Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

книги из ГПНТБ / Монокристаллы молибдена и вольфрама

..pdf
Скачиваний:
24
Добавлен:
20.10.2023
Размер:
8.46 Mб
Скачать

§ 24. Диффузия водорода в монокристаллах1

Изотопы водорода диффундируют в вольфраме и молибдене при сравнительно низких температурах, что объясняется малым боровским радиусом их атомов и характером электронного вза­ имодействия с решеткой металла. Как известно, водород в решет­ ке металла полностью ионизирован и диффундирует в виде про­ тонов. Для выяснения механизма взаимодействия водорода с дефектами кристаллического строения и примесями представляет интерес изучение диффузии водорода в области температур 400— 150°С и ниже.

Имеющиеся данные [70, 269] о диффузии водорода в вольф­ раме и молибдене, как отмечалось ранее, получены измерением проницаемости доликр.исталлинеских образцов при температурах выше 400°. При .более низких температурах надежных результа­ тов получить не удалось.

Во всех исследованиях диффузии водорода отмечается зави­ симость результатов измерений от состояния поверхности образ­ цов. Это связано с тем, что объемной диффузии предшествует взаимодействие водорода с поверхностным слоем металла, кото­ рое включает адсорбцию водорода поверхностью, диссоциа­ цию молекулярного водорода на атомы, растворение водорода в поверхностном слое. Эти процессы влияют на суммарный поток диффундирующего газа внутрь образца. Следует отметить, что поверхность является дефектом кристалла, поэтому в приповерх­ ностном слое действуют значительные силовые поля, отсутству­ ющие в объеме образца. Радиоизотопный метод позволяет по­ лучить данные о коэффициенте диффузии водорода при темпера­ туре ниже 400°С. Преимуществом радиоизотопной методики, ис­ следованной нами, является ее высокая чувствительность и воз­ можность получения прямых данных о распределении концентра­ ции радиоактивного изотопа в толще образца. В этой методике отсутствуют погрешности, вызванные утечкой диффузанта через вакуумные уплотнения, а также наличием микротрещин или микponqp, т. е. исключаются ошибки измерений, свойственные пер­ вой группе методов, описанных в § 23.

Сущность радиоизотопной методики определения коэффициен­ тов диффузии трития в молибдене следующая. Исследуемые об­ разцы помещаются в кварцевую ампулу, которая откачивается до давления ІО-5 тор, затем образцы подвергаются диффузионному отжигу в атмосфере трития заданное время в термостате, в котором температура поддерживается на заданном уровне, с точ­ ностью ±10°С. Источником трития является цирконий-ггритиевая мишень, расположенная .в отпаянной ампуле вместе с образцами.

Мишень нагревается, выделяется тритий и создает в ампуле дав-*

* Параграф написан при участии Т. М. Максумова.

130

ление ІО-2 тор. После отжига образцы быстро охлаждают и фик­ сируют полученное распределение концентрации трития в толще.

Образцы монокристаллов молибдена, изученные нами, получе­ ны бестигельной зонной плавкой с электронным нагревом в ваку­ уме ІО-5 тор и после двух проходов зоной характеризуются сле­ дующим составом примесей внедрения: кислорода—3*10-3%, угле­ рода—2-10-3, азота—менее 5-10-4, водорода—5-10~5%. Образцы вы­ резаются из крупных монокристаллов в форме дисков со стандарт­ ными размерами ( 0 —14 мм, толщина—1,5 мм). Эти диски шлифуют и полируют, затем анализируют их структуру и определя­ ют кристаллографическую ориентацию. Плотность дислокаций сос­

тавляет

5-ІО5 см~2. Для

сравнения

взяты поликристаллические

образцы

из обычного технического

листового молибдена тол­

щиной 1,5 мм.

на разном

расстоянии от поверхности

Концентрация трития

дисков измеряется последовательным снятием слоев и определени­ ем поверхностной активности каждого слоя с помощью чувстви­ тельного счетчика ß-частиц типа «4я-протока».

Для снятия слоев применяется электролитическая полировка (раствор метилового спирта в концентрированной серной кисло­ те), причем режим полировки выбирается таким, чтобы обеспе­ чить получение зеркальной поверхности шлифов. Толщина сня­ того слоя определяется по изменению веса образца после элек­ трополировки. Эффективный пробег ß-чаетнц трития в молибдене составляет около 0,2 мкм. Поэтому активность, регистрируемая счетчиком, пропорциональна концентрации трития в тонком по­

верхностном слое.

Коэффициент диффузии вычисляется из соотношения, получен­ ного в результате решения уравнения Фика для диффузии из по­

стоянного источника

в

полубесконечное

пространство

 

 

 

 

 

 

(ІѴ.8>

где / о — постоянная;

 

на расстоянии

х

от поверхности;

J — активность слоя

D — коэффициент

диффузии;

 

 

 

erf — функция Гаусса;

 

 

 

t — время.

 

 

 

концентрации

трития в

На рис. 30 показано распределение

 

двух монокристаллах

молибдена. Кривая

1 относится

к образцу

с кристаллографической ориентацией [ПО], подвергнутому диффу­

зионному отжигу в течение одного часа при

температуре

400°С.

Кривая 2 дает распределение концентрации

трития в монокри­

сталле той же ориентации,

выдержанном

в атмосфере

трития

20

мин. при температуре 540°. Кривые имеют два участка:

снача­

ла

активность слоев быстро

убывает, затем

наблюдается

более

медленное изменение активности, выражающееся линейной зави­ симостью логарифма числа импульсов от квадрата расстояния. Коэффициенты диффузии рассчитывались по уравнению (IV. 8).

13L

Радиоизотопные данные охватывают интервал более низких температур по сравнению с результатами, полученными другими методами. Данные для образцов полшфіиіста.ллпчѳакоіго молибде­

на лучше всего 'согласуются с результатами Хилла [247].

Энер-

 

 

гия активации процесса диффу­

 

 

зии водорода в молибдене по

 

 

Хиллу

равна

14 700 кал/моль,

 

 

следуя

радиоизотопной мето­

 

 

дике,

она

составляет

15400

 

 

кал/моль.

Отношение

частот­

 

 

ного множителя для диффузии

 

 

водорода Dо по данным работы

 

 

[247] и частотного

множителя

 

 

трития, измеренного нами, рав­

 

 

но 1,84.

 

 

 

 

 

 

 

В соответствии с формулой

 

 

(ІѴ.6),

которая учитывает вли­

 

 

яние изотопического

эффекта,

 

 

отношение частотных множите­

 

 

лей по теории Винера для это­

 

 

го случая составляет 1,73, т. е.

 

 

экспериментальные

и

расчет­

 

 

ные данные близки. Ниже при­

 

 

ведены

коэффициенты

диффу­

 

 

зии трития в различных образ­

Рис.

30. Распределение активности три­

цах молибдена

и

(поликристал-

лического D„

монокристал-

тия

в толще монокристаллов молибдена

лического DM, рассчитанные по

 

в направлении [ПО].

нии экспериментальных данных

уравнению (IV. 8) на основа-

о распределении

активности в

толще образца:

Температура, °С

D n , см'1':сек

Du , см1!сек

540

4 -10~6

9 -10“ 7

400

4- ІО-7

3-10_э

290

3 - io - s

3-Ю“ 10

150

3 -К Г 10

2 -1 0 -12

Температурная зависимость коэффициентов диффузии поликристалличеакого и моиокристаллического молибдена удовлетво­ ряет уравнениям:

Du = 0,032 . e x p ( - i g ^ ) ’

(IV.9

£>и = 0,001-exp

(IVЛ0)

Как видно, коэффициент диффузии в поликристаллическом молиб­ дене намного больше, чем у монокристалического во всем иссле­ дованном нами интервале температур. Такое большое различие

'132

требует объяснения, так как для многих металлов влияние струк­ туры на диффузию водорода незначительно, а имеющиеся дан­ ные о диффузии водорода в молибдене [70] указывают на разли­ чие в коэффициентах диффузии, составляющее всего 20%.

Отметим прежде всего, что радиоизотопные измерения осно­ ваны на определении градиента .концентрации трития в глубине образца. Поэтому влияние переходных процессов здесь иное, чем в обычных методах определения коэффициентов диффузии.

Энергия активации в уравнениях (IV. 9) и (IV. 10) одинако­ вая и составляет 15 400 кал/моль. Это показывает, что энергети­ ческие барьеры, которые преодолевают атомы трития в процессе диффузии, практически одинаковы для образцов с малым и зна­ чительным содержанием примесей и дефектов структуры. Такой результат легко объясняется, если тритий перемещается по междуузлиям кристаллической решетки, а роль дефектных областей при этом пренебрежимо мала.

Теоретический расчет энергии активации водорода, диффун­ дирующего в .молибдене, приведен в работе [36]. Авторы считают, что минимум потенциальной энергии водорода соответствует его расположению в тетраэдрических парах кристаллической решет­ ки, а перевальное значение, определяющее вершину энергетиче­ ского барьера, соответствует нахождению водорода в октаэдри­ ческих порах ОЦК-решетки. Для такой модели энергия актива­ ции составляет 10 300 кал/моль, расхождение с нашим экспери­ ментальным значением равно примерно 30 %•

Интересно установить причину значительного различия коэф­ фициентов диффузии монокристаллических и поликриеталлических образцов молибдена. Оно не может быть связано, как уже

отмечалось, с величиной энергетических барьеров

для

диффун­

дирующих атомов, так как энергия активации у

этих

образцов

одинаковая. Термодинамическая интерпретация

наблюдаемого

эффекта может быть дана на основе известного соотношения для частотного множителя

 

А> =

— ехр-£-;

(IV. 11)

здесь а—постоянная решетки;

 

V—частота

скачков;

 

 

у—константа, зависящая от геометрии решетки;

 

R—газовая

постоянная.

активации.

Все величины

постоянны,

кроме AS — энтропии

Это единственный переменный параметр, значение которого мо­

жет изменяться в зависимости от

дефектов

кристаллического

строения. С повышением дефектности решетки AS увеличивается.

Поэтому образцы с повышенным

количеством

дефектов обла­

дают большим частотным множителем по сравнению с образца­ ми, имеющими более совершенную структуру.

В работе Ричардсона, Николя и Парнелла [30] диффузия двух-

*247

133

атомного газа, диссоциирующего в среде и диффундирующаго в виде атомов, описывается уравнением Фика. Этот процесс, поми­ мо температуры и давления водорода, зависит таноке от коэф­ фициента диффузии, постоянной диссоциации водорода в метал­ ле и растворимости молекулярного водорода в металле. Оценка влияния всех этих параметров на водородопроницаемость метал­

 

 

л е

п

ла выполнена для случая, когда -j-p =

0, .. т. е. для стационарного

потока газа

через

образец.

 

Решением

этой

задачи [30] является уравнение Ричардсона,

определяющее температурный коэффициент проницаемости во­ дорода. Этот коэффициент зависит также от энергии диссоциации водорода и активации процесса диффузии, причем отдельно эти параметры не определяются.

Так как проницаемость водорода зависит от многих перемен­ ных, в том числе от состава, распределения примесей и дефектов в исследуемом материале, то допустимо широкое толкование ре­ зультатов. Для уточнения общей картины диффузии водорода не­

обходимо

рассматривать

отдельно

процессы, происходящие на

поверхности

и в глубине

металла, т. е. разделить процесс

про­

никновения

водорода

в

металл

на

две стадии.

 

В первой стадии

водород

взаимодействует с поверхностью-

металла

(процесс слабой

хемосорбции). В результате этого

про­

цесса молекулярный водород адсорбируется поверхностью металла, а затем распадается на атомы. Атомы водорода при этом связы­ ваются с атомами металла слабой одноэлектронной связью. Меха­ низм этих превращений определяется электронным взаимодейст­

вием [81].

Вначале вследствие приближения молекулы водорода к по­ верхности металла происходит сближение электронных орбит молекул водорода и атомов металла — осуществляется обрати­ мая адсорбция молекулярного водорода. Дальнейшее проникно­ вение электронных орбит водородной молекулы в электронную оболочку атомов металла приводит к распаду молекулы. Элек­ тронные оболочки атомов водорода при этом перекрываются элек­ тронными оболочками атомов металла. Атом металла н атом водо­ рода дают по одному электрону с несларенньш спином на связы­

вающую орбиту,

причем электрон

металла берется обычно из

cf-оболочки.

подробно

описаны

в [79] н схематически

изоб­

Эти процессы

ражаются так:

Н2газ '

Н2+аде '

:2Н;

(IV.12)

 

Равновесие при этих превращениях устанавливается быстро, а теплота адсорбции для каждого из этих типов адсорбции сущест­

венно различна.

Приведем связь между работой выхода электронов и количе­ ством трития, адсорбированного поверхностью молибдена, обна­ руживаемую при их сравнении:

134

Характеристика поверхности

Активность,

Работа

 

 

имп]мин

выхода, эв

Грань

(ПО)

896

5,0

Грань

(100)

459

4,5

Шлиф

поликристаллический

130

4,2

Активность шлифов молибдена определена по интенсивности рентгеновского излучения и отнесена к единице поверхности шлифов, которые адсорбировали тритий в одинаковых условиях. Поэтому активность пропорциональна количеству трития, погло­ щенного поверхностью металла.

Проникновение водорода в глубь металла—вторая стадия вза­ имодействия его с .металлом. Рассматривая этот процесс, следу­

ет учитывать малую растворимость

водорода в

молибдене

и

вольфраме. Вследствие

этой особенности наблюдается неравно­

мерное распределение концентрации

водорода.

В поверхностном

слое металла концентрация обычно в несколько

раз больше, чем

внутри. Этот эффект наблюдается в

полижристалличеоком

мо­

либдене,

однако особенно существенен он в монокристаллах. Д а­

же после

тщательной

подготовки поверхности

монокристалла

способом последовательного механического полирования на шкур­

ках. с уменьшающейся

величиной зерна и последующего

элек­

трополирования, поверхностный слой до глубины

8— 112 мкм име­

ет аномально

высокую

концентрацию водорода

(ом. рис.

30).

Диффузия

водорода

вблизи поверхности металла осложнена

связыванием части диффундирующего потока приповерхностны­

ми дефектами структуры. Образец, в котором

происходят

диф­

фузия водорода,

молено рассматривать как состоящий из метал­

лических слоев

(тонкий поверхностный слой с

высокой раствори­

мостью водорода и второй слой, включающий

весь остальной

объем). Неравномерное распределение дефектов структуры

по

глубине обусловливает различные градиенты концентрации водо­ рода и коэффициенты диффузии.

Часть потока водорода, диффундирующего в образце, связы­ вается с дефектами поверхностного слоя и не участвует в общем потоке. Вследствие этого образуется большой градиент концент­ рации водорода вблизи поверхности. При прохождении водоро­ да сквозь сложные металлические слои температурный коэффи­ циент проницаемости приближается к температурному коэффици­ енту проницаемости слоя с наименьшей проницаемостью. Таким слоем в случае монокристаллов молибдена является глубинная область с равномерным распределением дефектов.

До сих пор мы не рассматривали влияния кристаллографиче­ ской ориентации на диффузию трития в монокристаллах молиб­ дена. Известно, что макроскопический коэффициент диффузии в любом кристалле с кубической решеткой не зависит от направ­ ления потока по отношению к кристаллографичеоким осям.

Этот вывод следует из рассмотрения общих свойств уравнения [(IV. 5), где D тензор второго ранга, с помощью которого преоб­

135

разуются компоненты векторов Р и grad С. Если решетка образца обладает кубической симметрией, то коэффициент диффузии уменьшается до единственного скалярного значения D. Поэтому общепринято, что направление потока не влияет на макроскопи­ ческий коэффициент диффузии в кубических кристаллах.

В некоторых случаях рассматривается микроскопический ко­ эффициент диффузии, который определяется из соотношения

£>, = 4 г - (іѵ.із)

где _ компонента коэффициента диффузии по оси х; X2—среднее квадратичное смещение в направлении х ;

t — интервал времени, в течение которого происходит диф­ фузия.

Микроскопический коэффициент диффузии является отправ­ ной точкой для теоретического определения коэффициентов диф­ фузии на основе таких величин, как частота перескоков атомов, концентрация дефектов и параметры решетки. Микроскопический коэффициент диффузии водорода можно определять методом ядерного магнитного резонанса. В [257] приводятся результаты ис­ следования квазиупругого рассеяния нейтронов водородом, рас­

творенным

в монокристаллах

ниобия.

Авторы

обнаружили ани­

зотропию

микроскопического

коэффициента диффузии

водорода

в кристаллографических направлениях <1100> , <110>

и < 111>

на основании анализа кривых рассеяния нейтронов.

 

Исследование диффузии трития в монокристаллах молибдена

при различных температурах

(400,

290, 150°С)

свидетельствует о

заметной разнице коэффициентов

в

направлениях

<100> и

< 110>:

 

 

 

 

 

 

D, смЧсек

V

А о о

V

о •

А

<-

400°

 

 

ю

ЮСо

оо

1

to

 

 

1

290°

150°

4

-ІО“ 10

3-1СГ12

2

-ІО-10

Ы ( Г 12

Наблюдаемая разница невелика, однако интересны причи ны ее возникновения. Диффузионный отжиг монокристаллов мо­ либдена в атмосфере трития приводит к адсорбции газа поверх­

ностью исследуемых .шлифов. При этом количество

адсорбиро­

ванного трития на разных граняхнеодинаково, что

легко уста­

новить, измеряя радиактивность поверхностного слоя.

Опыты по­

казывают, что после отжига в атмосфере трития при

одинаковых

температурных условиях наибольшую

радиоактивность

имеет

поверхность, совпадающая с кристаллографичесхой гранью

{ПО},

т. е. гранью монокристалла, имеющей

наибольшую

ретикуляр­

ную плотность. Самая низкая активность наблюдается на поли-

кристаллической поверхности. Грань {100}

имеет

промежуточ­

ную величину активности. В соответствии с

этим

градиент кон­

центрации радиоактивного изотопа в поверхностном слое метал­ ла в зависимости от структуры различен.

136

На процесс проникновения трития в металл оказывают влияние два явления. Во-первых, концентрация трития на поверхности об­ разцов зависит от структуры поверхности. Самая высокая концент­ рация наблюдается на плотноупакованной грани {ПО}, самая низкая—на поверхности с малой работой выхода. Поток атомов, диффундирующих в металл, зависит от структуры поверхностно­ го слоя. Во-вторых, растворимость трития в поверхностном слое выше, чем внутри металлического образца. Поэтому часть диф­ фундирующих атомов связывается с дефектами .и выпадает из об­ щего потока.

Оба эти явления влияют на распределение концентрации три­ тия внутри металла и на результаты расчета коэффициента диф­ фузии, так как распределение концентрации трития внутри метал­ ла зависит от разностного эффекта, определяющегося этими яв­ лениями.

 

 

 

 

 

Л

И Т Е Р А

Т У Р

А

 

 

 

1. А г е е в Н. В., И г н а т о в

Д. В.,

К а н т о р М. М. ДАН СССР,

1969,

2.

184, № 5, стр. 1088.

 

анализа

веществ

высокой

чистоты, М.,

А л и м а р и н

И.

П. Методы

3.

«Наука»,

1965,

стр. 7.

Г. А. Сб. «Вторично-эмиссионные

структурные

А л и м о в а

Р. Н., К л е й н

4.

свойства твердых тел», Ташкент, Изд-во «Фан» УзССР, 1969.

М.,

«Мир»,

А м е л и и к с

С.

Методы

прямого

наблюдения

дислокаций,

 

1968.

 

В. М., А ж а ж а. В. М. В

сб. «Монокристаллы

тугоплавких

5. А м о н е н к о

/и редких металлов», М., «Наука», 1971, стр. 5—7.

ж6. А р и ф о в

У. А. Взаимодействие

атомных

частиц

с поверхностью

твердо­

го тела,

М.,

«Наука»,

1968.

 

А. К.

ДАН

СССР,

 

т. 83, 1952,

 

№ 5 ,

7.А р х а р о в

 

В.

И.,

С е м е н о в а

 

 

стр. 681.

 

 

В. И.,

И г н а т ь е в а

С. Г., К о з м а н о в

Ю. Д. ДАН

СССР.

8. А р х а р о в

 

т. 88, 1953, № 3, стр. 439.

 

М. А.,

С е н а

Л. А. «Электричество»,

1947,

9. А с к и н аз и

А. Е.,

Г у р е в и ч

 

№ 9, стр. 37.

А.,

К о м а р о в

 

Н.

С.,

С е р г е е в

А. С. Техника

высоких

10. Б а б и к о в

М.

 

напряжений, М., Госэнергоиздат, 1963, стр. 582.

 

 

в судовом

 

энерго­

11. Б а л а н д и н

Ю. Ф. Термическая усталость металлов

 

 

машиностроении, Л., «Судостроение», 1967.

Сб. «Элементарные

процессы

12. Б а р т о и

В., К а б р е р а

Н.,

Ф р а н к

Ф.

роста кристаллов», М., ИЛ, 1959, стр.

11.

 

 

и

ионнолучевая

 

техно­

13. Б а с Е.,

К р е м о с н и к

Г. и др. Сб. «Электронно-

 

логия»,

М., «Металлургия»,

1968, стр. 372

«Электротермия»,

М.,

изд.

14. Б а ш е н к о

 

В.

В., Д о н с к о й А. В. В сб.

ЦИНТИ «Электропром», № 12, 1963, стр. 9.

 

И. Ш.

Температурный

15. Б а ш е н ко

 

В. В.,

Д о н с к о й

А. В.,

Л у ц к ер

контроль в вакууме в условиях испарения. В сб. «Электротермия», М.,

изд. ЦИНТИ «Электропром», № 40, 1964.

 

 

Д.

Г.

Электротермия

16. Б а ш е н к о

 

В. В.,

Д о н с к о й

 

А.

В.,

Р а т н и к о в

зонной плавки металлов, М., «Энергия», 1965.

материалов»,

1965,

5—6,

17. Б а ш е н к о

 

В. В. «Электронная

обработка

 

стр. 12.

 

 

В.

В. Электроннолучевые

установки.

Л.,

 

«Машиностроение»,

18. Б а ш е н к о

 

 

1972, стр.

17.

 

 

 

 

 

Е. А., Ф и р с а н о в а

П.

А. Металлур­

19. Б е л я е в

А.

И., Ж е м ч у ж и н а

гия чистых металлов и элементарных полупроводников, М., «Металлур­

гия», 1969, стр. 263.

 

 

 

 

 

 

 

 

т. 31,

вып.

2,

1961,

20. Б е л я к о в

 

О.

И..

И о н о в Н. И. «Ж. техн. физ.»,

стр. 205.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

138

21.

Б о й к о в

 

Г. П., К у ч и н

В. Д ,

 

«Изв.

вузов»,

сер.

физика,

1959,

№ 2,

22.

стр.

175.

А. А.. С е р г е е в

Г. Я-,

Д а в ы д о в

В. А. «Атомная

энергия»,

Б о ч в а р

 

т. 8, вып. 2, 1960, стр. 112.

Г. Н.

«Атомная

 

энергия», т. 2,

6,

1957,

'23. Б о ч в а р

 

А. А.,

Т о м с о н

 

24.

стр. 520; том 4, вып. 6, 1958.

Сб.

«Зонная

плавка»,

М.,

«Металлургия»,

Б р а у н

Дж. ,

П е л л и н

Р..

 

1966,

стр.

256.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

:25. Б р и л л и а н т о в

Н. А.,

С т а р о с т и н а

Л.

С.,

Ф е д о р о в

О. П. «Кри­

26.

сталлография», т. 6, вып. 2, 1961, стр. 261.

 

 

 

 

 

С. М.

В

сб. «Вто­

Б р о д с к и й

И. А., П е т у ш к о в

 

Е. Е.,

М и х а й л о в

 

рично-эмиссионные и структурные

свойства

твердых

тел»,

Ташкент

 

Изд-во «Фан» УзССР, 1970, стр. 137, 142.

М и х а й л о в

 

С.

М.,

Цер-

'27. Бр о д с к и й

И.

А.,

 

П е т у ш к о в

Е.

Е.,

 

 

ф а с

А. А. Сб. «Монокристаллы

тугоплавких

и

редких

металлов»,

М.,

 

«Наука», 1969, стр. 14, 15.

 

 

 

 

 

 

 

1959.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

'28. Б у н ш Р. Ф. Вакуумная металлургия, М., ИЛ,

 

 

 

 

 

 

 

 

 

29.

Б у л г а к

 

Л.

В.,

С а в и ц к и й

Е. М.. В

сб.

«Монокристаллы

тугоплавких

30.

и редких металлов», М., «Наука», 1971, стр. 67.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1948,

Б эр p ep

 

Р. Диффузия

в

твердых

телах. М.,

Гос. изд. иностр. лит.,

 

стр.

193.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

31.

В а л е е в

 

А.

X.,

Г у т т е р м а н К .

Д.. С в е н ч а н с к и й

А.

Д.

В

 

сб.

32.

«Электротермия», № 87,

1969.

 

 

 

 

 

1962.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

В а н Б юр е н . Дефекты в кристаллах, М., ИЛ,

«Металлургия»,

1966,

33.

В е р н и к

Дж. В сб.

«Сверхчистые

металлы»,

М.,

34.

стр. 52.

 

В. Р.,

В и л к е

С. Р. В

сб. «Зонная

 

плавка»,

М.,

«Металлур­

В и л к о к с

 

35.

гия»,

1966, стр. 241.

 

 

 

 

 

М.

В

сб.

«Электроннолучевая

 

техноло­

В и л ь с о н

Д., П и к л ь з и м е р

 

36.

гия», М., «Металлургия», 1968, стр. 249, 262.

 

П. В. Об

энергии

активации

В ы х о д е ц В. Б.,

Г о л ь ц о в

В. А.,

Г е л ь д

 

 

при

диффузии водорода

в

металлах с

ОЦК

 

решеткой,

 

«ФММ»,

1968,

37.

т. 25, вып. 6, стр. 1090.

 

Е. В. «Изв. АН

СССР»,

Металлы,

1968,

№ 1,

Г а е в И. С.,

Ш е я н о в а

 

стр 107.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

38.

Г а р а е в а

А. А., М и х а й л о в

С.

М.,

П е т у ш к о в

Е.

Е-.

Н а в а л и -

 

X и н

Н. В.,

Т а л а н и н

Ю. Н.,

В

сб. «Монокристаллы

тугоплавких

и

39.

редких металлов», М., «Наука», 1971, стр. 47.

 

 

О. А. ФТТ,

 

т. 7,

№ 9,

Г а р б е р

 

Р. И, С о л о ш е н к о

И. И., Х о л д е й

 

 

1965,

стр. 2655.

З а л и в а д н ы й

С. Я-,

М и х а й л о в с к и й

В. М. ФТТ,

■40. Г а р б е р

 

Р. И.,

41.

т. 2, вып. 6, 1960, стр. 1052.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1961.

 

 

 

 

 

 

Г и н ь е

А. Рентгенография кристаллов, М., Физматгиз,

 

элементов»,

42.

Гии,

Л ь ю к е н с. В

сб. «Физические методы

анализа

следов

43.

М., «Мир», 1967, стр. 241.

 

 

 

В.

Н.

Микротвердость

металлов,

 

М.,

Г л а з о в

 

В.

М.,

В и г д о р о в и ч

 

 

44.

Металлургиздат,

1962.

 

 

 

 

 

т. 15,

№ 4, 1949, стр. 1088.

 

 

 

 

 

Г р и г о р о в и ч В. К-

«Зав. лаб.»,

ИЛ,

1963,

45.

Г р у б е р

 

Г.

Плавка

металлов

электронным

 

лучом,

М.,

46.

стр. 28—29.

Л..

З е м с к и й

С.

В.,

Т ю т ю ник

 

А. Д. В

сб. «Проблемы

Г р у з и н

П.

 

47.

металловедения

и физики металлов», М., Металлургиздат,

1958,

стр.

226.

Г р у з и н

 

П.

Л.

«Атомная

 

энергия»,

1964,

октябрь,

том

17,

вып.

4,

48.

стр.

278.

 

 

 

 

 

 

 

1959, №2.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Г у с а

В. и др. ФТТ, вып. 11,

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

«Электро-

■49. Г у т т е р м а н К .

Д. В сб. «Электротермия», М., изд. ЦИНТИ

 

50.

пром», 1963, вып. 2, 9.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

«Рентгеногра­

Д а в и д е н к о в

Н. Н. Об остаточных напряжениях. В сб.

 

фия

в

применении к

исследованию

материалов»,

Л.,

ОНТИ,

1936.

 

 

139

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ