Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

книги из ГПНТБ / Гуревич, И. Г. Жидкостные пористые электроды

.pdf
Скачиваний:
30
Добавлен:
21.10.2023
Размер:
8.78 Mб
Скачать

Коэффициент ослабления переноса в пористом электроде

Эффективные значения коэффициентов

диффузии

D

и удельного сопротивления р (электропроводности

х)

характеризуют проводимость заполненного

электролитом

порового пространства для процессов переноса раство­ ренного вещества и электричества. Эти параметры с макрокипетической точки зрения замечательны тем, что в отличие от других структурных параметров с их ростом' увеличиваются как габаритная плотность тока,

так и фактор

эффективности:

 

 

I

~h~VD;

1 ~ h ~~Vx

(9.3)

(внутридиффузионный и внутриомический режимы). Имеется довольно большое количество литературы по

экспериментальному и теоретическому определению эф­ фективных коэффициентов переноса [ 1 , 29, 77, 79, 12!, 122]. Следует, однако, отметить, что имеющиеся теоре­ тические методы не позволяют сколько-нибудь точно рас­ считать эффективные коэффициенты переноса для реаль­ ных структур пористых электродов или катализаторов.

Вследствие того что измерение величины удельного омического сопротивления раствора р о ы гораздо точнее

и проще, чем измерение величины D, обычно [97] изме- • ряют лишь эффективное значение этого сопротивления в порах, а эффективный коэффициент диффузии нахо­ дят из соотношения (1.10):

D

Ром

 

где е — коэффициент ослабления переноса.

\

Методика измерения р о м

была предложена

и приме­

нена для никелевых и графитовых электродов

Ксенже-

ком и др. [77, 123]. Принцип измерения основан на про­

пускании постоянного тока

через электролит,

содержа­

щийся в порах электрода, таким образом, чтобы ток про­ текал только по ионному проводнику, не переходя на сам электрод, и на измерении разности потенциалов раство­ ра по толщине электрода. В главе 6, где была рассмот­ рена теория работы электрода по такой схеме, показано,

170

что условие протекания тока только через электролит в используемой при измерениях области потенциалов сле­ дует из уравнения (6.9). Следовательно, в этой области потенциалов не должны протекать сколько-нибудь быст­ рые электрохимические реакции.

Ячейка для

измерения p 0 M

схематически изображена

на рис. 9.2. Эта

ячейка состоит

из двух симметричных

Рис. 9.2. Двухсекционная_ячейка для измерения эффективного коэф­

фициента сопротивления р:

1 — пористый

электрод;

2 —

фторопласто­

вая втулка; 3, 3' — вспомогательные

электроды;

4, 4'

капилляры

Луггина; 5, 5' — электроды

сравнения;

6,

6'

— резиновые

прокладки;

Н 2 0 — теплоноситель,

подающийся

в

«рубашку»

ячейки

стеклянных половинок, между которыми герметично

зажимается

фторопластовая

втулка 2 с впрессован­

ным в нее пористым электродом /. К обеим

торцевым

поверхностям

электрода подводятся капилляры

Луггипа

4 и 4' одинаковых электродов

сравнения 5 и 5'

(для ще­

лочных растворов могут быть использованы окисыо-ртут- кые электроды сравнения; для нейтральных или кислых, например, каломельные). Постоянный ток определенной величины подается на левый и правый вспомогательные электроды, выполненные обычно в виде платинирован­ ных платиновых сеток.

171

Эффективное сопротивление электролита, находяще­ гося в порах электрода, определяется из этого тока и из измеряемой при этом разности потенциалов между дву­ мя электродами сравнения.

В рассматриваемом случае в пористом электроде не протекает электрохимическая реакция; поэтому в про­ хождении тока через электролит в порах участвуют все ионы в растворе. Этот перенос осуществляется по урав­ нению (1.17), но потоки Jj не связаны стехиометрическим соотношением (1.15), а определяются потоками во внешней жидкости, с которой электрод контактирует. По этой причине падение потенциала на электроде опре­

деляется

омическим

сопротивлением р0м, а не

квазисо­

противлением р. Очевидно, что при правильном

измере­

нии отношение ер 0 м/ром для одного и того же

электро­

да будет

одинаковым

для любого состава

раствора

электролита.

Пористость

Пористость — это отношение объема пор к объему всего электрода. Пористость g влияет на макрокинетику процессов на пористых электродах главным образом че­ рез два основных макрокинетических параметра: удель­ ную поверхность электрода

 

 

S = SKYKO

- g ) ,

 

(9-5)

где sK

— удельная весовая

поверхность

катализатора

(см2/г),

ук— удельный вес

катализатора

(г/см3),

и эф­

фективные коэффициенты переноса х и D. Например, по

эмпирической формуле Арчи

[124]

 

 

 

 

й = щт,

 

(9.-6)

где к — электропроводность

в

свободном

объеме

элек­

тролита;

\,3<ст<.3.

 

 

 

 

Из глав 2—4 видно, что габаритная плотность тока

возрастает

с ростом s, к и D. Например, для внутриоми-

ческого и внутридиффузионного

режимов

 

 

 

 

/ ~ V sx ,

/

~ / s5.

 

(9.7)

Тогда для данного электролита и для данного катализа­ тора с определенными величинами sK и ук из (9.5) — (9.7)

172

имеем

I~W-g)gm\l/2-

 

 

(9-8)

 

 

 

 

 

Эта

зависимость / от

g проходит через максимум при

g = gM

= m/(m+

1). При изменении т от 1,3 до 3 величина.

gu

изменяется

от 0,565 до 0,75. Для

внутрикинетической

области / ~ s ~ ( l — g ) ,

т. е. плотность тока

монотонно

уменьшается с ростом

 

g.

 

 

 

 

Фактор эффективности h возрастает с ростом g

 

 

h

~ D 1 / 2

s - 1 / 2 ~ gm'2

(1 -

g ) - 1 / 2 .

(9.9)

С

ростом g электрод

постепенно

переходит

от внутри­

диффузионного или внутриомического режима к внутрикинетическому, т. е. увеличивается порядок режима.

Для определения пористости электродов пользуются

следующими

методами.

 

 

 

1. Измерение объема

электрода V и веса

всех его

компонентов

Gj. Общая

пористость g тела в этом случае

определяется по формуле

 

 

 

g = ( V

A ^ i / ,

(9.10)

где yj — удельный вес /-го компонента электрода.

2.Взвешивание «сухого» и пропитанного (под вакуу­ мом) электролитом электрода на аналитических или на: торсионных весах.

3.Метод ртутной порометрии.

Два последних метода используются для определе­ ния открытой пористости, в которую не входят тупико­ вые поры.

Степень неоднородности структуры

пористого электрода

Степень неоднородности структуры по толщине пори­ стого электрода очень важна для интерпретации резуль­ татов электрохимических измерений на нем. Структуру с приблизительно" линейным изменением размера пор по толщине электрода можно с некоторой степенью точно­ сти смоделировать конической порой. Макрокинетика процессов в таких порах сильно зависит от отношения размера поры с тыльной стороны к размеру поры с фрон­ тальной стороны (см. гл. 7).

173

Так как в реальной неоднородной структуре распре­ деление структурных параметров по толщине пористого электрода довольно сложно [90], то количественно ин­ терпретировать результаты макрокинетических измере­ ний с достаточной степенью точности можно только для достаточно однородных по структуре электродов.

Отсюда ясно, что нужно контролировать степень не­ однородности структуры электродов. За степень неод­ нородности структуры по толщине пористого электрода

можно принять

относительную

разность

между

токами,

снимаемыми

с

электрода

при

одинаковой поляризации

(в явно не внутрикинетическом режиме)

его с

левой и

правой сторон

(рис. 9.2). Такой способ особенно

приго­

ден для электродов, где

возможная

неоднородность

структуры несимметрична

по

толщине,

например

для

электродов,

полученных

односторонним

прессованием.

Эта методика по сути является разновидностью метода «схемо-сравнительных характеристик», который будет изложен дальше.

Другой способ определения степени неоднородности структуры пористого электрода основан на методике из­ мерения эффективного , коэффициента электропроводно­ сти. Для однородного по структуре электрода в отсут­ ствие протекания фарадеевских реакций разность потенциалов между пористым электродом и правым электродом сравнения Дфэ -п должна быть равна, но про­ тивоположна по знаку соответствующей величине для

.левого электрода сравнения Дфэ -Л - Относительная вели­ чина разности этих величин

1 Аф э _ п | — | Аф э _ д 1

Афэ-л

может служить мерой неоднородности по толщине струк­ туры электрода.

2. С Р А В Н Е Н И Е С Т А Ц И О Н А Р Н Ы Х П О Л Я Р И З А Ц И О Н Н Ы Х ХАРАКТЕРИСТИК П О Р И С Т О Г О И Г Л А Д К О Г О Э Л Е К Т Р О Д О В

Изучение микрокинетики

электрохимической реакции ([128—130]

Как видно из предыдущих глав, на макрокинетиче­ ских закономерностях работы пористых электродов су­ щественным образом сказываются микрокинетические

174

закономерности используемой электрохимической ре­ акции.

Наиболее многочисленным классом реакций, практи­ чески проводимых на пористых электродах, являются реакции электроокисления или электровосстановления органических веществ. Большинство этих реакций проте­ кает по довольно сложному механизму и поэтому имеет сложные микрокинетические зависимости. Здесь мы кратко остановимся на результатах исследования микро­ кинетики одного из сравнительно хорошо изученных, анодных процессов, используемых в жидкостных пори­ стых электродах [125, 126],— реакции электроокисления: метанола (СН3 ОН) на платине в щелочных растворах. Микрокинетика этой реакции [127—131] является ти­ пичной для реакции электроокисления многих органи­ ческих веществ.

Для получения воспроизводимых данных по кинетике электроокисления метанола (как и для брлынинства. других электрохимических и каталитических реакций) важно иметь вполне четкое и воспроизводимое состояние исходной поверхности платинового электрода. Для этого опыты проводятся в условиях максимальной чистоты; кроме того, поверхность электрода подвергается опреде­ ленной электрохимической обработке (путем последова­ тельного наложения различных значений потенциала),, преследующей цель удаления всех посторонних приме­ сей, которые могли попасть на поверхность до начала измерения.

Электроокислению метанола на платине предшеству­ ет стадия адсорбции. На рис. 9.3 представлены зависи­ мости степени покрытия поверхности платинового элек­

трода в л

адсорбированным

метанолом

от

его объемной

концентрации в растворе с в

1 н. КОН

для

потенциалов

фг =0,25

в (кривая 1) и фг = 0,4 в (кривая 2)

(относитель­

но потенциала водородного электрода в том же раство­

ре)

[130]. Эти зависимости в области

средних заполне­

ний

метанола

хорошо

описываются

логарифмической

изотермой Темкина

[132]:

 

 

 

 

QR

=

А* -\- (1//) In с,

 

(9.11)

где А * и / — константы.

 

 

 

 

Величина

адсорбции

(константа А*) зависит

от по­

тенциала. Зависимость

адсорбции от

потенциала

имеет

175

максимум при ф г ~ 0 , 4 в. Спад заполнения метанола вд в катодную сторону от максимума объясняется увеличе­ нием адсорбции водорода по мере уменьшения потенциа­ ла, а спад вд в анодную сторону вызван влиянием элек­ троокисления хемосорбированного вещества, а также адсорбцией (при cpr >0,55 в) кислорода.

Подробное изучение процесса адсорбции (хемосорбции) метанола на платине в щелочных растворах пока-

Рис. 9.3. Зависимость адсорбции метанола

Он от

его

концентрации

с

для гладкого платинового электрода

при

ф г = 0,25

в

(1) и 0,4 в

(2)

и концентрации

К О Н

1 М/л

 

 

 

зало, что при адсорбции из исходной молекулы метанола отщепляются два атома водорода. Образующаяся части­ ца НСОН (или в концентрированной щелочи НСО~) имеет характер свободного радикала и образует с по­ верхностными атомами платины две ковалентные хими­ ческие связи

СН3 ОН + ОН" -> Н— С—(Г + 2 Н а д с + Н 2 0 . (9.12)

/ \

На рис. 9.4 представлены стационарные поляриза­ ционные кривые окисления метанола на гладком плати­ новом электроде в 1 н. КОН при 25 °С для концентраций метанола в интервале от 0,005 до 5 М. Кривые имеют несколько тафелевских (линейных в системе координат <р—lg i) участков, описываемых уравнением

 

(9.13)

где а — постоянная

величина для данного участка.

Сложный ход кривых для больших концентраций ме­

танола при ф г ^ 0 , 3

в объясняется протеканием парал-

176

лельно с электрохимическим механизмом окисления мета­ нола процесса каталитического разложения метанола. Одним из продуктов каталитического разложения явля­

ется молекулярный водород, который при ф г > 0 в

ионизи­

руется на электроде, внося свой вклад в величину

анод-

J I O T O тока.

 

 

В широкой области концентраций метанола

от

0,02

до 5 М/л наклон второго тафелевского участка

 

(0,3 —

0,5 в) для гладкого электрода является приблизительно постоянным и равным 6°s=^0,13 в на логарифм десяти­ кратного изменения тока.

В интервале потенциалов 0,5—0,6 в ( I I I участок) рост скорости адсорбции замедляется. Большой наклон для I I I участка поляризационной кривой ( 6 ° ~ 0 , 4 в)

О

0,1 OJ £0

0,4 0,5

0,6

0,7

0,8

%8

 

Рис. 9.4.

Стационарные поляризационные

кривые

электроокисления

метанола на гладком платиновом электроде

в

I н. К О Н

для

различ­

ных концентраций метанола:

1 — 0,005;

2

0,01;

3—0,02;

4 — 0,05;

 

5 — 0,1; 6 — 0,2;

7 — 0,5; 8

1; 5 — 5 М/л

 

 

12. Зак. 964

177

объясняется тем, что стационарная скорость окисления при увеличении фг стремится к пределу, ограниченному скоростью адсорбции. То, что стационарная скорость окисления не превышает скорости адсорбции, говорит 0 том, что окислению подвергаются только адсорбиро­ ванные частицы. При фг >0,65 в скорость адсорбции ме­ танола, определяющая в этой области потенциалов, стационарную скорость электроокисления, экспоненци­ ально падает по мере заполнения поверхности адсорбиро­ ванным кислородом, увеличивающегося с ростом потен­ циала.

На рис. 9.5 изображены кривые зависимости скорости электроокисления от объемной концентрации метанола в 1 н. КОН при различных потенциалах. С ростом объем-

I

,

,

:

,

ЧЬ.*

 

-1

 

о

+1

Рис. 9.5. Зависимость плотности тока окисления метанола на гладком платиновом электроде от объемной концентрации метанола с при раз­ личных значениях потенциала ср

178

ной концентрации метанола от 0,005 до 0,5 М

скорость

окисления

возрастает. При

с > 0 , 5 М

наблюдается

более

сложный характер кривых,

который

объяснен

в

[128].

В области

потенциалов

0,3—0,65

в

кривые \g i\g с в

интервале

концентраций

0,005—0,2

М в первом

прибли­

жении представляют собой прямые линии, отвечающие выражению

i = kc^,

(9.14)

где (3° — кажущийся порядок реакции

(кажущийся по­

тому, что реакция происходит не в объеме, а на энергети­ чески неоднородной поверхности). Ниже приведены ве­

личины |3° для с = 0,005—0,2

М:

 

 

 

Фг

0,3

0,35

0,4

0,45

0,5

0,55

<р°

 

 

 

 

 

 

 

'"max

р°

0,78

0,67

0,78

0,87

1,0

1,0

1,0

 

Из (9.11) и (9.14) получим для средних

заполнений

метанола

экспоненциальную

зависимость между

плот­

ностью тока электроокисления и адсорбцией

метанола

 

 

 

i = k ехр (Р°/6Л )-

 

 

(9.15)

При анализе продуктов было обнаружено [127, 133—135], что в щелочной среде основным продуктом электроокисления метанола является формиат-ион.

В [129] при помощи прямого электрохимического метода

сиспользованием пористого электрода было показано, что среднее число электронов, отдаваемых одной моле­ кулой метанола при своем электроокислении, равно 4, что согласуется с результатами анализа продуктов.

На основании вышеизложенных, а также некоторых других данных процесс электроокисления метанола на платине в щелочи в условиях отсутствия каталитического разложения метанола может быть представлен следую­ щей упрощенной схемой [128].

1.Стадия адсорбции с дегидрированием метанола по уравнению (9.12).

2.Ионизация 'адсорбированного водорода

2 Н а д с + 2 0 Н - 2Н 2 0 + 2е.

(9.16)

3. Разряд ионов гидроксила с образованием адсорби­ рованных частиц ОНадс

2 0 Н - = 2 0 Н а д с - 2е.

(9.17)

12*

179

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ