(2,/2		= 0,987)			для
различных					углов	р.,
равных			0,056			(/)
0,167		(2);		0,389		(3)
0,611		(4);		0,944		(5).
Рассмотрено					100	рас
		сеяний.

0	20	40	60	80	100 120 140	16Q <р,град
Рис.	3.8. Зависимость дифференциального токово

го альбедо тепловых нейтронов плоского монона


правленного	источника,		падающих		под	углом
Ѳ0 =75° на рассеиватель из				армированного бето
на, от	азимутального			угла	ср [15]:
—расчет	методом	Монте-Карло			с анизотропным
законом рассеяния на		воде;		• — расчет		методом
Монте-Карло с	изотропным		законом рассеяния;			О — экс
	периментальные			данные.

чений дифференциального и интегрального альбедо тепловых нейтронов от бетона:

а(Ет,	Ѳ0;	0,	ф) = и _ і ^ (	і	+	l,28u) (1 + 1,62и0	-	0,42ц 0 )	X
			M + Mo
X	[1 +	(1 — Ц») (1 — V) (—0,10 + 0,43 coscp +					0,2 cos2 ф)]		(3.15)
и
			а(Ег,	Ѳ0) =		0,86 — 0,19ц0 .			(3.16)
В табл .		3.7	приводится		сравнение значений			интегрального

токового альбедо тепловых нейтронов д л я обычного бетона, по лученных разными авторами для различных источников нейтро нов. Сравнение результатов разных авторов показывает, что

расхождение между ними находится в пределах 15%-			Некоторые
сомнения	вызывают значения интегрального токового альбедо
д л я угла	падения Ѳо = 75°, рассчитанные по формуле		(3.13). По -
видимому,	эту формулу можно рекомендовать д л я		определения
величины	альбедо для	углов Ѳо < 60°.
В последнее время		в литературе появились приближенные

методы расчета поля обратно рассеянных нейтронов [18, 19], ос

нованные на

двухгрупповой модели (см. раздел 1.4).

П о д о б н а я

модель

д л я

источников

у-квантов

была

п р е д л о ж е н а

Чилтоном

и Хадлестоном

[20]. Д в у х г р у п п о в а я

модель

дает

возможность

рассчитывать с хорошей точностью д и ф ф е р е н ц и а л ь н ы е

характе

ристики поля отраженных нейтронов по известным

значениям

интегрального альбедо.

В работе

[18] подобная

формула

получена

для

токового

дифференциального альбедо

от

рассеивателя

конечной

толщины

в предположении изотропного рассеяния и постоянной

плотности

столкновений

нейтронов в слое. Она имеет следующий

вид:

а(Ет,

Ѳ0 ; Ѳ, Ф )

= -±

V—

f 1 -

ехр Г -

(

+ - Ц і ) +

4л

ц +

Мо

/JJ

в - ^ - [1 -

ехр ( - 2 г і / щ ) ] [ 1 - ехр ( - E d / u ) ] ,

(3.17)

4л

где В — некоторая константа,

определяемая

из

условия

норми

ровки [ а{Ет,

Ѳ0 ;

Ѳ; d) dQ =

a(ET,

0O ,

d); x = Es /S.

Д л я

полубесконечного

рассеивателя

В =

2 [a (Er, Ѳ0 )/х -

1 +

ц 0 In (1 +

1/щ)].

(3.18)

В работе

[19] эта ж е

з а д а ч а

р а с с м а т р и в а л а с ь д л я полубеско

нечного рассеивателя, но с учетом анизотропии рассеяния. По

лученная	в общем виде формула (1.91)	может быть использова
на д л я вычисления дифференциальных		характеристик альбедо
тепловых	нейтронов.

124

О б р а т н ое рассеяние тепловых нейтронов		от плоских барьеров
различной толщины из ж е л е з а ,	углерода	и свинца	изучалось
т а к ж е в работе [21]. Расчеты	проводили	методом	дискретных

ординат в 20іѵ-приближении, реализованном в вычислительной

программе		Р О З - І І І [21]				(см. раздел 2.4).
Полученные значения дифференциального альбедо тепловых
нейтронов		приводятся			в табл . 3.8. Сравнение					результатов			рабо
											т а б л и ц а		3.8
Дифференциальное токовое					числовое		альбедо	тепловых		нейтронов		для плоских
			барьеров толщиной				d, а ( £ т , 0о ; d,		Ѳ), 1 0 — 1
				Ж е л е з о			(р = 7,8	г/см3)
	d, см						5				10
		Ѳ,	град	0		30	45	75	0		30	45	75
				0		30	45	75	0		30	45	75
в,,	град						*
	0			855		773	664	276	852		773	664	275
	30			893		814	705	303	889		814	706	302
	45			941		865	757	342	938		866	759	341
	75			1083		1030	'945	544	1105		1055	969	555
				У г л е р о д			(р = 1,67	г/см3)
	d, см						5				10
		Ѳ„,	град
				0		30	45	75	0		30	45	75
Ѳ„,	град
	0			1340		1230	1080	450	2340		2050	1680	593
	30			1420		1330	1175	506	2370		2104	1742	640
	45			1530		1440	1280	572	2390		2140	1804	694
	75			1750		1702	1570	864	2331		2173	1902	956
	d, см						20				25
		д,	град
				0		30	45	75	0		30	45	75
Ѳ„,	град
	0			2520		2190	1790	618	2639		2288	1857	634
	30			2540		2230	1840	663	2642		2318	1904	677
	45			2540		2260	1892	715	2633		2334	1943	728
	75			2530		2250	1980	969	2608		2303	2016	978

125

			С в и н е ц		(р = 11,3 г/см*)
		d, см			10				20
		в,	град
			0	30	45	75	0	30	45	75
Ѳ0 ,	град		т-ч.
		0	1902	1692	1417	524	2240	1957	1607	567
		30	1945	1754	1450	566	2262	1997	1699	607
		45	2013	1821	1550	620	2279	2031	1703	656
		75	2040	1915	1659	868	2229	2062	1816	898
		d, с.»		30					40
^ ^ - ^ .		0,	град
			0	30	45	75	0	30	45	75
Ѳ0 ,	град
		0	2309	2011	1645	572	2337	2033	1661	575
		30	2326	2046	1691	610	2351	2066	1705	613
		45	2339	2078	1737	659	2361	2096	1750	662
		75	2368	2185	1919	935	2384	2197	1928	937

ты [21] с расчетными данными работы [4] и с эксперименталь ными результатами работы [18] показывает, что расхождение между ними не превышает 15%.

3.2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ И С С Л Е Д О В А Н И Я

Экспериментальному изучению обратного рассеяния тепло вых нейтронов посвящено значительно меньшее количество ра бот, чем теоретическому и расчетному рассмотрению этой про

блемы. К таким работам	относятся исследования А. М. Когана
и др . [22], М а е р к е р а и М а к е н т а л е р а [15] и Доти [18].
В работе А. М. Когана	и др . [22] экспериментально исследо

валось альбедо тепловых нейтронов от полубесконечиых рас-

сеивателей из воды и п а р а ф и н а	дл я различных углов	падения
тепловых нейтронов на рассеиватели.
Измерения проводились на коллимированном пучке ядерного
реактора . Д л я относительного	определения п а д а ю щ е г о	потока

коллимированный пучок нейтронов вводили в устройство, кото рое с л у ж и л о дл я нейтронов абсолютно «черным» телом. Это уст ройство было выполнено в виде полой тонкостенной трубы, за канчивающейся полой сферой, окруженной толстым слоем сла

бого	раствора	хлористого марганца в воде. Д и а м е т р сферы		рав
нялся	24 см,	трубы — 3,5	см. С у м м а р н а я активность раствора
х а р а к т е р и з о в а л а величину			п а д а ю щ е г о потока нейтронов.	Д л я

126

в ы д е л е н ия	тепловой	группы		использовали			кадмиевый			фильтр .
З а т е м калиброванный			пучок нейтронов			н а п р а в л я л и			на	тонко
стенный алюминиевый			бак,	наполненный		раствором			хлористого
марганца . По активности раствора в баке							определяли			число
неотраженных нейтронов.
Полученные из этих экспериментов значения токовых инте
гральных	альбедо	оказались			примерно		на	10—15%		меньше
значений,	полученных		по	формулам,		рассмотренным				в раз
деле 3.1.
М а е р к е р	и М а к е н т а л е р			[15]	провели	серию		эксперименталь

ных исследований дифференциального альбедо тепловых нейтро

нов д л я армированного бетона (см.

рис. 3.5, а)

на

специальной

установке для исследования з а щ и т ы

TS F11 в

О к - Р и д ж с к о й

на

циональной лаборатории С Ш А .

качестве

источника

излучения

использовался

реактор

для

исследования

з а щ и т

TSR

I I .

Эксперименты

прово

дили

в геометрии узкого пучка.

Н а

выходе

эксперименталь

ного

к а н а л а реактора

диаметром

см

у с т а н а в л и в а л и

водяной

бак толщиной 234 см, внутри которого находился

ступенчатый

коллиматор . Выходной

к а н а л

коллиматора

имел

диаметр

6,99

см и длі-шу

91 см.

Высококоллимированный

таким образом

пучок

п а д а л

на

блок

армированного ж е л е з о м

бетона толщиной

22,5 см и пло

щ а д ь ю 1,8 м2,

установленный

на

расстоянии

2,4

от

к р а я

коллиматора . Состав и структура

блока армированного бетона

показаны на рис. 3.5, а.

В качестве детектора отраженных нейтронов использовался

счетчик, наполненный

газом

BF3,

помещенный

специальную

защиту с коллиматором . Апертура коллиматора

была достаточна

д л я

того, чтобы из детектора

просматривалась

вся

поверхность

рассеивателя . Детектор находился на расстоянии 7,4 м от рас сеивателя. Система перемещения рассеивателя и детектора позволяла устанавливать л ю б ы е значения углов Ѳо, Ѳ и ср.

Произведя серию измерений с кадмиевыми фильтрами и без них, авторы определили дифференциальное подкадмиевое аль

бедо	нейтронов	и д и ф ф е р е н ц и а л ь н о е альбедо	тепловых	нейтро
нов.	Р е з у л ь т а т ы	измерений дифференциального подкадмиевого
альбедо будут обсуждаться в главе I V .
Н а рис. 3.8 в		качестве примера приводятся	вместе с	расчет

ными данными некоторые из экспериментальных значений д и ф


ференциального альбедо тепловых нейтронов. И з данных							рисун
ка видно хорошее согласие между экспериментальными							данны
ми и результатами расчета с учетом					анизотропии рассеяния на
молекулах		воды. Всего	было проведено 72 измерения дифферен
циального		альбедо д л я	различных		наборов	значений	углов
Ѳо, Ѳ и	ф.	Среднеквадратическое		отклонение экспериментальных
данных	от	расчетных	по всем	измеренным		точкам	состав

ляет 5,1% .

127

Б о л ь ш ой объем экспериментальных исследований дифферен циального альбедо тепловых нейтронов был выполнен Доти [18]. Он изучил обратное рассеяние от барьеров конечной толщины из алюминия, ж е л е з а и полиэтилена, на которые под разными

углами п а д а л о излучение плоского			мононаправленного источни
ка нейтронов. В		качестве источника нейтронов		использовался
ядерный реактор		Калифорнийского	университета	(Лос - Андже
л е с ) .	Геометрия	эксперимента	схематически	показана на
рис.	2.12,6.

О	5	10	15	20.	d,GM
Рис. 3.9. Зависимость			дифференциального аль
бедо тепловых		нейтронов для		углов	0 0 = 0 ° и
Ѳ=45°	от толщины		рассеивателя из		железа
	(/)	и алюминия		(2):
О — экспериментальные			данные;	—расчет по
		формуле (3.17).

Некоторые из полученных в работе [18] экспериментальных данных в качестве примера приведены на рис. 3.9. Н а рисунке показаны результаты расчета по формуле (3.17). Совпадение экспериментальных и расчетных данных вполне удовлетвори тельное.

Таким образом, и м е ю щ а я с я в настоящее время в литературе информация по альбедо тепловых нейтронов практически доста точна дл я расчета поля отраженного излучения тепловых нейт ронов. Р е з у л ь т а т ы экспериментальных и расчетных работ совпа дают между собой в пределах погрешностей эксперимента и расчета.

3.3. КВАЗИАЛЬБЕДО ТИПА НЕЙТРОН — у К В А Н Т

К а к известно, процессы радиационного з а х в а т а и неупругого рассеяния нейтронов сопровождаются испусканием высокоэнер гетического у-излучения. Во многих практически в а ж н ы х слу чаях это излучение вносит существенный вклад в общую харак теристику поля излучения.

128

Д л я	количественного описания	выхода из среды		вторичного
Y-излучения через поверхность, на		которую п а д а ю т		нейтроны,
используем понятие квазиальбедо		типа	нейтрон — у-квант		( с м -
раздел	1.2).
К в а з п а л ь б е д о вторичного у-излучения			дл я источников		нейт

ронов в настоящее время еще недостаточно исследовано. И м е ю щиеся в литературе данные часто значительно различаются меж ду собой.

Одним из первых эту задачу исследовал Илисрф [23], который учитывал только у-излучение, образующееся при захвате тепло вых нейтронов. З а д а ч а решалась для плоского мононаправлен ного источника тепловых и быстрых нейтронов. В случае источ ника тепловых нейтронов использовали диффузионную теорию д л я определения распределения в среде плотности потока тепло вых нейтронов. Исходя из этого распределения, рассчитывали глубинное распределение источников захватного у-излучения, причем угловое распределение образующегося захватного у-из

лучения предполагалось изотропным, а закон	его ослабления
в з а щ и т е экспоненциальным. Б ы л о получено следующее в ы р а ж е
ние дл я токового интегрального энергетического	квазиальбедо

вторичного -у-излучения дл я источника тепловых нейтронов и

плоского	барьера		толщиной d:
								_ ( l + H L ) - f L
	Ѵ	т	'	2	2	[ \iL		1 — е	1

~(1+	т)е	L £iM + ^i[(i + ^)-f-Іпітг1]}' <3-19)
где L — длина		диффузии			тепловых нейтронов				в защитной среде;
е — выход энергии				вторичного		у-излучения на один захват;
ц. — линейный		коэффициент				ослабления энергии захватных
у-квантов;
					Ег{х)=		е - '	\^~dt.	(3.20)

Д л я источника быстрых нейтронов дл я определения распре деления по глубине рассеивателя плотности потока тепловых нейтронов в работе [23] решалось диффузионное уравнение пере носа нейтронов в среде в двухгрупповом приближении . При этом было получено следующее в ы р а ж е н и е д л я токового инте грального энергетического квазиальбедо:

( - ) '

а''- * (Е6, d) = CUZL	à) - ± ± f		al'T (ET, d)	h
	• = 4 -	i		h
	• = 4 -	i		L _
				L _

(3.21)

З а к . ig

129

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 1213 / 2713 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 > Следующая >>>

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ

#
22.10.202311.7 Mб23Алферов, С. А. Динамика зерноуборочного комбайна.pdf
#
23.10.20238.65 Mб78Алферова З.В. Теория алгоритмов учеб. пособие.pdf
#
20.10.20238.54 Mб52Алферова, З. В. Математическое обеспечение экономических расчетов с использованием теории графов.pdf
#
29.10.20232.9 Mб27Алферьевская О.Л. Контактный нагрев.pdf
#
29.10.2023976.17 Кб22Алыбаев Б. Хранение сельскохозяйственных машин.pdf
#
21.10.20239.8 Mб27Альбедо нейтронов..pdf
#
27.10.202322.03 Mб51Альбов М.Н. Рудничная геология.pdf
#
29.10.20232.04 Mб23Альбов С.В. Минеральные источники.pdf
#
19.10.20235.17 Mб19Альман, П. А. Автоматизированные системы управления в химической и нефтехимической промышленности [учеб. пособие].pdf
#
29.10.20233.34 Mб42Альперович С.З. Памятка монтажника железобетонных конструкций.pdf
#
23.10.202320.13 Mб26Альперт, Я. Л. Волны и искусственные тела в приземной плазме.pdf