
книги из ГПНТБ / Монокристаллы молибдена и вольфрама
..pdf§ 24. Диффузия водорода в монокристаллах1
Изотопы водорода диффундируют в вольфраме и молибдене при сравнительно низких температурах, что объясняется малым боровским радиусом их атомов и характером электронного вза имодействия с решеткой металла. Как известно, водород в решет ке металла полностью ионизирован и диффундирует в виде про тонов. Для выяснения механизма взаимодействия водорода с дефектами кристаллического строения и примесями представляет интерес изучение диффузии водорода в области температур 400— 150°С и ниже.
Имеющиеся данные [70, 269] о диффузии водорода в вольф раме и молибдене, как отмечалось ранее, получены измерением проницаемости доликр.исталлинеских образцов при температурах выше 400°. При .более низких температурах надежных результа тов получить не удалось.
Во всех исследованиях диффузии водорода отмечается зави симость результатов измерений от состояния поверхности образ цов. Это связано с тем, что объемной диффузии предшествует взаимодействие водорода с поверхностным слоем металла, кото рое включает адсорбцию водорода поверхностью, диссоциа цию молекулярного водорода на атомы, растворение водорода в поверхностном слое. Эти процессы влияют на суммарный поток диффундирующего газа внутрь образца. Следует отметить, что поверхность является дефектом кристалла, поэтому в приповерх ностном слое действуют значительные силовые поля, отсутству ющие в объеме образца. Радиоизотопный метод позволяет по лучить данные о коэффициенте диффузии водорода при темпера туре ниже 400°С. Преимуществом радиоизотопной методики, ис следованной нами, является ее высокая чувствительность и воз можность получения прямых данных о распределении концентра ции радиоактивного изотопа в толще образца. В этой методике отсутствуют погрешности, вызванные утечкой диффузанта через вакуумные уплотнения, а также наличием микротрещин или микponqp, т. е. исключаются ошибки измерений, свойственные пер вой группе методов, описанных в § 23.
Сущность радиоизотопной методики определения коэффициен тов диффузии трития в молибдене следующая. Исследуемые об разцы помещаются в кварцевую ампулу, которая откачивается до давления ІО-5 тор, затем образцы подвергаются диффузионному отжигу в атмосфере трития заданное время в термостате, в котором температура поддерживается на заданном уровне, с точ ностью ±10°С. Источником трития является цирконий-ггритиевая мишень, расположенная .в отпаянной ампуле вместе с образцами.
Мишень нагревается, выделяется тритий и создает в ампуле дав-*
* Параграф написан при участии Т. М. Максумова.
130
ление ІО-2 тор. После отжига образцы быстро охлаждают и фик сируют полученное распределение концентрации трития в толще.
Образцы монокристаллов молибдена, изученные нами, получе ны бестигельной зонной плавкой с электронным нагревом в ваку уме ІО-5 тор и после двух проходов зоной характеризуются сле дующим составом примесей внедрения: кислорода—3*10-3%, угле рода—2-10-3, азота—менее 5-10-4, водорода—5-10~5%. Образцы вы резаются из крупных монокристаллов в форме дисков со стандарт ными размерами ( 0 —14 мм, толщина—1,5 мм). Эти диски шлифуют и полируют, затем анализируют их структуру и определя ют кристаллографическую ориентацию. Плотность дислокаций сос
тавляет |
5-ІО5 см~2. Для |
сравнения |
взяты поликристаллические |
образцы |
из обычного технического |
листового молибдена тол |
|
щиной 1,5 мм. |
на разном |
расстоянии от поверхности |
|
Концентрация трития |
дисков измеряется последовательным снятием слоев и определени ем поверхностной активности каждого слоя с помощью чувстви тельного счетчика ß-частиц типа «4я-протока».
Для снятия слоев применяется электролитическая полировка (раствор метилового спирта в концентрированной серной кисло те), причем режим полировки выбирается таким, чтобы обеспе чить получение зеркальной поверхности шлифов. Толщина сня того слоя определяется по изменению веса образца после элек трополировки. Эффективный пробег ß-чаетнц трития в молибдене составляет около 0,2 мкм. Поэтому активность, регистрируемая счетчиком, пропорциональна концентрации трития в тонком по
верхностном слое.
Коэффициент диффузии вычисляется из соотношения, получен ного в результате решения уравнения Фика для диффузии из по
стоянного источника |
в |
полубесконечное |
пространство |
|
|
|
|
|
|
|
(ІѴ.8> |
где / о — постоянная; |
|
на расстоянии |
х |
от поверхности; |
|
J — активность слоя |
|||||
D — коэффициент |
диффузии; |
|
|
|
|
erf — функция Гаусса; |
|
|
|
||
t — время. |
|
|
|
концентрации |
трития в |
На рис. 30 показано распределение |
|
||||
двух монокристаллах |
молибдена. Кривая |
1 относится |
к образцу |
с кристаллографической ориентацией [ПО], подвергнутому диффу
зионному отжигу в течение одного часа при |
температуре |
400°С. |
||
Кривая 2 дает распределение концентрации |
трития в монокри |
|||
сталле той же ориентации, |
выдержанном |
в атмосфере |
трития |
|
20 |
мин. при температуре 540°. Кривые имеют два участка: |
снача |
||
ла |
активность слоев быстро |
убывает, затем |
наблюдается |
более |
медленное изменение активности, выражающееся линейной зави симостью логарифма числа импульсов от квадрата расстояния. Коэффициенты диффузии рассчитывались по уравнению (IV. 8).
13L
Радиоизотопные данные охватывают интервал более низких температур по сравнению с результатами, полученными другими методами. Данные для образцов полшфіиіста.ллпчѳакоіго молибде
на лучше всего 'согласуются с результатами Хилла [247]. |
Энер- |
|||||||
|
|
гия активации процесса диффу |
||||||
|
|
зии водорода в молибдене по |
||||||
|
|
Хиллу |
равна |
14 700 кал/моль, |
||||
|
|
следуя |
радиоизотопной мето |
|||||
|
|
дике, |
она |
составляет |
15400 |
|||
|
|
кал/моль. |
Отношение |
частот |
||||
|
|
ного множителя для диффузии |
||||||
|
|
водорода Dо по данным работы |
||||||
|
|
[247] и частотного |
множителя |
|||||
|
|
трития, измеренного нами, рав |
||||||
|
|
но 1,84. |
|
|
|
|
|
|
|
|
В соответствии с формулой |
||||||
|
|
(ІѴ.6), |
которая учитывает вли |
|||||
|
|
яние изотопического |
эффекта, |
|||||
|
|
отношение частотных множите |
||||||
|
|
лей по теории Винера для это |
||||||
|
|
го случая составляет 1,73, т. е. |
||||||
|
|
экспериментальные |
и |
расчет |
||||
|
|
ные данные близки. Ниже при |
||||||
|
|
ведены |
коэффициенты |
диффу |
||||
|
|
зии трития в различных образ |
||||||
Рис. |
30. Распределение активности три |
цах молибдена |
и |
(поликристал- |
||||
лического D„ |
монокристал- |
|||||||
тия |
в толще монокристаллов молибдена |
лического DM, рассчитанные по |
||||||
|
в направлении [ПО]. |
|||||||
нии экспериментальных данных |
уравнению (IV. 8) на основа- |
|||||||
о распределении |
активности в |
толще образца:
Температура, °С |
D n , см'1':сек |
Du , см1!сек |
540 |
4 -10~6 |
9 -10“ 7 |
400 |
4- ІО-7 |
3-10_э |
290 |
3 - io - s |
3-Ю“ 10 |
150 |
3 -К Г 10 |
2 -1 0 -12 |
Температурная зависимость коэффициентов диффузии поликристалличеакого и моиокристаллического молибдена удовлетво ряет уравнениям:
Du = 0,032 . e x p ( - i g ^ ) ’ |
(IV.9 |
£>и = 0,001-exp |
(IVЛ0) |
Как видно, коэффициент диффузии в поликристаллическом молиб дене намного больше, чем у монокристалического во всем иссле дованном нами интервале температур. Такое большое различие
'132
требует объяснения, так как для многих металлов влияние струк туры на диффузию водорода незначительно, а имеющиеся дан ные о диффузии водорода в молибдене [70] указывают на разли чие в коэффициентах диффузии, составляющее всего 20%.
Отметим прежде всего, что радиоизотопные измерения осно ваны на определении градиента .концентрации трития в глубине образца. Поэтому влияние переходных процессов здесь иное, чем в обычных методах определения коэффициентов диффузии.
Энергия активации в уравнениях (IV. 9) и (IV. 10) одинако вая и составляет 15 400 кал/моль. Это показывает, что энергети ческие барьеры, которые преодолевают атомы трития в процессе диффузии, практически одинаковы для образцов с малым и зна чительным содержанием примесей и дефектов структуры. Такой результат легко объясняется, если тритий перемещается по междуузлиям кристаллической решетки, а роль дефектных областей при этом пренебрежимо мала.
Теоретический расчет энергии активации водорода, диффун дирующего в .молибдене, приведен в работе [36]. Авторы считают, что минимум потенциальной энергии водорода соответствует его расположению в тетраэдрических парах кристаллической решет ки, а перевальное значение, определяющее вершину энергетиче ского барьера, соответствует нахождению водорода в октаэдри ческих порах ОЦК-решетки. Для такой модели энергия актива ции составляет 10 300 кал/моль, расхождение с нашим экспери ментальным значением равно примерно 30 %•
Интересно установить причину значительного различия коэф фициентов диффузии монокристаллических и поликриеталлических образцов молибдена. Оно не может быть связано, как уже
отмечалось, с величиной энергетических барьеров |
для |
диффун |
дирующих атомов, так как энергия активации у |
этих |
образцов |
одинаковая. Термодинамическая интерпретация |
наблюдаемого |
эффекта может быть дана на основе известного соотношения для частотного множителя
|
А> = |
— ехр-£-; |
(IV. 11) |
здесь а—постоянная решетки; |
|
||
V—частота |
скачков; |
|
|
у—константа, зависящая от геометрии решетки; |
|
||
R—газовая |
постоянная. |
активации. |
|
Все величины |
постоянны, |
кроме AS — энтропии |
Это единственный переменный параметр, значение которого мо
жет изменяться в зависимости от |
дефектов |
кристаллического |
строения. С повышением дефектности решетки AS увеличивается. |
||
Поэтому образцы с повышенным |
количеством |
дефектов обла |
дают большим частотным множителем по сравнению с образца ми, имеющими более совершенную структуру.
В работе Ричардсона, Николя и Парнелла [30] диффузия двух-
*247 |
133 |
атомного газа, диссоциирующего в среде и диффундирующаго в виде атомов, описывается уравнением Фика. Этот процесс, поми мо температуры и давления водорода, зависит таноке от коэф фициента диффузии, постоянной диссоциации водорода в метал ле и растворимости молекулярного водорода в металле. Оценка влияния всех этих параметров на водородопроницаемость метал
|
|
л е |
п |
ла выполнена для случая, когда -j-p = |
0, .. т. е. для стационарного |
||
потока газа |
через |
образец. |
|
Решением |
этой |
задачи [30] является уравнение Ричардсона, |
определяющее температурный коэффициент проницаемости во дорода. Этот коэффициент зависит также от энергии диссоциации водорода и активации процесса диффузии, причем отдельно эти параметры не определяются.
Так как проницаемость водорода зависит от многих перемен ных, в том числе от состава, распределения примесей и дефектов в исследуемом материале, то допустимо широкое толкование ре зультатов. Для уточнения общей картины диффузии водорода не
обходимо |
рассматривать |
отдельно |
процессы, происходящие на |
||||
поверхности |
и в глубине |
металла, т. е. разделить процесс |
про |
||||
никновения |
водорода |
в |
металл |
на |
две стадии. |
|
|
В первой стадии |
водород |
взаимодействует с поверхностью- |
|||||
металла |
(процесс слабой |
хемосорбции). В результате этого |
про |
цесса молекулярный водород адсорбируется поверхностью металла, а затем распадается на атомы. Атомы водорода при этом связы ваются с атомами металла слабой одноэлектронной связью. Меха низм этих превращений определяется электронным взаимодейст
вием [81].
Вначале вследствие приближения молекулы водорода к по верхности металла происходит сближение электронных орбит молекул водорода и атомов металла — осуществляется обрати мая адсорбция молекулярного водорода. Дальнейшее проникно вение электронных орбит водородной молекулы в электронную оболочку атомов металла приводит к распаду молекулы. Элек тронные оболочки атомов водорода при этом перекрываются элек тронными оболочками атомов металла. Атом металла н атом водо рода дают по одному электрону с несларенньш спином на связы
вающую орбиту, |
причем электрон |
металла берется обычно из |
||
cf-оболочки. |
подробно |
описаны |
в [79] н схематически |
изоб |
Эти процессы |
||||
ражаются так: |
Н2газ ' |
Н2+аде ' |
:2Н; |
(IV.12) |
|
Равновесие при этих превращениях устанавливается быстро, а теплота адсорбции для каждого из этих типов адсорбции сущест
венно различна.
Приведем связь между работой выхода электронов и количе ством трития, адсорбированного поверхностью молибдена, обна руживаемую при их сравнении:
134
Характеристика поверхности |
Активность, |
Работа |
|
|
|
имп]мин |
выхода, эв |
Грань |
(ПО) |
896 |
5,0 |
Грань |
(100) |
459 |
4,5 |
Шлиф |
поликристаллический |
130 |
4,2 |
Активность шлифов молибдена определена по интенсивности рентгеновского излучения и отнесена к единице поверхности шлифов, которые адсорбировали тритий в одинаковых условиях. Поэтому активность пропорциональна количеству трития, погло щенного поверхностью металла.
Проникновение водорода в глубь металла—вторая стадия вза имодействия его с .металлом. Рассматривая этот процесс, следу
ет учитывать малую растворимость |
водорода в |
молибдене |
и |
||
вольфраме. Вследствие |
этой особенности наблюдается неравно |
||||
мерное распределение концентрации |
водорода. |
В поверхностном |
|||
слое металла концентрация обычно в несколько |
раз больше, чем |
||||
внутри. Этот эффект наблюдается в |
полижристалличеоком |
мо |
|||
либдене, |
однако особенно существенен он в монокристаллах. Д а |
||||
же после |
тщательной |
подготовки поверхности |
монокристалла |
способом последовательного механического полирования на шкур
ках. с уменьшающейся |
величиной зерна и последующего |
элек |
||
трополирования, поверхностный слой до глубины |
8— 112 мкм име |
|||
ет аномально |
высокую |
концентрацию водорода |
(ом. рис. |
30). |
Диффузия |
водорода |
вблизи поверхности металла осложнена |
связыванием части диффундирующего потока приповерхностны
ми дефектами структуры. Образец, в котором |
происходят |
диф |
|
фузия водорода, |
молено рассматривать как состоящий из метал |
||
лических слоев |
(тонкий поверхностный слой с |
высокой раствори |
|
мостью водорода и второй слой, включающий |
весь остальной |
||
объем). Неравномерное распределение дефектов структуры |
по |
глубине обусловливает различные градиенты концентрации водо рода и коэффициенты диффузии.
Часть потока водорода, диффундирующего в образце, связы вается с дефектами поверхностного слоя и не участвует в общем потоке. Вследствие этого образуется большой градиент концент рации водорода вблизи поверхности. При прохождении водоро да сквозь сложные металлические слои температурный коэффи циент проницаемости приближается к температурному коэффици енту проницаемости слоя с наименьшей проницаемостью. Таким слоем в случае монокристаллов молибдена является глубинная область с равномерным распределением дефектов.
До сих пор мы не рассматривали влияния кристаллографиче ской ориентации на диффузию трития в монокристаллах молиб дена. Известно, что макроскопический коэффициент диффузии в любом кристалле с кубической решеткой не зависит от направ ления потока по отношению к кристаллографичеоким осям.
Этот вывод следует из рассмотрения общих свойств уравнения [(IV. 5), где D тензор второго ранга, с помощью которого преоб
135
разуются компоненты векторов Р и grad С. Если решетка образца обладает кубической симметрией, то коэффициент диффузии уменьшается до единственного скалярного значения D. Поэтому общепринято, что направление потока не влияет на макроскопи ческий коэффициент диффузии в кубических кристаллах.
В некоторых случаях рассматривается микроскопический ко эффициент диффузии, который определяется из соотношения
£>, = 4 г - (іѵ.із)
где Dх _ компонента коэффициента диффузии по оси х; X2—среднее квадратичное смещение в направлении х ;
t — интервал времени, в течение которого происходит диф фузия.
Микроскопический коэффициент диффузии является отправ ной точкой для теоретического определения коэффициентов диф фузии на основе таких величин, как частота перескоков атомов, концентрация дефектов и параметры решетки. Микроскопический коэффициент диффузии водорода можно определять методом ядерного магнитного резонанса. В [257] приводятся результаты ис следования квазиупругого рассеяния нейтронов водородом, рас
творенным |
в монокристаллах |
ниобия. |
Авторы |
обнаружили ани |
||
зотропию |
микроскопического |
коэффициента диффузии |
водорода |
|||
в кристаллографических направлениях <1100> , <110> |
и < 111> |
|||||
на основании анализа кривых рассеяния нейтронов. |
|
|||||
Исследование диффузии трития в монокристаллах молибдена |
||||||
при различных температурах |
(400, |
290, 150°С) |
свидетельствует о |
|||
заметной разнице коэффициентов |
в |
направлениях |
<100> и |
|||
< 110>: |
|
|
|
|
|
|
D, смЧсек
V |
А о о |
|
V |
о • |
А |
<- |
400°
|
|
ю |
ЮСо |
оо |
1 |
to |
||
|
|
1 |
290° |
150° |
|
4 |
-ІО“ 10 |
3-1СГ12 |
2 |
-ІО-10 |
Ы ( Г 12 |
Наблюдаемая разница невелика, однако интересны причи ны ее возникновения. Диффузионный отжиг монокристаллов мо либдена в атмосфере трития приводит к адсорбции газа поверх
ностью исследуемых .шлифов. При этом количество |
адсорбиро |
ванного трития на разных граняхнеодинаково, что |
легко уста |
новить, измеряя радиактивность поверхностного слоя. |
Опыты по |
казывают, что после отжига в атмосфере трития при |
одинаковых |
||
температурных условиях наибольшую |
радиоактивность |
имеет |
|
поверхность, совпадающая с кристаллографичесхой гранью |
{ПО}, |
||
т. е. гранью монокристалла, имеющей |
наибольшую |
ретикуляр |
ную плотность. Самая низкая активность наблюдается на поли-
кристаллической поверхности. Грань {100} |
имеет |
промежуточ |
ную величину активности. В соответствии с |
этим |
градиент кон |
центрации радиоактивного изотопа в поверхностном слое метал ла в зависимости от структуры различен.
136
На процесс проникновения трития в металл оказывают влияние два явления. Во-первых, концентрация трития на поверхности об разцов зависит от структуры поверхности. Самая высокая концент рация наблюдается на плотноупакованной грани {ПО}, самая низкая—на поверхности с малой работой выхода. Поток атомов, диффундирующих в металл, зависит от структуры поверхностно го слоя. Во-вторых, растворимость трития в поверхностном слое выше, чем внутри металлического образца. Поэтому часть диф фундирующих атомов связывается с дефектами .и выпадает из об щего потока.
Оба эти явления влияют на распределение концентрации три тия внутри металла и на результаты расчета коэффициента диф фузии, так как распределение концентрации трития внутри метал ла зависит от разностного эффекта, определяющегося этими яв лениями.
|
|
|
|
|
Л |
И Т Е Р А |
Т У Р |
А |
|
|
|
1. А г е е в Н. В., И г н а т о в |
Д. В., |
К а н т о р М. М. ДАН СССР, |
1969, |
||||||||
2. |
184, № 5, стр. 1088. |
|
анализа |
веществ |
высокой |
чистоты, М., |
|||||
А л и м а р и н |
И. |
П. Методы |
|||||||||
3. |
«Наука», |
1965, |
стр. 7. |
Г. А. Сб. «Вторично-эмиссионные |
структурные |
||||||
А л и м о в а |
Р. Н., К л е й н |
||||||||||
4. |
свойства твердых тел», Ташкент, Изд-во «Фан» УзССР, 1969. |
М., |
«Мир», |
||||||||
А м е л и и к с |
С. |
Методы |
прямого |
наблюдения |
дислокаций, |
||||||
|
1968. |
|
В. М., А ж а ж а. В. М. В |
сб. «Монокристаллы |
тугоплавких |
||||||
5. А м о н е н к о |
/и редких металлов», М., «Наука», 1971, стр. 5—7.
ж6. А р и ф о в |
У. А. Взаимодействие |
атомных |
частиц |
с поверхностью |
твердо |
||||||||||||||
го тела, |
М., |
«Наука», |
1968. |
|
А. К. |
ДАН |
СССР, |
|
т. 83, 1952, |
|
№ 5 , |
||||||||
7.А р х а р о в |
|
В. |
И., |
С е м е н о в а |
|
|
|||||||||||||
стр. 681. |
|
|
В. И., |
И г н а т ь е в а |
С. Г., К о з м а н о в |
Ю. Д. ДАН |
СССР. |
||||||||||||
8. А р х а р о в |
|
||||||||||||||||||
т. 88, 1953, № 3, стр. 439. |
|
М. А., |
С е н а |
Л. А. «Электричество», |
1947, |
||||||||||||||
9. А с к и н аз и |
А. Е., |
Г у р е в и ч |
|
||||||||||||||||
№ 9, стр. 37. |
А., |
К о м а р о в |
|
Н. |
С., |
С е р г е е в |
А. С. Техника |
высоких |
|||||||||||
10. Б а б и к о в |
М. |
|
|||||||||||||||||
напряжений, М., Госэнергоиздат, 1963, стр. 582. |
|
|
в судовом |
|
энерго |
||||||||||||||
11. Б а л а н д и н |
Ю. Ф. Термическая усталость металлов |
|
|
||||||||||||||||
машиностроении, Л., «Судостроение», 1967. |
Сб. «Элементарные |
процессы |
|||||||||||||||||
12. Б а р т о и |
В., К а б р е р а |
Н., |
Ф р а н к |
Ф. |
|||||||||||||||
роста кристаллов», М., ИЛ, 1959, стр. |
11. |
|
|
и |
ионнолучевая |
|
техно |
||||||||||||
13. Б а с Е., |
К р е м о с н и к |
Г. и др. Сб. «Электронно- |
|
||||||||||||||||
логия», |
М., «Металлургия», |
1968, стр. 372 |
«Электротермия», |
М., |
изд. |
||||||||||||||
14. Б а ш е н к о |
|
В. |
В., Д о н с к о й А. В. В сб. |
||||||||||||||||
ЦИНТИ «Электропром», № 12, 1963, стр. 9. |
|
И. Ш. |
Температурный |
||||||||||||||||
15. Б а ш е н ко |
|
В. В., |
Д о н с к о й |
А. В., |
Л у ц к ер |
||||||||||||||
контроль в вакууме в условиях испарения. В сб. «Электротермия», М., |
|||||||||||||||||||
изд. ЦИНТИ «Электропром», № 40, 1964. |
|
|
Д. |
Г. |
Электротермия |
||||||||||||||
16. Б а ш е н к о |
|
В. В., |
Д о н с к о й |
|
А. |
В., |
Р а т н и к о в |
||||||||||||
зонной плавки металлов, М., «Энергия», 1965. |
материалов», |
1965, |
№ |
5—6, |
|||||||||||||||
17. Б а ш е н к о |
|
В. В. «Электронная |
обработка |
|
|||||||||||||||
стр. 12. |
|
|
В. |
В. Электроннолучевые |
установки. |
Л., |
|
«Машиностроение», |
|||||||||||
18. Б а ш е н к о |
|
|
|||||||||||||||||
1972, стр. |
17. |
|
|
|
|
|
Е. А., Ф и р с а н о в а |
П. |
А. Металлур |
||||||||||
19. Б е л я е в |
А. |
И., Ж е м ч у ж и н а |
|||||||||||||||||
гия чистых металлов и элементарных полупроводников, М., «Металлур |
|||||||||||||||||||
гия», 1969, стр. 263. |
|
|
|
|
|
|
|
|
т. 31, |
вып. |
2, |
1961, |
|||||||
20. Б е л я к о в |
|
О. |
И.. |
И о н о в Н. И. «Ж. техн. физ.», |
|||||||||||||||
стр. 205. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
138
21. |
Б о й к о в |
|
Г. П., К у ч и н |
В. Д , |
|
«Изв. |
вузов», |
сер. |
физика, |
1959, |
№ 2, |
|||||||||||||||||
22. |
стр. |
175. |
А. А.. С е р г е е в |
Г. Я-, |
Д а в ы д о в |
В. А. «Атомная |
энергия», |
|||||||||||||||||||||
Б о ч в а р |
||||||||||||||||||||||||||||
|
т. 8, вып. 2, 1960, стр. 112. |
Г. Н. |
«Атомная |
|
энергия», т. 2, |
№ |
6, |
1957, |
||||||||||||||||||||
'23. Б о ч в а р |
|
А. А., |
Т о м с о н |
|
||||||||||||||||||||||||
24. |
стр. 520; том 4, вып. 6, 1958. |
Сб. |
«Зонная |
плавка», |
М., |
«Металлургия», |
||||||||||||||||||||||
Б р а у н |
Дж. , |
П е л л и н |
Р.. |
|||||||||||||||||||||||||
|
1966, |
стр. |
256. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
:25. Б р и л л и а н т о в |
Н. А., |
С т а р о с т и н а |
Л. |
С., |
Ф е д о р о в |
О. П. «Кри |
||||||||||||||||||||||
26. |
сталлография», т. 6, вып. 2, 1961, стр. 261. |
|
|
|
|
|
С. М. |
В |
сб. «Вто |
|||||||||||||||||||
Б р о д с к и й |
И. А., П е т у ш к о в |
|
Е. Е., |
М и х а й л о в |
||||||||||||||||||||||||
|
рично-эмиссионные и структурные |
свойства |
твердых |
тел», |
Ташкент |
|||||||||||||||||||||||
|
Изд-во «Фан» УзССР, 1970, стр. 137, 142. |
М и х а й л о в |
|
С. |
М., |
Цер- |
||||||||||||||||||||||
'27. Бр о д с к и й |
И. |
А., |
|
П е т у ш к о в |
Е. |
Е., |
|
|||||||||||||||||||||
|
ф а с |
А. А. Сб. «Монокристаллы |
тугоплавких |
и |
редких |
металлов», |
М., |
|||||||||||||||||||||
|
«Наука», 1969, стр. 14, 15. |
|
|
|
|
|
|
|
1959. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
'28. Б у н ш Р. Ф. Вакуумная металлургия, М., ИЛ, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
29. |
Б у л г а к |
|
Л. |
В., |
С а в и ц к и й |
Е. М.. В |
сб. |
«Монокристаллы |
тугоплавких |
|||||||||||||||||||
30. |
и редких металлов», М., «Наука», 1971, стр. 67. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1948, |
|||||||||||||||||
Б эр p ep |
|
Р. Диффузия |
в |
твердых |
телах. М., |
Гос. изд. иностр. лит., |
||||||||||||||||||||||
|
стр. |
193. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
31. |
В а л е е в |
|
А. |
X., |
Г у т т е р м а н К . |
Д.. С в е н ч а н с к и й |
А. |
Д. |
В |
|
сб. |
|||||||||||||||||
32. |
«Электротермия», № 87, |
1969. |
|
|
|
|
|
1962. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
В а н Б юр е н . Дефекты в кристаллах, М., ИЛ, |
«Металлургия», |
1966, |
||||||||||||||||||||||||||
33. |
В е р н и к |
Дж. В сб. |
«Сверхчистые |
металлы», |
М., |
|||||||||||||||||||||||
34. |
стр. 52. |
|
В. Р., |
В и л к е |
С. Р. В |
сб. «Зонная |
|
плавка», |
М., |
«Металлур |
||||||||||||||||||
В и л к о к с |
|
|||||||||||||||||||||||||||
35. |
гия», |
1966, стр. 241. |
|
|
|
|
|
М. |
В |
сб. |
«Электроннолучевая |
|
техноло |
|||||||||||||||
В и л ь с о н |
Д., П и к л ь з и м е р |
|
||||||||||||||||||||||||||
36. |
гия», М., «Металлургия», 1968, стр. 249, 262. |
|
П. В. Об |
энергии |
активации |
|||||||||||||||||||||||
В ы х о д е ц В. Б., |
Г о л ь ц о в |
В. А., |
Г е л ь д |
|
||||||||||||||||||||||||
|
при |
диффузии водорода |
в |
металлах с |
ОЦК |
|
решеткой, |
|
«ФММ», |
1968, |
||||||||||||||||||
37. |
т. 25, вып. 6, стр. 1090. |
|
Е. В. «Изв. АН |
СССР», |
Металлы, |
1968, |
№ 1, |
|||||||||||||||||||||
Г а е в И. С., |
Ш е я н о в а |
|||||||||||||||||||||||||||
|
стр 107. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
38. |
Г а р а е в а |
А. А., М и х а й л о в |
С. |
М., |
П е т у ш к о в |
Е. |
Е-. |
Н а в а л и - |
||||||||||||||||||||
|
X и н |
Н. В., |
Т а л а н и н |
Ю. Н., |
В |
сб. «Монокристаллы |
тугоплавких |
и |
||||||||||||||||||||
39. |
редких металлов», М., «Наука», 1971, стр. 47. |
|
|
О. А. ФТТ, |
|
т. 7, |
№ 9, |
|||||||||||||||||||||
Г а р б е р |
|
Р. И, С о л о ш е н к о |
И. И., Х о л д е й |
|
||||||||||||||||||||||||
|
1965, |
стр. 2655. |
З а л и в а д н ы й |
С. Я-, |
М и х а й л о в с к и й |
В. М. ФТТ, |
||||||||||||||||||||||
■40. Г а р б е р |
|
Р. И., |
||||||||||||||||||||||||||
41. |
т. 2, вып. 6, 1960, стр. 1052. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1961. |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
Г и н ь е |
А. Рентгенография кристаллов, М., Физматгиз, |
|
элементов», |
|||||||||||||||||||||||||
42. |
Гии, |
Л ь ю к е н с. В |
сб. «Физические методы |
анализа |
следов |
|||||||||||||||||||||||
43. |
М., «Мир», 1967, стр. 241. |
|
|
|
В. |
Н. |
Микротвердость |
металлов, |
|
М., |
||||||||||||||||||
Г л а з о в |
|
В. |
М., |
В и г д о р о в и ч |
|
|
||||||||||||||||||||||
44. |
Металлургиздат, |
1962. |
|
|
|
|
|
т. 15, |
№ 4, 1949, стр. 1088. |
|
|
|
|
|
||||||||||||||
Г р и г о р о в и ч В. К- |
«Зав. лаб.», |
ИЛ, |
1963, |
|||||||||||||||||||||||||
45. |
Г р у б е р |
|
Г. |
Плавка |
металлов |
электронным |
|
лучом, |
М., |
|||||||||||||||||||
46. |
стр. 28—29. |
Л.. |
З е м с к и й |
С. |
В., |
Т ю т ю ник |
|
А. Д. В |
сб. «Проблемы |
|||||||||||||||||||
Г р у з и н |
П. |
|
||||||||||||||||||||||||||
47. |
металловедения |
и физики металлов», М., Металлургиздат, |
1958, |
стр. |
226. |
|||||||||||||||||||||||
Г р у з и н |
|
П. |
Л. |
«Атомная |
|
энергия», |
1964, |
октябрь, |
том |
17, |
вып. |
4, |
||||||||||||||||
48. |
стр. |
278. |
|
|
|
|
|
|
|
1959, №2. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Г у с а |
В. и др. ФТТ, вып. 11, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
«Электро- |
||||||||||||||||
■49. Г у т т е р м а н К . |
Д. В сб. «Электротермия», М., изд. ЦИНТИ |
|
||||||||||||||||||||||||||
50. |
пром», 1963, вып. 2, 9. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
«Рентгеногра |
||||||||||
Д а в и д е н к о в |
Н. Н. Об остаточных напряжениях. В сб. |
|||||||||||||||||||||||||||
|
фия |
в |
применении к |
исследованию |
материалов», |
Л., |
ОНТИ, |
1936. |
|
|
139